Обратимая работа

Следовательно, вся энергия, введенная в виде механической работы в изотермический стационарный процесс с идеальным газом, в конечном счете удаляется из системы в форме теплоты. Выражение для обратимой механической работы идентично уравнению (1-27) для общей обратимой работы при изотермическом расширении идеального газа в закрытой системе. [c.54]

Первое слагаемое представляет обычную обратимую работу сжатия материала фазы, а второе — диссипируемую энергию в г-й фазе из-за внутренних вязких сил, проявляющихся как за счет градиентов в поле скоростей Г , так и за счет взаимодействия с другой фазой. Так как непосредственное определение истинного тензора скоростей деформации в рассматриваемом случае является затруднительным, следует попытаться описать диссипируемую энергию в фазе с помощью используемых средних макроскопических параметров и воспользоваться некоторыми допущениями, вытекающими из анализа движения включений в несущем потоке среды и анализа уравнения баланса внутренней энергии фазы [c.37]

Последние слагаемые в этих уравнениях соответствуют, как видно, изменению внутренней энергии, или гипотетической обратимой работе переноса зарядов бе , в фазы а, р из пространства с нулевыми величинами потенциалов, но без переноса вещества и при постоянных объемах и энтропиях фаз. [c.148]

Рассмотрим обратимый элемент, в котором при пропускании тока в противоположном направлении происходят обратные химические реакции (например, элемент Даниэля). При малых токах джоулева теплота, пропорциональная квадрату силы тока, есть величина второго порядка малости и поэтому процесс протекания тока в элементе можно считать термодинамически обратимым. Работа элемента при прохождении через него заряда е равна ei. Уменьшение внутренней энергии равно тепловому эффекту реакции при постоянном атмосферном давлении Q , и уравнение (10.2) дает eS = Qp + Te dS dT)p и [c.179]

Работа внутренних сил. Работа внутренних сил каждой фазы обычно разделяется на обратимую работу внутренних сил давления на сжатие или расширение материала фазы и на работу внутренних сдвиговых сил, в случае вязкой жидкости, приводящую к диссипации кинетической энергии. Определим эти работы через уже введенные средние макроскопические параметры для фазы из недеформируемого вещества или фазы, в которой сдви- [c.31]

Здесь первое слагаемое — обратимая работа сил давления, а остальные — работы диссипативных сил — диссипация за [c.32]

Величина термодинамической работы простых тел (жидкости, газы), состояние которых вполне определяется двумя независимыми переменными, определяется как обратимая работа изменения объема [c.23]

Эффективная работа реального процесса (oL, 61 ) определяется как разность между обратимой работой изменения объема (OL, 61) и работой необратимых потерь 6L , 61 ). 6L =6L — 6L - 6l = 6l—6l . (1.18) Работа, потерянная в необратимых [c.12]

Простым телом называют тело, состояние которого вполне определяется двумя независимыми переменными (р, о V, р, ). К простым телам относятся жидкости, пары, газы и изотропные твердые тела. Для таких тел термодинамическая работа определяется как обратимая работа изменения объема [c.32]

Следовательно, различают и исходные понятия работы поршневых и газотурбинных двигателей (включая реактивные двигатели) термодинамическая работа как обратимая работа изменения объема замкнутого пространства характеризует процессы в поршневых ДВС, а потенциальная или техническая работа как обратимая работа изменения давления характеризует процессы в ГТУ и РД. [c.132]

Проделав необходимые элементарные вычисления, которые мы здесь не приводим, получим следующий результат. Работа будет состоять из двух частей, первая часть — периодическая функция от t, т. е. полностью обратимая работа упругих тел. Но вторая часть оказывается пропорциональной времени t, следовательно, это та часть работы, которая рассеивается необратимым образом, превращаясь в тепло. Величина необратимой работы в единицу времени называется мощностью диссипации Z) выделяя из интеграла работы множитель при t, получим [c.596]

Таким образом, в установке обратимая работа цикла [c.70]

Эта формула характеризует обратимую работу упругой деформации поверхностного слоя. [c.132]

Мы будем понимать под упругостью не только полное отсутствие остаточных деформаций, но и полную обратимость работы деформации, независимо от того, линейна зависимость ст = а (е) или, как у резины, нелинейна (рис. 2.38), и считать, что в случае [c.150]

Если между двумя источниками тепла — горячим и холодным — одновременно одна машина осуществляет прямой цикл, а другая машина — обратный цикл, то в том случае, если все процессы в обеих машинах происходят обратимо, работа производимая в прямом цикле при переходе тепла из горячего к холодному источнику, будет равна работе, затрачиваемой в обратном цикле для осуш ествления процесса переноса тепла из холодного источника в горячий. Если же процессы в этих машинах сопровождаются необратимыми потерями, то работа, производимая в прямом цикле при отборе из горячего [c.426]

Однако в общем случае поверхностное натяжение, численно равное обратимой работе образования единицы поверхности жидкости при растяжении, не равно свободной поверхности энергии [c.300]

Знак означает суммирование всех протекающих и вытекающих потоков q - все виды переноса тепла ка границе контрольного объема Е - все виды энергии, накопленной в контрольном объеме hp=e+ pv, где е = на единицу массы потока w - массовая скорость - вся выполненная механическая работа, за исключением обратимой работы потока. [c.65]

Таким образом, поток тепла в систему и поток энергии, входящей с массой, включая обратимую работу потока равны сумме потока внутренней энергии, потока энергии, который покидает систему вместе с массой, включая обратимую работу потока, и потока полезной работы, за исключением обратимой работы потока. В тепловой член можно включить все виды передачи тепла радиацию, конвекцию и теплопроводность. В работу при необходимости можно включить все взаимодействия с окружающей средой, не входящие в члены переноса тепла и массы. Можно учесть не только механические эффекты, но и взаимодействия полей, например, электромагнитного. В члены переноса массы должны быть включены все виды энергии, связанные с переходом массы через границы нашей системы, в том числе энергия, связанная с химическими превращениями, если таковые имеют место. В определенном смысле конкретная запись общего уравнения энергии может явиться выражением наших современных знаний, если только последние не являются менее полными, чем мы считаем на самом деле [c.65]

ПРОЦЕССЫ С ОДНИМ РЕЗЕРВУАРОМ И ТЕОРЕМЫ ОБ ОБРАТИМОЙ РАБОТЕ КАК ВВЕДЕНИЕ В ПРОБЛЕМУ термодинамической доступности ЭНЕРГИИ (С ПРИЛОЖЕНИЕМ В) [c.129]

Первая теорема об обратимой работе — полная работа, совершаемая в нециклических процессах с одним резервуаром [c.130]

Процессы с одним резервуаром и теоремы об обратимой работе 131 [c.131]

Первая теорема об обратимой работе нециклические процессы) [c.131]

Процессы с одним резервуаром и теоремы об обратимой работе 133 цесса I. Следовательно, [c.133]

Выражения (10.4) и (10.5) доказывают справедливость первой теоремы об обратимой работе. Очевидно, величина [(W g)rev]f зависит от характеристик системы в устойчивых состояниях 1 и 2, а также от температуры опорного резервуара 0d. Подробнее эта зависимость будет рассмотрена в гл. 13. [c.133]

Ясно, что для нециклического перехода между заданными устойчивыми состояниями описанного типа доказанная теорема одинаково применима как к конечным, так и к бесконечно малым процессам. Этим обстоятельством мы воспользуемся при доказательстве третьей теоремы об обратимой работе в приложении В к настоящей главе. [c.133]

В приложении В в конце настоящей главы доказывается дополнительная теорема, названная нами третьей теоремой об обратимой работе и относящаяся к работе, совершаемой непосредственно системой внутренняя работа) в процессе перехода между бесконечно близкими устойчивыми состояниями. Здесь читатель должен хотя бы вкратце остановиться на этой теореме, поскольку на первый план в ней выдвигается различие между внутренней работой и полной работой, совершаемой системой. Эта теорема рассматривается в приложении по той причине, что в ходе ее доказательства и при дальнейшем обсуждении используются представления, которые будут развиты лишь в последующих главах. Третья теорема понадобится нам в гл. 15, когда мы будем [c.135]

Вторая теорема об обратимой работе — полностью [c.136]

Рис. 10.4, К доказательству второй теоремы об обратимой работе.

Вторая теорема об обратимой работе циклические процессы) [c.136]

Если второе слагаемое уравнения (4-33) рссматривать как обратимую работу, выполненную системой, то первое слагаемое можно рассматривать как теплоту, сообщенную системе при том же обратимом процессе [c.131]

Рис. 7. Кривая зависимости нагрузка — удлинение при росте трещины в линейно неупругом материале, где В = д, — сШ х 11 — обратимая энертя деформации С = 1йи1 = dW — обратимая работа О = сГд + иg — сумма необратимых энергий (в кончике трещины и общей), рассеянных при отсутствии роста трещины Е= PidUl = dW—необратимая работа.

Заметим в этой связи, что в континуальной упругой модели точечных дефектов Зииера [38, 39] основным предположением теории также является отождествление изотермо-изобарической работы деформации тела, приводящей к образованию дефектов, с термодинамическим потенциалом дефекта (поскольку эта работа составляет лишь часть общей работы деформации, необходимо исключить обратимую работу макроскопически упругой деформации тела). [c.47]

За положительное вращение нерегулируемой гидромашины (Лг > О принято вращение, способствующее увеличению скорости выходного вала. В этом случае нерегулируемая гидромашина работает как гидромотор. При Шг < О нерегулируемая гидромашина работает в режиме насоса, функции гидромотора выполняет регулируемая гидромашина. Учитывая обратимость работы нерегулируемой гидромашины, механические потери в ней и в редукторе, Т1л4 вводим в соотношение моментов следующим образом [c.485]

Ele trode potential — Электродный потенциал. Потенциал электрода в электролизе измеренный относительно электрода сравнения. В электродный потенциал не входят потери противодействия потенциалу, как в растворе, так и внешней цепи. Он представляет обратимую работу для перемещения единицы заряда от электродной поверхности до раствора электрода сравнения. [c.947]

Волмер [8] вычислил работу зарождения фазы О в случае превращения - 0 на плоской твердой поверхности 5. Пусть краевой угол между зародышем О и поверхностью 5 равен б, как это показано на фиг. 1. Тогда свободная энергия, или обратимая работа, потребная для образования зародыша в виде сферического сектора, выражается следующим образом [c.83]

Динамическая теория прочности, применение которой было проиллюстрировано предшествующими примерами, впервые была установлена Рейнером и Вейсенбергом (1939 г.). Она утверждает, что материал разрушится, когда работа упругих дефор ма-ц и й, которая является обратимой частью работы напр я-ж е и и й, достигает определенного предела. Следует иметь в видл различие между работой напряжений и работой упругих деформа ций. Первая есть вся работа, совершенная напряжениями. Эта ра бота в обш,ем случае будет частично обратимой, как энергия упруги деформаций, а частично необратимой. Обратимая часть есть работ упругих деформаций, и она равна работе напряжений минус энерги диссипации. Здесь говорится, конечно, об удельной работе, т. i работе на единицу объема материала. В соответствии с различны новедением материалов при изменении объема и при изменении форм будут различными прочности при объемном расширении и н] сдвиге. Вода и любая ньютоновская жидкость будут иметь практ чески неограниченную прочность при всестороннем давлении и зп чительную прочность при всестороннем растяжении. Если следова первой аксиоме, то вся объемная работа напряжений есть рабо упругих деформаций. При сдвиге это не так. Здесь имеются два hj дельных случая гуково тело, для которого также вся работа напр жений есть обратимая работа упругих деформаций, и ньютоновск. жидкость, для которой вся работа напряжений диссипирует и я ляется необратимой. Во всяком реальном материале будут оба ви, работы, консервативная и диссипативная, и поэтому примени] только динамическая теория прочности, объясненная выше. [c.236]

В случае процесса б на рис. 7.5 следует обратить внимание на то обстоятельство, что раскрыть содержание сноски относительно потока идеальной жидкости (обратимого) можно лишь после того, как в гл. 9 понятия об обратимости и необратимости получат дальнейшее развитие, а в гл. 12 будет подробнее рассмотрено понятие об энтропии. А пока что следует сделать особое замечание о различии в выражениях для обратимой работы перемещения (в беспотоковых процессах), производимой единицей массы жидкости, и для обратимой полезной работы (в процессах со стационарными потоками), приходящейся на единицу массы жидкости [c.93]

Если система в результате теплообмена с одним тепловым резервуаром (т. е. с опорным резервуаром при температуре 9а) переходит между двумя заданными устойчивыми состояниями, то совершаемая при этом работа будет одной и той же для всех полностью обратимых процессов перехода. Эта работа называется полной (gross) обратимой работой и при переходе системы из состояния 1 в состояние 2 обозначается символом необратимых процессах перехода между теми же состояниями, допускающих теплообмен между системой и тем же самым тепловым резервуаром, полная совершаемая работа всегда меньше величины [c.131]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...