Система отсчета подвижная

Таким образом, точка при своем относительном движении попадает на переносные траектории точек подвижной системы отсчета (подвижного тела), точнее — подвижного пространства, скрепленного с подвижным телом, представляющим подвижную систему отсчета. [c.128]

Рассмотрим далее вопрос о сложении угловых скоростей. Вращение твердого тела регистрируется в двух системах отсчета подвижной и неподвижной (рис. 5). Подвижная система (с ортами е,- вращается [c.43]

Предположим в той же задаче о движении груза, что сила Ф = 0, а следовательно, и Q = 0, но вместо этого задано движение конца пружины — точки А в направлении оси Ох — в форме z = z( ) (рис. 118,6). Составим уравнение Лагранжа для груза относительно подвижной системы отсчета Оху, начало которой движется вместе с точкой А так, что ОА остается все время постоянным. В этом случае по-прежнему [c.447]

Движение, совершаемое точкой М по отношению к подвижной системе отсчета (к осям 0.г//г), называется относительным движением (такое двия ение будет видеть наблюдатель, связанный [c.155]

Это другое выражение закона относительного движения точки, которым можно непосредственно пользоваться при решении задач. В его правой части первое слагаемое выражает ускорение, которое точке сообщают действующие силы Ff,, а два других слагаемых являются ускорениями, которые точка получает вследствие движения подвижной системы отсчета. [c.225]

Если подвижные оси перемещаются поступательно, равномерно и прямолинейно, то f пер= кор=0 и закон относительного движения будет иметь такой же вид, как и закон движения-по отношению к неподвижным осям. Следовательно, такая система отсчета также будет инерциальной. [c.225]

Заметим, что в любой другой подвижной системе отсчета будет или г сфО, или не будут равны нулю кориолисовы силы инерции и уравнение моментов не будет иметь вид, совпадающий с (35). [c.294]

Планы скоростей и ускорений при сложном движении точек звена. При сложном движении точки или тела движение исследуется одновременно в основной и подвижной системах отсчета. [c.75]

Движение подвижной систем ьГ о тс ч ет а по отношению к основной системе отсчета называется н е ) е н о с н ы м движение м. [c.75]

Геометрическое место положений мгновенных осей враш,ения в основной системе отсчета называют неподвижным аксоидом, а в движущемся теле — подвижным аксоидом. [c.341]

При выводе формул скорости и ускорения сложного движения точки пользуются координатами точки в подвижной системе отсчета. В связи с этим, в отличие от принятого в 101 и 107 обозначения осей, здесь удобнее неподвижные оси обозначать I, т), а подвижные оси х, у, г. [c.293]

Движение точки М относительно подвижной системы отсчета называют относит льным движением точки. [c.294]

Переносная скорость точки, как указывалось в 111, представляет собой скорость точки, связанной с подвижной системой отсчета и совпадающей в данный момент с движущейся точкой М. В рассматриваемом случае такой, точкой является точка М свободного твердого тела. Скорость этой точки на основании (108,2) состоит из скорости полюса О и вращательной скорости точки вокруг мгновенной оси т. е. [c.297]

В случае поступательного переносного движения скорости всех точек, неизменно связанных с подвижной системой отсчета, в каждый момент геометрически равны. Поэтому переносная скорость точки УИ равна скорости полюса Vq и формула (112,5) принимает вид [c.297]

В случае поступательного переносного движения = 0, = О, а ускорения всех точек, неизменно связанных с подвижной системой отсчета, в каждый момент геометрически равны. Поэтому переносное ускорение точки М равно ускорению полюса, т. е. = Wq. Так как в этом случае = 2 (сОе х w ) = О, то в случае поступательного переносного движения формула (113.3) принимает вид [c.299]

В настоящее время в виброметрах применяется звено вибропреобразования инерционного действия, основная часть которого — укрепленная на пружине определенная масса. Наличие такого, устройства в виброметре позволяет измерить параметр вибрации объекта измерения относительно указанной инерционной массы (рис. 2-2). В этом случае система отсчета подвижна. Необходимость в неподвижной площадке отпадает. [c.50]

Положение твердого тела, имеющего одну неподвижную точку О, определяется тремя углами Эйлера углом прецессии ll), углом нутации 6 и углом собственного вращения <р (см. рисунок). Определить направляющие косинусы подвижной системы отсчета Oxyz, [c.144]

При рассмогрении сложного движения точки в общем случае переносного движения приходится рассматривать изменение векгорных величин с течением времени по 01ношению к сисгемам отсчета, движущимся друг относительно друга. Одно ичменение имеет векторная величина относительно подвижной системы отсчета, движущейся относительно другой, неподвижной, и другое относительно неподвижной системы отсчета. Неподвижной сисгемой отсчета считается сисгема, движение которой относительно других систем отсчета не рассматривается. [c.195]

Введем обозначения производных от векторных величин при рассмотрении их изменения от1юсительно различных систем огсчега, движущихся друг относительно друга. Для любого вектора h t) его производную по времени по отношению к не1юдвижной системе отсчета называют полной (или абсолютной) производной и обозначают d6/df. Производную по времени при учете изменения вектора Ь относительно подвижной системы отсчета называют относительной (или локальной) производной и обозначают db/d/ или (Ahjdt) . [c.195]

Установим зависимость между полной и относительной производными по времени вектора h и величинами, характе-ризуюпщми движение гюдвижной системы отсчета относительно неподвижной. Для згого разложим вектор h на составляющие, параллельные осям подвижной системы координат. Имеем [c.195]

Определим проекции вектора угловой скорости (о на подвижные оси координат Oxyz, скрепленные с rejmM. Движение тела при этом рассматривается относительно неподвижной системы отсчета При проецировании на оси координат [c.497]

Вь[бирая в качестве подвижных систем отсчета системы, для которых Ф , = 0, тогда Ф тоже равна нулю, получим класс других инерциальных систем отсчета. Эгот класс можно расп]иригь, если принять Ф + Ф = 0. Движение таких обо-бгценно-инерциальных систем отсчета должно зависеть от параметров относительного движения точки, но принципиально возможно введение таких систем отсчета. Для всех инерциальных систем отсчета (2 ) принимает форму. Г-ЬФ = 0 и для таких систем отсчета Ф = Ф . В учебной литературе обобщенно-инерциальные системы отсчета не рассмат риваю гея. [c.596]

В эгом случае значения векторов v и а определяют по их проекциям не на оси системы отсчета Oxyz (как в 40), а на подвижные осп МхпЬ, имеющие начало в точке М и движущиеся вместе с нею (рис. 122). Эти оси, называемые осями естественного трехгранника (или скоростными осями), направлены следующим образом ось Мх — по касательной к траектории в сторону положительного отсчета расстояния 5 ось Мп — по нормали к траектории, лежащей в соприкасающейся плоскости и направленной в сторону вогнутости траектории ось Mb — перпендикулярно к первым двум так, чтобы она образовала с ними правую систему осей. Нормаль Мп, лежащая в соприкасающейся плоскости (в плоскости самой кривой, если кривая плоская), называется главной нормалью, а перпендикулярная ей нормаль Mb — бинормалью. / [c.107]

Рассмотрим точку /И, движущуюся по отношению к подвижной системе отсчета Ox z, которая в свою очередь как-то движется относительно другой системы отсчета OiXit/jZ], которую называем основной или условно неподвижной (рис. 182). Каждая из этих систем отсчета связана, конечно, с определенным телом, на чертеже не показанным. Введем следующие определени-я. [c.155]

Движение, совершаемое подвижной системой отсчета Охуг (и всеми неизменно связанными с нею точками пространства) по отношению к неподвижной системе OiXiy Zy, является для точки М переносным движением. [c.156]

Таким образом, кориолисовд ускорение равно удвоенному векторному произведению переносной угловой скорости (угловой скорости подвижной системы отсчета) на относительную скорость точки. [c.162]

Значение s можно было бы опять определить с помощью теоремы об изменении кинетической энергии, но в данном случае проще составить дифференциальное уравнение относительного движения груза [уравнение (56) из 91] в проекции ма ось /Is. Так как подвижн система отсчета вместе с призмой перемещается поступательно, то кор=0, а Рпер——ща , где —ускорение призмы (aj= U ). Тогда fn ps=—т х os а, и в проекции на ось /4s получим [c.316]

Такнм образом, вектор Ко имеет постоянное направление в ннерЦиальиоА системе отсчета. Пользуясь этим, направим для упрощения дальнейших расчетов неподвижную ось Ог вдоль вектора Ко (рис. 342) две другие оси, на чертеже не показанные, можно провести произвольно. Подвижные оси, связанные с гироскопом, проведем так, чтобы ось Ог была направлена вдоль оси симметрии гироскопа. Тогда J =Jy и-последнее из уравнений (82), поскольку в нашей случае M =0, дает d(i) /d/=0, откуда [c.343]

Движение точки нли тела lu) отно1иению к подвижной системе отсчета называется о т н о с и т с л ь и ы м д в и ж е н и е м. [c.75]

В обозначении кориолисова ускорения используют верхний индекс, если в нижнем индексе приводят обозначение точек в основной и подвижной системах отсчета. Например, о.., или иЧх для обозначения кориолисова ускоре11ия точки D- (или D) относи тельно подвижной системы, точка Сл (или С) которой совпадает в данный момент времени с точкой D-i (или О]. [c.80]

Рассмотрим движущееся тело А (рис. 384) и точку М, не принадлежащую этому телу, а совершающую по отношению к нему некоторое движение. Через произвольную точку О движущегося тела проведем неизменно связанные с этим телом оси х, у, z. Систему осей Oxyz называют подвижной системой отсчета. [c.293]

Движение подвижной системы отсчета Oxyz и неизменно связанного с ней тела А по отношению к неподвижной системе отсчета является для точки М переносным движением. Точки тела А, совершая [c.294]

Скорость и ускорение точки тела Л, связанного с подвижной системой отсчета, совпадающей в данный момент с движущейся точкой, называют переносной скоростью и переносным ускорением точки М и обозначают Уе и (emporter —увлекать). [c.294]

Докажем теорему о сложении скоростей для сложного двнже-"ния точки, состоящего из ottio-сительного движения по оТиоше-нию к подвижной системе отсчета Oxyz и переносного движения [c.295]

Переносное ускорение точки, как указывалось в 111, представляет собой ускорение точки, связанной с подвижной системой отсчета и совпадаюп ей в данный момент с движущейся точкой М. В рассматриваемом случае такой точкой является точка М свободного твердого тела, ускорение которой состоит из ускорения полюса Wq, вращательного ускорения X г и ее осестремительного ускорения = == (0 X (ые X 7), определенных относительно осей и й,,, проходящих через полюс О [c.298]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...