Сила внутренняя

При работе механизма к его звеньям приложены внешние задаваемые силы, а именно силы движущие, силы производственных сопротивлений, силы тяжести и др. Кроме toi o, при движении механизмов в результате реакций связей в кинематических парах возникают силы трения, которые можно рассматривать как составляющие этих реакций. Реакции в кинематических парах, так же как и силы трения, по отношению ко всему механизму являются силами внутренними, но по отношению к каждому звену, входящему в кинематическую пару, оказываются силами внешними. [c.206]

Рассмотрим теперь второй член в уравнении (1-1.3), представляющий собой сумму всех поверхностных сил. Внутренняя сила dt, действующая на любой поверхностный элемент ds, по определению тензора полных напряжений выражается в виде [c.44]

Для ослабления или исключения действия сил внутреннего напряжения, приводящего к деформированию заготовок, производят термическую обработку (обычно это низкотемпературный отпуск). Иногда производят постепенное, разделенное некоторыми промежутками времени, удаление слоев металла. Вначале производится грубая предварительная обработка поверхностей заго- [c.64]

Величины X, с, а и р уже рассматривались в предыдущих параграфах. В исследованиях конвективного теплообмена большое значение имеет также вязкость. Все реальные жидкости обладают вязкостью между частицами или слоями, движущимися с различными скоростями, всегда возникает сила внутреннего трения (касательное усилие), ускоряющая движение более медленного слоя и тормозящая движение более быстрого. Величина силы трения 5 между слоями, отнесенная к единице поверхности, согласно закону [c.403]

Из предыдущего вытекают следующие выводы. Размерно-подобные ряды надо строить на основе главных характеристик (мощности, производительности и т. д.), а не геометрических параметров, так как в силу внутренних законов подобия главные характеристики располагаются по закономерности, отличной от закономерности изменения геометрических характеристик. Последние получаются как производные. [c.57]

На рис. 287 приведена схема болтового соединения, нагруженного силой внутреннего давления. Для обеспечения правильной работы стыка болты предварительно затягивают силой Рз , достаточной Для того, чтобы после приложения силы Рр д на стыке оставался натяг. [c.425]

С увеличением внешних сил внутренние силы также увеличиваются, однако до известного предела, зависящего от свойств материала. Наступает момент, когда тело уже не в состоянии сопротивляться дальнейшему увеличению внешних сил. Тогда оно разрушается. В большинстве случаев для величины деформаций элементов конструкции устанавливают определенные ограничения [c.8]

Проведем какое-либо поперечное сечение балки, перпендикулярное к ее оси. При изгибе балки парами сил внутренние силы упругости в поперечном сечении должны привестись также к паре, следовательно, проекция нормальных усилий на ось (рис. 315) равна нулю, а момент их относительно нейтральной оси z равен изгибающему моменту. [c.327]

Вследствие наличия сил сопротивления колебательному движению (сопротивление среды, в которой происходит движение, трение в подшипниках, трение в сочленениях конструкции, силы внутреннего трения в материале) во всех реальных механических системах [c.529]

Рассмотрим равновесие полукольца шириной I мм, вырезанного из барабана диаметром D. Равнодействующая сил внутреннего давления р равна pD. Нагрузка на единицу длины продольного шва Потребная толщина стенки [c.68]

Имеется в виду, что работа сил внутреннего трения между фазами зависит от длины сошла и его профиля.— Прим. ред. [c.302]

Собственные колебания происходят до тех пор, пока сообщенная в начале колебательного процесса энергия не будет полностью израсходована на работу против сил тре- ////////, ния о воздух и сил внутреннего трения в материале. [c.299]

Явление отдачи или отката. Если рассматривать винтовку и пулю как одну систему, то давление пороховых газов при выстреле будет силой внутренней. Эта сила не может изменить количество движения системы, равное до выстрела нулю. Но так как пороховые газы, действуя на пулю, сообщают ей некоторое количество движения, направленное вперед, то они одновременно должны сообщить винтовке такое же количество движения в обратном направлении. Это вызовет движение винтовки назад, т. е. так называемую отдачу. Аналогичное явление получается при стрельбе из орудия (откат). [c.283]

Реактивное движение, В реактивном снаряде (ракете) газообразные продукты горения топлива с большой скоростью выбрасываются из отверстия в хвостовой части ракеты (из сопла ракетного двигателя). Действующие при этом силы давления будут силами внутренними и не могут изменить количество движения системы ракета — продукты горения топлива. Но так как вырывающиеся газы имеют известное количество движения, направленное назад, то ракета получает при этом соответствующую скорость, направленную вперед. Величина этой скорости будет определена в 114. [c.283]

Искомое натяжение нити является в рассматриваемой системе силой внутренней. Для ее определения расчленяем систему и применяем принцип Даламбера к одному из грузов, например jнормальная реакция iVj, сила трения f, и натяжение нити Т. Присоединяя к ним силу инерции Р г и составляя уравнение равновесия в проекции на горизонтальную ось, находим [c.349]

Гистерезис. Во многих случаях разделение полной силы на упругую и диссипативную является условным, а зачастую и вообще физически неосуществимым. Последнее относится прежде всего к силам внутреннего трения в материале упругого элемента и к силам конструкционного демпфирования, связанного с диссипацией энергии при деформации неподвижных соединений (заклепочных, резьбовых, прессовых и т. д.), [c.279]

Растягивая руками резиновый жгут или сгибая толстую стальную проволоку, мы ощущаем сопротивление этих тел иногда силы наших рук оказывается недостаточно, чтобы еще более растянуть жгут или изогнуть проволоку. Способность тела сопротивляться изменению первоначальной формы определяется силами сцепления между всеми смежными частицами тела, которые в отличие от внешних сил, приложенных к телу, называются внутренними силами. Внутренние силы (иногда их называют силами упругости), как показывают опыты, возрастают вместе с увеличением нагрузок, но до известного предела, после чего сцепление между частицами тела прекращается и тело разрушается. [c.155]

Внешними называются силы, приложенные к материальным точкам рассматриваемой системы со стороны точек и тел, не входящих в состав этой системы. Внешние силы могут переходить в разряд сил внутренних и, наоборот, внутренние силы могут переходить й разряд внешних при изменении состава системы. Так, если рассматривать систему, состоящую из двух соприкасающихся шаров, то давления первого шара на второй и второго шара на первый являются внутренними силами. Если же рассматривать систему, состоящую из одного первого шара, то давление второго шара на первый является внешней силой. [c.141]

Изображаем внешние силы, приложенные к автомашине (см. рисунок) Я1 и 4Р5 — силы тяжести, 2Я1 и 2Яа — нормальные силы реакций, смещенные относительно центров тяжести колес в сторону движения на величину коэффициента трения качения / , 2Я/р и 2Р р— силы трения колес о шоссе, направленные в сторону, противоположную движению (после выключения мотора все колеса автомашины оказываются ведомыми). Внутренние силы не изображаем, считая автомашину неизменяемой системой и пренебрегая силами внутреннего трения. Следовательно, сумма работ всех внутренних сил системы равна нулю. Теперь уравнение (1) принимает вид [c.311]

Целесообразнее решать подобные задачи, применяя теорему о движении центра инерции системы материальных точек. Так, для определения силы реакции R надо рассмотреть всю систему в целом. При этом силы реакции Р,, Ра, Ра и Р4 оказываются силами внутренними и в соответствующее уравнение не входят. [c.371]

Итак, система двух параллельных сил, направленных в одну сторону, имеет равнодействующую, которая по модулю равна сумме модулей данных сил, параллельна им и направлена в ту же сторону. Линия действия равнодействующей проходит через точку, которая делит отрезок АВ на части, обратно пропорциональные данным силам, внутренним образом. [c.205]

Одна и та же сила может быть внешней или внутренней в зависимости от того, какие тела мы включили в систему материальных точек. Так, например, давление пара на поршень паровой машины является внешней силой по отношению к поршню и внутренней силой по отношению ко всей паровой машине. Другой пример велосипедист давит ногой на педаль велосипеда если за материальную систему принят велосипед, то сила эта внешняя, если же за систему принят велосипед вместе с велосипедистом, то та же сила — внутренняя. [c.255]

Силы внутреннего взаимодействия точек механической системы по третьему закону Ньютона попарно равны. Следовательно, сумма внутренних сил механической системы равна нулю [c.51]

Таким образом, две параллельные силы, направленные в одну сторону, имеют равнодействующую силу, параллельную им, равную по модулю их сумме и направленную в ту же сторону. Линия действия равнодействующей силы расположена между линиями действия заданных сил и делит отрезок, прямой между линиями действия зтих сил на части, обратно пропорциональные силам, внутренним образом. [c.27]

Согласно уравнению (3.4), импульс системы может изменяться под действием только внешних сил. Внутренние силы не могут изменить импульс системы. Отсюда непосредственно вытекает закон сохранения импульса [c.68]

Отметим некоторые основные свойства внутренних сил. Внутренние силы, являющиеся силами взаимодействия, можно рассматривать как систему действий и противодействий между точками системы. Следовательно, каждой внутренней силе можно поставить в соответствие вторую внутреннюю силу, имеющую с первой силой общую линию действия, равную первой по величине и направленную противоположно первой силе. Однако не следует на основании этого полагать, что к внутренним силам можно применить аксиому об абсолютно твердом теле, и, таким образом, утверждать, что внутренние силы уравновешиваются. Как показывает даже само название, аксиому об абсолютно твердом теле можно применять лишь тогда, когда рассматриваются силы, приложенные к одному телу. Следовательно, можно полагать, что внутренние силы уравновешиваются или образуют нулевую систему лишь тогда, когда они приложены к абсолютно твердому телу, иначе такое утверждение может привести к грубым ошибкам. Например, между Солнцем и Землей действуют внутренние силы взаимного притяжения, но одна из них приложена к Земле, а вторая — к Солнцу равновесие таких сил лишено всякого физического смысла. Мы еще раз возвратимся к свойствам внутренних сил в следующем параграфе. [c.241]

Воспользуемся здесь законом независимости действия сил. Применение этого закона к задачам о равновесии материальной системы достаточно обосновано. Найдем отдельно реакции, вызванные действиями сил Р и Ц и сложим их. В результате получим реакции, вызванные одновременным действием активных сил. Рассмотрим сначала реакции, вызванные действием силы Р. Прежде всего заметим, что реакции в точках А и С являются внешними силами, а реакции в шарнире 3 — силы внутренние по отношению к арке в целом, так как они являются силами взаимодействия между частями арки АВ и ВС. [c.259]

В связи с действием сил сопротивления свободные колебания будут затухать. Основными силами сопротивления крутильным колебаниям являются силы внутреннего трения материала вала. [c.200]

В равновесии силы внутренних напряжений должны взаимно компенсироваться в каждом элементе объеме тела, т. е. должно быть Fi — 0. Таким образом, уравнения равновесия деформированного тела имеют вид [c.16]

Если тело находится в поле тяжести, то должна исчезать сумма F + Pg сил внутренних напряжений и силы тяжести pg, действующей на единицу объема тела (р — плотность ), g — вектор ускорения силы тяжести, направленный вертикально вниз) уравнения равновесия в этом случае имеют вид [c.16]

Посредством 6R мы обозначили работу сил внутренних напряжений в единице объема тела. Интегрируя по частям, получаем [c.18]

Бесконечно малое изменение di внутренней энергии равно разности полученного данной единицей объема тела количества тепла и произведенной силами внутренних напряжений работы dR. Количество тепла равно при обратимом процессе TdS, где Т — температура. Таким образом, Т dS—dR взяв dR ИЗ (3,1), получим [c.20]

F — значение силы, отнесенное к единице толщины пластинки). Действительно, проецируя силы внутренних напряжений на направления, параллельное и перпендикулярное к силе F, и интегрируя по малой полуокружности с центром в начале координат (радиус которой можно представить себе стремящимся затем к нулю), получим [c.72]

При течении газа у поверхности какого-либо тела вследствие сил внутреннего трения происходит торможение потока, что вызывает увеличение температуры тела. Температура адиабатно изолированного тела, помещенного в поток газа, называется собственной, или равновесной. Собственную температуру можно определить неподвижным теплоизолированным термометром, находяш,имся в потоке перемещающейся жидкости. Термодинамическую температуру можно определить термометром, который перемещается вместе с газом. Разность между собственной и термодинамической температурой равна [c.439]

Прсдпо. южим, что брус 2 растягивается силон Р п нагрузка равномерно распределяется по сечешно. В каждой точке сечения нагрузка передается силами внутренних связей материала соседним точкам. [c.294]

Во всяком соединении, где болты смещены с плоскости действия сил, например во фланцевых соединениях, нагруженных силой внутреннего давления (14), нсизбежер изгиб. В ответственных тяжелонагруженных соединениях ири.меняют самоустанавлпвающиеся болты (13). Изгиб устраняется также при сов.мещении центров болтов с осью жесткости стенок, что достигают уменьшение.м вылета болтов и оребреннем стенок (16). [c.504]

В деталях оболочковой формы (вид 27), работающих на изгиб, выгоднее применять внутренние ребра (вид 28), так как в данном случае большая часть изгибающей нагрузки воспринимается сжатыми ребрами (на стороне, ближайшей к направлению действия изгибающей силы). Внутреннее ореб-рение позволяет в тех же габаритах увеличить радиальные размеры стенок и получить благодаря этому значительный выигрыш в жесткости и прочности. Кроме того, улучшается внешний вид детали и облегчается уход за изделием. [c.90]

Движение по горизонтальной плоскости. При отсутствии трения человек с помощью своих мускульных усилий (силы внутренние) не мог бы двигаться вдоль горизонтальной плоскости, так как в этом случав сумма проекций на любую горизонтальную ось Ох всех приложенных к человеку пнешних сил (сила тяжести и реакция плоскости) будет равна нулю и центр масс человека вдоль плоскости перемещаться не будет (л с= onst). [c.277]

Торможение. Для торможения к барабану, жестко связанному с катящимся колесом, прижимают тормозную колодку. Возникающая при этом сила трения колодки о барабан будет силой внутренней и сама по себе не изменит движение центра масс, т. е. не затормозит поезд или автомобиль. Однако трение колодки о ( арабан будет замедлять вращение колеса вокруг его оси и увеличит силу трения колеса о рельс (или грунт), направленную нро-тивоноложно движению. Эта внешняя сила и будет замедлять движение центра масс поезда или автомобиля, т. е. создавать торможение (см. задачу 154 в 130). [c.277]

Пусть дана механическая система, состоящая из п материальных точек. Распределив все силы, приложенные к точкам этой системы, иа две категории (силы внешние и силы внутренние), наппшем дифференциальные уравнения движения точек системы в форме (129) в проекциях на ось абсцисс [c.297]

Рассмотрим какое-нибудь деформированное тело и предположим, что его деформация меняется так, что вектор деформации г изменяется на малую величину б (. Определим работу, производимую при этом силами внутренних напряжений. Умножая силу Fi = dOiiildXh на перемещение Ьщ и интегрируя по всему объему тела, имеем [c.18]

Первый член здесь представляет собой дополнительные напряжения, связанные с изменением температуры тела. При свободном тепловом расширении тела (при отсутствии внешних сил) внутренние напряжения должны отсутствовать. Приравнивая нулю, найдем, что гь имеет вид onst б,причем [c.28]

Сопротивление материалов (1970) -- [ c.16 ]

Курс теоретической механики. Т.2 (1983) -- [ c.106 ]

Сопротивление материалов 1986 (1986) -- [ c.44 ]

Сопротивление материалов (1999) -- [ c.17 ]

Сопротивление материалов (1986) -- [ c.17 ]

Теоретическая механика Том 2 (1960) -- [ c.29 ]

Сопротивление материалов (1976) -- [ c.19 ]

Сопротивление материалов (1959) -- [ c.10 , c.12 , c.49 , c.62 ]

Курс теоретической механики Том2 Изд2 (1979) -- [ c.173 , c.174 ]

Беседы о механике Изд4 (1950) -- [ c.12 , c.108 , c.155 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.235 ]

Теория упругости Изд4 (1959) -- [ c.10 ]

Сопротивление материалов Издание 8 (1998) -- [ c.15 ]

Пневматические приводы (1969) -- [ c.0 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.378 ]

Теоретическая механика Часть 2 (1958) -- [ c.149 , c.150 , c.153 , c.162 , c.230 , c.324 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.134 ]

Сопротивление материалов (1962) -- [ c.20 ]

Сопротивление материалов Том 1 Издание 2 (1965) -- [ c.11 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...