Кинетическая энергия точки и системы точек

Кинетическая энергия рассматриваемой системы определяется как сумма кинетических энергий диска и материальной точки [c.373]

При абсолютно упругом ударе точки о неподвижную поверхность в отсутствие ударного трения скорость точки может изменяться только по направлению. Числовая величина ее остается неизменной. Кинетическая энергия точки и системы точек, находящихся в таких условиях, не изменяется за вре.мя удара. При упругом и абсолютно неупругом ударах кинетическая энергия изменяется. [c.514]

Левая часть этого равенства есть приращение суммарной кинетической энергии ядер данной системы — то, что называют энергетическим выходом ядерно й реакции и обозначают Q. Итак, [c.228]

Кинетическая энергия точки и системы точек [c.212]

Z. Как следует ввести подвижную систему отсчета ri, чтобы независимо от характера движения системы материальных точек связь между кинетической энергией абсолютного движения Та (но отношению к у z) и энергией относительного движения (но отношению к ri, Q выражалась соотношением Та = где Те — кинетическая энергия переносного движения системы Иначе говоря, нри каких условиях кинетическая энергия сложного движения системы точек равна сумме кинетических энергий каждого движения но отдельности [c.58]

С молекулярной точки зрения внутренняя энергия системы есть сумма всей кинетической и потенциальной энергии частиц, составляющих эту систему. Эта энергия распределена между потенциальной и кинетической энергиями частиц внутри ядра каждого атома, потенциальной и кинетической энергиями колебания атома в молекуле, кинетической энергией вращения групп атомов внутри молекулы, кинетическими энергиями вращательного и поступательного движений молекулы как таковой и, наконец, межмолекулярной потенциальной энергией внутри системы. [c.31]

Наконец, — и, по-видимому, этот прием является наиболее важным и чаще всего употребляемым — вводятся специально выбранные функции от координат точек и их скоростей и изучается зависимость этих функций от времени. В качестве таких функций используются, в частности, введенные выше меры движения — кинетическая энергия Т и количество движения Q системы. Во многих случаях оказывается, что для описания изменения этих функций во времени можно составить дифференциальные уравнения значительно более простые, чем основные дифференциальные уравнения динамики, так что изменение этих функций во времени исследуется гораздо проще. Так, например, можно установить условия, когда количество движения системы Q заведомо не меняется во время движения. В этом случае можно сразу выписать гри равенства типа заданная функция от координат и скоростей точек равна постоянной . Каждый раз, когда удается найти функции от координат точек и их скоростей, кото- [c.64]

Для того чтобы определить кинетическую энергию То-, обратим внимание на то, что в относительном движении точка О неподвижна (она находится в начале координат системы х, у, г ), и поэтому Го- подсчитывается как кинетическая энергия тела, имеющего неподвижную точку. При наличии неподвижной точки всегда существует мгновенная ось вращения, проходящая через эту точку. В рассматриваемое мгновение скорости распределяются так, как если бы тело вращалось с угловой скоростью о вокруг этой оси, поэтому [c.171]

В этой главе рассмотрено несколько простейших типовых задач, при решении которых можно использовать теоремы динамики для точки и системы материальных точек — теорему об изменении количества движения, теорему об изменении кинетической энергии и основной закон динамики для вращательного движения твердого тела (А. И. Аркуша, 1.56 и 1.58). [c.320]

Кинетическая энергия материальной точки и системы материальных точек. Кинетическая энергия материальной точки равна половине произведения массы точки на квадрат ее скорости Т = - т и . [c.284]

Коэффициенты этих линейных уравнений не являются произвольными, так как они определяют кинетическую энергию Т и функцию рассеяния, которые являются положительными. Так как движение рассматривается вблизи устойчивого иоложения равновесия, от которого отсчитываются координаты q и и принято, что в этом положении П = 0, то во всех положениях системы, близких к равновесному, потенциальная энергия будет также положительной. [c.211]

Если обе части (69) проинтегрировать между двумя положениями системы — начальным и конечным, в которых соответственно кинетическая энергия То и Т, то, изменяя порядок суммирования и интегрирования, имеем [c.327]

Определить уравнения движения диска О, давление на ось блока В, количество движения и кинетическую энергию системы и кинетический момент диска и относительно точки соприкосновения диска о рельсом через 1 с после начала движения. [c.341]

Получена теорема Карно для системы потеря кинетической энергии при абсолютно неупругом ударе в случае мгновенного снятия связей и отсутствия ударного трения равна кинетической энергии от потерянных скоростей точек системы. Накладываемые на точки системы связи при ударе должны создавать ударные импульсы, перпендикулярные скоростям точек после удара. Это выполняется, если связи являются стационарными и не создают ударных сил трения. [c.515]

Теорему Карно для точки и системы можно получить также для удара, который возникает при мгновенном снятии связей. При этом кинетическая энергия после удара больше кинетической энергии до удара. Потеря кинетической энергии становится отрицательной. Ударный импульс 8,, при снятии связи должен быть перпендикулярен скорости точки 0) до удара, так как точка двигалась согласно со связью до удара при абсолютно неупругом ударе. Вспомогательное соотношение для точки при снятии связей принимает ( юрму [c.515]

В 200 т. I рассмотрена теорема об изменении кинетической энергии для свободной материальной точки. Эту теорему легко распространить и на систему материальных точек, если применить аксиому об освобождаемости от связей. Допустим, что рассматривается система, состоящая из п точек, массы которых обозначим Шг. Применяя теорему об изменении кинетической энергии к каждой точке системы отдельно, получим такую систему уравнений [c.92]

Здесь 7,.[ 11 Тг2 — кинетические энергии относительного движения системы в начальный и конечный моменты времени. Этим моментам времени соответствуют положения точек М ц и МЬ на относительных траекториях точек системы. [c.96]

Из теоремы о вириале в ее общем виде (112) следует не только то, что материальные точки, связанные между собой силами, действующими по закону обратных квадратов, должны иметь кинетическую энергию, но и то, что кинетическая и потенциальная энергии такой системы всегда сравнимы по величине. Даже если часть материальных точек в начальный момент не движется, силы притяжения, значения которых обратно пропорциональны квадрату расстояния, сближают эти точки друг с другом, увеличивая как потенциальную, так и кинетическую энергии до тех пор, пока средняя кинетическая энергия не станет равной с обратным знаком половине средней потенциальной энергии. В приводимом ниже примере мы воспользуемся теорем ой. о вириале, чтобы оценить температуру внутри Солнца, представляющего собой, как почти все звезды, массу сжатого раскаленного газа. [c.302]

Кинетическая энергия системы материальных точек равна сумме кинетической энергии всей массы системы, мысленно сосредоточенной в ее центре масс и движущейся со скоростью центра масс, и кинетической энергии системы в ее относительном движении по отношению к поступательно движущейся системе отсчета с началом в центре масс [c.207]

В этом уравнении две неизвестные величины, v н Мо, и его не достаточно для решения задачи. Но зато в этом случае, в отличие от предыдущего, мы вправе применить закон сохранения энергии, поскольку система является изолированной. В самом деле, выражение (4.16) учитывает не только кинетическую энергию, но и энергию покоя системы. Хотя при неупругом ударе какое-то количество кинетической энергии превращается в тепло, но эта энергия остается в изолированной системе и, значит, на такую же величину возрастает энергия покоя шаров. Поэтому общая энергия до удара должна быть равна общей энергии после удара, т. е. должно выполняться равенство [c.149]

Если скорости Vi, V2,. .. изменяются, то не только сама величина кинетической энергии, но и разность кинетических энергий каждой материальной точки в системах К К будет изменяться. [c.234]

Так как кинетическая энергия тела в начальный момент в системе К была равна нулю, а в системе К Т и = mvl/2, то кинетическая энергия в обеих системах координат за время i изменится на величины [c.235]

Так как движение начинается из состояния покоя, То=0. Пусть после перемещения ленты транспортера на расстояние з модули скоростей ее точек равны V, Кинетическая энергия 71 системы складывается из кинетических энергий Тц и шкивов, совершающих вращательное движение, и кинетической энергии Гд груза А, который движется поступательно [c.169]

Решение. Если вес пружины сравним с весом груза, то формула (43.21) неприменима, так как при выводе ее предполагалось, что вся масса колебательной системы сосредоточена в колеблющемся теле. Кинетическая энергия системы, состоящей из груза и пружины, Е,, = к -Ь к2, где Екь Екг — кинетические энергии груза и пружины соответственно. [c.175]

Приведенной массой /Ипр является такая масса, сосредоточенная в точке подвеса груза, кинетическая энергия движения которой равна кинетической энергии движения массы системы гпа. Величина приведенной массы пропорциональна величине истинной массы и определяется по формуле [c.385]

Полагая все связи системы стационарными и голономными, а силы, действующие на точки системы, имеющими потенциал, вычисляем кинетическую энергию Т и потенциальную энергию П системы по формулам (2.4) и (6.2) [c.82]

Приведение масс производится на основании равенства кинетических энергий, т. е. приведенная система должна обладать той же кинетической энергией, что, и заданная система. Чтобы определить величину приведенной массы или приведенного момента инерции, надо подсчитать величину кинетической энергии всех звеньев механизма и приравнять ее величине кинетической энергии звена приведения. В выражении кинетической энергии звена приведения содержатся искомый приведенный момент инерции либо искомая приведенная масса, кото]]ые из указанного равенства и определяются. [c.229]

Кинетическая энергия точки и системы и теоремы об изменении кинетической энергии точки и системы [c.111]

Следующая задача состоит в выборе критериев для надежного выявления видов энергии. Так как эта задача обсуждается, насколько известно, только в работе Р. Г. Геворкяна [37], остановимся кратко на ней. Сначала автор приходит к выводу, что механическая (кинетическая) энергия тела или системы тел является эталонной энергией в физике другие виды энергии выявляются путем сопоставления с этой энергией . Это положение разделяется многими, Для определения энергии,— пишет, например, академик В. А. Фок,— существенным является, во-первых, закон сохранения энергии и, во-вторых, способность различных видов энергии к превращению. То и другое вместе называют законом сохранения и превращения энергии. Существование этого всеобщего закона позволяет сводить измерение энергии любого вида к измерению энергии частного вида, например, механической, и выражать энергию любого вида в одних и тех же (например, механических) единицах [621. [c.32]

При свободных колебаниях упругой системы распределенную собственную массу щ можно приближенно учесть, приведя ее в точку подвеса груза и сложив с массой т последнего. Приведенной массой т р является масса, сосредоточенная в точке подвеса груза, кинетическая энергия движения которой равна кинетической энергии движения массы системы то. Величина приведенной массы пропорциональна величине истиннол массы и определяется по формуле [c.314]

Экситонная молекула, по-видимому, была обнаружена экспериментально Хайнсом [258] 6 кремнии Никитиным с сотрудниками [259] в кристалле u l Паккардом с сотрудниками [260] в кристалле ZnO Гайомом с сотрудниками [261] в Ge и Si. Однако для окончательного выяснения возможности образования биэкси-тонов в полупроводниках разного типа необходимы дальнейшие экспериментальные и теоретические исследования. Если масса электрона и дырки одного порядка, то сильно возрастает относительный вклад в полную энергию кинетической энергии дырки и система становится менее устойчивой. В предельном случае [c.326]

Теорема об изменении кинетической энергии материальной гочки. Пусть точка М совершает переносное движение вместе с подвижной сисгемой координат Оху OTHO Hrejn,HO основной системы координаг 0 x y z и относительное движение но отношению к системе координат Oxyz (рис. 71). Абсолютным движением точки М является ее сложное движение [c.341]

Установим изменение кинетической энергии в случае абсолютно неупругого удара при мгновенном нaJюжe[lии связей для точки и системы в отсутствие ударного трения. По теореме об изменении количества движения для точки (рис. 156) имеем [c.532]

Получена чеорема Карно для системы потеря кинетической эиер. ии при абсолютно исупру. ом ударе в случае мгновенного на.ю.жсния eкинетической энергии от 1ютерянных скоростей точек системы. [c.534]

Пусть нача.то координатного репера Осцегвз совпадает с центром сферы, плоскость векторов ei, ej перпендикулярна силе тяжести Р, а вектор ез параллелен Р, так что Р = —тдез, т — масса точки, д — ускорение силы тяжести. Воспользуемся сферической системой координат (рис. 3.12.1), в которой угол d характеризует широту точки на поверхности сферы, а угол ip — долготу (см. примеры 3.6.2 и 3.6.6). Поскольку радиус сферы R не изменяется, кинетическая энергия Т и силовая функция U примут вид [c.269]

Кинетическая энергия точки и системы. Кинетической тергией ип-териальной точки или ее живой силой называют половину произведения массы точки на квадрат ее скорости, т. е. тп /2 или тх) 12, так как скалярный квадрат любого вектора равен квадрату модуля этого вектора. Кинетическая энергия является скалярной, положительной величиной. В СИ единицей кинетической энергии является джоуль 1 Дж = = 1 Н-м. [c.321]

Если система частиц замкнута и в ней происходят процессы, связанные с изменением полной механической энергии, то из (4.57) следует, что АЕ = АЕ, т. е. приращение полной механической энергии относительно произвольной инерциальной системы отсчета равно приращению внутренней механической энергии. При этом кинетическая энергия, обусловленная движением системы частиц как целого, не меняется, ибо для замкнутой системы V = onst. [c.113]

Переходя к составлению выражения кинетической энергии вращатель-иого движения бегуна, примем ось вращения ОС за ось z, а перпендикуляр к ней в плоскости векторов соо и ы — за ось Су ось Сх направим перпендикулярно к этой плоскости. Начало системы осей Схуг помещено в центре тяжести бегуна С. Так как бегун представляет собой тело вращения, то оси системы Схуг будут главными центральными осями инерции. Мгновенная угловая скорость бегуна ш определится как сумма угловых скоростей <ао а Л), Имеем [c.299]

Кинетическая энергия Т системы материальных точек в ее абсолютном движении равна сумме кинетической энергии 7 с в движении относительно осей Кёнига и кинетической энергии центра масс системы в абсолютном движении (если его массу принять равной массе системы материальных точек). [c.357]

Приведение масс и моментов инерции звеньев. Приведение. масс и моментов инерции звеньев, движущихся с некоторой скоростью вокруг или вдоль каких-либо осей, к точкам или звеньям, движущимся с иной скоростью вокруг или вдоль других осей, основывается на равенстве кинетической энергии приводимой и приведенной систем. Решение задач динамики машин упрощается, если движение сложной системы приводится к эквивалентному движению звена простейщего вида — поступательному или вращательному. Пусть необходимо привести массы Ш и моменты инерции /, п звеньев, центры масс которых перемещаются со скоростями г, и скорости вращения звеньев равны со,-, к поступательно движущемуся со скоростью v звену, приведенную массу которого обозначим т . Приравниваем величины кинетической энергии приводимой системы п звеньев и звена приведения [c.99]

Смотреть страницы где упоминается термин Кинетическая энергия точки и системы точек : [c.532] [c.178] [c.333] [c.309] [c.300] [c.421] [c.286]

Смотреть главы в:

Теоретическая механика -> Кинетическая энергия точки и системы точек

ПОИСК

Закон изменения кинетической энергии материальной точки и материальной системы

Кинетическая анергия системы. Теорема Кёни. 84. Кинетическая энергия твердого тела, движущегося вокруг неподвижной точки

Кинетическая системы

Кинетическая энергия материальной точки и материальной системы

Кинетическая энергия материальной точки и системы

Кинетическая энергия материальной точки, системы и твердого тела

Кинетическая энергия системы

Кинетическая энергия системы материальных точек. Теорема Кёнига

Кинетическая энергия точки

Кинетическая энергия—см. Энергия

Система точек

Теорема об изменении кинетической энергии системы материальных точек

Теорема об изменении кинетической энергии системы материальных точек (в дифференциальной форме)

Теоремы об изменении кинетической энергии материальной точки и механической системы

Теоремы об изменении кинетической энергии точки и системы

Уравнения движения точки в неинерциальной системе координат. Теорема об изменении кинетической энергии Закон сохранения энергии

Энергия кинетическая

Энергия кинетическая (см. Кинетическая

Энергия кинетическая (см. Кинетическая энергия)

Энергия кинетическая материальной точки системы материальных, точек

Энергия кинетическая системы точек

Энергия кинетическая системы точек

Энергия системы

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...