Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Система центра масс

МАССА СИСТЕМЫ. ЦЕНТР МАСС  [c.264]

Уравнение (42.32) аналогично второму закону Ньютона и составляет содержание теоремы о движении центра масс системы центр масс механической системы движется как материальная точка. Масса этой точки равна сумме масс всех точек, составляющих механическую систему, и сила, на нее действующая, представляет собой главный вектор всех внешних сил, действующих на систему.  [c.59]


Систему отсчета, жестко связанную с центром масс и перемещающуюся поступательно по отношению к инер-циальным системам, называют системой центра масс или, кратко, Ц-z и с т е м о й.  [c.75]

Так как в //-системе центр масс покоится, значит, согласно (3.9), 2i [c.112]

В системе центра масс, начальная скорость Ui частицы 1 выразится следующим образом  [c.184]

Вполне возможно, но довольно утомительно решить совместно уравнения (22) — (24) и найти интересующие нас величины. Эти уравнения выражают собой содержание законов сохранения. Однако значительно удобней и более содержательно рассматривать столкновение в системе центра масс. Прежде всего найдем скорость центра масс относительно лабораторной системы отсчета. Положение центра масс определяется соотношением  [c.186]

Обозначим начальные скорости в системе отсчета, в которой центр масс покоится, через Ui и иг конечные скорости в этой же системе отсчета пусть будут равны ui и иг (рис. 6.10). Между скоростями в лабораторной системе отсчета и в системе центра масс, существуют следующие соотношения  [c.187]

Рис, 6,10. в системе центра масс Mi и Mi после столкновения должны разлетаться в противоположных направлениях. Возможны все углы  [c.187]

Рис. 6,11. Конечная скорость а в системе центра масс разлагается на компоненты по> Рис. 6,11. Конечная скорость а в системе центра масс разлагается на компоненты по>
Переход от системы центра масс к системе, связанной с одной из частиц. Два протона движутся в противоположных направлениях от общей точки со скоростью р = 0,5.  [c.395]

Пороговая энергия для реакции релятивистской частицы гораздо выше при наблюдении в лабораторной системе отсчета, чем в системе центра масс. Этот эффект является одним из главных факторов, сужающих границы исследования в физике элементарных частиц.  [c.398]

Система центра масс и пороговая энергия  [c.403]

Но в этой системе импульс налетающего фотона не равен нулю, так как не существует системы отсчета, в которой импульс фотона мог бы исчезнуть ). Таким образом, в системе центра масс  [c.404]


Единственный случай, в котором вся кинетическая энергия может быть использована в реакции, имеет место, когда импульс в начальном состоянии равен нулю. Но импульс можно всегда привести к нулю, рассматривая соударение в надлежащей системе отсчета, а именно в системе центра масс.  [c.405]

Полную релятивистскую энергию в лабораторной системе связываем с полной релятивистской энергией в системе центра масс, применяя инвариант (12.16) к системе из двух протонов  [c.406]

По определению системы центра масс (pi + р2)ц.м = 0. Если в лабораторной системе протон 2 находится в покое, то 2(лаб) = = МрС и р2(лаб) = 0. Принимая во внимание равенство  [c.406]

Это отношение и является мерой коэффициента полезного действия . Чтобы получить полную энергию в 20 ГэВ в системе центра масс, учитывая, что МрС 1 ГэВ, потребуется  [c.406]

В этом случае из кинетической энергии протона, разогнанного до 200 ГэВ относительно лабораторной системы, для образования новых частиц доступны только 20 ГэВ. Вследствие такого низкого коэффициента полезного действия внимание было сосредоточено на таких системах ускорителей, в которых сталкиваются два пучка частиц, распространяющихся в противоположных направлениях, так что лабораторная система отсчета становится системой центра масс.  [c.406]

При выводе выражения пороговой энергии для взаимодействия частиц высоких энергий мы видели, что удобно рассматривать условия в системе центра масс. Рассмотрим реакцию у + р- -р + л , где гамма-фотон налетает на неподвижный протон и образует я -мезон.  [c.410]

В-третьих, соотношение между импульсом налетающей частицы в системе центра массы и импульсом в лабораторной системе различно для тяжелых частиц и для электронов. Учитывая это, Г. Бете дает формулы для ионизационных потерь энергии электрона на единицу пути  [c.22]

Уравнение Шредингера в системе центра масс в случае двух нуклонов запишется  [c.159]

Решение. Направим ось 2 системы центра масс по прямой, соединяющей центр диска и частицы. Потенциальная энергия взаимодействия частицы массой т и диска массой М  [c.95]

Известны скорости частиц до столкновения и угол рассеяния в системе центра масс. Найти скорости и импульсы частиц после столкновения.  [c.103]

Одна из частиц до столкновения покоилась. Найти кинетические энергии и углы рассеяния частиц в системе покоя мишени через угол рассеяния 0 в системе центра масс.  [c.103]

Найти соотношение, связывающее дифференциальные сечения рассеяния в лабораторной и в системе центра масс.  [c.105]

МАССА СИСТЕМЫ. ЦЕНТР МАСС СИСТЕМЫ  [c.547]

Распределение масс в первую очередь характеризуется положением так называемого центра масс, или центра инерции механической системы. Центром масс, или центром инерции механической системы, состоящей из п материальных точек, называют геометрическую точку С (рис. 321), положение которой относительно выбранной системы отсчета определяется следующим радиусом-вектором  [c.548]

Теорема о движении центра масс системы. Центр масс-системы материальных точек движется так, как двигалась m материальная точка, в которой была бы сосредоточена вся масса системы и к которой была бы приложена сила, равная главному вектору всех внешних сил (включая и реакции связей), действующих на систему.  [c.448]

Решение. Механическая система состоит из четырех тел кривошипа, лннейки и двух ползунов. Найдем центр масс системы. Центр масс кривошипа находится в середине кривошипа (рис. 173, б). Центр масс линейки и дву.ч ползунов совпа--дает с их центром симметрии D. Центр масс всего механизма лежит на кривошипе между этями точками. Расстояние центра масс системы от точки О определим но (160)  [c.293]


Энергия покоя протонно-антипротонной пары составляет 2jMp , так как массы покоя антипротона и протона одинаковы. В системе центра масс кинетическая энергия должна быть поэтому по меньшей мере равна 2М с , что составляет МрС на каждый из исходных протонов. К этому надо прибавить энергию покоя МрС каждого из исходных протонов, так что минимальная полная энергия в системе центра масс должна составлять  [c.407]

Теперь используем закон сохранения полной анергнп з системе центра масс  [c.96]

Теорема 14.3 (о движении центра масс системы). Центр масс системы лЫ териальных motieK движется как материальная точка, в которой сосредоточена масса всей системы и к которой приложены все внешние силы, действуюш,ие на систему.  [c.165]

Равномерная прецессия заряженного тела, находящегося в магнитном поле, постоянно встречается в атомной физике. Обычно она известна как прецессия Лармора. Следует заметить, что мы не требовали, чтобы рассматриваемое тело было твердым, так как уравнение (1.24) справедливо для тела любой природы, а интеграл (5.75) является кинетическим моментом относительно какой-либо точки произвольной системы, центр масс которой находится в покое. Поэтому вектор кинетического момента любой системы заряженных частиц, находящихся в однородном магнитном поле, будет прецессиррвать согласно формуле (5.78). Единственным существенным требованием здесь является то, что все эти частицы должны иметь одинаковое отнощение заряда к массе ).  [c.201]


Смотреть страницы где упоминается термин Система центра масс : [c.184]    [c.185]    [c.187]    [c.187]    [c.406]    [c.406]    [c.408]    [c.409]    [c.92]    [c.229]    [c.104]    [c.105]    [c.114]    [c.1069]    [c.1101]   
Основные законы механики (1985) -- [ c.75 ]

Курс теоретической механики для физиков Изд3 (1978) -- [ c.115 , c.121 , c.180 ]

Динамика твёрдого тела (2001) -- [ c.60 , c.63 ]

Ядра, частицы, ядерные реакторы (1989) -- [ c.23 ]



ПОИСК



Беленький. О косвенном влиянии внутренних сил на движение центра масс системы

Геометрия масс центр масс материальной системы, моменты инерции твердых тел

Движение двух материальных точек в системе центра масс

Движение центра масс законы изменения и сохранения импульса системы

Движение центра масс системы материальных точек

Динамические характеристики механических систем Основные теоремы динамики системы Центр параллельных сил. Центр масс и центр тяжести

Дифференциальные уравнении возмущенного движения центра масс искусственного спутника Земли (2Г). 3. Уравнения возмущенного движения линейных систем

Задание Д-7. Применение теорем об изменении количества движения и о движении центра масс к исследованию движения механической системы

Задание Д.7. Применение теоремы о движении центра масс к исследованию движения механической системы

Закон движения точки вдоль движения центра масс систем

Закон движения центра масс материальной системы

Закон изменения кинетического момента системы в её относительном движении вокруг центра масс

Закон изменения кинетической энергии для относительного движения системы вокруг центра масс

Закон изменения количества движения системы (закон движения центра масс)

Законы изменения кинетического момента и кинетической энергии относительно поступательно движущейся- системы центра масс

Импульс системы Центр масс

Интегралы движения центра масс системы

Кинетическая энергия системы в абсолютном движении и в движении относительно центра масс. Теоремы об их изменении

Количество движения системы и его выражение через массу системы и скорость центра масс

Координаты центра масс системы

Л Teope.ua о движении центра масс механической системы

Масса и центр масс системы материальных точек

Масса системы

Масса системы. Центр масс

Масса системы. Центр масс

Масса системы. Центр масс системы

Масса системы. Центр масс системы

Масса центру масс

О сохранении вектора количества движения системы и движения ее центра масс

Общие теоремы динамики относительно поступательно движущейся системы центра масс (системы осей Кенига)

Общие теоремы о движении системы материальных точек относительно центра масс

Переход к системе координат с началом в центре масс

Переход от лабораторной системы отсчета к системе центра масс

Понятие о моделях незамкнутых систем. Теорема о движении центра масс

Поступательно-движущаяся система центра масс (см. ц-система)

Примеры применения теоремы о движении центра масс механической системы

Примеры, иллюстрирующие теорему о движении центра масс механической системы

Система динамических уравнений с началом в центре масс

Система отсчета связанная с центром масс

Система свободных материальных точек и уравнения ее движения. Теоремы об изменении количества движения и о движении центра масс

Система центра масс и пороговая энергия

Системы отсчета с началом в центре масс. Формулы Кёнига

Скорость центра масс системы

Случай сохранения главного момента количеств движения материальной системы в относительном движении по отношению к центру масс системы

Случай сохранения скорости центра масс материальной систеТеорема об изменении главного вектора количеств движения материальной системы

Теорема Кёнига об иаменении кинетической внергии системы в относительном движении (в движении по отношению к центру масс системы)

Теорема Реааля о кинетическом моменте системы в относительном движении (в движении по отношению к центру масс системы)

Теорема о движении центра масс замкнутой системы

Теорема о движении центра масс материальной системы

Теорема о движении центра масс материальной системы. Случай сохранения скорости центра масс

Теорема о движении центра масс механической системы

Теорема о движении центра масс системы

Теорема о движении центра масс системы материальных точек

Теорема о движении центра масс системы материальных точек . Теорема о движении центра масс системы

Теорема о зависимости между кинетическими моментами механической системы относительно неподвижного центра и относительно центра масс системы

Теорема об изменении вектора-момента количества движения относительно неподвижного центра и движущегося центра масс системы

Теорема об изменении главного момента количеств движения материальной системы в относительном движении по отношению к центру масс

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы относительно центра масс

Теорема об изменении кинетического момента механической системы в относительном движении но отношению к центру масс

Теорема об изменении кинетического момента системы в относительном движении по отношению к центру масс

Теорема об изменении количества движении. Теорема о дни жегши центра масс механической системы

Теорема об изменении количества движения и движения центра масс системы при ударе

Теорема об изменении количества движения системы. Теорема о движении центра масс системы

Теоремы о движении системы относительно осей неизменного направления, проходящих через центр масс системы (осей Кёнига)

Теоремы о количестве движения системы и о движении центра масс

Теоремы о количестве движения точки и системы и о движении центра масс

Теоремы об изменении количества движения системы материальных точек и о движении ее центра масс

Уравнения движения системы центра масс дифференциальны

Ускорение центра масс системы

Ц-система (см. система центра масс

Ц-система (см. система центра масс

Центр инерции масс системы материальных точек

Центр масс

Центр масс (центр инерции) материальной системы

Центр масс как центр системы параллельных векторов

Центр масс материальной системы

Центр масс механической системы (центр масс

Центр масс системы материальных точек

Центр масс системы материальных точек и его координаты

Центр масс системы. Теорема о движении центра масс системы

Центр системы

ЧАСТЬ ЧЕТВЁРТАЯ ДИНАМИКА СИСТЕМЫ ЧАСТИЦ Отдел I ГЕОМЕТРИЯ МАСС Центр масс



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте