Волновой профиль

С наибольшей скоростью движутся частицы жидкости, находящейся на поверхности пленки. При волновом движении эта скорость всегда меньше фазовой скорости с, поэтому частицы жидкости, находящиеся на поверхности, будут последовательно располагаться на различных частях волнового профиля. Максимальная скорость частиц имеет место на вершине волны в наиболее же тонкой части слоя направление поверхностной скорости изменяется на обратное. [c.58]

Сварка труб взрывом осуществляется по схеме внутреннего и наружного плакирования (рис. 20.7). Трубы устанавливают с зазором друг к другу. Заряд ВВ размещают соответственно внутри или снаружи метаемой трубы. При наличии в сварочном зазоре газа или воздуха в процессе сварки создается ударно-сжатый поток. Его взаимодействие со свариваемой поверхностью приводит к образованию на метаемой поверхности волнового профиля еще до соударения, что повышает прочность соединения. [c.424]

В динамической линейной теории упругости, когда имеется в виду одномерная теория распространения волн вдоль цилиндра, нужно установить экспериментально постоянство волнового профиля прежде, чем определять численное значение В. Аналогично, в динамической пластичности не должно предполагаться дальнейшее развитие теории, но применимость ее должна быть установлена до того, как найдены определяюш,ие соотношения. Более простые теории материалов, особенно те, которые предполагают некоторую симметрию материалов, как, например, изотропность, содержат определенные универсальные соотношения, не зависящие от выбора констант и, в более общем случае, функций. Если эти условия не выполнены, теория оказывается неприменимой, поэтому отпадает необходимость даже пытаться подбирать константы и функции. [c.219]

В расчетах для сглаживания ударно-волновых профилей и осцилляций в распределении давлений и скоростей удобно применять искусственную вязкость Неймана — Рихтмайера [151]. Для этого вводится дополнительное вязкое гидростатическое давление q так, что Oz = + (/ -Ь д). При этом линейная вязкость в дискретном элементе определяется в форме зависимостей [c.112]

Учет нелинейности. В рамках только что описанной линейной теории нельзя объяснить многие важные экспериментальные факты. Например, линейная теория при любой высоте дает волны в форме синусоид, хотя каждый, кто хоть раз видел море, знает, что у волн значительной высоты гребень более крут, чем впадина. Эта теория не позволяет описать также важное и интересное явление уединенной волны, когда волновой профиль имеет единственный максимум. [c.178]

Если всей системе придать скорость с в направлении отрицательной оси х, то оси координат и волновой профиль останутся неподвижными, а жидкость будет иметь общую скорость с, направленную справа налево, причем комплексный потенциал теперь имеет вид [c.381]

Условие Леви-Чивита для поверхности жидкости. В п. 14.40 мы видели, что волна, имеющая при распространении постоянную форму профиля, может быть приведена к установившемуся движению. Рассмотрим волновой профиль, распространяющийся справа налево со скоростью с его можно остановить путем наложения на всю систему скорости с, направленной слева направо, как, например, на рис. 275. [c.390]

Теория, основывающаяся на этом условии, полностью эквивалентна теории, данной в предыдущих пунктах этой главы. Чтобы убедиться в этом, рассмотрим симметричный волновой профиль длины волны к и поместим начало координат в гребне (см. рис. 275). Для простоты рассмотрим случай бесконечно глубокой воды. [c.391]

Волновой профиль. Воспользуемся уравнением (15.10а) [c.310]

Поскольку для точек свободной поверхности- координата Z мала, можем принять и тогда после подстановки в (15,10а) получим уравнение волнового профиля [c.310]

Поскольку расположение узлов не зависит от времени, т. е. узлы не изменяют своего положения, то колебания линии свободной поверхности происходят по высоте (сверху вниз) и волновой профиль не перемещается вдоль оси Ох. Поэтому такие волны называют стоячим и. [c.311]

В реальных условиях встречаются преимущественно прогрессивные волны, т. е. перемещающиеся в горизонтальном направлении. Координаты узлов (точек пересечения волнового профиля с осью Ох) перемещаются вдоль оси Ох, т. е. они являются функциями времени. Это указывает на то, что потенциал скорости должен содержать в себе тригонометрическую (периодическую) функцию (непрерывно изменяемый угол должен связывать время и координату х). [c.314]

Волновой профиль. Уравнение волнового профиля при потенциале скорости находим из основного уравнения (15.10а) [c.315]

Но волновой профиль по Герстнеру — трохоиды, а для потенциальных прогрессивных волн — косинусоиды. [c.325]

Составим уравнение волнового профиля, исходя из исходных уравнений круговых движений частиц жидкости [c.325]

Построим профиль такой волны. Допустим, что в какой-то момент времени узлы слагаемых волн совпали в точке О, которую примем за начало координат. Тогда в результате сложения двух различных косинусоид получим профиль рассматриваемой волны. На рис. 15.13 показан волновой профиль, построенный при сложении 326 [c.326]

Волновой профиль. Уравнение волнового профиля получим в результате сложения уравнений (15.43) в таком виде (полагаем i= 2) [c.327]

Уравнение волнового профиля для участка Ах получим из (15.45) в таком виде [c.328]

Длину одной группы волн можно определить следующим образом. Рассмотрим уравнение волнового профиля [c.329]

Волновой профиль. Имеем основное уравнение для волнового профиля в таком виде [c.333]

Легко видеть, что это уравнение волнового профиля стоячих волн (15.25). [c.334]

Волновой профиль. Запишем основное выражение дл волнового профиля [c.336]

Это уравнение сходно с уравнением волнового профиля для прогрессивных волн при к—оо. [c.336]

Бернулли 88, 90, 99 ветровых волн 303 волнового профиля 310 гидравлического прыжка 24 движения грунтовых вод 260 [c.355]

Наряду с дискретными измерениями кинематических параметров ударных волн в физике высоких динамических давлений широко применяется непрерывная регистрация волновых профилей давления и массовой скорости вещества. Эти измерения используются для изучения упругопластических и прочностных свойств конденсированных сред, параметров фазовых переходов и химических превращений в ударных волнах. [c.27]

Экспериментальные данные о структуре и эволюции волновых профилей ударного сжатия содержат информацию о динамике протекающих в веществе релаксационных процессов. Регистрация эволюции волновых профилей дает возможность анализа хода совместного изменения давления или механического напряжения и удельного объема на всех стадиях ударно-волнового воздействия. Подобные траектории изменения состояния вещества в импульсе нагрузки строятся по серии профилей механического напряжения oJJ ) или [c.27]

Наряду с описанным выше анализом эволюции волновых профилей для выявления количественных деталей релаксационных процессов, сопровождающих динамическое нагружение, используются методы математического моделирования экспериментов с гипотетическим описанием поведения среды. [c.28]

Профиль давления на поверхности контакта между датчиком и образцом фиксируется в течение времени прохождения упругой волны сквозь датчик, то есть, обычно, в течение 0,5 —1,5 мкс. Волновой профиль в образце рассчитывается затем по измеренному профилю р,(0 с учетом соотношения динамических импедансов образца и датчика. [c.62]

В отличие от измерений давления, методы определения скорости вещества имеют первичный характер, не связаны с построением тарировочных зависимостей, поэтому от них следует ожидать более высокой точности. Основными современными методами непрерывной регистрации ударно-волновых профилей массовой скорости являются метод емкостного датчика, магнитоэлектрический метод и лазерные допплеровские методы. [c.64]

Пространственное разрешение методов регистрации волновых профилей манганиновыми, емкостными и магнитоэлектрическими датчиками ограничено размерами чувствительных элементов. В лучшем случае это несколько миллиметров в плоскости фронта ударной волны. Так как фиксация волновых профилей проводится прямым осциллографированием, точность определения текущих параметров состояния вещества ограничена погрешностью амплитудных измерений регистрирующей аппаратуры. Существенно более высокими пространственно-временным разрешением и точностью измерений обладают методы регистрации движения свободных и контактных поверхностей с применением лазерной техники. [c.67]

Рис.2.15. Схема регистрации волновых профилей лазерным допплеровским измерителем скорости 3 , 32-100%-е концевые зеркала 50/50-50%-й светоделитель

Лазерные интерферометрические измерители скорости вещества в ударных волнах применяются как для фиксации скорости движения свободной поверхности тела, так и для измерений волновых профилей внутри прозрачной среды или на поверхности контакта между исследуемым образцом и окном из прозрачного материала. При этом следует учитывать влияние ударного сжатия прозрачной среды на ее оптические характеристики и закономерности отражений света в ней от движущейся поверхности. [c.71]

При волновом режиме течения можно выделить две области ReB >Re>80—100) псевдоволнового режима, характеризуемого нерегулярностью изменения волнового профиля [6.7]. [c.146]

Исследование, описанное выше, проводилось в условиях плавания судна на правильном (регулярном) волнении гребни (подошвы) волн предполагались параллельными друг другу, длины и соответственно иерподы волн считались одинаковыми, форума волнового профиля полагалась идентичной для всех следующих одна за другой волн и притом мало отличающейся от синусоиды. Именно к этим условиям относнтся 1 рафик на рис. 13, воспроизводящий зависимость амплитуды ] ачки от периода волны (при фиксированных значениях а и Тоои)- [c.89]

В главе рассматривается построение одномерных дискретных моделей, устанавливаются связи с соответствующими континуальными моделями. С помощью первого дифференциального приближения полученных разностных схем показано, что они обладают нулевой матрицей вязкости, т. е. построенные разностные схемы для упругого закона не обладают какой-либо схемной вязкостью и не вносят численной диссипации. Проанализированы численные результаты по распространению одномерных волн в одно-, двух- и трехслойных пакетах. Для сглаживания ударно-волновых профилей использована линейная и квадратичная искусственная вязкость Неймана — Рихтмайера. Рассмотрена модификация схемы распада — разрыва, уменьпхающая схемную вязкость. Приведены численные результаты по распространению одномерных волн в слоистых пакетах и моделированию их разрупхения. [c.109]

Рассмотрим волновой профиль в тот момент времени когда 51пст/=1,0. Для этого момента [c.311]

Волновой профиль. Отметим наличие некоторого сходства между рассмотренными выше нрогресивными волнами и волнами трохоидальными. [c.325]

Поскольку для проведения измерений в образец наряду с датчиками вводятся прокладки изолирующего материала, показания датчиков могут иметь некоторую инерционность. Искажения определяются временем установления (в процессе многократных отражений волн в прокладках) давления в изоляции, равного сжимающему напряжению в окружающей среде в направлении, перпендикулярном плоскости датчика. Инерционность особенно значительна при регистрации волн малой интенсивности. Численное моделирование эволюции импульсов нагрузки в упругопластическом теле с жидкоподобными прокладками [35] показывает, что инерционные искажения с характерным временем 0,1 мкс вносят систематическую погрешность (рис.2.9). С ростом давления искажения регистрируемого профиля уменьшаются вследствие возрастания скорости звука в изолирующих прокладках. При регистрации волновых профилей [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...