Уравнения термоупругости волновые

Волновые уравнения термоупругости [c.24]

Волновые уравнения термоупругости 25 [c.25]

Волновые уравнения термоупругости 27 [c.27]

Волновые уравнения термоупругости 29 [c.29]

Наконец, в седьмой главе рассматриваются динамические задачи термоупругости о динамических эффектах в телах, подверженных действию импульсивных тепловых потоков, и связанные задачи термоупругости о колебательных процессах, сопровождающихся выделением тепла, распространением связанных упругих и тепловых волн и термоупругим рассеянием энергии. Оба указанных класса задач сводятся к исследованию волновых уравнений. [c.9]

Динамическая задача термоупругости в перемещениях сводится к решению первого из уравнений (1.6.8), в котором температурное поле Т предполагается известным из решения соответствующей нестационарной задачи теплопроводности (глава третья). Для получения общего решения этого уравнения в форме (1.6.9) требуется исследование волновых уравнений (1.6.14) и (1.6.15). [c.177]

Как видно из приведенных представлений общего решения векторного уравнения движения (1.8.6), динамическая задача термоупругости сводится к волновым уравнениям при их решении применяется преобразование Лапласа. [c.252]

Исключая из уравнений (4) и (5) функцию 0, получаем следующее волновое уравнение, определяющее распространение волны расширения в термоупругой среде [c.25]

Вводя потенциал термоупругого перемещения Ф и подставляя Пп = дФ/дЯ в формулу (1), а затем интегрируя уравнение по / , получим простое волновое уравнение [c.751]

Рассмотрим волновые уравнения, характеризующие продольные термоупругие волны, введенные в 12.2 [c.783]

Термоупругий потенциал перемещения согласно волновому уравнению (1.46) удовлетворяет уравнению [c.261]

В п. 2.4.3 задача о термоупругих поверхностных волнах была сведена к решению алгебраических уравнений (2.4.35) для квадрата волновой скорости х = с-. Прямое разложение для решения этого уравнения при малых е (см. п. 2.4.3) имеет вид [c.148]

Среди неразрушаюш,их механизмов оптической генерации звука наиболее универсальным является термоупругий, связанный с деформацией кристалла при его оптическом нагреве. Поглощенная оптическая энергия в процессе термализации частично передается в акустическую подсистему твердого тела, распределяясь между когерентными и случайными волновыми движениями решетки. При термоупругой генерации звука источники акустических волн являются объемными — возбуждение акустических волн происходит во всей области нагрева. Поэтому термоупругая генерация акустооптических импульсов описывается неоднородным волновым уравнением. В простейшей ситуации, когда лазером облучается свободная поверхность полупространства 2 0 (рис. 3.34), в кристалле возбуждаются только плоские продольные волны для колебательной скорости имеем уравнение [c.161]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...