Процессы волновые

Процесс волнового расширения газа. Схема волнового процесса показана на рис. 8.18, г. В резонаторе 4 генерируется интенсивный колебательный процесс, в результате которого появляется возможность передать часть энергии газа в виде теплоты ц внешнему приемнику с более высокой температурой, чем температура газа на входе в резонатор. Удельная холодопроизводительность [c.315]

При выводе формулы для скорости распространения считалось, что струна абсолютно гибкая это значит, что в ненатянутом состоянии, как и для хорошо смазанной цепочки, не нужно никакого усилия для ее изгиба. На натянутой жесткой стальной проволоке действие изгибающих сил сравнимо с действием сил натяжения, поэтому распространение волны вдоль нее будет уже сложным процессом волновой импульс с течением времени будет деформироваться, и различные по форме импульсы, вообще говоря, будут распространяться различно. [c.478]

Процессы волновые в каналах 384 [c.505]

Рассмотрим процесс волновых взаимодействий в акустическом приближении, справедливом для не слишком больших разогревов и давлений, когда не происходит испарение вещества, а изменения скорости звука не существенны. В начальный момент непосредственно после мгновенного облучения скорости частиц преграды равны нулю. На диаграмме р — и, показанной на рис. 1.6а, их состояния описываются точками, лежащими на оси давлений. Информация об изменении состояния в каждой точке нагретого слоя распространяется звуковыми возмущениями вглубь тела и к его облучаемой поверхности. Последующие значения давления и массовой скорости [c.23]

На рис.5.3 приведена диаграмма процесса волновых взаимодействий при отражении одномерного импульса сжатия прямоугольного профиля от свободной поверхности упругопластического тела. На начальном этапе процесс одноосного сжатия является чисто упругим пока напряжение в волне не достигнет величины динамического предела упругости. Соответственно, наклон начального участка адиабаты йр/ди = рС . В области пластического деформирования при напряжении выше предела упругости наклон равен рс . Разгрузка [c.155]

Анализ последующих стадий процесса показывает, что скорость правой границы области кавитации в процессе волновых циркуляций монотонно уменьшается. [c.162]

Возможность изменения формы деформирования гибкого колеса в нагруженной передаче во многом зависит от типа генератора. Рассмотрим, как изменяется форма деформирования гибкого колеса в передачах с кулачковым генератором. При абсолютно жестком генераторе, беззазорной посадке генератора в гибкое колесо и нерастяжимом гибком колесе форма деформирования не может изменяться при любой нагрузке. Следовательно, форма гибкого колеса может изменяться только вследствие податливости генератора, растяжения гибкого колеса и зазоров в системе кулачок — гибкий подщипник — гибкое колесо. Известно, что все подщипники качения, в том числе гибкий подшипник, имеют гарантированный зазор, который необходим для нормальной работы. В процессе волнового деформирования на поверхности посадки наружного кольца подшипника в гибкое колесо происходят циклические сдвиги в окружном и осевом направлениях. Если эти сдвиги устранить, например посадкой с натягом, то гибкое колесо и наружное кольцо подщипника станут деформироваться как единое целое и при расчете напряжений в зубчатом венце его толщину пришлось бы увеличить на толщину наружного кольца подщипника. Это привело бы к значительному росту напряжений. Поэтому посадку осуществляют с гарантированным зазором. [c.50]

Процесс волнового движения ламинарно стекающей пленки является достаточно сложным. Волновые движения, возникающие разновременно в различных местах от случайных возмущений, налагаясь друг на друга, приводят к сложной трехмерной картине процесса. Поэтому полное и строгое теоретическое исследование волнового движения наталкивается на большие трудности. При анализе процесса приходится ограничиваться его частной моделью. [c.262]

Таким образом, ультразвук в металле — это процесс волновой и нельзя представлять себе ультразвуковые колебания волновода подобными действию пневматического зубила, в котором совершает гармонические колебания вся огромная металлическая масса поршневой системы и инструмента. [c.109]

Величины, характеризующие акустический процесс. Волновое ур-ие для процесса, зависящего только от координаты X (плоская волна), принимает вид ти 1 д и [c.238]

В случае гармонического процесса волновое уравнение приобретает вид уравнения Гельмгольца [c.13]

АКУСТИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ (вОЛНОВАЯ ТЕОРИя) [гл. Х1П [c.430]

АКУСТИЧЕСКИЕ ПРОЦЕССЫ (волновая теория) [гл. ХП1 [c.438]

В случае импульсного нагружения элемента конструкции за счет волновых процессов в зонах концентрации напряжений может реализовываться циклическое упругопластическое деформирование. Данный эффект во многих случаях является причиной уменьшения критической деформации по сравнению с идентичным параметром при статическом нагружении. [c.49]

Именно такие спонтанные процессы излучения и происходят в нагретых телах. Нагрев переводит часть атомов в возбужденное состояние и при переходе в нижние состояния они излучают свет. Это излучение атомов происходит независимо друг от друга. Кванты света хаотически испускаются атомами в виде так называемых волновых цугов, которые не согласованы друг с другом во времени и имеют различную фазу. Поэтому спонтанное излучение некогерентно. [c.119]

Рассматриваемые здесь вариационные задачи заключаются в определении формы тел, обладающих минимальным волновым сопротивлением в плоскопараллельном или осесимметричном сверхзвуковом потоке газа, и контуров сопел, реализующих максимальную силу тяги при некоторых ограничениях. Силы, действующие на тела при течениях невязкого газа, определяются давлением на стенки. Величина давления находится из рещения граничных задач для нелинейных уравнений газовой динамики. Такие задачи в настоящее время решаются численно. Нахождение решения вариационных задач со связями в виде уравнений с частными производными приводит к сложным численным процессам. О таком прямом подходе к оптимизации формы тел будет сказано в послесловии к этой главе. Здесь будет рассмотрен подход, который в плоскопараллельном и осесимметричном случаях допускает точную одномерную постановку ряда вариационных задач и их простое решение. [c.45]

Была сделана попытка объяснить явление Комптона с волновой точки зрения, на основе эффекта Допплера. При этом пришлось допустить, что процесс рассеяния происходит в два этапа сначала рентгеновское излучение поглощается, а потом испускается движущимся электроном. Однако подобное объяснение явления Комптона оказалось неудовлетворительным. [c.347]

Волновое уравнение и уравнение Лапласа являются двумя из трех типов основных уравнении математической физики. Они дают математическое описание многих физических процессов. [c.566]

Теплопроводность дпэлектрпков с повышением температуры обычно возрастает, но численные значенн.я сравнительно малы из-за медленно протекающих процессов волнового переноса теплоты. [c.64]

Волновая нелинейная оптика. Нелинейность отклика приводит к взаимовлиянию, в т. ч. к сильному энергообмену волн с существенно разл. частотами и волновыми векторами, к нелинейным изменениям частотного и угл. спектров квазимонохроматич. квазиплоских волн (самовоздействиям). В процессе волновых взаимодействий и самовоздействий нелинейно изменяется и состояние поляризации волк — возникают поляризац. нелинейные эффекты. [c.293]

При низких температурах преобладают фононы, имеющие энергию къТ и соответственно малые волновые векторы. При П-процессах волновой вектор может измениться только незначительно, поэтому угол между кг и к1 соответственно мал. При малых q наибольшее значение Ф равно д кр. Делая обычную подстановку X = к(и1квТ и пренебрегая дисперсией, получаем [c.196]

Таким образом, пере-мещеиия частиц в процессе волновых колебаний происходят по линиям, не изменяющим своего положения в пространстве. Задавая ряд значений С], Сг и т. д., находим траектории рядя отдельных частиц. Семейство линий, описываемых уравнением (15.27), изображено на рис. 15.6. [c.313]

В данном случае на профиле скорости нет каких-либо особенностей, связанных с разрушением материала. Процесс волновых взаимодействий поясняется диаграммой расстояние —время на рис.3.25. В результате отражения волны сжатия от свободной тыльной поверхности образца появляется волна разрежения, которая движется в обратном направлении, то есть к экрану. Вследствие различия сжимаемостей образца и экрана на контактной поверхности происходит переотражение этой волны. Так как динамическая жесткость у меди выше, чем у стекла, отражение волны в образце от границы раздела с медным экраном происходит с сохранением знака, то есть переотраженная волна также является волной разрежения. Поскольку к этому времени образец уже практически разгружен, в [c.113]

Данное пособие поможег учащимся техникумов выполнить расчеты зубчатых, червячных, планетарных и волновых передач, расчегы валов, подшипников качения, научиг их конструировать зубчатые и червячные колеса, червяки, подшипниковые узлы, валы, корпусные детали, ознакомиг со способами смазывания и с уплотнениями. Учащиеся приобретут знания по выполнению рабочих чертежей деталей. Весь процесс работы над проектом последовательно показан в пособии на примерах расчега и конструирования цилиндрических, конических, червячных и планетарных передач. [c.393]

Третий и последний аспект акустической интерферометрии, который следует рассмотреть, связан с формой нормальных мод в процессе распространения акустических волн в трубе. Строго говоря, необходимо решить волновое уравнение для цилиндрического канала с жесткими стенками, на одном конце которого находится излучатель, являющийся источником гармонических колебаний, а на другом — отражатель. Метод Крас-нушкина [47], который в дальнейшем был развит Колклафом [c.107]

В практике конструирования волновых передач используются приближенные зацепления с несопряженными (теоретически) боковыми профилями зубьев. Однако несопряженность профилей в процессе совместной работы принимается минимальной, соизмеримой с погрешностями изготовления. На геометрию зацепления оказывает существенное влияние радиальная деформация Ду гибкого звена волновой передачи. Известны три характерных типа зацепления, у которых Дг/ > /и , Дг/ = и Д < т . [c.352]

Рис. 7.22. Волновые процессы в огненном жгуте (Фото Ш. А. Пиралишвили)

При малых энергиях электронов в тяжелых благородных газах взаимодействие электронов с атомами сильно ослабляется в связи с эффектом Рамзауэра. Это объясняется волновым характером поведения электрона в процессе его упругого взаимодействия. При определенном соотношении между длиной волны де Бройля [c.41]

Природа повсюду использует волновые процессы [10]. Известно, что множество галактик нашей Вселенной имеет хорошо различимые спиральные рукава. Спиральная форма естественным образом получается при раскручивании вещества из какого-либо центра. Моделирование процесса возникновения спиральных галактик показало, чго учитывая время их существования, все вещество в них должно было бы давно быть отброшенным на периферию. Однако, их спиральная форма устойчиво сущесгвует до сих пор. Было выдвинуто предположение, что спиральные рукава являются не материальными образованиями, а всего лишь волнами п ютности вещества, испускаемыми из центра. Впоследствии эта, казалось бы, безумная мысль, нашла свое подтверждение. [c.252]

Преломленне волн. Для наблюдения процесса распространения волн через границу раздела двух сред с различными физическими свойствами поставим следующий опыт. На дно волновой ванны поло им стеклянную пластинку таким образом, чтобы один ее край был 1засположен под углом около 45 к направлению распространения плоских поверхностных волн на воде. Наблюдения показывают, что расстояние / , проходимое Болной над стеклянной пластинкой, меньше расстояния h, которое проходит за то же время волна в Toii части ианны, где нет пластины (рис. 224). Следовательно, скорость распространения поверхностных волн зависит от глубины (толщины слоя воды), с уменьшением глубины скорость распространения волны уменьшается. [c.226]

Закон преломления волн. Рассмотрим процесс возникновения преломленной волны при падении волны с плоским фронтом на плоскую поверхность раздела двух сред. Если угол падения волны отличен от нуля, то падающая волна достигает различных точек границы раздела двух сред в разные моменты времени. В тот момент времени, когда участок падающей волны, отмеченный лучом AiA (рис. 225), достигает границы раздела двух сред, точка А согласно принципу Гюйгенса становится источником вторичных волн. За то время, пока в первой среде гранип,ы раздела достигнет участок волнового [c.226]

Введенных выше понятий фазовой и групповой скорости (и = = (о/А, и = дм/дк) обычно оказывается достаточно для описания процесса распространения сигнала в той или иной среде. Но в некоторых случаях (например, когда волновой пакет сильно деформируется) описание в таких терминах становится затруднительным и приходится вводить понятие сигнальной скорости. Проведем лишь качественный анализ этой проблемы. Подробное математически строгое изложение содержится в книге А. Зом-мерфельда, который впервые ввел это понятие в своих оригинальных работах, относящихся к 1910—1915 гг. [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...