Уравнение Бернулли волновое

X = п1 и характеризуемыми динамической жесткостью (рис. 6.2). Предполагается, что продольные волны в стержне подчиняются уравнению Бернулли (5.7). Гармоническое волновое движение в рассматриваемой периодической структуре удобно исследовать с помощью нормальных волн. Смещения в нормальной волне имеют вид [c.181]

С учетом результата подстановки в уравнение Бернулли (5) наша система уравнений позволяет заключить о существовании волнового давления, которое, в приближении теории возмущений, получается в виде р = ра т1 (д ) на верхней поверхности крыла у = ц х) ив виде р = ра ц х) на нижней поверхности крыла у = г х). Определив продольную составляющую давления и выполнив интегрирование, мы получим для лобового [c.35]

Таким образом, уравнение Бернулли—Эйлера по существу определяет волновой характер динамического изгиба стержня, но в отличие от продольной изгибная волна (точнее — основная доля ее энергии) распространяется с переменной скоростью, пропорциональной [c.262]

Уравнения изгиба Бернулли-Эйлера не относятся к волновому типу, но волновые решения имеют [c.249]

Поскольку Y = — г]5 , Р = г]5зс, это уравнение типа Бернулли для потенциала усредненного течения г] , модифицированное волновым вкладом, пропорциональным а . В таких соотношениях, по- [c.534]

Потер я в ступени газовой турбины ГТД складываются главным образом из потерь в лопаточных венцах соплового аппарата и рэбогего колеса и потерь с выходной скоростью. Потери в оешетках л паточных венцов при равномерном потоке газа на входе были подробно рассмотрены в подразд. 5.5 и 5.6. В действительности noTOh Hi входе в венец может быть неравномерным (например, при наличии перед турбиной трубчато-кольцевой камеры сгорания), но влияние этой неравномерности на КПД ступени невелико. Дополнительные потери, связанные с наличием вязкостного трения диска и верхнего бандажа (если он установлен), с утечками (перетеканиями) в лабиринтах и т. д., в авиационных турбинах обычно также невелики. Если пренебречь этими дополнительными потерями, то гидравлические и волновые потери в ступени можно принять равными сумме потерь в сопловом аппарате AL и потерь в лопатках рабочего колеса (с учетом влияния радиального зазора) А1л- При этом условии, пренебрегая также влиянием теплообмена и возвратом тепла в ступени, уравнение Бернулли для ступени (5.11) можно записать в виде [c.209]

Как следует из теории волновых движении жтщкости, поток газа над жидкостью стремится сохранить имеющееся на поверхности раздела волновое ее движение. Это можно показать следующим образом. Скорость движения частиц газа при относительной скорости будет больше у гребней волн (линии тока проходят чаще) и меньше на впадине. Следовательно, на основании уравнения Бернулли на впадине волны давление будет больше, чем на ее гребне. И значит [c.115]

Доказательство. Предположим, что форма звуковых волн неизменна и что волны распространяются с постоянной скоростью, нормальной к волновому фронту. Тогда, если мы перейдем к осям координат, движущимся вместе с волнами, то увидим, что движение жидкости не только одномерно, но и стационарно. Выбрав в качестве направления движения ось х, мы можем написать р = р(д ), и = и(х) и т. д., и (без учета силы тяжести) уравнение Бернулли (8) сведется к виду ис1и 4- йр/р = 0. Кроме того, уравнение неразрывности (1) перейдет в равенство [c.37]

С точки зрения оценки практического значения уравнения продольных колебаний и уравнений С. П. Тимошенко эта утрата, однако, не очень существенна. Как будет видно из дальнейшего, в задачах о распространении деформаций в пластинах и стержнях интерес представляют не столько истинные фронты, сколько квазифронты, на которых напряжения хотя и не терпят разрыв, но имеют существенно большие градиенты. Энергия волнового пакета, непосредственно следующего за истинным фронтом, на достаточно большом расстоянии от источника возмущения х > 1) относительно мала. Подавляющая же часть энергии следует за квазифронтом. Это в значительной мере снижает интерес к описанию картины движения в окрестности фронта и заставляет проявлять внимание к области, где сосредоточена большая часть энергии движения. Последнее необходимо иметь в виду при оценке возможностей приближенных уравнений динамики пластин и стержней. Более того, заботясь преимущественно о правильной оценке распространения энергии, нельзя безоговорочно отвергнуть даже уравнение Бернулли—Эйлера (35.17) как аппарат для изучения распространения изгибных деформаций вдоль стержней лишь на том основании, что в нем принимается ах = аз = О, т. е. скорости распространения фронтов считаются бесконечно большими. В следующих параграфах приводятся примеры, иллюстрирующие высказанные выше положения и проливающие свет на степень точности и на области применимости различных приближенных вариантов уравнений динамики стержней и пластин. Попутно приводятся и некоторые количественные данные относительно распространения самоуравновешенных возмущений. [c.233]

Определение коэффициента расхода по Ф. И. Пикалову. ГЬо. ас-четной схеме Ф. И. Пикалова принято, что на пороге водослива возникает прыжок-волна с взаимосвязанными характерными глубинами кс и Ли, при которых обеспечивается пропуск максимально возможного расхода, ограничиваемого имеющимися сопротивлениями при протекании воды через водослив. Приняв третий тип свободной поверхности на. водосливе с широким порогом, выберем применительно к рис. XVIII. 16 два расчетных сечения первое в створе сжатой глубины Лс и второе в створе волновой глубины Лв. Пользуясь уравнением Д. Бернулли или, что то же, уравнением расхода (XVIII.4), можем написать равенство расходов в выбранных сечениях, учтя возможное сокращение на ЬУ"2дНУ [c.354]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...