Вектор электрического поля

Главные значения диэлектрической проницаемости. Тензор диэлектрической проницаемости симметричен, т. е. = Вух, = = е,х и Еу, = е,у. Поэтому нз девяти его компонент только шесть являются независимыми. Во всяком анизотропном теле существуют три направления, для которых вектор электрической индукции D оказывается параллельным вектору электрического поля В. Эти направления называются главными осями тензора диэлектрической проницаемости. [c.247]

Однако широкополосным преобразователям как с СВП, так и с пьезоэлементами, имеющими другой профиль поверхности, присущ и ряд недостатков. Один из них — повышенный уровень радиальных колебаний,который проявляется в качестве длинного хвоста низкочастотных колебаний после излучения зондирующего импульса, увеличивающего мертвую зону контроля. Поскольку пьезоэлемент возбуждается кольцами, составляющая вектора электрического поля, направленная вдоль поверхности пластины, при использовании СВП имеет большее значение, чем при использовании плоскопараллельной пластины, что и определяет повышенный уровень радиальных колебаний. Одна из мер уменьшения мертвой зоны — электрическое и механическое демпфирование, поэтому пьезоэлемент в прямом преобразователе (как и в обычном узкополосном) наклеивают на демпфер. Импеданс демпфера подбирают, исходя из оптимального демпфирования радиальных колебаний. [c.170]

L—контур витка измерительного преобразователя Е— вектор электрического поля, обусловленного движением магнитного поля рассеяния испытуемого образца относительно измерительного преобразователя. В свою очередь [c.158]

В этой установке направление потока рабочего газа, оптическая ось резонатора и вектор электрического поля возбуждения газовой смеси взаимно перпендикулярны. Лазерная полость/, компрессоры 4 п 5, включенные параллельно, теплообменник 3 и соединяющие их короба образуют газодинамический контур (рис. 26). Четыре медные водоохлаждаемые зеркала 2 резонатора установлены в специальные узлы, обеспечивающие их удобную юстировку. [c.48]

Известно также, что вектор электрического поля можно разложить на две компоненты, одна из которых лежит в плоскости падения луча (s-компонента), другая перпендикулярна плоскости падения (р-компонента). Так, вектор Е имеет Ер-У1 fj-компоненты. При отражении или прохождении светом исследуемого вещества меняются не только значения р- и s-компонент, но и возникает дополнительный сдвиг по фазе, различный для этих компонент. [c.201]

Носителем электромагнитного поля является пустое пространство. В нем существует лишь один вектор электрического поля и лишь один вектор магнитного поля. Это поле создается атомарными электрическими зарядами, которые, в свою очередь, испытывают пондеромоторное воздействие со стороны поля. Связь между электромагнитным полем и весомой материей существует лишь потому, что элементарные электрические заряды тесно связаны с атомными частицами, из которых состоит материя. Для последней справедливы законы Ньютона. [c.11]

Поляризация лазерного излучения характеризует ориентацию вектора электрического поля в электромагнитной волне. Если в каждой точке светового пучка вектор электрического поля Ж колеблется вдоль одной линии в плоскости, перпендикулярной направлению распространения, то имеет место линейная (плоская) поляризация. При сложении двух пучков линейно поляри-зованного света со взаимно перпендикулярными [c.60]

Электромагнитные волны представляют собой совокупность переменного электрического и магнитного полей, распространяющихся в пространстве. В однородной среде электромагнитные волны распространяются прямолинейно, причем вектор электрического поля [Е) и вектор магнитного поля (Н) взаимно перпендикулярны, а совместно они перпендикулярны к направлению распространения. [c.322]

При выводе (2.50) мы приняли, что векторы электрического поля и ди-польного момента параллельны, а частота лазерного фотона равна частоте электронного перехода П. Учитывая, что объем V, занимаемый лазерным излучением, можно представить в виде V = Set, где S — площадь сечения лазерного луча, at — длительность лазерного импульса, можно преобразовать формулу (2.50) к следующему виду [c.35]

Вспомним, что рентгеновское излучение — это электромагнитная волна. Колебания ее вектора электрического поля, действуя на заряженные частицы в веществе —электроны и ядра, вызывают их колебательное движение. В этом состоит основной механизм взаимодействия волны и вещества. [c.84]

К поверхности. Действительно, при этом изменяется значение Пе, которое зависит от угла между оптической осью и вектором электрического поля, и, следовательно, изменяется длина волны, при которой выполняется равенство (5.47а). Толщина пластинки (равная обычно 0,3—1,5 мм) определяет ширину перестроечной кривой, т. е. разрешающую силу. Чем тоньше пластинка, тем шире доступная область перестройки и ниже разрешающая сила. Наконец, заметим, что в лазерах с малым усилением, таких, как непрерывные газовые лазеры или лазеры на красителях, можно обойтись без двух поляризаторов, если остальные поляризующие компоненты, такие, как окна Брюстера лазерной трубки, обеспечивают достаточную дискриминацию по потерям между двумя поляризациями. [c.254]

Вектор электрического поля Ю Взаимодействие излучения с теплопроводностью 488 [c.606]

Пусть решетка расположена в среде, состоящей из нескольких диэлектрических слоев, причем образующие их граничных плоскостей параллельны плоскости хОу. Если нормаль к фронту падающей на решетку плоской волны лежит в плоскости, перпендикулярной проводникам (т. е., если а = 0), то уравнения Максвелла по-прежнему допускают раздельное рассмотрение двух поляризаций а) случая, когда магнитное поле параллельно проводникам (Я-поляризация) и б) случая, когда вектор электрического поля параллелен проводникам (f-поляризация). Поляризации при наклонном падении разделяются и при наличии импедансных граничных условий на элементах решетки. В общем случае (а Ф 0) при падении на решетку с диэлектриком плоской электромагнитной волны определенной поляризации в прошедшем и отраженном полях возникают волны обеих поляризаций. [c.14]

Поля Е и Н, описывающие световые волны, являются векторными величинами. В предыдущей главе распространение гауссовых пучков мы рассматривали в приближении скалярных волн и нас не интересовало направление колебаний вектора электрического поля. Мы лишь отметили, что вектор электрического поля лежит в плоскости, перпендикулярной направлению распространения. Во многих случаях характер распространения световых волн существенно зависит от направления колебаний электрического поля. Действительно, на протяжении практически всей книги мы будем изучать главным образом распространение поляризованного света и вопросы, связанные с его управлением. В данной главе мы рассмотрим различные характеристики поляризованного света и ряд методов, применяемых при изучении его распространения. [c.63]

Световые волны представляют собой электромагнитное поле, для полного описания которого требуются четыре основных векторных поля Е, Н, D и В. Для определения состояния поляризации световых волн используется вектор электрического поля. Такой выбор связан с тем, что в большинстве оптических сред физические взаимодействия с волной осуществляются через электрическое поле. Основной интерес к изучению поляризации световых волн обусловлен тем, что во многих веществах (анизотропные среды) показатель преломления зависит от направления колебаний вектора электрического поля Е. Это явление можно объяснить движением электронов, которые раскачиваются электрическим полем световых волн. Для иллюстрации этого предположим, что анизотропное вещество состоит из несферических иглообразных молекул, причем все молекулы ориентированы таким образом, что их большие оси параллельны друг другу. Пусть в таком веществе распространяется электромагнитная волна. Вследствие анизотропной структуры молекул электрическое поле, параллельное осям молекул, будет сильнее смещать электроны вещества относительно их равновесного положения, чем электрическое поле, перпендикулярное осям молекул. Поэ- [c.63]

В представлении комплексных функций вектор электрического поля монохроматической плоской волны, распространяющейся в направлении оси z, дается выражением [c.64]

Направление вращения эллиптической поляризации определяется знаком sin 5. При sin 5 > О конец вектора электрического поля будет вращаться по часовой стрелке, а при sin 5 < О — против часовой стрелки. Рис. 3.2 иллюстрирует характер изменения эллипса поляризации в зависимости от разности фаз д. [c.66]

Прежде чем перейти к рассмотрению некоторых частных случаев поляризации, дадим ряд определений. Свет называется линейно поляризованным, если конец вектора электрического поля Е перемещается вдоль прямой линии. В случае когда конец этого вектора описывает эллипс, свет называется эллиптически поляризованным, а в случае когда он описывает окружность, — циркулярно поляризованным. Если конец электрического вектора перемещается против часовой стрелки для наблюдателя, расположенного перед волной, то поле обладает правой поляризацией. На рис. 3.2 показано также направление вращения эллипса поляризации. Наше определение правой и левой поляризации согласуется с терминологией современной физики, в которой фотон с правой круговой поляризацией имеет положительный момент импульса в направлении распростра- [c.66]

В предыдущем разделе было показано, как состояние поляризации световой волны можно описать с помощью амплитуд и фазовых углов для X- и /-составляющих вектора электрического поля. Оказывается, что вся информация о поляризации волны содержится в комплексной амплитуде А плоской волны (3.2.1). Следовательно, для описания состояния поляризации достаточно использовать комплексный параметр х, определяемый выражением [c.70]

Вектор Джонса содержит полную информацию об амплитудах и фазах составляющих вектора электрического поля. Если нас интересует только состояние поляризации волны, то удобно пользоваться нормированным вектором Джонса, который удовлетворяет условию [c.71]

Частный случай ф = О соответствует линейно поляризованным волнам, вектор электрического поля которых колеблется вдоль осей координат. Векторы Джонса при этом имеют вид [c.72]

Уравнение (4.2.10) называется уравнением волновых нормалей Френеля. Его решения дают главные значения показателей преломления, а выражение (4.2.11) определяет направления поляризации независимых волн, которые могут распространяться в кристалле. Уравнение (4.2.10) является квадратичным относительное . Поэтому каждому направлению распространения (из набора s , s , s ) соответствуют два решения для (задача 4.2). Для полного решения задачи мы должны подставить каждое из значений в выражение (4.2.11), что позволяет определить поляризации соответствующих независимых волн. Можно показать, что для непоглощающей среды эти независимые волны линейно поляризованы, поскольку в (4.2.11) все величины являются вещественными. Пусть Е, и Ej — векторы электрического поля, а D, и Dj — векторы электрического смещения линейно поляризованных независимых волн, соответствующих n и Из уравнения Максвелла V D = О следует, что D, и Dj ортогональны s. Поскольку Dj-Dj = О, три вектора D,, и s образуют взаимно ортогональную тройку векторов и могут быть выбраны в качестве системы координат при описании многих физических явлений, в том числе и оптической активности. Согласно уравнениям Максвелла, векторы D, Е и Н связаны между собой соотношениями [c.84]

Таким образом, свет, распространяющийся в одноосном кристалле, в общем случае состоит из обыкновенной и необыкновенной волн. Вектор электрического поля Е (и вектор электрического смещения D) для обыкновенной волны всегда перпендикулярен как оси с, так и направлению распространения. Фазовая скорость обыкновенной волны в любом случае равна с/л , независимо от направления распространения. Вектор смещения D необыкновенной волны так же, как и вектор электрического поля обыкновенной волны, перпендикулярен волновому вектору. Однако вектор электрического поля необыкновенной волны в общем случае не перпендикулярен волновому вектору. Он лежит в плоскости, образованной волновым вектором и вектором электрического смещения. Векторы электрического поля для этих двух волн взаимно ортогональны. [c.97]

Здесь п дается выражением (4.11.22). При nj n выражение (4.11.24) согласуется с (4.9.25). Важно иметь в виду, что в анизотропной среде состояния поляризации для вектора электрического поля Е и вектора электрического смещения D, вообще говоря, различны. Выражения (4.11.23) и (4.11.24) для вектора электрического поля получены в предположении, что продольная составляющая у него отсутствует, а выражения (4.9.24) и (4.9.25) получены для вектора смещения D. В следующем разделе мы выведем уравнение движения, описывающее эволюцию вектора D. [c.120]

В предыдущем разделе мы получили матричное уравнение (4.11.15), описывающее эволюцию вектора электрического поля Е при условии, что его продольная составляющая пренебрежимо мала. Теперь мы выведем уравнение движения для вектора электрического смещения D, который всегда перпендикулярен направлению распространения. Будем исходить из волнового уравнения (1.4.2) и воспользуемся соотношением (4.3.3), чтобы выразить Е через D. Тогда можно записать следующее волновое уравнение [c.120]

Нарисуйте расположение вектора электрического поля в этой плоскости в моменты времени t = О, тг/6ш, тг/Зсо, тг/2ы, 2тг/Зсо, 5ir/6oj. [c.127]

Таким образом, если пренебречь абсолютной фазой ф, то представления в виде матриц Джонса для поляризаторов, через которые распространяется свет с векторами электрического поля, параллельными осям X и у соответственно, имеют вид [c.136]

Такие определения можно выполнить интерференционным методом по схеме рис. 27.3. Сущность этого метода, принадлежащего Л. И. Мандельшта.му, состоит в том, что один из лучей в интерферометре Жамена пропускают через жидкость, помещаемую в электрическое поле (между пластинками конденсатора, расположенного в кювете К"), а другой луч направляют через жидкость, находящуюся вне электрического поля. Измеряя смещение полос интерференционной картины при включении электрического поля, определяем П/, — п или По — п в зависимости от первоначальной установки поляризатора N. Если поляризатор установлен так, что колебания вектора электрического поля света происходят параллельно внешнему полю (вдоль оптической оси ), то наблюдаемое смещение полос определяет величину — п при повороте поляризатора на 90" — величину Пд — п. [c.530]

Как было сказано, свет, рассеянный вследствие флуктуаций плотности, полностью линейно-полярпзован. Вектор электрического поля этой световой волны лежит в плоскости, перпендикулярной к плоскости рассеяния. Свет, рассеянный вследствие флуктуации анизотропии, деполяризован, причем коэффициент деполяри- [c.590]

При переполнении младш Нх разрядов счетчика С1 1, иод-ключенлых к ад.рес ым входам Ml и М2), происходит отключение одной фазы ЩД и подключение другой, не смежной с ней. Таким образом осуществляется кру] 0В0е вращение вектора электрического поля статора ЩД. [c.118]

После того как мы кратко рассмотрели распространение волн в анизотропных кристаллах, вернемся теперь к проблеме индуцированной нелинейной поляризации. Вообще говоря, для анизотропной среды скалярное соотношение (8.41) не справедливо. В этом случае следует использовать тензорное соотношение. Запишем сначала в данной точке г вектор электрического поля Е (г, электромагнитной волны на частоте со и вектор нелинейной поляризации Рнелин(г, /) на частоте 2 в виде [c.497]

Поляризация световых волн определяется вектором электрического поля Е(г, /) в фиксированной точке пространства г в момент времени t. Поскольку вектор электрического поля монохроматической волны Е изменяется во времени по синусоидальному закону, колебания электрического поля должны происходить с определенной частотой. Если предположить, что свет распространяется в направлении оси Z, то вектор электрического поля будет располагаться в плоскости XJ. Поскольку X- и/-составляющая вектора поля могут колебаться независимо с определенной частотой, сначала следует рассмотреть эффекты, связанные с векторным сложением этих двух осциллирующих ортогональных составляющих. Задача о сложении двух независимых ортогональных колебаний с некоторой частотой хорошо известна и полностью аналогична задаче о классическом движении двумерного гармонического осциллятора. В общем случае такой осциллятор движется по эллипсу, который отвечает не-сфазированным колебаниям х- и -составляющих. Существует, конечно, много частных случаев, имеющих больщое значение в оптике. Мы начнем с рассмотрения общих свойств излучения с эллиптической поляризацией, а затем обсудим ряд частных случаев. [c.64]

Согласно нашему определению, свет является правоциркулярно-по-ляризованным при 8 = -(1/2)тг, что соответствует вращению вектора электрического поля против часовой стрелки, и левоциркуляр-но-поляризованным при 5 = (1/2)тг, что отвечает вращению вектора электрического поля по часовой стрелке (см. табл. 3.1). [c.69]

Покажите, что конец вектора электрического поля эллиптически поляризованного света при sin5 > О будет вращаться по часовой стрелке, а при sin 5 < О — против часовой стрелки. [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...