Непоглощающие среды

Задолго до создания лазеров были хорошо изучены типы колебаний в объемных резонаторах, широко используемых в сантиметровом диапазоне длин волн. Идеальный объемный резонатор представляет собой замкнутую полость с идеально проводящими стенками, в которой может находиться непоглощающая среда. Электромагнитное поле в таком резонаторе можно получить путем решения уравнений Максвелла с соответствующими граничными условиями. В результате оказывается, что поле в резонаторе может быть представлено как суперпозиция отдельных типов колебаний, или мод резонатора. Напряженность поля каждой моды изменяется гармонически во времени и имеет вид [c.282]

Теплообмен излучением между поверхностями твёрдых тел, разделённых непоглощающей средой, 1 (1-я)—503 [c.298]

Формулы (1-64) и (1-65) относятся к диатермическим (непоглощающим) средам. Однако путем введения комплексного показателя преломления согласно (1-42) [c.43]

Теплообмен излучением между твердыми телами, разделенными непоглощающей средой [c.156]

Лучистый теплообмен между двумя телами, имеющими по всей поверхности равномерную температуру и разделенными непоглощающей средой (одно- и двухатомные газы, многоатомные газы в слоях небольшой толщины), рассчитывается ио формуле [c.213]

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН МЕЖДУ ТВЕРДЫМИ ТЕЛАМИ В НЕПОГЛОЩАЮЩЕЙ СРЕДЕ [c.79]

В качестве примера рассмотрим волновое уравнение, описывающее распространение волн в непоглощающей среде. [c.32]

В атом случае изменение медленно меняющейся амплитуды линейно поляризов. волны Е (t, z) в нелинейной непоглощающей среде, помещённой в ОР, описывается ур-нием [c.428]

Теплообмен излучением наблюдается либо между твердыми телами, если пространство между ними заполнено непоглощающей средой, либо между твердыми телами и окружающим их газом, если газ поглощает лучистую энергию. Так как поглощение лучистой энергии происходит в тонких поверхностных слоях твердых и жидких тел, то теплообмен излучением внутри этих тел практически исключается. [c.311]

Теплообмен излучением. ... 184 2-5-1. Основные понятия и законы (184). 2-5-2. Теплообмен излучением между твердыми телами, разделенными непоглощающей средой (189). 2-5-3, Теплообмен излучением между газом и поверхностью твердого тела (194) [c.128]

В случае поглощающих сред формулировка условий излучения не представляет труда. Достаточно потребовать, чтобы все характеристики поля стремились к нулю с увеличением расстояния от имеющихся источников энергии. Для непоглощающей среды ситуация существенно усложняется. [c.37]

Теплообмен излучением между твердыми телами, разделенными непоглощающей средой (189). 2-5-3. Теплообмен излучением между газом и поверхностью твердого тела (194) [c.128]

Уравнение (4.2.10) называется уравнением волновых нормалей Френеля. Его решения дают главные значения показателей преломления, а выражение (4.2.11) определяет направления поляризации независимых волн, которые могут распространяться в кристалле. Уравнение (4.2.10) является квадратичным относительное . Поэтому каждому направлению распространения (из набора s , s , s ) соответствуют два решения для (задача 4.2). Для полного решения задачи мы должны подставить каждое из значений в выражение (4.2.11), что позволяет определить поляризации соответствующих независимых волн. Можно показать, что для непоглощающей среды эти независимые волны линейно поляризованы, поскольку в (4.2.11) все величины являются вещественными. Пусть Е, и Ej — векторы электрического поля, а D, и Dj — векторы электрического смещения линейно поляризованных независимых волн, соответствующих n и Из уравнения Максвелла V D = О следует, что D, и Dj ортогональны s. Поскольку Dj-Dj = О, три вектора D,, и s образуют взаимно ортогональную тройку векторов и могут быть выбраны в качестве системы координат при описании многих физических явлений, в том числе и оптической активности. Согласно уравнениям Максвелла, векторы D, Е и Н связаны между собой соотношениями [c.84]

Обратимся к первому из полученных уравнений (6.4). Равенство А /д= —A/s отражает, очевидно, факт соблюдения закона сохранения энергии света при дифракции на фазовой решетке в непоглощающей среде. Приращение интенсивности одного из рассматриваемых пучков света здесь может идти только за счет эквивалентного ее уменьшения в другом. Однако в частном случае, когда Im х = О, изменений в интенсивностях Ig, In при распространении по решетке не наблюдается вовсе. Принято говорить, что в данном случае от- [c.106]

В непоглощающей среде, имеющей температуру Т, нейтроны, находящиеся в тепловом равновесии со средой, имеют максвелловское распределение по скоростям, причем Т называют температурой нейтронов. [c.926]

Теплообмен излучением между твердыми телами, разделенными непоглощающей средой. В замкнутой системе, состоящей из двух изотермических серых тел произвольной формы, разделенных непоглощающей средой, количество тепла Q, передаваемое от поверхности тела 1 к поверхности Рг тела 2, определяют по формуле [c.101]

Нейтронная плотность в пустоте должна быть бесконечно меньше, чем в непоглощающей среде, так как в среде каждый нейтрон много раз проходит взад и вперед через данную точку, в то время как в пустоте нейтрон сохраняет скорость, с которой он вылетел наружу и, следовательно, не возвращается назад. [c.85]

Рис. 1.5. Частотная зависимость проинтегрированной по углу излучения интенсивности (частотный спектр) РПИ вперед, образуемого на границе среда-вакуум. Штриховые кривые соответствуют непоглощающей среде, сплошные кривые—среде (РЬ) с конечной поглощающей способностью.

Чтобы проанализировать влияние таких объектов на взаимную когерентность, мы прежде всего выясним связь между падающим и прошедшим световыми лучами. Представим себе (рис. 7.1,6), что объект помещен в однородную непоглощающую среду с (действительным) показателем преломления п. [c.272]

Уравнения (2.3.1) — (2.3.4) известны как формулы Френеля. Они дают полное представление об амплитуде и фазе отраженной и преломленной волн при прохождении света из менее плотной в более плотную непоглощающую среду. Графики зависимостей (2.3.1) — (2.3.4) при 1= 1,0 2=1,5 даны на рис.2.3.2,а. [c.58]

Из этих соотношений видно, что в случае равенства и (непоглощающая среда) / = 1 L = 0. [c.105]

Отдельно можно рассмотреть сильно рассеивающую, но непоглощающую среду. В этом случае к = к к, и два уравнения (3-45) превращаются в одно [c.108]

Очевидно, что это утверждение будет верно для любого сечения трубки, т. е. в непоглощающей среде через все сечения трубки проходит постоянный световой поток. Световой поток течет по световой трубке так, как будто ее боковые стенки непроницаемы для света. Последнее, конечно, неверно. Световая трубка имеет в общем случае криволинейную форму, и ее боковые стенки (воображаемые) беспрепятственно пронизываются световыми пучками. Однако световой поток, выходящий через боковую стенку трубки наружу, равен световому потоку, входящему в нее извне. Поэтому можно считать, что поток, вошедший в трубку через начальное сечение (например, у источника), течет по ней, следуя ее изгибам до конца, где он поглощается. В некоторых случаях это обстоятельство может быть положено в основу расчета светового потока, падающего с одной поверхности на другую. [c.187]

Основным свойством правильно отраженной волны является ее когерентность с волною падающей и преломленной при встрече падаюшей и отраженной волны (фиг. 1) происходит интерференция (см.). На этом основан метод получения когерентных лучей в различных интерферометрах (см.). На основании факта когерентности можно заключить с большой степенью точности, что частота световых колебаний при правильном О. с. от неподвижного зеркала не меняется. Наоборот, амплитуда и поляризация (см.) отраженной волны в общем случае совершенно иные, чем падающей. Следует различать три случая О. с. в изотропных средах 1) О. с. от прозрачной, непоглощающей среды, 2) полное внутреннее О. с., 3) отражение от поглощающих сред, в частности от металлов. Во всех трех случаях направление отраженного луча определяется вышеуказанным законом О. с. В геометрич. оптике этот закон м. б. выведен из принципа Ферма [c.224]

Для изотропных и непоглощающих сред п не зависит от направления волны и равняется отношению синусов углов падения и преломления [c.97]

Приведенные зависимости для углов падающей, отраженной и преломленной волн, а также соотношения между их амплитудами и фазами можно получить путем теоретического рассмотрения процесса на границе раздела, исходя из уравнений Максвелла (1-37). Наиболее простой задача получается для двух диатермических (непоглощающих) сред. В этом случае соотношения между амплитудами падающей, отраженной и преломленной волн выражаются известными формулами Френеля. На основании этих формул для естественного (не-поляризованного) излучения отражательная способность (коэффициент отражения) оптически гладкой поверхности J (<р) зависит от угла падения следующим обра- [c.43]

Формальное описание магнитооптич. эффектов основано на учёте влияния магн. поля на тензор диэлектрич. проницаемости среды 8,7с (магн. проницаемость на оптич. частотах обычно мало отличается от единицы). Если в отсутствие магн. поля тензор е, симметричен (8/ft=6ft/), то при наличии магн. поля Н тензор перестает быть симметричным (/Г) = ед , (—Н). При этом для прозрачной (непоглощающей) среды требование вещественности тензора е/ заменяется требованием [c.701]

Если в непоглощающей среде тензор — величина комплексная, что указывает на сдвиг по фазе между напряжённостью и индукцией, то такая среда оптически активная (см. Гиротропия). Если при этом веществ, часть тензора изотропна, т. е. Нее = еб г, то в ней волны круговых поляризаций распространяются не преобразуясь, а плоскость поляризации линейно по-ляризов. волн поворачивается безотносительно к направлению их распространения. Оптич. активность связана с локальным кручением структуры вещества, к-рое характеризуется псевдовектором. В намагниченной среде этот псевдовектор задаётся локальным магн. полем. В немагн. средах оптич. активность есть проявление пространств, дисперсии, причём направление псевдовектора зависит от направления распространения света, а кручение определяет псевдотензор, значение к-рого зависит от степени локальной зеркальной диссимметрии среды (молекул). [c.428]

Часто в задачах об излучении и распространении эл.-иагд. волн в непоглощающих средах (о = 0) псполь- Зуется потенциал Герца (см. Герца вектор) Г, через д-рый выражаются векторный в скалярный потенциалы [c.91]

Ограничимся далее для простоты случаем непоглощающей среды (т. е. 1т == 0) и рассмотрим выражения (2.67) в областях углов скольжения 0о, меньши и больших критического бд. [c.73]

Когда поглощение отсутствует и толщина пластины намного больше зоны формирования переходного излучения гвеш1, величина (16.43) после усреднения по небольшому интервалу частот совпадает с удвоенной величиной краевого эффекта, полученной в [60.11] в случае полубесконечной непоглощающей среды, что вполне естественно. [c.221]

Рассмотрим свечение слабомутной и непоглощающей среды, освещенной почти параллельным пучком света АС (рис. 3-18). Пусть (1 — ширина этого пучка. [c.99]

Рис. 3-24. Освещенности Е- (х) и Е (х) внутри слоя сильномутноп и непоглощающей среды.

Зависимость интенсивности поглощения от конпентряции и толщины поглощающего слоя выражается соответственно законами Беера и Ламберта. Общий закон поглощения, являющийся кэмбинацие двух указанных выше, связывает интенсивность поглощения падающего монохроматического излучения веществом, находящимся в непоглощающей среде как с концентрацией, так и с толщиной поглощающего слоя и выражается З равнением (3), которое может быть записано в форме (4) [c.57]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...