Плоскость главного сечения

Если рассечь червячную передачу плоскостью, перпендикулярной к оси колеса и содержащей ось червяка, то в этом сечении при эвольвентном очертании профилей получим рейку а, сцепляющуюся с плоским колесом 2 (рис. 7.14). Эта плоскость называется плоскостью главного сечения. Червячное зацепление как в главном сечении, так и в любом, параллельном ему, может быть представлено как плоское реечное зацепление. Вращение червячного колеса 2 с угловой скоростью можно воспроизвести поступательным движением рейки а вдоль оси 0 . [c.148]

Точки касания сопряженных профилей червячного зацепления образуют весьма сложную линию зацепления, которая может быть всегда построена, если рассечь червячную передачу плоскостями, параллельными плоскости главного сечения, и рассмотреть полученные таким образом реечные зацепления. [c.488]

Оба луча, возникающие в кристалле при двойном лучепреломлении, полностью поляризованы в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Это явление легко продемонстрировать на опыте пусть свет по выходе из кристалла падает на какой-либо анализатор (поляроид, призма Николя). Повернув его на некоторый угол, мы гасим один луч и пропускаем второй, а повернув анализатор еще на Tt/2, полностью пропускаем первый луч и гасим второй. Анализ таких экспериментов показывает, что колебания вектора Е в обыкновенном луче перпендикулярны плоскости главного сечения, а в необыкновенном луче вектор Е колеблется в плоскости главного сечения (рис. 3.1). [c.115]

По терминологии, часто используемой в литературе по оптике, обыкновенный луч поляризован в плоскости главного сечения . [c.115]

Такие пластинки изготовляют обычно из кварца, а иногда и из тонких слоев слюды, которая, несмотря на то является двуосным кристаллом, может быть использована в этих целях. Свойства пластинки Х/4 легко проверить, поместив ее между двумя скрещенными поляризаторами. Если при вращении анализатора интенсивность прошедшего света не меняется, то толщина подобрана правильно — на выходе из пластинки Получается циркулярно поляризованный свет. Добавив еще одну такую пластинку, можно снова перевести круговую поляризацию в линейную, в чем легко убедиться вращением анализатора. В по-добных опытах, конечно, должно быть выдержано упомянутое выше условие, т. е. вектор Е в волне, падающей на пластинку, должен составлять угол л/4 с ее плоскостью главного сечения. Это достигается относительным вращением поляризатора и пластинки вокруг направления луча. Здесь следует указать, что если направление колебаний вектора Е в падающей волке совпадает с оптической осью пластинки 1/4 (или с направлением, перпендикулярным этой оси), то через пластинку пройдет лишь одна волна. В таком случае из пластинки выйдет линейно поляризованная волна. [c.117]

Для этой волны Ед = О, а отношение ,/ 2 " tgO. Эта необыкновенная волна поляризована в плоскости главного сечения и волновая поверхность [см. (3.13) является эллипсоидом вращения, уравнение которого [c.128]

Таким образом, оптическая ось представляет собой определенное направление в кристалле, а не какую-то избранную линию, что вполне понятно, ибо отдельные участки кристалла должны обладать идентичными свойствами. Итак, через любую точку исландского шпата можно провести оптическую ось. Плоскость, проходящая через оптическую ось и волновую нормаль распространяющихся волн, носит название плоскости главного сечения или, короче, главной плоскости. [c.382]

Рубиновый лазер может давать линейно-поляризованное излучение без помощи какого-либо поляризатора. Если рубиновый стержень лазера вырезан из кристалла рубина таким образом, что оптическая ось кристалла перпендикулярна к оси стержня или составляет с ней угол 60 , то излучение линейно-поляризовано, причем вектор индукции О перпендикулярен плоскости главного сечения кристалла. [c.788]

Теперь нетрудно понять, как на практике осуш,ествляют генерацию второй гармоники. Для этого берут подходящий кристалл и вырезают образец так, чтобы падающий на него нормально лазерный пучок частоты со образовывал угол синхронизма 0 с оптической осью кристалла ОА (рис. 9.11, е). При этом надо позаботиться о поляризации падающего светового пучка он должен быть линейно поляризован перпендикулярно плоскости главного сечения (перпендикулярно плоскости рисунка), с тем чтобы сыграть в кристалле роль обыкновенной световой волны. Вот, собственно говоря, и все. В нелиней юм кристалле возникает световая волна частоты 2со, линейно поляризованная в плоскости главного сечения. [c.234]

Обыкновенный и необыкновенный лучи в кристалле оказываются поляризованными во взаимно перпендикулярных плоскостях. Обыкновенный луч поляризован в плоскости главного сечения, т. е. колебания вектора Е в нем перпендикулярны к плоскости главного сечения, а необыкновенный луч поляризован в плоскости, перпендикулярной к этому сечению, т. е. в необыкновенном луче вектор Е колеблется в плоскости главного сечения. [c.71]

Используя явление двойного лучепреломления, можно получить линейно-поляризованный луч света. Для этого нужно один из двух лучей устранить. Обычно устраняется обыкновенный луч в соответствующим образом изготовленных призмах. Например, в призме Николя устранение обыкновенного луча достигается тем, что она изготовляется из кристалла исландского шпата, на котором отшлифовывают параллельные конечные плоскости PQ и RS (рис. 44), перпендикулярные главному сечению так, чтобы угол между PQ и PS был равен 68°. Затем кристалл разрезают так, что плоскость разреза tu проходит перпендикулярно плоскостям PQ и RS и плоскости главного сечения, после чего обе поверхности после соответствующей обработки снова склеивают канадским бальзамом. Для обыкновенного луча ВС канадский бальзам оптически менее плотен, чем исландский шпат, поэтому [c.71]

Сечение, перпендикулярное,ребру призмы, называется главным. Луч, падающий на призму перпендикулярно направлению ребра, преломляется в плоскости главного сечения н остается при преломлении через обе грани в этой плоскости. Пусть М АМ (рис. VII. 1) — сечение поверхностей призмы плоскостью, перпендикулярной ребру (главное сечение призмы). Угол М АМ у вершины призмы обозначим через а, углы луча с нормалью обозначим через i (до преломления) н Ц (после преломления), где /г — номер поверхности. [c.524]

При использовании в приборе спектральной призмы необходимо рассматривать увеличения в двух плоскостях в плоскости главного сечения призмы и в плоскости, перпендикулярной главному сечению. [c.36]

Прямоугольная призма АР — 90°. Отклоняет оптическую ось на 90° оборачивает изображение только в плоскости главного сечения развертывается в плоскопараллельную пластинку, расположенную нормально к осевому лучу (рис. 9). Если острые углы 45° не равны, то призма в развертке дает клин с углом, равным разности острых углов. При этом угловой хроматизм [c.245]

Прямоугольная пр из м а АР—90°. Отклоняет оптическую ось на 90°. Оборачивает изображение только в плоскости главного сечения. Развертывается в плоскопараллельную пластинку, расположенную нормально к осевому лучу (фиг. 133). [c.252]

Соответственно диаметры окружностей головок и впадин червячного колеса в плоскости главного сечения равны [c.178]

Рассмотрим несколько подробнее условия получения круговой поляризации, которая, как известно, является частным случаем эллиптической поляризации. Для возникновения циркулярно поляризованного света разность фаз 6 должна б дть равной (2k + 1)п/2. Но, кроме того, должны быть одинаковыми амплитуды двух взаимно перпендикулярных колебаний. Это достигается при определенной ориентации вектора Е в падающей волне относительно оптической оси кристалла. РГетрудно сообразить, что если угол между Е и плоскостью главного сечения равен 45°, то амплитуды обыкновенной и необыкновенной волн одинаковы и при 8 = (2/е + 1)п/2 из кристалла выйдет волна, поляризованная по кругу. Именно так работает пластинка в четверть длины волны (рис.3.3), которую можно использовать как для превращения линейно поляризованной волны в волну, поляризованную [c.116]

Рассмотрим более подробно вопрос об интенсивности плоско-поляризованного света, прошедшего через произвольную кристаллическую пластинку. Обозначим через ВВ направление колебаний вектора Е в обыкновенном луче (рис.3.5). Тогда ОО будет направлением колебаний Е в необыкновенном луче. Очевидно, что ОО 1 ВВ и лежит в плоскости главного сечения кристалла. Пусть на кристалл падает плоская волна, в которой g направление колебаний АЛ вектора Е составляет угол а с ВВ. Тогда, обозначая через (Ro),i и (Ь о, амплитуды колебаний векторов Е в обык1Ювеиной и необык-3.5. К выводу правил новенной волнах, имеем Мал ю [c.118]

Оптическая ось О О" лежит в плоскости падения под некоторым углом к преломляющей поверхности кристалла (рис. 17.21, а). Пусть на преломляющую поверхность кристалла падает плоский фронт волны АВ. Угол падения равен I. За время, в течение которого свет от точки В достигнет О на границе двух сред, в кристалле около А возникнут две волновые поверхности — сферическая и эллиптическая, соприкасающиеся друг с другом в направлении оптической оси АО. На рис. 17.21, а эллиптическая поверхность лежит внутри сферической, что соответствует случаю положительного кристалла. Около всех точек между А п О возникнут такие же волновые поверхности. По принципу Гюйгенса необходимо провести две плоскости, касательные к сфере (ОР) и эллипсоиду (ОЕ). Первая плоскость дает фронт преломленной обыкновенной волны, вторая — необыкновенной. Обыкновенные преломленные лучи Л , Со, Оо получим, проведя линии к точкам касания сферических поверхностей с плоскостью ОЕ. Колебания электрического вектора в этих лучах происходят перпендикулярно к плоскости главного сечения кристалла, которая совпадает с плоскостью чертежа (на рис. 17.21, а они отмечены точками). Необыкновенные преломленные лучи Ае, Се, Ое получим, проведя ЛИНИИ К точкзм касания эллиптических поверхностей с плоскостью ОЕ. В рассматриваемом случае они лежат в плоскости падения, но они не нормальны к волновому фронту. Колебания электрического вектора в необыкновенных лучах происходят в плоскости главного сечения кристалла (на рис. 17.21, а они отмечены стрелками). Таким образом, из рис. 17.21, а видно образование двух систем лучей — обыкновенных и необыкновенных, идущих в кристалле в разных направлениях. [c.48]

Будем рассматривать одноосные кристаллы (точнее, отрицательные одноосные кристаллы). Напомним, что в одноосном кристалле существует особое направление, называемое оптической осью, оптические свойства кристалла одинаковы для всех направлений, составляющих с этой осью один и тот же угол. Плоскость, проходящую через оптическую ось и направление волнового вектора световой волны, называют плоскостью главного сечения. Попадая в кристалл, световая волна превращается в две волны обыкновенную и необыкновенную. Первая линейно поляризована перпендикулярно плоскости главного сечения, а вторая линейно поляризована в этой плоскости. Показатель преломления для обыкновенной волны не зависит от направления ее волнового вектора обозначим этот показатель преломления /г" (индекс о есть начальная буква английского слова ordinary — обыкновенный). У необыкновенной волны показатель преломления зависит от угла 0 между направлением волнового вектора и оптической осью кристалла обозначим его через п (9) (индекс е есть начальная буква слова exiraordinary — необыкновенный). Графически зависимость п (0) имеет вид эллипса (рис. 9.11, а) здесь О А — оптическая ось кристалла, длина отрезка ОД1 есть значение п (0) для угла 0. Там же изображена окружность радиуса п° (для обыкновенной волны). Видно, что в наиравлении оптической оси показатели преломления обыкновенной и необыкновенной волн совпадают п 0) = п°. В направлении же, перпендикулярном оптической оси (9=90°), показатели преломления указанных волн различаются наиболее скльно. [c.233]

В зависимости от способа образования поверхности червяка различают два основных типа червячной передачи а) передача с архимедовым червяком, имеющим прямобочный профиль в осевом сечении б) передача с эвольвентным червяком, имеющим прямобочный профиль на некотором расстоянии от оси и криволинейный — выпуклый профиль в осевом сечении. При расположении валов червячной передачи с архимедовым червяком под прямым углом в плоскости главного сечения аЬ, проходящего через ось червяка перпендикулярно к оси колеса (рис. 255), получается простая картина зацепления в виде рейки, сцепляющейся с плоским колесом. Профили витков червяка в этом сечении прямолинейны, и червяк представляет собой рейку с трапецевидной 1 рмой зубьев, а зубья колеса имеют эвольвентяый профиль. Таким образом в сечении аЬ зацепление может быть представлено как плоское реечное зацепление. Цилиндр, для которого начальная прямая КК ревки (рис. 255) является образующей, будет начальным цилиндром червяка. Радиус его r i является радиусом начальной окружности червяка. Начальная окружность эвольвентного ко- [c.259]

Главным сечением, называется плоскость, проходящая через оптическую ось. Обычно рассматривают главное сечение, проходящее через световой луч. Луч, поляризованный в плоскости главного сечения, называется обык-новенны.и. Он подчиняется законам преломления геометрической оптики. Луч, поляризованный в плоскости, перпендикулярной главному сечению, называется необыкновенным его показатель преломления зависит от угла падения плоскости, построенные на нормали к поверхности в точке падения и падающем и преломленном лучах, могут не совпадать. [c.223]

Прнзма обладает свойством давать искаженное изображение бесконечно удаленных предметов угловой диаметр предмета в направлении, параллельном ребру призмы, естественно, не меняется, если только предмет изображается лучами, параллельными плоскости главного сечения призмы но угловой диаметр в направлении, перпендикулярном ребру, может изменяться. Пусть di i (рис. VII.4) — угол, под которым виден бесконечно удаленный предмет определим, под каким углом dij тот же предмет будет виден после призмы. Дифференцируя опять , [c.529]

Кома прнзмы и системы прнзм. Призма, поставленная на пути сходящегося монохроматического пучка, отклоняя пучок лучей от первоначального положения, уничтожает гомоцентрнчность пучка. Автором 17 ] было показано, что в этом случае имеет место явление комы, которое при пользовании призмами в сходящихся пучках имеет гораздо большее значение, чем астигматизм, которому отводится в курсах геометрической оптики совершенно незаслуженное внимание. Эго обстоятельство тем более существенно, что призмы применяются только в спектроскопических исследованиях, где их астигматизм не приносит никакого вреда, так как предметом наблюдения являются тонкие щели, параллельные ребру прнзмы. Аберрация комы для лучей, лежащих в плоскости главного сечения, может быть легко выведена. Достаточно проследить за ходом трех лучей, из которых два расположены симметрично относительно среднего (главного луча). После преломле- [c.530]

Преломление луча, проходящего через призму вне плоскости главного сечения (внемеридиональный луч) [c.186]

Допуск на клиновидность разверток призм по ГОСТу 10732—64 задается двумя составляющими — клиновидностью в плоскости главного сечения АЕВЕ, возникающей из-за ошибок углов призмы, и клиновидностью 0J, в перпендикулярном направлении вследствие пира-мидальности ее развертки (рис. 2, а). [c.407]

Косой (внемеридиональный) луч РВ может быть определен углом 0, образуемым лучом с своей проекцией Р В на плоскость главного сечения (фиг. 100) и углом 1 в между упомянутой выше проекцией и нормалью к грани призмы. Последовательное применение к двум граням призмы закона преломления дает следующие результаты [c.193]

По формулам (170) и (170 ) можно вычислить допуск на клиновидность не только пластинок, но и разверток призм, нормальных к оси пучка лучей. В отличие от клиновидности пластинок, клиновидность разверток призм выражается двумя составляющие — клиновидностью 0с в плоскости главного сечения призмы, которая возникает за счет ошибок углов в развертке, и клиновидностью 0 в перпендикулярном направленииза счет иираашдальностиразвертки (см. фиг. 323). Так как составляюпще взаимно перпендикулярны, то клиновидность развертки призмы равна [c.430]

Обычному закону преломления подчиняется о-луч, и он имеет постоянное значение показателя прело.млепия во всех направлениях в кристаллах. Показатель преломления й-луча непостоянен и зависит от его направления. В плоскости главного сечения поляризован о-луч, а е-дуч поляризован перпендикулярно к указанному сечению. Показатели преломления лучей вдоль оптической оси в направлении, перпен- икулярном к оси, называются главными показателями прелолиигния Ijh, и n . [c.54]

Косой (внгмеридиональный) луч РВ может быть определен углом у, обраэуе Еым лучом со своей проекике Р В на плоскость главного сечен к я (рис. 51) и углом Е10 между упомянутой выше про-г а,иса и [c.129]

Проведем все выкладки в более общем, чем у Фюрта, случае несферических дырок [241]. Деформацию пузырька при заданном объеме можно описать с помощью набора параметров, как это принято в теории капиллярных колебаний [242]. Колебания поверхности являются формой теплового движения и характеризуются определенными средними амплитудами. Рассмотрим для простоты симметричные деформации пузырька. Тогда его радиус-вектор в плоскости главного сечения можно представить в виде ряда через полиномы Лежандра [c.260]

Проведенный выше анализ свойств призмы дан для случая параллельного пучка света, лежащего в плоскости главного сечения иризмы. Этот пучок исходит из центра щели. Но кроме данного пучка действ5гют еще и другие пучки, которые исходят, например, из краев щели. Эти точки не лежат в плоскости главного сечения призмы, и пучки от них падают на преломляющую грань призмы под некоторыми углами к плоскости главного сечения. Следовательно, условие преломления для них может заметно отличаться от ранее рассмотренных. Искривление изображений щели, т. е. спектральных лини11, которое отчетливо наблюдается в большинстве приборов, и объясняется этим обстоятельством. Своей вогнутой стороной линии обращены, как правило, в коротковолновую сторону спектра (рис. 48). Кривизна их растет пропорционально угловой дисперсии. [c.75]

В случае анизотропного зеркала результат интерференции будет зависеть от характера поляризации освещающего пучка. Придадим вначале полуволновой пластинке П такую ориентацию, при которой плоскость колебаний в выходящем из П лазерном луче оказывается перпендикулярной плоскости главного сечения кристаллической пластинки Пл. По отношению к Пл такой пучок является обыкновенным, и показатель преломления для лучей, рассеянных вовнутрь пластинки в разных направлениях, имеет одну и ту же величину п — onst = щ. То есть мы имеем случай, аналогичный случаю изотропного зеркала, [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...