Поляризованность линейная

Основные явления М. можно классифицировать но признаку взаимной ориентации волнового вектора светового излучения к и вектора магн. поля Н, При этом различают две геометрии расположения этих векторов 1) свет распространяется вдоль поля к И (т. н. геометрия Фарадея) и 2) свет распространяется перпендикулярно полю к Н (геометрия Фойгта). В геометрии Фойгта, соответствующей поперечному эффекту Зеемана, я- и о-компоненты магн. расщепления оказываются поляризованными линейно в плоскости, параллельной и перпендикулярной /7, а в геометрии Фарадея (продольный эффект Зеемана) наблюдаются лишь цирку-лярно поляризованные а-компоненты с противоположными направлениями вращения. [c.701]

Двупреломление (фотоупругость). В основе метода фотоупругости лежит физическое явление, называемое временным двупреломлением. Это явление заключается в том, что в каждой точке нагруженного фотоупругого образца линейно поляризованное световое колебание разлагается на два ортогонально поляризованных линейных колебания и V2 по направлениям главных напряжений и аг, составляющих углы а и а-ь90° с направлениями координатных осей Ох и Оу (рис. 23.5). [c.532]

Падающий свет поляризован линейно с азимутом колебаний, равным -f-45° ). Можно ли путем однократного отражения превратить его в свет, поляризованный по правому кругу [c.425]

Световой луч, пройдя через поляризатор Р (рис. 256), поляризуется линейно. Для простоты расчета предположим, что азимут поляризации равен 45 Шх — Ш ). Обобщение на случай произвольного азимута не встречает затруднений. Отраженный луч сначала проходит через компенсатор К, а затем через анализатор А. Изменяя установку компенсатора и вращая анализатор вокруг направления отраженного луча, можно погасить отраженный луч. В этом случае после прохождения через компенсатор свет становится поляризованным линейно. Азимут его поляризации называется азимутом восстановленной ли-Рис. 256. нейной поляризации отраженного света. Ком- [c.448]

В линейной поляризации света можно убедиться с помощью поляризационной призмы (николя) или любого поляризатора, способного давать полностью линейно поляризованный свет. (С целью сокращения всякий поляризатор в дальнейшем называется николем.) Для этого николь ставят на пути исследуемого света. При вращении николя вокруг направления луча интенсивность проходящего света, вообще говоря, будет изменяться. Если при некотором положении николя проходящий свет полностью гасится, то падающий свет был поляризован линейно. [c.472]

Если падающий свет естественный или поляризован по кругу, то при вращении николя интенсивность проходящего света меняться не будет. Для отличия одного случая от другого применяется пластинка в четверть волны (короче, /4) или компенсатор. Пластинка в четверть волны есть кристаллическая пластинка, которая вносит дополнительную разность фаз в я/2 между проходящими через нее лучами, поляризованными во взаимно перпендикулярных плоскостях. Эти плоскости определяют в плоскости пластинки два направления, называемые главными направлениями пластинки. Обычно пластинка Я,/4 вырезается из одноосного кристалла (например,-кварца) параллельно его оптической оси. Тогда дополнительная разность фаз в я/2 вносится между обыкновенным и необыкновенным лучами. Но пластинку Я,/4 можно изготовить и из двуосного кристалла, например слюды. В дальнейшем для определенности предполагается, что пластинка /4 вырезана из одноосного кристалла. В свете, поляризованном по кругу, разность фаз между любыми двумя взаимно перпендикулярными колебаниями равна н=я/2. Если на пути такого света поставить пластинку Я./4, то она внесет дополнительную разность фаз =Ья/2. Результирующая разность фаз получится О или я, и свет станет поляризованным линейно. Его можно полностью погасить поворотом николя. Если же падающий свет естественный, то он останется таковым и после прохождения через пластинку Я,/4. В этом случае гашения не будет. [c.472]

Допустим теперь, что падающая волна поляризована эллиптически. Если поставить николь, то при его вращении интенсивность проходящего света в двух положениях (отличающихся друг от друга на 180°) будет максимальна, а в перпендикулярных к ним положениях минимальна. Эти положения определят направления главных осей эллипса колебаний. После этого на пути падающего света поставим пластинку Я/4, оптическая ось которой ориентирована параллельно одной из главных осей эллипса. Тогда после прохождения через пластинку свет станет поляризован линейно и может быть погашен поворотом николя. При этом николь надо будет повернуть на некоторый угол относительно исходного положения, когда интенсивность проходящего через него света была минимальна или максимальна. Действительно, в исходном положении главное сечение николя было ориентировано параллельно одной из главных осей эллипса колебаний. После же прохождения через пластинку Я/4 плоскость колебаний линейно поляризованного света будет проходить через одну из диагоналей прямоугольника на рис. 236. [c.474]

Существование двойного кругового лучепреломления в кварце можно обнаружить и с помощью одной призмы, вырезанной так, что ее оптическая ось перпендикулярна к плоскости, делящей пополам двугранный преломляющий угол. При наименьшем отклонении луч внутри призмы идет параллельно оптической оси, не испытывая обычного двойного преломления. Если падающий свет естественный или поляризован линейно и содержит только одну спектральную линию, то в минимуме отклонения при выходе из призмы спектральная линия расщепляется на две линии, из которых одна поляризована по правому, а другая по левому кругу. [c.578]

Ток i = I os oi = Re / exp ( toi) , протекающий в цилиндрической катушке объемом V с индуктивностью L, создает радиочастотное поле 2Hi os шг, поляризованное линейно вдоль ее оси. Отступая несколько от обозначений, применяемых в других параграфах этой книги, предположим, что ю = 2nv—положительная величина. Угловая частота пре- [c.79]

При падении света, поляризованного линейно, отраженный поляризован тоже линейно. При нормальном падении плоскость поляризации при отражении должна [c.156]

В случае естественного (неполяризованного) света или света, поляризованного линейно с ф = л /4, нормированная интенсивность рассеянного излучения на поверхности диэлектрического шара (т. е. при г — а) может быть непосредственно связана с функциями интенсивности Ми [c.61]

Поляризационные К, о, применяются для анализа эллиптически поляризованного света (см. Поляризация света). В них используется явление двойного лучепреломления в кристаллах. Скорости обыкновенного и необыкновенного лучей в кристалле (а следовательно, и оптич. длины их путей) различны поэтому, проходя через кристалл, они приобретают разность хода, определяемую его толщиной. Простейший К. о. такого типа — пластинка четверть длины волны (по вносимой ею разности хода). Поляризац. К. о. превращают эллиптически поляризованный свет в поляризованный линейно или по кругу. Точность измерения разности хода с их помощью достигает 10-5.2я. [c.305]

Различные виды О. и. классифицируют по след, признакам по особенностям испускания атомами и молекулами тепловое излучение, люминесценция), степени однородности спектр, состава (монохроматическое, немонохроматическое), упорядоченности ориентации электрич. и магн. векторов (естественное, поляризованное линейно, по кругу, эллиптически), рассеяния потока излучения (направленное, диффузное, смешанное) и т. д. [c.500]

КОЛЕБАНИЯ [нулевые характеризуют колебания квантового гармонического осциллятора с наименьшей возможной энергией параметрические возбуждаются путем периодического изменения параметров колебательной системы периодические характеризуются повторением через равные промежутки времени значений физических величин, изменяющихся в процессе колебаний нлазмы ленгмюровские вызываются силами электрического поля, которое возникает в электроней-тральной плазме при каком-либо случайном отклонении пространственного распределения электронов от равновесного поляризованные (линейно для колебаний в противофазе или синфазных по кругу (циркулярно) для колебаний с равными амплитудами эллиптически для колебаний с неравными [c.242]

Поляризационный К. о. нрименяется для анализа состояния поляризации света. Общий принцип устройства " превращение исследуемого света в свет, поляризованный линейно (при визуальных измерениях) или циркулярно (при фотоэлектрич. измерениях). При визуальных измерениях обычно применяют дополнит, полутсыевые устройства, благодаря которым измерение производится путёц уравнивания яркостей двух полей (см. Полу теневые приборы). Фотоэлектрические методы более быстры, удобны и точны [2]. [c.428]

Простейшим поляризационным К. о. является и л а-стинка четверть длины волны. Она сгазится на пути исследуемого луча и поворачивается до тех пор, пока её оптич. оси не совпадут с осями эллипса колебаний. В этом положении пластинка V4 превращает свет в поляризованный линейно, дополняя разность хода до О или я это положение фиксируется анализатором, стоящим за пластинкой и дающим в этом случае полностью затемнённое поле. Два измерения при разных ориентациях пластинки дают возможность найти два параметра эллипса колебаний (напр., ориентацию осей и их отношение). Недостаток такого К. о. сильная зависимость вносимой разности фаз от длины волны. Существуют ахроматич. конструкции четвертьволновых приспособлений [31. [c.428]

Разл. виды О. и. классифицируют по след, признакам по природе возникновения (тепловое, люминесцентное, синхротронное, Вавилова — Черенкова), особенностям испускания атомами и молекулами (спонтанное, вынужденное), степени однородности спектрального состава (монохроматич., немонохроматич,), степени пространственной и временной когерентности, упорядоченности ориентации электрич. и магн. векторов (естественное, поляризованное линейна, по кругу, эллиптически), степени рассеяния потока излучения (направленное, диффузное, смешанное) и т. д. [c.459]

Эллипсометры. Существует большое разнообразие их конструкций [2]. Источник света, как правило,— лазер, приёмник—фотоэлектрический. Принципиальная схема нек-рых вариантов дана на рис. 2. В одном из них падающий свет поляризован линейно (линейный поляризатор П), в отражённом луче эллиптически поляризованный свет компенсатором оптическим К превращается (подбором [c.610]

При распространении света в кристалле вдоль нгтравления приложения поля реализуется так называемый продольный элек-троотический эффект Поккельса. Для светового сигнала, поляризованного линейно вдоль осн х ил11 у, имеет место чисто фа- [c.17]

Коэффициент Кппг всегда меньше единицы, так как с одной стороны имеется составляющая поляризованности, линейно зависящая от напряженности поля, и а с другой — при снятии напря- [c.215]

В практике поляризационных измерений важное место занимает анализ состояния поляризации. Исследуемое излучение может характеризоваться следующим образом неполяризован-ное излучение излучение частично (линейно, циркулярно или эллиптически) поляризованное полностью поляризованное (линейно, циркулярно или эллиптически) излучение. [c.286]

Свет эллиптической и круговой поляризации получается при наложении двух взаимно перпендикулярных поляризованных линейных колебаний, об.тадающих различными фазами (применение кристаллических пластинок). [c.534]

В заключение мы хотим подчеркнуть, что понятие поляризация относится к поведению волны в данной точке поля, и поэтому состояние полиризации будет, вообще говоря, неодинаковым в различных точках поля. Таким образом, волна может быть поляризованной линейно или по кругу в одних точках и эллиптически поляризованной в других ). Только в специальных случаях, например для однородной плоской волны, состояние поляризации одинаково во всех точках поля, [c.54]

Для кварца (положительный кристалл) п > Пд. В том месте, где 1 = 2, дополнительная разность фаз Адоп равна нулю. Выше этого места величина Адо положительна, ниже — отрицательна, причем она линейно возрастает с расстоянием при смещении луча вверх. Если на компенсатор падает параллельный пучок линейно или эллиптически поляризованного света, то на выходе компенсатора в разных местах полная разность фаз А будет разной. Линии равной разности фаз имеют форму прямых, параллельных ребрам клиньев. Выходящий свет останется поляризованным эллиптически, Но форма эллипса колебаний будет другой, меняясь при переходе от одной линии равной разности фаз к другой. Когда полная разность фаз равна А = 2тл (т = О, 1,2,. ..), свет будет поляризован линейно. Если его рассматривать через надлежаще ориентированный николь, то на поверхности компенсатора появятся равноотстоящие параллельные темные полосы. Если николь повернуть на 90°, То полосы сместятся на полполосы,т.е. появятся там, где А = = (2т -f 1) я. Если микрометрическим винтом перемещать клин II, то [c.475]

Разность хода А можно использовать для получения интерференции лучей 1 н 2. Если бы свет, падавший на кристаллическую пластинку, был естественный, то интерференция была бы невозможна, так как в этом случае лучи / и 2 не были бы коррелировапы между собой. Для получения коррелированных лучей I и 2 падающий свет должен быть поляризован — линейно или эллиптически. Но и в этом случае при наложении лучей 7 и 2 интерференция все же не возникнет, так как лучи / и 2 поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях. Нужно свести колебания в этих лучах к одному направлению, т. е. предварительно пропустить их через николь. В случае плоскопараллельных пластинок лучи сводятся вместе в фокальной плоскости линзы — получаются полосы равного наклона. В случае тонких пластинок переменной толщины наблюдаются полосы равной толщины, локализованные на самих пластинках. [c.484]

Таким образом, Френель доказал экспериментально, что при вступлении в оптически активную среду луч света испытьшает двойное круговое лучепреломление лучи, поляризованные по правому и левому кругу, идут внутри оптически активной среды с различными фазовыми скоростями. Если падающий свет был поляризован линейно, то при выходе из такой среды эти волны складываются снова в линейно поляризованную волну, нр с повернутой плоскостью поляризации. Тем самым задача объяснения вращения плоскости поляризации была сведена к задаче объяснения кругового двойного лучепреломления. [c.578]

Поляризованные по кругу в противоположных направлениях волны в окрестности полос или линий поглощения могут отличаться не только скоростями распространения, но и коэффициентами поглощения. Тогда они выйдут с различными амплитудами. Если падающий свет был поляризован линейно, то выходящий будет поляризован эллиптически. Это явление называется круговым дихроизмом. Оно впервые (1847 г.) было замечено Гайдингером (1795— 1871) на аметисте и подробно изучено (1895 г.) Коттойом (1869— 1951) на растворах солей винной кислоты. [c.578]

Если молекулы газа анизотропны, например СОг, то наблюдаются, отступления от изложенной теории.. Прежде всего, есл падаюц ий свет поляризован линейно, то рассеянный свет поляризован только частично, а не полностью, как требует эта теория. Такая деполяризация рассеянного света вызывается именно анизотропией молекул. Пусть электрический вектор падающей волны параллелен оси X. Если бы молекула была изотропна, то ее индуцированный дипольный момент р = Е имел бы то же направление. Свет, рассеянный молекулой, получился бы поляризованным линейно, с плоскостью колебаний, проходящей через ось диполя р и линию наблюдения. Но если молекула анизотропна, то параллельности между р м Е, вообще говоря, уже не будет. Появятся составляющие вектора р вдоль осей У и Z. А так как при тепловом движении ориентация молекулы в пространстве непрерывно и беспорядочно меняется, то поляриауемости молекулы вдоль координатных осей X, V, 1 будут также флуктуировать. Составляющие Ру и р, дают рассеянные волны, поляризация которых отлична от поляризации излучения, даваемого составляющей рх- Это и приводит к деполяризации рассеянного света. [c.605]

ПРОИСХОЖДЕНИЕ ОПРЕДЕЛЕНИЙ ПОЛЯРИЗАЦИИ И АНИЗОТРОПИИ. Может вьовать удивление, почему для одного и того же явления существуют две широко используемые меры. КакР, так и г имеют рациональное происхождение. Рассмотрим частично поляризованный свет, направленный вдоль оси X (рис. 5.2) и предположим, что измеряют интенсивности 1 и 1у детектором, ориентированным вдоль оси х. Поляризация этого света определяется как доля света, который поляризован линейно. Иначе говоря, [c.124]

Развитие теории O.a. тесно связано с изучением её дисперсии — зависимости а (или [а]) от Л, (т. н. в р а-щательной дисперсии). Ещё Био установил, что в исследованных им случаях а тем меньше, чем больше X (ф А,-2). Такая дисперсия характерна для нормальной O.a.— вдали от длин волн Tiq, на к-рых в оптически активном в-ве происходит резонансное поглощение. Коттон, изучавший О. а. для излучений с к, близкими к обнаружил аномальную О. а.— увеличение а с ростом X. Им обнаружено также различие поглощения показателей при этих длинах волн для право- и левополяризованных по кругу лучей — т. н. круговой дихроизм, или Коттона эффект, вследствие к-рого свет, исходно поляризованный линейно, превращается в эллиптически поляризованный. [c.495]

Рассмотрим случай нормального падения плоской монохроматической и линейно-поляризованной волны на хорошо отражающую поверхность с относительным показателем преломления п> 1. Поглощением света при распространении пренебрежем. Отра)кен-ная световая волна, когерентная с падающей, будет распространяться в противоположном паправленгпг. В результате произо11дет интерференция двух когерентных волн—. падающей и отраженной. Считая, что в световых явлениях основную роль играет электрический вектор, запишем уравнение падающей световой волны, распространяющейся в положительном направлении оси х, в виде [c.96]

Обозначим амил1ггудные коэффициенты отражения (отношение амплитуд отраженной и падающей волн) и пр0пуска1п1я (отношение амплитуд прошедшей п падаюшей воли) через р и т. Пусть амплитуда падаюи1,ей линейно-поляризованной световой волны будет (рис. 5.6). При каждом прохождении через границу раздела пластинка — воздух амплитуда волны уменьшается в т раз, а при каждом отражении от такой границы она уменьшается в р раз- [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...