Угол Брюстера

Угол Брюстера 49, 50, 52, 226 Ультрафиолетовая катастрофа 331 Уравнение волновых нормален Френеля 252 [c.429]

На рис. 23.2 изображены графики зависимости г и rf (кривые I и II1) от угла падения ф для п = 1,52, в соответствии с чем угол Брюстера равен 56°40. Кривая II отвечает коэффициенту отражения для неполяризованного света. В этом случае Eil и [c.477]

Отметим качественные изменения, которые претерпели бы графики рис. 23.2 при увеличении относительного показателя преломления. Начальная точка графиков, отвечающая ф = О, согласно (135.13) сместится вверх график для г останется монотонным, угол Брюстера увеличится, график для Г приобретет все более глубокий минимум и еще резче приблизится к единице при ф -> я/2. При достаточно больших значениях показателя преломления и = 72(б + 1) будет изменяться немонотонно, уменьшаясь при малых углах падения и увеличиваясь при ф > фБ. [c.478]

В соответствии с этими данными серебро в тонких слоях представляется на просвет фиолетовым. Точно так же тонкие слои щелочных металлов, совершенно непрозрачные для видимого света, прозрачны для ультрафиолета (заметная прозрачность начинается у цезия при к = 440 нм, у рубидия при к = 360 нм, у калия при к = 315 ПМ, у натрия при к = 210 нм, у лития при к = 205 нм). Вуду удалось даже обнаружить у этих металлов в ультрафиолетовой области угол Брюстера и вызывать при отражении от. металла поляризацию естественного света. [c.490]

Определить угол Брюстера при отражении от дна стеклянного сосуда, наполненного водой (сосуд сделан из крона с показателем преломления п = 1,50). [c.891]

Угол Брюстера — угол падения светового луча, при котором отраженный от диэлектрика свет полностью поляризован. [c.186]

Угол Брюстера 50 Унификация СНК 21—27 Ускорители заряженных частиц 298, 305 — Основные характеристики 306 [c.486]

СТОПА — один из простых поляризационных приборов, представляющий собой набор прозрачных плоских пластин, устанавливаемых под иек-рыы углом к падающему свету. Коэф. пропускания и отражения для компонент световых лучей, Поляризованных параллельно и перпендикулярно плоскости падения на С., различны (см. Френеля формулы). Поэтому естественный свет, прошедший через С., поляризуется в нём преобладает компонента, электрич. вектор к-рой лежит в плоскости падения. Степень поляризации р тем выше, чем больше наклон лучей к С., однако оптим. углом установки С. является угол Брюстера (см. Брю- [c.694]

Поляризация лазерного пучка может существенно влиять на эффективность технологических процессов, в которых отражение излучения играет важную роль. Например, при лазерной резке толстых металлических материалов излучение падает в глубь прорезаемого образца после многократного отражения излучения от боковой поверхности щели. Так как угол Брюстера для металлов близок к л/2, то при таких отражениях излучение с ориентацией электрического поля вдоль направления реза будет меньше поглощаться при отражении от боковой поверхности щели и достигнет дна с меньшими потерями, что приведет к росту предельной глубины реза. Однако такая поляризация будет оптимальной только для резки в заданном направлении. При вырезании сложных фигур излучение должно иметь круговую поляризацию, так как именно она обеспечит одинаковую ширину и глубину реза в самых разных направлениях. Как видно из рассмотренных примеров, выбор поляризации излучения должен проводиться с учетом особенностей конкретного технологического процесса. [c.62]

Углерод 316 Угол Брюстера 245 [c.520]

Угол Брюстера — угол, при котором в отраженном свете остается только волна, поляризованная перпендикулярно плоскости падения (угол полной поляризации). [c.188]

В отличие от обычных источников света излучение газового лазера, окна разрядной трубки которого наклонены на некоторый угол к ее оптической оси (угол Брюстера, см. 3.2), обладает линейной поляризацией. Это можно продемонстрировать, пропуская излучение лазера через анализатор. При определенной ориентации анализатора наблюдается полное гашение проходящего излучения. [c.21]

Что такое угол Брюстера Чем он замечателен [c.153]

Измерение эллиптической поляризации света, отраженного от поверхности металла при наклонном падении линейно поляризованного света, лежит в основе предложенного Друде экспериментального метода определения оптических характеристик них металла. Теория связывает м и х с эксцентриситетом и положением осей эллипса колебаний. По данным измерений этих величин можно рассчитать них. Наибольшая чувствительность метода (и одновременное упрощение расчетных формул) достигается при определенном угле падения (главном угле падения, играющем при отражении от поглощающих сред ту же роль, что и угол Брюстера при отражении от прозрачных сред). В большинстве случаев он лежит вблизи 70°. Для этого угла отраженный свет имеет круговую поляризацию, если соответствующим образом подобрать направление поляризации падающего света. [c.163]

Увлечение эфира 394, 406 Угол Брюстера 147 [c.511]

Вблизи плазменной частоты металла неравенство к > п уже не выполнено, так что в этом случае величиной п нельзя пренебрегать по сравнению с / к и угол Брюстера существенно отличен от ir/2 (т. е. от угла скользящего падения). [c.229]

Квадратные корни можно вычислить однозначно, если провести разрезы в комплексной Л -плоскости. При этом когда мы находим угол Брюстера, необходимо иметь в виду, что он соответствует либо нулю, либо полюсу функции Гр(Л ), в зависимости от того, как мы определяем сам коэффициент отражения Гр. Таким образом, если при некотором к величина Гр равна нулю, то определенная другим образом функция Гр(Л ) в этой же точке расходится. Следовательно, нули я полюсы двузначной функции г (к ) совпадают. С физической точки зрения это связано с тем, что угол Брюстера, соответствующий отсутствию отражения , при замене падающей волны на отраженную и обратно может быть, очевидно, обусловлен бесконечным от ликом на исчезающе малое возмущение. Следовательно, мы можем ограничиться рассмотрением лишь случая г (А ) = О, что соответствует погло- [c.232]

В частности, препятствия с мнимыми поверхностными импедансами возбуждают поверхностные волны. В гл. 3 мы показали, что угол Брюстера для этих поверхностей дается формулой = Z/f. Для хорошего металлического проводника тг/2 — i/k, так что на его поверхности может распространяться поверхностная волна, которая проникает на некоторую конечную глубину в металл. При рассмотрении дифракции на клиньях, отверстиях и других объектах с поверхностным импедансом необходимо учитывать, что поверхностные волны могут вносить изменения как в интенсивность, так и в фазу суммарного дифрагированного поля. [c.407]

Формулы Френеля. Угол Брюстера [c.74]

Индикатриса излучения воды такова, что для углов Ф = 0—50° значение меняется мало, т. е. в этом диапазоне воду можно считать абсолютно черным телом, а при Ф>50° эта величина резко уменьшается. Угол Брюстера (см. 4.6) для воды составляет 53° 44. Именно при этом угле составляющая поляризованного излучения еа,ц достигает максимального значения — единицы. [c.224]

При некотором угле падения г д (угол Брюстера), различном для разных диэлектрических материалов, для отраженного луча [c.191]

Угол Брюстера 59, 61, 574 — дифракции 342 [c.718]

Поляризация при зеркальном отражении. Угол Брюстера. Посмотрите на отражение какого-либо предмета в обычном стекле или в гладкой поверхности воды. Воспользуйтесь поляроидом для определения поляризации отраженного света. Вы обнаружите, что при углах падения, близких к 56° для стекла и к 53° для воды, отраженный свет полностью линейно поляризован в направлении, параллельном поверхности. Такой угол падения называется углом Брюстера. Вращая поляроид, вы можете полностью погасить отраженный свет при условии, что угол падения света на отражающую поверхность равен углу Брюстера. [c.372]

Искомый угол — это угол Брюстера в, который определяется из соотношения [c.274]

Ответ. Если закон Брюстера имеет место, то угол Брюстера, при котором не отражается составляющая электрического поля, определяется выражением [c.422]

В заключение стоит указать, что и по поляризации излучение лазера отличается от излучения обычных источников света. Физика процессов в лазере связана не со случайным началом колебаний (спонтаяное излучение , а с некочорыми более сложными явлениями, обусловленными взаимодействием электромагнитного излучения и атомных систем. Такое вынужденное излучение (это понятие было введено Эйнп1тейном еще в 1916 г. см, гл. 8) должно характеризоваться вполне определенной поляризацией. При работе со специально изготовленными лазерами, у которых окна разрядной трубки перпендикулярны ее оси, можно наблюдать, как чер( з определенное время At один вид. . .тлиптической поляризации переходит в другой. Но обычно окна разрядной трубки, находящейся внутри резонатора, располагают под некоторым углом к ее оптической оси (угол Брюстера), что (см. гл. 2) [c.37]

Для исследования зависимости коэффициента отражения Л от угла падения ф при п < п рассмотрим часто встречающийся переход света из стекла в воздух. В данном случае, как уже указывалось, Фпред 42°. Угол Брюстера, получающийся из условия 1 фБр 12, будет еще меньше фвр 33°). Следовательно, зависимость коэффициентов отражения и = [( ю) и/(-Еоо) и ] Я == [(Eio)i/(-Eoo) ] от угла падения, определяемая соотноще-ниями (2.17), должна представляться следующей кривой (рис. 2. 20) при ф О, как и прежде (при П2 > i), коэффициент отражения 4%. При ф = фБр находим и = О, т.е. отражается только волна, в которой вектор Е колеблется перпендикулярно плоскости падения 0). При ф -> ф ред (а не при ф -> п/2, [c.97]

Как показали специальные опыты, закон Брюстера выполняется неточно, а именно, при отражении поляризованного света под углом, близким к углу Брюстера, наблюдается не плоскополяри-зованный, а эллиптически-поляризованный свет. Это значит, что между компонентами Ег и 1 имеется некоторая разность фаз, отличная от О и 180°, т. е. что изменение фазы 4 при прохождении через угол Брюстера происходит не скачком, а постепенно, хотя и очень быстро. На рис. 23.3 скачкообразное изменение фазы показано пунктиром сплошная линия дает фактически наблюдаемое изменение. Указанные результаты можно объяснить существованием переходного слоя на поверхности раздела двух сред, где В) (а значит, и п,) переходит в 63 (в Пз) быстрым, но непрерывным изменением, а не скачком. [c.481]

Угол Брюстера, при котором свет, линейно поляризованный в плоскости падения, имеет минимальное отражение от поверхности диэлектрика, равен а = ar tg (1/и) п — показатель преломления диэлектрика). При падении луча света из среды более плотной (с большим показателем преломления) на границу раздела с менее плотной средой при углах Р > ar sin (1/п), возникает явление полного внутреннего отражения (ПВО). [c.50]

В качестве иллюстрации приведем легко поддающийся анализу и вместе с тем наглядный пример воздействия факторов, вызывающих деполяризацию света, на работу генератора поляризованного излучения [18]. Пусть имеется кольцевой резонатор с элементом (скажем, набором пластин, установленных под уголом Брюстера к оси), вносящим потери для излучения одной из поляризаций. Внутри резонатора имеется также ячей- [c.142]

Рис. 25. Схема лазера на красителе непрерывного действия фирмы Spe tra Physi s модель 580 А / пучок лазера накачки 2 — входное зеркало S — глухое зеркало 4 — кювета с красителем S — коллимирующее зеркало 5 поглощающее покрытие 7 — пучок лазера на красителе 8 точный эталон с пьезо-элемеитами 9 — настроечный клин 10 — грубый эталон И — выходное зеркало 12 — выходное излучение а — угол Брюстера

Кривые рис. 375 говорят о том, что с увеличением числа пластинок степень поляризации также увеличивается, причем максимум ее смещается в сторону меньших углов падения. Пределом этого смеш,ения, как ноказывает анализ вышеприведенных формул, является угол Брюстера, однако достигается он при условии т=оо. К такому же эффекту приводит и увеличение показателя преломления пластин. [c.499]

Угол Брюстера определяется из условия <Рбр+Ф2 = л/2 при падении света под таким углом направления отраженной и пре- , °нноТ """падающей ломленной волн взаимно перпендикулярны волн на границе воз-(рис. 3.5). Из формулы (3.11), содержащей дух - стекло ( = 1,5) [c.147]

Для этого сделаем несколько предварительных замечаний о связи между углом Брюстера и положением нулей и полюсов функции Гр(Л ). Действительно, если мы имеем дело со средой, у которой показатель преломления комплексный, и пытаемся продолжить коэффициент отражения Гр, определяемый выражением (3.8.1), в комплексную область, мы сразу обнаруживаем, что функция Гр(Л ) может иметь два определения, т. е. угол Брюстера может быть неоднозначной величиной. Заметим прежде всего, что при замене в (3.8.1) направления распространения падающей волны на направление отраженной величина преобразуется в обратную ей величину. Это легко доказать, заменяя Л<2) на — (напомним, что индекс 2 относится к первой среде). Таким образом, при брюстеровском угле падения может быть либо нулем, либо бесконечностью в зависимости от того, как мы определили Ьр. В соответствии с нашей договоренностью I Гр I =0, если КеЛ > О, и I Гр I = оо, если КеЛ < 0. Однако во многих задачах удобнее выразить как функцию величины к . При этом Гр является двузначной функцией от к , прцчем эти значения являются взаимно обратными. Действительно, если предположить для простоты, что среда 2 — это вакуум, и использовать выражение [c.232]

Оптика (1977) -- [ c.49 , c.50 , c.52 , c.226 ]

Оптика (1976) -- [ c.376 , c.477 ]

Физические величины (1990) -- [ c.186 ]

Приборы для неразрушающего контроля материалов и изделий том 1 (1986) -- [ c.50 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы (1987) -- [ c.223 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.245 ]

Изобразительная голография и голографический кинематограф (1987) -- [ c.37 , c.99 , c.154 ]

Введение в экспериментальную спектроскопию (1979) -- [ c.175 , c.180 ]

Оптика (1985) -- [ c.102 ]

Оптика (1986) -- [ c.147 ]

Основы оптики Изд.2 (1973) -- [ c.59 , c.61 , c.574 ]

Волны в слоистых средах Изд.2 (1973) -- [ c.25 ]

Колебания и волны Введение в акустику, радиофизику и оптику Изд.2 (1959) -- [ c.277 , c.278 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...