Поляризация направление

В данном случае имеет место, следовательно, круговая, или циркулярная, поляризация. Направление поляризации, т. е. вращение по или против часовой стрелки электрического вектора волны, зависит от знака разности фаз Дер. [c.236]

Зависимость от энергии нейтронов отношения 8 прозрачности мишени из Ьа для нейтронов с поляризациями, направленными по импульсу и против импульса, к сумме этих прозрачностей. [c.337]

Электрическим током называется явление движения заряженных частиц, а также явление изменения электрического поля во времени, сопровождаемые магнитным полем. В зависимости от свойств проводящих сред различают ток проводимости — движение свободных зарядов в проводниках ток переноса — движение заряженных частиц и тел в среде, не обладающей электропроводностью, и в пустоте ток поляризации — движение связанных заряженных частиц в диэлектрике при изменении его поляризации ток смещения в пусто-т е обусловлен изменением во времени электрического поля ток смещения — совокупность тока смещения в пустоте и тока поляризации. Направление электрического тока принято считать совпадающим с направлением движения положительных зарядов. [c.288]

Если падающий свет линейно поляризован вдоль медленной или быстрой оси пластинки, то в соответствии с (5.4.11) свет будет оставаться линейно поляризованным вдоль локальной медленной или быстрой оси. В этом смысле вектор поляризации отслеживает вращение локальной оси, при условии что вектор поляризации направлен вдоль одной из осей. Действие матрицы Джонса на любой вектор поляризации можно разделить на два этапа. Сначала матрица фазовой задержки действует на вектор Джонса падающей волны, причем для света, линейно поляризованного вдоль одной из главных осей, действие этой матрицы приводит только к фазовому сдвигу светового пучка, а состояние его поляризации сохраняется неизменным. Затем матрица R (ф) поворачивает вектор Джонса на угол ф. В случае линейно поляризованного света такой поворот приводит к тому, что вектор поляризации оказывается параллельным главной оси на выходной грани пластинки. Таким образом, если падающий пучок света поляризован вдоль направления нормальных мод во входной плоскости (г = 0), то вектор поляризации световой волны будет отслеживать вращение главных осей и оставаться параллельным локальной медленной (или быстрой) оси, при условии что коэффициент кручения мал. Это явление называется адиабатическим отслеживанием и имеет важные применения при создании световых затворов на жидких кристаллах. Ниже мы рассмотрим принцип работы таких световых затворов. [c.158]

Вектор спонтанной поляризации в интервале температур 435—225°С ориентирован в направлении [001] (в тетрагональной установке ). Возникновение поляризации сопровождается слабой механической деформацией, величина которой пропорциональна квадрату поляризации. В интервале температур от 225 до —10°С вектор поляризации направлен по [110], и симметрия кристалла становится ромбической. Ниже — 10°С поляризация направлена вдоль [c.20]

При комнатной температуре (в тетрагональной фазе) сегнето-электрик с осью спонтанной поляризации, направленной вдоль оси с. При охлаждении от точки плавления проходит через три точки фазового перехода (10.ИЗ] при Г > 120 °С — кубическая модификация (тЗ/п), 120°С Г5 5°С — тетрагональная (4mm), + 5 °С > Г > —90 °С — ромбическая (mm2), Г — 90 С — ромбоэдрическая (Зт). В соответствии с [10.114] температура Кюри у образцов, выращенных методом направленной кристаллизации, Гс [c.279]

Для устранения этих зависимостей и повышения надежности термометрии при наличии электромагнитных помех необходимы методы, в которых сам исследуемый объект играет роль термочувствительного элемента, а его показания непосредственно считываются зондирующим световым пучком. В этом случае полностью устраняется проблема ненадежности теплового контакта между чувствительным элементом и объектом, поскольку наличие контакта оптического пучка с поверхностью определяется визуально, и его надежность не уменьшается со временем из-за вибраций, деформаций, температурных воздействий или химической активности среды. Световой пучок не подвержен влиянию электрических наводок и имеет ряд характерных признаков (длина волны, поляризация, направление распространения, модуляция интенсивности и т. д.), позволяющих достоверно различать его на фоне оптических помех. Ряд таких методов разработан применительно к исследованиям в газоразрядной плазме и контролю процессов осаждения пленок и травления микроструктур в технологии интегральных схем [c.22]

Световой пучок не подвержен влиянию электрических наводок, вибраций, деформаций, температурных воздействий или химической активности среды и имеет ряд характерных признаков (длина волны, поляризация, направление распространения, модуляция интенсивности и т.д.), позволяющих достоверно различать его на фоне оптических помех. Следует, однако, отметить, что для некоторых методов [c.198]

Сегнетоэлектриками называют вещества, обладающие спонтанной поляризацией, направление которой может быть изменено при внешних воздействиях, например, электрическим полем. [c.208]

Впервые представление о вынужденном излучении было выдвинуто Эйнштейном в 1916 г. при выводе формулы Планка с учетом постулатов Бора. При этом постулировалось, что интенсивность индуцированного излучения пропорциональна плотности излучения, падающего на квантовую систему, а характеристики вынужденного излучения квантовой системы (частота, поляризация, направление распространения) тождественны характеристикам вынуждающего излучения. [c.5]

Для характеристики дифракционной решетки широко используют понятие эффективности, которую определяют как отношение потока излучения в каком-либо порядке к падающему потоку монохроматического излучения. Эффективность зависит от профиля решетки и от плотности штрихов. На рис. 6.14 показана спектральная зависимость эффективности типичной дифракционной решетки с плотностью 1200 штрихов на миллиметр и углом блеска а = 17°27 для р- и s-волн, причем у р-волны вектор поляризации направлен параллельно штрихам решетки, а у s-волны — перпендикулярно им. [c.438]

Для фононов с вектором поляризации, направленным вдоль оси , оператор H nt сводится к (48.29) при значении [c.381]

Для фотонов с вектором поляризации, направленным вдоль оси а, оператор взаимодействия Нм сводится к оператору [c.382]

Допустим теперь, что существует возможность различать не ортогональные состояния. Пусть, например, оказывается возможной мембрана, которая не пропускает через себя состояния вида ( / 1 -ы/>2)/ /2. в случае фотонов это было бы состояние с поляризацией, направленной под углом 45 % по отношению к нормально поляризованным. Оказывается, что такое допущение сразу приводит к возможности создания вечного двигателя второго рода. [c.372]

Поток фотонов. Поток фотонов в данной точке поля Р пропорционален среднему во времени потоку энергии <5>. В нашем случае, когда имеется лишь одна компонента поляризации, направленная по у, поток энергии равен [c.412]

Допустим, что в некоторый момент времени / в кристалле известно положение плоского волнового фронта. Для того чтобы построить волновой фронт в более поздний момент времени Г, можно на основании доказанной теоремы поступить следующим образом. Из каждой точки исходного волнового фронта опишем элементарную волну, радиусы-векторы которой получаются умножением на (Г — () соответствующих радиусов-векторов лучевой поверхности. Плоскость, касательная ко всем элементарным волнам, и даст положение волнового фронта в момент времени 1. Из двух возможных касательных плоскостей следует выбрать ту, которой соответствует волна требуемой поляризации. Направление луча найдется соединением центра элементарной волны с соответствующей точкой касания. [c.508]

Знак минус соответствует волне с правой круговой поляризацией, у которой вектор В вращается по часовой стрелке (если смотреть в направлении распространения), а знак плюс — волне с левой круговой поляризацией (направление вращения обратное). Любая волна с ли- [c.49]

Возбуждение волн со стоксовыми и антистоксовыми частотами в фокусированном лазерном луче высокой интенсивности является замечательным явлением, однако экспериментальные условия не обладают достаточной определенностью для того, чтобы проверить теорию и выяснить природу различных физических механизмов этого явления. Возникшую здесь ситуацию можно сравнить с изучением работы и характеристик электронной лампы. В первую очередь лампа исследуется как усилитель слабых сигналов, а не как мощный генератор. С этой точки зрения свойства веществ, использующихся в комбинационном лазере, должны исследоваться в тонких кюветах такой толщины, при которой невозможно самовозбуждение колебаний на комбинационных частотах под действием интенсивного лазерного излучения с частотой мь- В этом случае можно измерить усиление, если направить в кювету также излучение малой интенсивности с частотами со,, или о а. Экспериментально всегда можно поддерживать усиление на уровне меньшем чем 2—3 раза. При этом не будет ни уменьшения интенсивности лазерного излучения, ни заметного возбуждения стоксовых и антистоксовых линий высших порядков. При такой постановке опыта можно независимо контролировать интенсивность, поляризацию, направление и частоту луча лазера и луча стоксовой частоты. В идеальном случае каждый из лучей состоял бы только из одной моды, т. е. был бы монохроматичным и имел бы только дифракционную расходимость. Такие эксперименты могли бы дать надежные значения комбинационных восприимчивостей и обеспечить детальную проверку теории, изложенной в гл. 2 и 4. Схема возможной экспериментальной установки приведена на Фиг. 31. [c.248]

Кристаллическая пластина, которая вносит разность фаз, равную я, называется полуволновой. Тип поляризации света при прохождении через такую пластинку не меняется, однако для круговой или эллиптической поляризации направление вращения меняется на противоположное, а для линейной плоскость поляризации поворачивается (см. следующий раздел). [c.205]

Сегнетоэлектрнк (нрк. ферроэлектрик) — диэлектрик, обладающий спонтанной поляризацией, направление которой мох<ет быть изменено внешним воздействием (см. также с. 286). [c.105]

В произвольном направлении в кристаллах в общем случае могут распространяться три объемные волны ква-зипродольная (QL) и две квазипоперечные — быстрая (FS) и медленная (SS) со скоростью poa = M, где М — действующий адиабатический модуль упругости, зависящий от направления распространения и поляризации волны. В таблицах нижний индекс — направление распространения, верхний — поляризация (направление колебательного смещения). В кубических кристаллах действующий модуль для разных типов волн [c.133]

Вещество Область прозрачности, мкм X, мкм п Направление акустической волны зв 10 см/о Поляризация, направление световой волиы Mr м. Мг Ослабление звука для f = 500 МГц, дБ/МКС [c.876]

Рассмотренная картина является в значительной мере идеализированной. В действительности из-за спонтанных переходов между реальными уровнями, имеющими конечную ширину АЕ, появляется множество фотонов, обладающих различными поляризацией, направлением движения и энергией /1со 2 АЕ. Если бы все эти фотоны в равной мере участвовали в возбуждении стимулированио--340 [c.340]

Из (4) видно, что при наличии спин-орбитального взаимодействия В 0) неполяризов. пучок после рассеяния приобретает поляризацию, направленную перпендикулярно плоскости рассеяния. [c.63]

Поэтому даже в плоском пространстве-времени распрй странеиие света с волновым вектором к под углом 0 к одт породному магн. полю Во сопровождается двойным лучепреломлением—фазовая скорость волк v = (o/k зависит от их поляризации (направления Е) [c.528]

Сегиетоэлектрик обладает спонтанной поляризацией, направление которой может быть изменено внешним воздействием. Сегнетоэлектрики бывают ионные и дипольиые. [c.588]

Для лучей света, распространяющихся вдоль оси кристалла z, коэффициент преломления для рааных поляршаций становится различным. Например, для светового пучка с линейной поляризацией, направленной вдоль оси у, коэффициенты преломления для ра1Диальной Ег и тангенциальной составляющих поляризации различны. [c.43]

Формирование световой картины на экране полярископа определяется ориентацией в каждой точке поперечного сечения исследуемого образца направлений его собственных осей поляризации (направлений главных напряжений) относительно первоначального направления поляризации света. Через те точки поперечного сечения однородного в продольном направлении элемента, в которых одна из его главных осей совпадает с направлением световых колебаний, свет проходит без изменения поляризации и не пропускается анализатором. Соответствующие этому темные полосы (области) картины называются изоклинами (изогирами). В изотропных точках, в которых главные напряжения равны, изоклины пересекаются. Этим эффектом объясняется, например, затемнение в виде креста (см. рис. 1.17,в) для цилиндрического активного элемента, главные направления в котором при осесимметричном распределении температуры совпадают в каждой точке с ортами цилиндрической системы координат. [c.184]

Соответствующие собственные векторы а°, называемые, векторами поляризации, вообще говоря, не являются параллельными-или перпендикулярными направлению распространения плоской волны. Вектор поляризации, направление которого наиболее близко к направлению g, называется квазипродольным. Соответствующее ему собственное число обозначим через fii(g). Остальные два собственных числа fiad) и соответствуют квазипо-перечным векторам поляризации [156]. Обозначим [c.99]

Вещество Область прозрачности, мкм мкм п Направление акустической волны зв> 10 см/сек Поляризация, направление световой волны М, 1 М., м. о лабленне звука для f = 500 МГц д6 мксек [c.778]

Метод рассеянного света. Параллельные лучи поляризованного света в виде тонкой полосы пропускаются через объемную модель и дают в каждой точке на своем пути внутри модели рассеянный свет, который наблюдается в направлении, перпендикулярном к лучу. Состояние поляризации по линии каждого луча от точки к точке меняется соответственно с напряженным состоянием в этих точках. Измерения основаны на том, что интенсивность света, рассеиваемого точкой, пропорциональна квадрату компоненты колебания проходящего света, нормальной к линии наблюдения прохождение рассеянного света через модель не сказывается на измерениях, так как рассеянный свет наблюдается без анализатора. При круговой поляризации в установке (см. стр. 524) определяются разности квазиглавных напряжений и при плоской поляризации — направления главных напряжений. Измерения ведутся на нагруженной при комнатной температуре модели (материал ИМ-44, глифталевая [c.532]

Для триглицинсульфата также характерен резкий пик диэлектрической проницаемости в области фазового перехода. Однако в этих кристаллах, как и вообще в кристаллах с упорядочивающимися элементами структуры при переходе, аномалии е (ее рост) имеют только для е, измеренной в направлении спонтанной поляризации (а не в перпендикулярном направлении, как у BaTiOg). Это и понятно, так как в таких кристаллах фазовый переход связан не со смещением частиц в направлении оси спонтанной поляризации, а с упорядочением элементов структуры в перпендикулярном к оси спонтанной поляризации направлении. Поляризация в направлении оси Реп (оси Ь для ТГС и оси а для сегнетовой соли, (рис. 45) оказывается ненасыщенной, что в свою очередь не приводит к столь резкому (как в BaTiOg) снижению е после возникновения в Реп сегнетоэлектрической области. В ТГС выше Г = 49° в сегнетовой соли верхней точки Кюри (-f24°) и ниже нижней (—18°) хорошо выполняется закон Кюри-Вейсса (С = 10 град). [c.94]

Далее рассмотрим важный случай естественного света. Такой свет обладает двумя важными свойствами. Во-первых, подобно свету, поляризованному по кругу, естественный свет имеет одинаковую среднюю интенсивность во всех направлениях, т. е. если волна проходит через анализатор поляризации, то среднее значение прощедщей интенсивности не зависит от угловой ориентации анализатора. Но в отличие от случая круговой поляризации направление поляризации естественного света случайно флуктуирует во времени, так что все направления равновероятны. Аналитическое сигнальное представление двух компонент поляризации естественного света может быть записано в виде [c.132]

В этой статье показывается, что помимо обычно обсуждающегося сверхпроводящего (хиггсова) типа упорядочения вакуума к удержанию ведет и другой, еще более простой механизм. Оп действует в том случае, если вакуум, подобно мягкому сегнетоэлектрику (пироэлектрику), обладает спонтанной поляризацией, направление которой определяется направлением внешнего поля в данной точке пространства. [c.197]

Существует большая группа кристаллических диэлектриков и полупроводников, у которых в определенном интервале температур и давлений в отсутствие внешнего электрического поля возникает спонтанная поляризация, направление которой может быть изменено электрическим полем или механическим напряжением. Такие вещества называются сегнетоэлектриками. Они обладают нелинейной зависимостью поляризации от напряженности электрического поля и способностью к переполяризации. [c.263]

Сегнетоэлектрики - это диэлектрики, обладающие спонтанной поляризацией, направление которой меняется от внешних воздействий. Кроме сегнетоэлектриков, различают кристаллические вещества с антипараллельно ориентированными электрическими моментами смещенных ионов или дипольных групп - антисегнетоэлектрики (ср. ферромагнетики и антиферромагнетики). Структуру антисегне-тоэлектрика можно представить как совокупность двух или более вставленных друг в друга подрешеток, в каждой из которых дипольные моменты направлены параллельно друг другу, а у подре-шеток - антипараллельно, так что результирующий момент оказывается скомпенсированным и равным нулю. К антисегнетоэлектрикам [c.669]

Таким образом, частоты волн поляризации Шр в этом случае отвечают полюсам главных значений (со) вектор О = 4иЯ в волнах поляризации направлен (см. (2.33)) по той из главных осей, для которой еДсор)=г со. В силу условия 80 = 0 отсюда следует, что существуют лишь волны поляризации с вектором , лежащим в одной из координатных плоскостей ху, хг или уг. Что же касается механических экситонов типа (2.42), то их частоты и поляризация в рассматриваемом примере такие же, как и для волн поляризации , но вектор 5 может быть направлен как угодно. При этом, конечно, такие механическиие экслтоны в рамках кулоновской задачи могут существовать (являются решениями) только при наличии внешних зарядов с плотностью [c.69]

Выражая этот результат через со, получаем, что число колебательных мод в интервале от со до со со равно Vсо со. Подобное же выражение справедливо и для поперечных колебаний с той лишь разницей, что в этом случае каждому вектору д соответствуют две плоскости поляризации (направления колебаний). Следовательно, число мод поперечных колебаний, лежапщх в интервале от со до ю ( со, равно 2 [V 2п с ) со йсо. [c.138]

Рис. 1. Электрооптический эффект — принцип одного класса модуляторов лазерного луча. В основе электрооптического эффекта лежат изменения светопреломляющих свойств твердой или жидкой среды, вызываемые электрическим полем, приложенным к среде. На верхнем рисунке луч неполяризованного света от лазера сначала проходит через поляризатор. В полученном линейно поляризованном свете электрический вектор колеблется в плоскости, определяемой направлением оси поляризатора. Этот линейно поляризованный луч можно разложить на вертикальную и горизонтальную компоненты (цветные кривые), колеблющиеся в фазе. Когда эти две компоненты проходят через электроонтическую среду, они замедляются с разными скоростями и поэтому постепенно выходят из фазы. Они излучаются из среды в виде эллиптически поляризованного луча света. Другой поляризатор, помещенный на пути этого пучка, с осью поляризации, направленной под углом 90° к оси первого, пропускает только ту компоненту, которая параллельна его оси. Изменяя приложенное напряжение, можно сделать поляризацию луча более или менее эллиптичной, и в результате соответственно изменить амплитуду выходного пучка. На нижнем рисунке показана поляризация в поперечном

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...