Плоскость нормальная

П. Определить плотность солнечного лучистого потока, падающего на плоскость, нормальную к лучам Солнца и расположенную за пределами атмосферы Земли. Известно, что излучение Солнца близко к излучению абсолютно черного тела с температурой /п = = 5700° С. Диаметр Солнца D= 1,391 10 км, расстояние от Земли до Солнца /= 149,5-10 км. [c.189]

Поверхности уровня — семейство параллельных плоскостей, нормальных к плоскости движения и наклоненных к горизонту под углом Р, для которого [c.75]

В косозубых колесах на делительном цилиндре различают обычно два шага делительный окружной шаг pi, измеряемый по дуге делительной окружности в торцовом сечении, т. е. в плоскости Т, перпендикулярной оси 00 колеса, и нормальный шаг измеряемый по делительному цилиндру в плоскости, нормальной к винтовой линии на этом цилиндре (рис, 188). При этом [c.282]

В плоскости, нормальной к боковой линии зуба на делительном конусе, усилие Q раскладывается на окружную силу Р и силу Р . В свою очередь, сила Р раскладывается в плоскости, содержащей оси валов, на осевую 5 и радиальную Т силы. Зависимость между этими силами [c.308]

Проведя через какую-нибудь точку пространства, например через точку Ь, Ь, плоскость, перпендикулярную к ребрам призматической поверхности, строим сечение a b du a/b /di поверхности этой плоскостью. Это сечение является ортогональной проекцией любого сечения призматической поверхности, а следовательно, и искомого. Строим натуральную величину a2b 2d нормального сечения. Искомый четырехугольник будет построен, если будет найдена величина отрезков, определяющих расстояния его вершин от плоскости нормального сечения. [c.115]

Для определения фронтальных проекций вершин искомого треугольника сечения откладываем величину этих катетов на прямых, перпендикулярных к нормальному сечению призматической поверхности, т. е. на соответствующих ребрах поверхности, от точек пересечения этих ребер с плоскостью нормального сечения, учитывая, разумеется, степень искажения этих ребер в проекциях. Получаем фронтальные проекции Ь 4 и Сг (точки В4 и Са, находясь в искомой плоскости, лежат по разные стороны от ее горизонтали MN). Точка А, как лежащая на горизонтали плоскости (совмещенное положение ее Яг находится на горизонтальной проекции тп горизонтали), положения своего не меняет. По фронтальным проекциям Ь и точек строим их горизонтальные проекции. Точки fli, а/ 4, 4 и Сг, С2 определяют одну из бесчисленного множества плоскостей, параллельных между собою, удовлетворяющих требованиям задачи. Эти плоскости составляют одно семейство искомых плоскостей. Отложив величину катетов 2 3 и сс на ребрах поверхности в противоположных направлениях, получим одну из параллельных между собой плоскостей, определяющую положение второго семейства плоскостей, также удовлетворяющих требованиям задачи. [c.119]

Рассмотрим более детально особенности напряженного состояния, возникающего в однородном растянутом стержне. Определим сначала. напряжения, возникающие в некоторой наклонной площадке, составляющей угол а с плоскостью нормального сечения (рис. 32). [c.44]

Двумя осевыми сечениями, проведенными под углом 9 друг к другу, и двумя цилиндрическими поверхностями с радиусами г и г- -с1г (см. рис. 344) выделим из пластины элементарную призму, показанную на рис. 347. Поскольку в сечениях, параллельных срединной плоскости, нормальные напряжения отсутствуют, связь между удлинениями и напряжениями определяется законом Гука в следующем виде [c.304]

Проведем в точке М кривой АВ соприкасающуюся плоскость, нормальную плоскость, перпендикулярную к касательной, и спрямляющую плоскость, перпендикулярную соприкасающейся и нормальной плоскостям, образующую с эт 1мн плоскостями естественный трехгранник (рис, 230). [c.172]

Плоскость, в которой расположены касательная и главная нормаль, называется соприкасающейся, или плоскостью кривизны в данной точке кривой. Плоскость, в которой лежат главная нормаль и бинормаль, называется нормальной плоскостью. Нормальная плоскость перпендикулярна к соприкасающейся плоскости. Плоскость, перпендикулярная к главной нормали, называется спрямляющей плоскостью. Если кривая [c.234]

Определим напряжения, возникающие на наклонной площадке, составляющей угол а с плоскостью нормального сечения бруса, находящегося в растянутом состоянии (рис. 10.6, а). Полное напряжение р на этой площадке для всех ее [c.122]

Итак, в этой плоскости расположен вектор скорости точки в данное мгновение и в мгновение бесконечно близкое, когда точка Ml сколь угодно близка к точке М. Ускорение характеризует изменение скорости точки в данное мгновение, следовательно, вектор ускорения лежит в соприкасающейся плоскости. Нормальная составляющая ускорения направлена перпендикулярно скорости 3 этой плоскости по так называемой главной нормали к траектории S сторону вогнутости, и при всяком криволинейном движении по модулю равна квадрату скорости, деленному на радиус кривизны траектории. [c.38]

Предположим, что точка М принадлежит телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси (рис. 33). Расстояние р этой точки от оси вращения называется радиусом вращения. Из свойств абсолютно твердого тела вытекает, что при вращении тела точка М описывает окружность радиуса р, лежащую в плоскости, нормальной к оси вращения. [c.103]

Остается доказать, что поверхности аксоидов касаются вдоль мгновенной оси. Проведем через произвольную точку N мгновенной оси плоскость, нормальную к мгновенной оси (рис. 41). Эта плоскость пересечет аксоиды вдоль кривых ПМ и ЫР. Возьмем на этих кривых две соответственные точки Сх и Ся. бесконечно близкие к точ- [c.118]

Семейством эквипотенциальных поверхностей в этом случае будет семейство плоскостей, нормальных к оси Oz [c.380]

Воспользуемся равенством (IV. 10) и найдем потенциал неограниченного цилиндра. Сначала рассмотрим цилиндр конечной длины, равной 2с. Оси Оху декартовой системы координат разместим в плоскости, нормальной к образующим цилиндрической поверхности, ограничивающей вещество, заполняющее цилиндр. Плотность вещества р будем предполагать зависящей лишь от координат х и у. р = р х,у). Обозначим [c.489]

Частично поляризованный свет характеризуется тем, что одно из направлений колебаний оказывается преимущественным, но не исключительным. Волновая нормаль уже не является прямой, по отношению к которой направления колебаний электрического (магнитного) вектора статистически равновероятны в плоскости, нормальной к этой прямой. Частично поляризованный свет можно рассматривать как смесь естественного и поляризованного. [c.379]

В качестве наиболее простого примера, имеющего непосредственное отношение к явлениям, происходящим при обтекании потоком вязкой жидкости неподвижных лопаточных каналов, рассмотрим обтекание решетки прямых (лопаток) постоянного профиля, ограниченных двумя параллельными плоскостями, нормальными к образующим (рис. 10.79). [c.103]

Здесь I — ширина слоя по нормали к плоскости рисунка, Ру — площадь сечения тела плоскостью, нормальной к направлению набегающего потока. Подставляя значение 8 из этого равенства в предыдущее, имеем [c.123]

По определению, телесный угол dx, охватывающий площадку dF равен отношению проекции этой площадки на плоскость, нормальную к радиусу-вектору г, к квадрату величины радиуса-вектора [c.170]

Для определенности касательного напряжения будем при т писать два индекса, так чтобы первый индекс указывал площадку, к которой приложено т, через направление нормали к ней, а второй индекс указывал направление действия касательного напряжения. Так, например, Хху представляет собой касательное напряжение в плоскости, нормальной к оси X и действующее в направлении оси У. Тогда, например, для касательного напряжения, действующего вдоль оси X по горизонтальной грани (нормальной к оси г), будем иметь [c.72]

Возьмем бесконечно малый элемент оболочки, образованный двумя парами плоскостей, нормальных к срединной поверхности и совпадающих с направлениями главных кривизн (рис. 7.5, а). [c.200]

Постоянные растягивающие напряхения ( внешние и внутренние) yвeлviчивaют скорость общей коррозии металлов и могут вне-вать коррозионное растрескивание, характеризующееся образованием трещин в плоскостях, нормальных к направлению растягивающих напряжений. [c.40]

Через вершины а, а Ь,Ь и с, с треугольника проводим лучи параллельно заданному направлению р, р проецирования. На любом из этих лучей, например ВВ , возьмем произвольную точку 6j, Ь], проведем через нее плоскость, перпендикулярную к проецирующим лучам, строим точки й], а/ и С], с/ пересечения этой плоскости с двумя остальными лучами. Соединив эти точки отрезками прямых, получим треугольник ЛiSi i (fljbi i, а/Ь/с/), определяющий собой ортогональную проекцию искомого треугольника. Строим его натуральную величину й2Ь2С2, совместив плоскость его с плоскостью, параллельной горизонтальной плоскости проекции, путем вращения вокруг горизонтали, проходящей через точку j. Можно считать, что достигнуто то вспомогательное положение фигур, при котором нормальное сечение параллельно горизонтальной плоскости проекций, а проецирующие лучи перпендикулярны горизонтальной плоскости проекций. Имея натуральную величину <2262 2 треугольника, служащего ортогональной проекцией искомого треугольника во вспомогательном его положении, можем построить фронтальную его проекцию. Фронтальную проекцию искомого треугольника во вспомогательном его положении, как увидим, можно и не строить. Положение вершин искомого треугольника вполне определяется расстояниями их от плоскости нормального се-чения. , [c.112]

Строя ироекдии искомого треугольника, отрезки и С2С3 мы откладывали на проецирующих лучах в одном направлении по отноще-пию к плоскости нормального сечения, но их можно было отложить и в противоположном направлении. Тогда мы получили бы другую плоскость, удовлетворяющую требованиям задачи. Отсюда следует требованию задачи удовлетворяют два семейства параллельных между собой плоскостей. [c.113]

На рис Л приведены результаты расчетов линий равных плотностей ( // ) в окрестности затупленного конуса, ойтекаемого под углом атаки oL = 90° (отсчитывается от оси симметрии) в плоскости, нормальной к вектору скорости набегающего потока. Конус с геометрическими размерами /f = I м, = 0,5 м, S =. 20° вращается при следующих расчетных параметрах = 8000 m/ j Т = 1000 К 7" =300 К 0 = I. Отклонение изолиний от симметрии объясняется вращением конуса и достигает величины от 20iS для й = Ю об/с (ом.рис.I,а) до 50 дал 100 об/о (см,рис.1,б). [c.60]

Стержень шатуна кривошипно-шатунного механизма проверяют на устойчивость от осевой сжимающей силы, причем в плоскости движения шатуна концы его считают шарнирно опертыми, а в плоскости, нормальной к плоскости движения, - жестко заделанными. При каком соотношении между осевыми моментами инерции шатуна обеспечивается его равноустойчивость в указанных плоскостях [c.203]

Полученные результаты приведены в виде графиков. Для примера на рис. 15.12 показано распределение плотности нейтронных звезд в железе в зависимости от толщины защиты для начальной энергии протонов 70 Гэв с и различных расстояний от оси пучка (г = 0, 2, 5, 10, 20 и 30 см). Распределения проинтегрированы по бесконечной плоскости, нормальной к направлению пучка первичных протонов. В таком виде проинтегрированное распределение плотности соответствует ослаблению излучения плоского мононаправленного источника. На рис. 15.12 показано также экспоненциальное ослабление потоков первичных частиц в результате процессов неупругого взаимодействия. [c.258]

Такие гиперболоиды называются начальными. Соответствующие им поверхности, имеющие радиусы Гу ц ъ точке касания, также называются начальными. У начальных поверхностей сопряженные линии касаются, а проекция вектора а на плоскость, нормальную в точке касания звеньев, равна нулю. В таком случае для обеспечения точечного касания звеньев нет необходимости в качестве начальных поверхностей принимать именно гиперболоиды. Целесообразно за начальные принимать простые по форме поверхности — круглые цилиндры радиусов Гу и г , построенные у горловин гиперболоидов и касающиеся друг друга в точке на линии О1О2. или конусы с несовпадающими вершинами и точечным контактом и т. п. Из кинематики звеньев следует, что если оси звеньев / и 2 лежат в одной плоскости (рис. 9.5, б, в), то начальные и аксоидные поверхности совпадают. [c.92]

Пусть свет, исходя из точки Р, приходит в точку Q, преломляясь на плоской границе раздела двух сред (рис. 12.3). Проведем через Р и Q плоскость нормально к границе раздела (плоскость падения). Любой путь POlQ, лежащий вне плоскости падения, проходится светом за большее время, чем путь P0Q, проведенный в плоскости падения так, чтобы О явилось следом перпендикуляра, опущенного из 0 на плоскость падения. Действительно, как в первой, так и во второй среде длины путей, проходящих через Ох, соответственно больше, чем через 0(Р0х > РО ч [c.275]

При вкатывании цилиндра вверх по наклонной плоскости нормальная реакция сместится в сторону сдвигающей силы на расстояние, равное коэффициенту трения качения k. [c.87]

Волна распространяется также в направлении а со скоростью с смещение частиц, лежащих в каждой плоскости, нормальной к этому направлению, происходит по закону = XoSin o( — х/с). Тогда, как было показано в 153, относительное изменение толщины слоя, лежащего между двумя бесконечно близкими плоскостями, есть [c.722]

Л ассовое распространение имеют разъемные подшипники (рис. 3,126). Желательно, чтобы разъем был расположен в плоскости, нормальной к направлению воспринимаемой силы и чтобы последняя действовала не на крышку, а на корпус 2 подшипника. Крышка 4 крепится к корпусу подшипника шпильками 5 (г = 2...6, где г—количество шпилек). Правильное взаимное положение корпуса и крышки фиксируется ступенчатой формой поверхности их сопряжения или штифтами. [c.520]

Скорости угловой деформации (кратко—угловая деформация) характеризуют скорость отно-сите.тьного сдвига пары параллельных граней. Обознатнм уг.товую деформацию 0, , 6у м бг. Индекс ири б показывает, что рассматривается уг,топая деформация в плоскости, нормальной к данной координатной оси. Искомые скорости -угловых деформаций согласно (3-9) будут [c.45]

Известно, что горизонтальная составляющая давления на наклонную стенку равна давлению на проекцию этой стенки на вертикальную плоскость, нормальную к оси потока. Сманиваемая поверхность по боковым стенкам спроектпруется на вертикальную плоскость в виде заштрихованных площадей, показанных па рис. 23-19. Тогда [c.234]

Курс теоретической механики Ч.1 (1977) -- [ c.172 ]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.70 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.153 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.38 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1972) -- [ c.87 ]

Теоретическая механика в примерах и задачах Т1 1990 (1990) -- [ c.330 ]

Курс теоретической механики Том1 Изд3 (1979) -- [ c.163 ]

Начертательная геометрия (1987) -- [ c.61 ]

Теоретическая механика Часть 1 (1962) -- [ c.167 ]

Теоретическая механика (1981) -- [ c.19 ]

Курс теоретической механики (2006) -- [ c.139 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.138 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...