Распространение звука

К прочим устройствам относятся акустические и резистивные устройства. Принцип работы акустических устройств основан на измерении времени распространения звука от источника (рабочего органа) до приемника. Недостатки акустических устройств — низкие помехоустойчивость н точность. В резистивных устройствах используется планшет из проводящего материала с равномерной проводимостью. Стороны планшета последовательно подключаются к стабильному источнику питания. Носитель информации прокалывается зондом до касания с резистивным слоем. При этом напряжение на зонде пропорционально соответствующей координате. Из-за низкой точности н необходимости прокалывать чертеж такие устройства не нашли широкого применения. [c.54]

Распространение звука в газах [c.98]

П. Лаплас в 1810 г. предположил, что распространение звука в газе есть процесс адиабатический, т. е. что давление и плотность связаны уравнением адиабаты [c.588]

Влияние сжимаемости обеих фаз также можно учесть в уравнении (5. 3. 37) при условии (gH < 1.0 (где — скорость распространения звука в фазе у). Характеристиками уравнения (5. 3. 37) снова будут значения А=и, два значения л, определенные при помощи соотношения (5. 3. 41) и значения По+Со, где [c.202]

Выражение (5. 3. 45) было получено в [63] и имеет смысл скорости распространения звука в газожидкостной смеси в режиме расслоенного течения. Условие стабильности возмущений, распространяющихся вдоль межфазной поверхности, (5. 3. 43) в этом случае сохраняет свой вид. [c.202]

Распространение звуковых волн в взвесях представляет собой в основном явление переноса количества движения. К техническим применениям данной проблемы относятся поглощение звука в дисперсной системе, образованной газом и твердыми частицами или жидкими каплями, определение среднего размера частицы, а также задачи усиления и поглощения звука [361]. Вызывает также интерес с.лучай распространения звука в жидкости, содержащей большое число газовых пузырей, что существенно для военных подводных лодок. [c.255]

Определить время от выхода звука из А до возвращения его в если скорость распространения звука в воде с. [c.313]

При распространении звука от задней лодки к передней относительная скорость звука (рис. а) [c.313]

Лаплас (1810) предположил, что распространение звука адиабатный, т, е. что давление и плотность адиабаты [c.567]

Пример Т.29. При встрече судов дается звуковой сигнал судном, идущим сверху вниз. С судна, идущего снизу, начало подачи сигнала замечено по появлению пара из свистка. На каком расстоянии находился пароход, идущий сверху, если звук услышан через 3 сек после появления пара из свистка. Скорость распространения звука в воздухе равна 333 м./сек. [c.105]

Если выполнено это условие, то можно ввести понятие о лучах как о линиях, касательные к которым в каждой точке совпадают с направлением распространения волны, и можно говорить о распространении звука вдоль лучей, отвлекаясь при этом от его волновой природы. Изучение законов распространения звука в таких случаях составляет предмет геометрической акустики. Можно сказать, что геометрическая акустика соответствует предельному случаю малых длин волн, >0. [c.365]

Частота остается, разумеется, постоянной вдоль лучей вообще всегда, когда распространение звука происходит в стационарных условиях, т. е. свойства среды в каждой точке пространства не меняются со временем. Действительно, полная производная от частоты по времени, определяющая ее изменение вдоль распространяющегося луча, равна [c.366]

Распространение звука в движущейся среде [c.369]

Я] РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЗВУКА В ДВИЖУЩЕЙСЯ СРЕДЕ 37t [c.371]

При выводе уравнений звуковой волны в 64 предполагалось, что волна распространяется в однородной среде. В частности, плотность среды ро и скорость звука в ней с рассматривались как постоянные величины. Имея в виду получить некоторые общие соотношения, применимые и в общем случае произвольной неоднородной среды, выведем предварительно уравнение распространения звука в такой среде. [c.410]

Исключая V из обоих этих уравнений (и опуская индекс у ро). получаем окончательно уравнение распространения звука в неоднородной среде [c.410]

Это равенство представляет собой содержание так называемого принципа взаимности давление, создаваемое в точке В источником, находящимся в точке А, равно давлению, создаваемому в А таким же источником, находящимся в В. Подчеркнем, что этот результат относится, в частности, и к тому случаю, когда среда представляет собой совокупность нескольких различных областей, каждая из которых однородна. При распространении звука в такой среде на поверхностях раздела различных областей происходит отражение и преломление. Таким образом, принцип взаимности применим и в тех случаях, когда на пути своего распространения от точки Л к В и обратно волна испытывает отражения и преломления. [c.412]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЗВУКА ПО ТРУБКЕ 413 [c.413]

Распространение звука по трубке [c.413]

В результате получаем следующее уравнение распространения звука в трубке [c.414]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЗВУКА ПО ТРУБКЕ 415 [c.415]

Если на пути распространения звуковой волны находится какое-либо тело, то происходит, как говорят, рассеяние звука наряду с падающей волной появляются дополнительные (рассеянные) волны, распространяющиеся во все стороны от рассеивающего тела. Рассеяние звуковой волны происходит уже благодаря самому факту наличия тела на ее пути. Кроме того, под влиянием падающей волны само тело приходит в движение это движение в свою очередь обусловливает некоторое дополнительное излучение звука телом, т. е. некоторое дополнительное рассеяние. Однако, если плотность тела велика по сравнению с плотностью среды, в которой происходит распространение звука, а его сжимаемость мала, то рассеяние, связанное с движением тела, представляет собой лишь малую поправку к основному рассеянию, обусловленному самим наличием тела. Этой поправкой мы будем в дальнейшем пренебрегать и потому будем считать рассеивающее тело неподвижным. [c.417]

Нетрудно отделить в (81,8) вещественную и мнимую части в общем случае произвольных ы выражения для k и ki довольно Громоздки, и мы не выписываем их здесь. Существенно, что (как и Ая) является функцией частоты. Таким образом, если в жидкости могут происходить химические реакции, то распространение звука с достаточно большими частотами) сопровождается дисперсией. [c.438]

Формула Лапласа для скорости звука дает значения, хорошо согласуюгциеся с опытными данными. Таким образом, распространение звука и любых других малых возмущений есть процесс адиабатический. [c.588]

Повышение предела выносливости с увеличением частоты циклов можно объяснить тем, что пластические деформации совершаются с малой скоростью (в сотни раз меньшей скорости упругих деформаций, равной, тсак известно, скорости распространения звука в данной среде). Повышение частоты циклов подавляет пластические деформации в микрообъемах металла, предшествующие появлению y rano THbix трещин. [c.288]

Дисперсия вследствие теплообмена [197] обычно не ощутима при больших значениях (2а) со м, но при малых значениях (2а) со/м (медленное движение) она становится существенной. Нижний предел тот же, что и для газообразной смеси. Смесь газ — твердая фаза представляет собой простую модель д.чя рассмотрения релаксационных явлений при распространении звука [634], а также в скачках ушлотнения (разд. 7.8). Эта теоретическая тенденция не выражена с такой очевидностью в газах [361, 634]. [c.258]

В работе [96] исследовались акустические свойства пузырей воздуха в воде для определения влияния пузырей, образующихся в следах кораблей и подводных лодок, на распространение звука. Были проведены измерения коэффициентов затухания звука при прохождении через пузырьковый экран (430 X 76 мм при различных вертикальных размерах до 152 мм) и отражение звука от этого экрана при различной концентрации пузырей в некотором интервале их размеров. Пузыри были образованы при помощи генератора пузырей (микродисперсера). Радиусы пузырей измеряли оптическими и акустическими методами. Акустические измерения сводились к определению резонансной частоты сод пузыря [c.261]

По определению г зв= lA o/Po- Тогда для воздуха, например, (y=1,41 ()()= 1,293 кг/м- Ро=Ю Па) изв = 332 м/с. Полученны11 результат хорошо согласуется с известной скоростью распространения звука в воздухе. Это является свидетельством того, что уиро-ш,ающие иредиоложения, которые сделаны в данном параграфе, хорошо моделируют действительность. [c.276]

Ньютон (IG87) считал, что распространение звука есть процесс изотермически й, т. е. при распространении звука абсолютная температура Т = onst. Тогда из уравнения состояния Клапейрона [c.567]

Процесс распространения сжатия или разрежения в газе происходит в результате столкновений молекул газа, поэтому скорость распространения звука в газе примерно равна скорости теплового движения молекул. Средняя скорость теплового движения молекул уменьшается с понижением температуры газа, поэтому уменьшается с понижением температуры газа и скорость распространения звука. Например, в йодороде при понижении температуры от 300 до 17 К ско- [c.223]

Заметьте, что в этом отношении распространение света отличается от распространения звука. При анализе эффекта Доплера для звука мы должны были знать скорость среды Относительно источника и приемника. Опыты Майкельсона и Морли говорят нам, что, рассматривая распространение света в свободном от вещества пространстве, мы должны забыть об эфире. [c.336]

При стационарном распространении звука в неподвижной неоднородной среде ( , — k, где с есть заданная 4>учкция координат, Уравнения (67,4) дают [c.366]

Специфический механизм поглощения должен иметь место при распространении звука в двухфазной среде — эмульсии М. А. Исакович, 1948). Ввиду различия в термодинамических свойствах компонент эмульсии изменения их температуры при прохождении звуковой полны будут, вообще говоря, различны. Возникающий при этом между ними теплообмен приведет к дополнительному поглощению звука. Вследствии сравнительной медленности этого теплообмена уже сравнительно рано возникает и существенная днсперспя звука. [c.424]

Рассмотрим теперь вопрос о том, каким образом влияет наличие процессов с большим временем релаксации (для определенности будем говорить о химическр.х реакциях) на распространение звука в жидкости. Для этого можно было бы исходить из уравнения движения вязкой жидкости с определяемым фор.мулой (81,6). Проще, однако, рассматривать движенно формально как не вязкое, по с давлением р, определяющимся не уравнением состояния, а полученными здесь формула . . Тогда все известные нам уже из 64 общие соотношения остаются формально применимыми. В частности, связь волнового век- [c.437]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...