Звука скорость, волновое уравнени определение

Наличие многих слоев, имеющих положительные и отрицательные градиенты скорости звука, может вызвать появление в пространстве областей схождения (конвергенции) и расхождения (дивергенции) лучей. В этих областях значение интенсивности акустического поля резко отличается от значений, определяемых сферическим законом. Например, рассмотренные в пп, 4.4.1 лучи, выходящие из источника И с малыми угловыми интервалами, будут затем пересекаться (рис, 4,13, а). В точке пересечения, согласно лучевой теории, интенсивность акустического поля будет приближаться к бесконечности. В действительности такой интенсивности, конечно, не существует. В подобных случаях для определения интенсивности акустического поля следует использовать более точные решения волнового уравнения. Однако области конвергенции имеют интенсивность, значительно превышающую значения для условий сферического распространения звука. [c.108]

Предположение о физической и геометрической линейности процесса деформирования среды при распространении звука позволяет существенно упростить систему уравнений гидродинамики и свести задачу определения движения в среде к определению одной скалярной функции положения точки г и времени I. Такой величиной обычно выбирается либо потенциал скорости Ф (г, /), либо давление р г, t). Обе эти функции удовлетворяют волновому уравнению [c.5]

Последнее уравнение применяют для определения минимальной толщины полости (d), при которой еще возможно отражение. При падении звуковой волны под углом а (см. рис. 1.504 [95]) на поверхность раздела сред, скорость звука в которых различна, величины R я D зависят не только от волнового сопротивления сред, но и от угла падения [c.189]

Уравнения (3.13) впервые получены Леонардом Эйлером и называются уравнениями Эйлера. Теория движения идеального газа математически хорошо разработана и, как указывалось, во многих задачах дает удовлетворительную картину действительных движений. В то же время теория идеального газа не пригодна для объяснения явления поверхностного трения на поверхности обтекаемого тела, сопротивления формы, прилипания частиц газа к граничной твердой поверхности и т. д. В частности, эта теория приводит к парадоксальному результату тело, равномерно движущееся в безграничном газе со скоростью, меньшей скорости звука, не испытывает никакого сопротивления (парадокс Даламбера). При равномерном движении тела в газе со скоростью, большей скорости звука, образование ударных волн приводит к появлению сопротивления тела, называемого волновым сопротивлением. Хотя это явление изучается в рамках модели идеальной жидкости, само образование ударной волны связано с влиянием вязкости и, таким образом, в определении волнового сопротивления вязкость учитывается косвенным образом. [c.110]

Рассмотрим вывод формулы для с, основывающийся на хорошо известном факте равенства скорости расиростраиения слабых ударных волн и скорости звука. Такой подход в данном случае имеет определенное преимущество, так как решение волнового уравнения в области критической точки оказывается достаточно сложным. Выберем систему координат, в которой элемент поверхности разрыва (т. е. ударной волны) покоится, а тангенциальная составляющая скорости среды равна нулю. Тогда в уравнения, выражающие сохранение энергии, импульса и потока вещества, войдет скорость среды ю. Пусть состояние I за ударной волной соответствует критическому состоянию вещества, а состояние 2 есть состояние перед ударной волной. Так как ударная волна слабая, состояния 1 и 2 близки. Пз условия непрерывности потоки нмнульса и вещества [c.275]

Расчет коэффициента отражения от шсавно-слоистой среды с границами, в принципе, прост. Пусть, как и в п. 2.5, между двумя однородными жидкими полубесконечными средами, которым мы припишем номера 1 и п + 1 находится п — 1 слой жидкости. Между границамиZj j = 1,2,..., п) плотность Pj (z), скорость звука j (z) и скорость течения vq/ (z) — гладкие функции. Рассмотрим отражение шюской во шы, падающей на границу z верхнего слоя. Обозначим горизонтальный волновой вектор, а Wy(z) -проекцию Vo/(z) на направление Эффективный показатель пре юмления A (f) в каждом аюе определен соотношениями (8.2), (8.3), где удобно считать Ро = Pi, Zo = Zi. Общее решение волнового уравнения в каждом слое дается формулами 8 и 9 [c.209]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...