Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Уравнение для потока

Объяснить все величины, входящие в уравнение для потока.  [c.214]

На создание потока газа через нагнетатель расходуется работа /д и отводится теплота <7д(<7тр — теплота трения в <7д не входит). Если состояние потока на входе характеризуется параметрами pi, ti, Vi и Wi, а на выходе — параметрами рз. h, 2 и W2, то основное уравнение для потока примет вид  [c.251]

Согласно основному уравнению для потока газа  [c.361]

Аналогично изложенному может быть найдена система алгебраических уравнений для потоков поглощенного излучения  [c.401]


Каждой выделенной области соответствуют своя система нестационарных уравнений для потока и общая (с точностью до удельного теплового потока через поверхность теплообмена) система уравнений для среднеинтегральной температуры стенок канала.  [c.142]

Аналогичное уравнение переноса массы можно составить для потока жидкости. В этом случае переносимым компонентом будет не пар, а газ. Во многих случаях растворимость газа в жидкости, его концентрация мала по сравнению с концентрацией пара. В дальнейшем будем рассматривать именно такие случаи и ограничимся только уравнениями для потока газа.  [c.27]

Тогда коэффициент Ds будет некоторой добавкой к коэффициенту диффузии D в уравнении для потока пара  [c.31]

ОБЩИЕ УРАВНЕНИЯ ДЛЯ ПОТОКА РЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ  [c.463]

УРАВНЕНИЯ ДЛЯ ПОТОКА С ТРЕНИЕМ  [c.178]

Сравним теперь дифференциальное уравнение первого закона термодинамики, записанное в самом общем виде для произвольной системы, с частным случаем этого уравнения для потока. Первое из этих уравнений — уравнение (2-23)  [c.44]

Любой компонент смеси жидкостей диффундирует в смеси со скоростью, зависящей как от градиента концентрации этого компонента, так и от градиентов потенциалов других интенсивных свойств (температуры, давления, концентрации других компонентов и т. д.). Для простых газов с помощью кинетической теории получено точное уравнение для потока массы компонента в многокомпонентной смеси низкой плотности [Л. 8], однако это уравнение довольно сложно.  [c.29]

Используем линеаризованное определяющее уравнение для потока теплоты q и внутренней энергии е в виде [Л. 1-49]  [c.91]

Коэффициент теплопроводности жидких (текучих) сред может зависеть от градиента деформации G (см. 1-9), в этом случае уравнение для потока тепла будет  [c.94]

В нестационарном случае поток частиц зависит от координаты. и времени. Рассмотрим случай, когда аП—. При нулевых начальных условиях с помощью преобразования Лапласа и предположений, сделанных при решении уравнения (5-540), легко показать, что уравнение для потока молекул в безразмер-t  [c.344]

Для вычисления критерия П необходимо найти уравнение для потока идеальной жидкости в рассматриваемом канале. Эта задача для плоских каналов решается с помощью конформных отображений или путем электростатического моделирования процесса в электролитической ванне. Обозначим через ta = (p+it ) комплексный потенциал, а через z=x+yi—комплексную координату точки иа плоскости. Тогда величина скорости определится по выражению  [c.35]


В этом случае свойства симметрии системы влияют на линейные законы в том смысле, что не все потоки ассоциируются со всеми термодинамическими силами. Это положение, известное как принцип Кюри, может быть доказано с помощью теории инвариантности для любого типа симметрии [3]. Для изотропных систем определенная сила не может дать поток различного тензорного характера. Запишем феноменологические уравнения для потоков и термодинамических сил (21), в которых  [c.11]

В дальнейшем нам потребуется использовать уравнение первого закона термодинамики для потока. Напомним, что это уравнение для-потока жидкости или газа, движущегося в канале, в дифферен-  [c.6]

Напомним, что, как показано в гл. 1, дифференциальное уравнение для потока в поле тяготения имеет следующий вид  [c.171]

Волновое уравнение для потока жидкости  [c.120]

Уравнения энергии в виде (5.1) и (5.5) (а также уравнения для потока энергии в конце трещины в форме (5.25)) на основе физической концепции о постоянстве уо (см. (5.30) и (5.31)) позволяют указать численный алгоритм решения общей задачи о распространении трещин в сплошном теле, описываемом заданной реологической моделью.  [c.236]

Прежде чем переходить к рассмотрению фундаментальных решений уравнения (3.1), заметим, что весь последующий анализ непосредственно применим к однородным анизотропным областям, для которых проницаемость задается тензором второго ранга (см. приложение А). Соответствующее обобщение уравнения для потока записывается так  [c.55]

Из уравнения для потока массы  [c.40]

Если известно уравнение для потока, то представляется удобным выразить сопротивление через средний поток и среднюю движущую силу. Если расход подчиняется закону квадратного корня [(уравнение (3-36)],то  [c.55]

Включая в систему уравнений для потока уравнение энергии (теплопроводности) окружающих стенок, можно избежать необходимости задания граничных условий для потока. При этом лишь предполагают равенство температур и тепловых потоков на границе раздела поток — тело, а граничные условия задают на внешних границах стенок канала и на входе в канал. Решив такую задачу, получают в общем случае сразу поля температур в стенках и потоке. Однако нахождение решений сопряженных задач в общей постановке связано с большими трудностями, поэтому необходимо делать различные упрощения, вплоть до использования коэффициента теплоотдачи. По существу приходится разделять задачу на две сначала теоретически нлн экспериментально находить зависимость коэффициента теплоотдачи от типичных законов изменения граничных условий во времени (или постулируется независимость от этих изменений), а затем решать задачу теплопроводности для стенки с граничным условием третьего рода.  [c.146]

Большое значение для практических расчетов имеют частные случаи полученных уравнений. Для потока жидкости с постоянной плотностью р и вязкостью [X справедлиро (V.xo) = 0 [см. уравнение (2.7)] и уравнения (2.17). (2.18) и (2.19) можно представить в виде  [c.20]

Метод получения интегральных уравнений для потоков других видов излучения аналогичен изложенному выще ( 17-10) для диатермичной среды. Использование элементарных зависимостей (А) — (Г) позволяет найти потоки излучения по потокам определяемым с помощью интегральных уравнений.  [c.426]

Движение двухфазных смесей будем рассматривать применительно к течению в вертикальных трубах боль-щой длины для различных агрегатов, когда можно двухфазную среду принять квазигомогенной. В этом случае при изучении нестационарного движения в целом для всего потока можно написать уравнение движения для одномерного течения гомогенной двухфазной среды с учетом скольжения легкой фазы (в нашем случае скольжение пара в воде за счет архимедовой силы). С учетом указанных выше обстоятельств основные уравнения для потока пароводяной смеси в вертикальных 76  [c.76]

Запрет теоремы Кюри относительно сочетаний термод инамических движущих сил различного тензорного характера в уравнениях для потоков не раопространяется на основное соотношение для скорости возрастания энтропии.  [c.15]


Сравним уравнение Бернулли для струйки идеальной жидкости (3.6) и уравнение для потока реальной жидкости (3.14). Из этого сравнения следует, что в последнем уравнении дополнительно присутствуют а и hnoT-  [c.40]

Численно решена система кинетических и газодинамических уравнений для потока смеси газов состава 0,69 N2 0,2 Ог 0,1 СОг 0,01 HzO. Найдены все термогазодинамические характеристики потока при температуре в форкамере Т = 2000 К, давлении Р = 5—20 бар и радиусах сопла 0,5 мм, 1 мм, 10 мм.  [c.122]

Мы начнем с математического анализа диффузии в твердых телах. Соответствующие уравнения были впервые применены к процессу диффузии в 1858 г. Адольфом Фиком, хотя совершенно аналогичные уравнения были выведены десятилетием раньше Фурье при его классическом анализе теплового потока. Выше было отмечено, что атомы неремеш аются из области с более высокой концентрацией в ту область твердого тела, где их концентрация меньше, и когда градиент концентрации исчезает, результи-руюш,ий поток атомов прекращается. Если ось х параллельна направлению градиента концентрации, то уравнение для потока вещества, возникающего в данных условиях, будет иметь вид  [c.133]

Предположим, что поток, движущийся вдоль криволинейной стенки, двухмерен и турбулентен. Конечные уравнения будут включать в себя как частные случаи уравнения для ламинарного пограничного слоя, когда пульсаци-онные члены равны нулю, и уравнения для потока вдоль плоской границы, когда кривизна стенки равна нулю.  [c.289]

Основые уравнения для потока сплошной легкоподвижной среды  [c.38]

При переходе от уравнений для потока вязкой жидкости к уравнениям ламинарного пограничного слоя Л. Прандтлем показано, что для тонкого пограничного слоя др1ду = 0. Поэтому уравнение (2-29) превращается в уравнение без членов, отвечающих осредненному движению, что приводит к обычному результату, т. е. если справедливы предположения, принятые для пограничного слоя, то давление поперек этого слоя можно считать постоянным.  [c.50]

Ко второй категории автомодельных потоков, близких к абсолютному равновесию, относится движение в каналах с медленно изменяющейся шириной. В таких каналах поток в каждом сечении должен самоприспосабливаться к локальной ширине и, в соответствии с принципом автомодельности числа Рейнольдса, будет иметь место распределение скорости и касательного напряжения в автомодельной форме (10-44). В уравнениях для потоков этой категории члены, выражающие конвективный перенос энергии осредненным движением, пренебрежимо малы.  [c.343]

Помимо градиента давления фильтрационного потока gradw Хабберт учел здесь также силы тяжести yo, что позволяет рассматривать как несжимаемые, так и сжимаемые жидкости, полагая Yo=P (р — масса единицы объема) и считая, что происходит ламинарное движение вязкой жидкости. В его уравнении для потока d обозначает характерный размер, ц — вязкость жидкости, Л/ — безразмерный коэффициент формы, с = —  [c.600]

В этой главе будем рассматривать перенос энергии излучением на основе концепции локального термодинамического равновесия. Будет выведено интегродифференциальное уравнение для потока энергии, переносимой излучением, и дано его представление соответственно для трех различных приближений. Первое — так называемое диффузионное приближение, справедливо для оптически толстых слоев, в пределах которых излучаемые газом фотоны поглощаются с большой вероятностью. Второе — эмиссионное приближение, справедливо для оптически тонких слоев, в которых излученные фотоны поглощаются незначительно и могут свободно покидать рассматриваемое пространство. Оба эти приближения ведут к определению двух средних непрозрачностей, которые могут быть выражены через соответствующим образом усредненный но частотам фотона средний свободный пробег. Это хорошо известные непрозрачность Росселанда (оптически толстый слой) и непрозрачность Планка (оптически тонкий слой). Третье приближение описывает холодную не излучающую среду, сквозь которую проходит излучение. Несколько иной подход к рассмотрению лучистого переноса был использован Чандрасекаром [1] и Кургановым [2].  [c.357]

Решение общей системы уравнений для потока и тем более сопряженной задачи даже в стационарных условиях очень сложно и во многих практически интересных случаях оно еще не получено. В то же время в инженерной практике наибольший интерес представляют не сами изменения параметров в потоке теплоносителя, а лишь расход, средняя температура, тепловой поток и температура на стенке, а в ряде случаев изменение (иоле) температур в стенках канала, омываемых потоком (т. е. решение задачи для потока интересно лишь с точки зрения определения граничных условий для конструкции). Поэтому как метод расчета широкое распространение получил одномерный способ описания процессов теплообмена в каналах (и пограничном слое). При этом способе течение в канале рассматривается происходящим с постоянными по сечению канала скоростью и температурой, которые могут изменяться лишь в одно.м измерении, по длине канала Обычно ирини.мают среднерасходную скорость  [c.15]

В соответствии с процедурой дифференциально-разностного метода рассматривается слой толщины dx и запись для него уравнений для потоков /+ и / , полученные путем интегрирования уравнения переноса по всем частотам (от О до сс) в пределах полус( рических телесных углов (2 +) и (2я ).  [c.139]

Уравнение (2) справедливо и при наличии затухания. В условиях поглощения (коэффициент сопротивления равен нулю) групповая скорость g = да/дк (и - частота к - волновое число) совпадает со скоростью У потока энергии. Однако, если при наличии поглощения понятие групповой скорости теряет физический смысл (волновое число становится комплексным или чисто мнимым), то скорость потока энергии его сохраняет. Суть этого становится ясной из сравнения формулы (2) с уравнением для потока движущейся со скоростью V жидкости, плотность которой равна р. Если поток энергии = рУ,то отношение v /p определяет скорость У жидкости. Аналогичным образом отношенйе Ь /Э потока энергий к плотности энергии представляет скорость его распространения по системе [54].  [c.10]



Смотреть страницы где упоминается термин Уравнение для потока : [c.130]    [c.539]    [c.17]    [c.323]    [c.283]   
Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.103 ]



ПОИСК



283 — Уравнения тел плохообтекаемых в потоке

283 — Уравнения тел плохообтекпемых в потоке

283 — Уравнения цилиндров круговых в потоке

Введение. Простые решения уравнения для линейного потока тепла

Взаимодействие конвекции и диффузии в потоке вязкой жидкости Пограничный слой. Уравнение Прандтля

Виды лучистых потоков объемного излучения и уравнение энергии

Влияние формы сечения потока. Главное уравнение для скоростей движения потока воздуха без учета влияния коэффициента трения или с учетом язменення его значений. Общий порядок расчета проветривания крыш

Волновое уравнение для потока жидкости

ГЕНЕРАЦИЯ ЗВУКА АЭРОДИНАМИЧЕСКИМ ПОТОКОМ В ОТСУТСТВИЕ ГРАНИЦ Исходные положения и уравнения

Гидравлическое уравнение кинетической энергии (уравнение Бернулдля целого потока реальной (вязкой) жидкости при установившемся движении

Гидравлическое уравнение количества движения для установившегося потока

Гидравлическое уравнение неразрывности для потока

График уравнения Бернулли для потока реальной жидкости

Дальнейшее развитие метода наложения потоков. Приведение задачи к интегральному уравнению

Дифференциальное уравнение для плотности светового потока

Дифференциальное уравнение для усредненной плотности светового потока

Дифференциальные уравнения и особенности исследования процессов теплообмена и гидродинамики в колеблющихся потоках

Единственность в конфигурационном пространстве Уравнение Лагранжа Лагранжевы системы Геодезические потоки Преобразование Лежандра Примеры геодезических потоков

Жидкость Движение установившееся относительное— Уравнение потока

Жидкость Неустановившееся движение — Уравнение потока

Жидкость реальная-—Уравнение для потока

Замкнутая система одномерных уравнений для двухфазного потока в каналах

Инвариантный класс гбльдероиых функций Гёлыеровость сопряжений Гёльдеровоеть орбитальиой эквивалентности потоков Гбльдеровость и дифференцируемость неустойчивого распределения Гельдеровость якобиана Когомологические уравнения для гиперболических динамических систем

Интегральное уравнение задачи обтекания твердого тела волновым потоком

Интегральные уравнения и линейный тепловой поток

Интегрирование уравнений неравномерного движения грунтового потока

Интегрирование уравнений одноразмерного потока при изолированном геометрическом воздействии

Интегрирование уравнений одноразмерного потока при комбинированном воздействии — геометрическом и механическом

Интегрирование уравнений одноразмерного потока при комбинированном воздействии — геометрическом и трения

Интегрирование уравнений одноразмерного потока при комбинированном воздействии — геометрическом, механическом и трения

Интегрирование уравнений потока

Использование второго уравнения для TdS при выводе выражения для обратимой полезной работы в процессах со стационарными потоками

Исходные уравнения аэродинамики потока сыпучего материала

Колебания общая теория — 18, 186 уравнения —, 20, 145, 186 однозначность решения задачи о —, 186 поток энергии при —, 188 свободные

Крылья тонкие потоке газа — Уравнения

Ламинарный пограничный слой в общем случае задания скорости внешнего потока. Применение уравнения импульсов для приближенного расчета ламинарного пограничного слоя

Местные потери напора при турбулентном напорном установившемся движении жидкости. Соединение и разделение потоков. Уравнение Бернулли для установившегося движения легкой и невесомой жидкости

Нелинеаризироваиный сверхзвуковой поток. Характеристики уравнений плоского сверхзвукового потока. Линии возмущения и их основные свойства

Об уравнениях переноса в двухфазных потоках

Обтекание тел вращения сверхзвуковым установившимся потоком газа Уравнение движения

Общая форма уравнения переноса для парных корреляций в сжимаемом потоке

Общие дифференциальные уравнения, простейших одномерных потоков при нелинейном, законе фильтрации

Общие уравнения движения потока реальной несжимаемой жидкости

Общие уравнения для потока реальной жидкости

Одномерное движение двухфазных сред Энергетические характеристики потока 5- 1. Основные уравнения одномерного течения. Энтальпия торможения

Одномерный поток идеальной жидкости Одномерное течение идеальной сжимаемой жидкости. Линеаризированные уравнения. Скорость распространения малых возмущений в жидкости или газе

Определения, основные уравнения движения и свойства цилиндрических потоков идеальной жидкости

Основное дифференциальное уравнение плоского потенциального потока газа

Основное уравнение неустановившегося движения для потока в цилиндрическом трубопроводе

Основные уравнения газового потока

Основные уравнения газового потока в лопаточных машиУравнение неразрывности

Основные уравнения двухфазного потока

Основные уравнения для потока сжимаемой жидкости

Основные уравнения для потока сплошной легкоподвижной среды

Основные уравнения для турбулентных потоков

Основные уравнения и свойства вращающихся цилиндрических потоков несжимаемой жидкости

Основные уравнения и характеристики двухфазных потоков

Основные уравнения одномерного потока

Основные уравнения потоков двухфазных сред

Основные уравнения потоков двухфазных сред и некоторые вопросы подобия Основные предпосылки и обозначения

Осредненные уравнения гидромеханики дисперсно-пленочного потока

Панели, обтекаемые потоком газа криволинейные — Уравнения

Плавно изменяющееся движение. Уравнение неразрывности потока

Поле скоростей в турбулентном потоке. Начальный участок 14-2. Дифференциальное уравнение турбулентного потока

Попытка решения уравнения энергии для стабилизированного потока газовзвеси

Построение кривой свободной поверхности потока по уравнению Бернулли методом конечных разностей (способ Чарномского)

Поток Коэффициент жидкости — Уравнение неразрывности

Поток жидкости - Уравнение неразрывности

Поток — Коэффициент кинетической газовый — Смешение 46 — Уравнение первого закона термодинамики

Поток — Коэффициент кинетической жидкости — Уравнение неразрывности

Приближенный расчет двумерного потока с использованием осредненных уравнений

Приложение теории функций комплексного переменного и общих дифференциальных уравнений к исследованию плоского потока

Применение основных уравнений движения потоков для измерения скоростей и расходов жидкости

Применение первого закона термодинамики к газовому потоку. Уравнение энергии газового потока

Примеры решений уравнений Бенджамина-Оно и Кортевега-де Вриза, иллюстрирующие характерные формы передачи возмущений вверх и вниз по потоку

РАСЧЕТ НЕСТАЦИОНАРНОГО ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ НА КОНУСЕ, СОВЕРШАЮЩЕМ ПЛОСКИЕ КОЛЕБАНИЯ В СВЕРХЗВУКОВОМ ПОТОКЕ Постановка задачи. Вывод уравнений нестационарного пограничного слоя на колеблющемся затупленном конусе

Работа проталкивания. Дальнейшее развитие уравнения первого закона термодинамики для потока

Решение i общего дифференциального уравнения трех простейших видов потенциального одномерного потока. Показатель формы потока

Решение уравнений пограничного слоя при линейном изменении скорости внешнего потока

Свободные колебания крыльев тонких малые в потоке газа — Уравнения

Система дифференциальных уравнении для стационарного парокапельного потока в трубе

Система основных уравнений теплообмена в потоке сжимаемого газа

Система уравнений, описывающих теплообмен в потоке жидкости

Скорость критическая потоке газа — Уравнения

Стержень в потоке воздуха или жидкости Стержень плоский, уравнения движения

Стержень в потоке воздуха или жидкости уравнения движения

Стержень в потоке воздуха или жидкости уравнения изгибно-крутильных

Стержень в потоке воздуха или жидкости уравнения малых колебани

Стояки — Идеальный профиль и его уравнение 60, 61 — Максимально допустимые скорости потока 78 — Определение

Стояки — Идеальный профиль и его уравнение 60, 61 — Максимально допустимые скорости потока 78 — Определение расплава 76, 77 — Рекомендуемые размеры в нижнем сечении

Стояки — Идеальный профиль и его уравнение 60, 61 — Максимально допустимые скорости потока 78 — Определение фактической расчетной скорости течения

ТЕЧЕНИЕ В ОБЛАСТЯХ СВОБОДНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ СВЕРХЗВУКОВОГО ПОТОКА С ПОГРАНИЧНЫМ СЛОЕМ Вывод уравнений и краевых условий

Термодинамика потока Уравнение первого закона термодинамики для потока

Термодинамические 5.2. Уравнение первого закона термодинамики основы анализа для потока вещества

УРАВНЕНИЯ - УСИЛИЯ газового потока

УРАВНЕНИЯ - УСИЛИЯ для потока реальной жидкост

УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ РЕАЛЬНОЙ (ВЯЗКОЙ) ЖИДКОСТИ 5- 1. Уравнение Бернулли для струйки реальной жидкости в установившемся потоке

УРАВНЕНИЯ для потока реальной жидкост

Универсальные уравнения ламинарного пограничного слоя в газовом потоке больших скоростей

Уравнение Бернулли для идеальной жидкости и для потока реальной жидкости

Уравнение Бернулли для пеустановившегося и установившегося потока реальной капельной жидкоСи

Уравнение Бернулли для поток с поперечным сечением конечных размеров

Уравнение Бернулли для потока вязкой жидкости. Мощность потока

Уравнение Бернулли для потока вязкой несжимаемой жидкости

Уравнение Бернулли для потока жидкости

Уравнение Бернулли для потока жидкости. Геометрическое и энергетическое толкование уравнения Бернулли

Уравнение Бернулли для потока несжимаемой жидкости

Уравнение Бернулли для потока при установшемся плавно изменяющемся движении вязкой жидкости

Уравнение Бернулли для потока реальной (вязкой), жидкости

Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости

Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости при плавно изменяющемся движении

Уравнение Бернулли для потоков реальной жидкости в каналах

Уравнение Бернулли для установившегося плавно изменяющегося потока реальной жидкости. Гидравлический уклон

Уравнение Бернулли для целого потока вязкой жидкости

Уравнение Бернулли для целого потока реальной (вязкой) жидкости (уравнение баланса удельной энергии) при установившемся движении

Уравнение Бернулли для целого потока реальной жидкости, учитывающее локальные силы инерции жидкости (уравнение баланса удельной.энергии при неустановившемся движении)

Уравнение Бернулли для элементарной струйки и потока вязкой жидкости

Уравнение Бернулли для элементарной струйки и потока реальной жидкости

Уравнение Бернулли доя потока вязкой , жидкооти

Уравнение Бернулли потока вязкой

Уравнение Бернулли потока вязкой жидкости

Уравнение Бернулли потока вязкой струйки вязкой жидкости

Уравнение Бернулли потока вязкой энергии

Уравнение Гюгонио зависимости потока

Уравнение Д. Бернулли для целого потока

Уравнение Даниила Бернулли для частицы жидкости — Уравнение Даниила Бернулли для потока

Уравнение Лайона потока для пограничного слоя

Уравнение баланса для вероятности плотности потока фотонов

Уравнение баланса турбулентной энергии двухфазного потока

Уравнение баланса удельной энергии для потока вязкой жидкости

Уравнение второго закона для потока

Уравнение движения двухфазного потока в гидравлической форме

Уравнение движения для потока

Уравнение движения частицы в потоке газа или жидкости — Правила моделирования движения взвеси

Уравнение для потенциала плоского почти однородного трансзвукового потока газа

Уравнение для распространения звука в постоянном потоке

Уравнение для целого потока

Уравнение для целого потока реальной жидкости

Уравнение количества движения. Давление потока па стенки

Уравнение непрерывности (сплошности) потока

Уравнение неразрывности (сплошности) фильтрационного потока в прямоугольной декартовой системе координат

Уравнение неразрывности потока

Уравнение неразрывности фильтрационного потока в трещиноватопористом и трещиноватом пластах

Уравнение неустановившегося движения для потока жидкости в круглоцилиндрической трубе

Уравнение первого закона термодинамики для открытой системы (потока)

Уравнение первого закона термодинамики для потока

Уравнение первого закона термодинамики для потока газа

Уравнение первого закона термодинамики для стационарного потока газа

Уравнение первого начала термодинамики для потока

Уравнение переноса для асимметричного потока

Уравнение подобия для массообмена в закрученных потоках

Уравнение постоянных расходов. Уравнение неразрывности потока

Уравнение потенциала скорости потока сжимаемого газа

Уравнение потока индукции

Уравнение потока тепла

Уравнение сохранения вещества для потока жидкости

Уравнение сплошности потока жидкости

Уравнение теплового потока для пограничного слоя

Уравнение теплопереноса в осесимметричном турбулентном потоке

Уравнение теплопереноса в турбулентном потоке

Уравнение турбулентного потока осредненного

Уравнение энергетического баланса в одноразмерном потоке — Скоростные характеристики газового потока

Уравнение энергии в тепловой форме или уравнение энтальпии. Параметры заторможенного потока. Газодинамические функции т(А,), Изменение давления торможения в потоках

Уравнение энергии потока газа в термической форме

Уравнение энергии сжимаемом потоке

Уравнение энергии установившегося потока

Уравнения Громека —- Лэмба плоского газового потока

Уравнения Рейнольдса для энергии турбулентного поток

Уравнения Рейнольдса осредненного турбулентного движения слоя в газовом потоке

Уравнения Чаплыгина для исследования движения газовых потоков с большими дозвуковыми скоростями

Уравнения адиабаты для потока реальной жидкост

Уравнения адиабаты при переменной для газового потока

Уравнения баланса для осредненной энтропии в турбулентном потоке газовой смеси

Уравнения баланса энергии в турбулентном потоке

Уравнения баланса, обобщенные термодинамические силы и потоки

Уравнения движения двухфазного потока

Уравнения движения двухфазного потока в гидродинамической форме и основные критерии подобия

Уравнения движения и свойства винтового потока вязкой несжимаемой жидкости

Уравнения движения потока через проточную часть

Уравнения движения потоков идеальной жидкости

Уравнения движения системы с гидротрансформатором при возмущении силового потока со стороны входного звена

Уравнения движения системы с гидротрансформатором при возмущении силового потока со стороны выходного звена

Уравнения движения струй жидкости в потоке газа

Уравнения для радиационного теплового потока и его дивергенции

Уравнения для расчета распределения параметров потока по радиусу в рамках струйной теории

Уравнения линеаризованного осесимметричного газового потока

Уравнения малых колебаний стержня, взаимодействующего с потоком

Уравнения неразрывности для элементарной струйки и потока жидкости при установившемся движении

Уравнения одномерного течения с фазовыми переходаПодобие двухфазных потоков

Уравнения притока тепла фаз в условиях термодинамического равновесия фаз и скоростного равновесия в ядре потока

Уравнения равновесия пустотелого стержня, заполненного потоком жидкости

Уравнения турбулентного переноса в плоском потоке

Уравнения, описывающие частотные характеристики потока с энтропийными волнами в тракте

Установившееся неравномерное движение жидкости в непризматических руслах при пространственном изменении очертания потока Дифференциальное уравнение неравномерного движения жидкости в непризматических руслах с пространственным изменением очертания потока

Формальное решение уравнения переноса излучения относительно интенсивностей излучения плотности потока

Формальное решение уравнения переноса излучения относительно интенсивностей излучения производной плотности потока результирующего излучения

Ш у — О подобных решениях уравнения нестационарного ламинарного пограничного слоя в несжимаемых потоках

Шжвж 2. Вывод уравнений для скорости движения потока воздуха в чердачном пространстве

Энергия потока и уравнение Бернулли



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте