Пуассона уравнение

Электрические процессы в современных полупроводниковых приборах с достаточной точностью удается описать с помощью уравнений непрерывности и Пуассона. Уравнения непрерывности выражают ско- [c.155]

Уравнение движения ( динамики, упругой кривой, математической физики, параболического типа, эллиптического типа, гиперболического типа, смешанного типа, линии действия, теплопроводности Эйлера, Пуассона...). Уравнения движения в векторной форме ( с одним неизвестным...). Уравнения Гамильтона ( Лагранжа...). [c.93]

Полученное уравнение в математике известно как уравнение Пуассона. Уравнениями такого типа описываются многие физические явления, в частности напряженное состояние в сечении скручиваемых стержней установившееся тепловое состояние тел, выделяющих или поглощающих тепло электрические, магнитные и другие поля при наличии внутренних источников выделения или поглощения энергии и т. д. [c.81]

Переходя к решению уравнения (1), рассматриваем его как аналог уравнения Пуассона. Уравнение не является, вообще говоря, уравнением Пуассона, так как содержит в правой части искомую функцию и. Однако это не может препятствовать применению к уравнению формулы Грина, позволяющей преобразовать его в интегральное уравнение. Пусть п — внешняя нормаль к границе S области V, [c.9]

В теории тяготения Ньютона гравитац. потенциал ф удовлетворяет Пуассона уравнению [c.531]

Гравитац, потенциал Ф удовлетворяет Пуассона уравнению [c.60]

ИЗОБРАЖЕНИЙ МЕТОД — один из методов решения краевых задач матем. физики (для Гельмгольца уравнения, Пуассона уравнения, волнового уравнения и др.), заключающийся в сведении исходной задачи отыскания поля заданных (сторонних) источников в присутствии граничных поверхностей к расчёту поля тех же и нек-рых добавочных (фиктивных) источников в безграничной среде. Последние помещаются вне области отыскания поля исходной задачи и наз. источниками-изображениями. Их величина и положение определяют ся формой граничных поверхностей и видом граничных условий. [c.114]

Др. условием, связывающим п(г)н У (г), является Пуассона уравнение для самосогласованного поля К(г) [c.123]

Связь параметров трещиностойкости с параметром п. Прерывистый характер роста усталостной трещины при dl/dN В затрудняет достоверное определение из-за отсутствия подобия локального напряженного состояния при переходах устойчивость—неустойчивость—устойчивость трещины. Используем в качестве критерия подобия в автомодельных условиях константу Д, связывающую критическую плотность энергии деформации с коэффициентом Пуассона (уравнение (189)). [c.197]

Пуассона см. Пуассона уравнение [c.278]

Одновременно с Навье и Пуассоном уравнениями равновесия упругого тела занимался и Коши. Но исследования Коши по своему методу существенно отличаются- от исследований Навье и Пуассона. В работах Коши последовательно используются понятия напряжения и относительных деформаций, представления о поверхности напряжений и поверхности деформаций, представления о главных напряжениях и главных относительных удлинениях и основная гипотеза [c.18]

Проникание пластинки в вязкую среду 232 Профиль логарифмический распределения скоростей в турбулентном потоке 469 Процессы выравнивания 33 Пуазейля формула 16, 20, 21, 127 Пуассона уравнение 117 Пульсация 433, 441 [c.516]

Продукты окисления, методы изучения 220—234 Прозрачность 269 Пуассона уравнение 108 Пузыри 97—104 [c.427]

Заменяя X и (х через модуль Юнга и коэффициент Пуассона, уравнение движения упругого тела запишем в виде [c.341]

Относительно скобки Ли — Пуассона уравнения Эйлера — Пуанкаре имеют гамильтонов вид [c.29]

Естественно положить ф = О, а функцию определить из урав нения Пуассона (уравнения (8) 5.2) [c.209]

Пространственный заряд 248 Прямоугольная модель 103, 240 Пуассона уравнение 13 [c.632]

Эйлера — Лагранжа — Пуассона уравнение 516 Эйлера — метод 358 [c.632]

Уравнение (5.22) и называется уравнением адиабаты с постоянным показателем к или уравнением адиабаты Пуассона. Уравнение (5.22) устанавливает связь между р и о в обратимом адиабатном процессе. [c.55]

Истинное распределение концентрации носителей п р—я-П. хорошо аппроксимируется пунктирной привой (рис. 1,6). С помощью Пуассона уравнения можно рассчитать ширину области объемного заряда W для резкого равновесного р — и-П. [c.51]

Теоремы существования для задач ( i) и (Вг). Случай равных постоянных Пуассона. Уравнения динамических задач ( j и (В ), как показано в 3 гл. IV, имеют вид (4.11) и (4.13). Считая в этих уравнениях = получим [c.217]

Ф-поверхности 145, 148, 154 Пуассона уравнение 38 [c.171]

Это обстоятельство является одним из следствий того факта, что уравнение ударной адиабаты не может быть написано в виде Др. V) = onst, где f есть некоторая функция своих аргументов, как это, например, имеет место для адиабаты Пуассона (уравнение которой есть s(p, 1/) = onst). В то время как адиабаты Пуассона (для заданного газа) составляют однопараметрическое семейство кривых, ударная адиабата определяется заданием двух параметров начальных значений pi, Vi. С этим л<е связано и следующее важное обстоятельство если две (или более) последовательные ударные волны переводят газ соответственно из состояния 1 в состояние 2 к из 2 в 3, то переход из состояния 1 в 3 путем прохоладення какой-либо одной ударной волны, вообще говоря, невозможен. [c.458]

Материальная связь в простейшем случае имеет вид = X Это система М. у. для электростатики, в к-рой источниками служат заданные распределения плотности электрич. заряда р и сторонней поляризации Р .р. В однородной среде (е = onst) эл.-статич. потенциал ф определяется Пуассона уравнением [c.38]

НЁЙМАНА ЗАДАЧА — задача о нахождении решения Лапласа уравнения Дп = О или Пуассона уравнения Др = —f в области G (внутр. Н. з.) или вне её (внеш. Н. 3.), шмеющего на границе S области G заданную непрерывную нормальную производную uj (соответственно внутри и извне i5). При постановке внеш. Н. з. требуется, чтобы решение на бесконечности стремилось к нулю в трёхмерном и было ограниченным в двумерном случаях. [c.254]

Здесь е—заряд электрона, Т—темп-ра полупроводника, П — концентрация электронов в собств. полупроводнике, п и рр — концентрации электронов и дырок в п- и р-областях. Внутр. электрич. поле сосредоточено в обеднённом (запорном) слое р — -П., где концентрации носителей обоих типов меньше концентраций основных носителей в р- и -областях вдали от перехода ( < , р<СДр)<а мин. уровень суммарной концентрации электронов и дырок достигает значения (и + р)мин= = 2щ. Т. к. в обеднённом слое, как правило, разность концентраций свободных носителей мала по сравнению с разностью концентраций ионизиров. доноров (JVд) и акцепторов (Л/ ц), границы этого слоя с квазинейтра-льными р- в -областями Юр и и> могут быть найдены (после приближённого интегрирования Пуассона уравнения в одномерном случае) из ф-л [c.641]

Для вычисления М в М необходимо выразить еф и ш через смещения атомов решётки. Связь ф со смещениями атомов находят из Пуассона уравнения у = = 4л(11уР, где Р — дипольный момент единицы объема, возникший при однородной статич. деформации решётки из-за смещений ядер и связанного с этим смещения электронов. Для деформации, созданной акустич, фононами Р, = и/1(, где и/сс — тензор деформация, [c.275]

Потенциал поля Т. частицы с массой т может быть записан в виде Ф = - Gmjr. В силу принципа суперпозиции потенциалы полей от разных частиц складываются. Потенциал непрерывного распределения плотности вещества р = р(г) определяется как решение Пуассона уравнения. [c.188]

В случае адиабатического движения q = 0. Уравнение притока тепла, если пренебречь вязкостью, приобретает форму соотногаения между неизвестными функциями р VL из которого, пользуясь уравнением Клапейрона, можно получить соотногаение между р и р (уравнение Пуассона). Уравнения (1)-(б) в случае q = О образуют замкнутую систему (независимо от того, пренебрегаем мы вязкостью или сохраняем в уравнениях соответствуюгцие ей члены). [c.293]

Прямых и непрямых методов срав-ненйе 50—51 ----формальная эквивалентность 75—76 Пуассона уравнение 53, 143 [c.488]

Два близких положения системы координат, жестко связанной с телом, задаются кватернионами Л( ) и A t- -dt). Используя теорему сложения поворотов A t- -dt) = 5ЛоЛ( ), показать, что уравнения Пуассона (уравнения кинематики твердого тела) имеют вид л = со о л/2, где со — мгновенная угловая скорость тела. [c.44]

ПУАССОНА УРАВНЕНИЕ — дифференциальноо ур-ние с частными производными 2-го порядка [c.246]

Теория сварочных процессов (1988) -- [ c.51 ]

Электрическое моделирование нелинейных задач технической теплофизики (1977) -- [ c.10 ]

Математическое моделирование процессов обработки металлов давлением (1983) -- [ c.158 , c.167 ]

Методы граничных элементов в прикладных науках (1984) -- [ c.53 , c.143 ]

Равновесная и неравновесная статистическая механика Т.2 (1978) -- [ c.246 ]

Основы физики и ультразвука (1980) -- [ c.35 , c.70 ]

Динамика вязкой несжимаемой жидкости (1955) -- [ c.117 ]

Аэродинамика Часть 1 (1949) -- [ c.261 ]

Окисление металлов и сплавов (1965) -- [ c.108 ]

Физика дифракции (1979) -- [ c.87 ]

Теоретическая гидромеханика Часть1 Изд6 (1963) -- [ c.177 ]

Электронная и ионная оптика (1990) -- [ c.13 ]

Задачи по термодинамике и статистической физике (1974) -- [ c.14 ]

Лекции по термодинамике Изд.2 (2001) -- [ c.38 ]

Общая теория вихрей (1998) -- [ c.154 ]

Статистическая механика (0) -- [ c.77 , c.333 , c.376 ]

Вычислительная гидродинамика (0) -- [ c.22 , c.31 , c.33 , c.34 , c.38 , c.134 , c.151 , c.163 , c.166 , c.168 , c.170 , c.175 , c.213 , c.239 , c.242 , c.265 , c.267 , c.269 , c.270 , c.274 , c.280 , c.283 , c.294 , c.295 , c.307 , c.313 , c.313 , c.355 , c.355 , c.430 , c.430 , c.480 , c.480 , c.500 , c.500 , c.509 , c.509 , c.512 , c.533 , c.535 ]

Вычислительная гидродинамика (0) -- [ c.22 , c.31 , c.33 , c.34 , c.38 , c.134 , c.151 , c.163 , c.166 , c.168 , c.170 , c.175 , c.213 , c.239 , c.242 , c.265 , c.267 , c.269 , c.270 , c.274 , c.280 , c.283 , c.294 , c.295 , c.307 , c.313 , c.313 , c.355 , c.355 , c.430 , c.430 , c.480 , c.480 , c.500 , c.500 , c.509 , c.509 , c.512 , c.533 , c.535 ]

Лазеры на гетероструктурах ТОм 1 (1981) -- [ c.242 , c.243 ]

Вычислительная гидродинамика (1980) -- [ c.22 , c.31 , c.33 , c.34 , c.38 , c.134 , c.151 , c.163 , c.166 , c.168 , c.170 , c.175 , c.213 , c.239 , c.242 , c.265 , c.267 , c.269 , c.270 , c.274 , c.280 , c.283 , c.294 , c.295 , c.307 , c.313 , c.313 , c.355 , c.355 , c.430 , c.430 , c.480 , c.480 , c.500 , c.500 , c.509 , c.509 , c.512 , c.533 , c.535 ]

Справочник машиностроителя Том 1 Изд.2 (1956) -- [ c.225 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...