Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Точка свободная

Мы уже видели, что текущее значение температуры играет особую роль в определении текущего значения свободной энергии в том смысле, что если заданы две предыстории температуры, которые отстоят друг от друга на нулевом расстоянии (т. е. норма разности, определяемой уравнением (4-2.22), равна нулю), но которые имеют различные текущие значения температуры (причем значения других переменных равны), то свободная энергия в этих двух случаях принимает различные значения.  [c.158]


Таким образом, если известны данные о теплотах образования или сгорания и абсолютной энтропии каждого компонента реакции, то свободную энергию реакции можно определить также для 25 °С и 1 атм. Однако температура стандартного состояния не всегда равна 25 °С. Поэтому изменение свободной энергии реакции следует вычислять при температуре стандартного состояния. Влияние температуры на изменение свободной энергии реакции лучше всего проявляется в форме зависимости теплоты реакции и изменения энтропии реакции от температуры.  [c.294]

Как видно из приведенных выше реакций (2), (3), в результате распада углеводородных соединений образуется свободный углерод. Если поверхность стали не поглощает весь выделяющийся углерод (абсорбция отстает от диссоциации), то свободный углерод, кристаллизуясь из газовой фазы, откладывается в виде плотной пленки сажи на детали, затрудняя процесс цементации.  [c.325]

Как мы уже отмечали, условием равновесия является минимум свободной энергии (термодинамического потенциала). Самопроизвольно в системе протекают лишь те физические процессы, при которых свободная энергия уменьшается. Если сплав состоит из одной фазы (нанример, жидкого или твердого раствора а), то свободная энергия (F , Fa) при постоянной температуре и давлении зависит от ее (т, е. фазы) природы н состава (рис. 54, а). Для случая, приведенного на рис. 54, а, устойчив твердый раствор а, так как его свободная энергия (F, ) ниже, чем у жидкой фазы (F ,.-)- Если система (сплав) состоит из двух и более фаз, то ири постоянной температуре и давлении ее свободная энергия определяется но правилу смешения (рис. 54, б).  [c.86]

Если а и р-фазы, образующие данную систему, могут изменять свой состав, то свободная энергия каждой фазы в зависимости от концентрации может изменяться так, как это показано на рис. 54, в.  [c.86]

Материальная точка свободно падает в северном полушарии с высоты 500 м на Землю. Принимая во внимание вращение Земли вокруг своей оси и пренебрегая сопротивлением воздуха, определить, насколько отклонится на восток точка при падении. Географическая широта места равна 60°.  [c.258]

Если в полученной зависимости давление р увеличивается и стремится к оо, то свободный объем v — Ь стремится к нулю v—Ь-  [c.40]


Теорема о скоростях точек свободного твердого тела  [c.288]

Докажем теорему о скоростях точек свободного тела.  [c.288]

Скорость любой точки свободного твердого тела равна геометрической сумме скорости полюса и скорости этой точки в ее сферическом движении вокруг полюса.  [c.288]

Следствие 1. Проекции скоростей точек свободного твердого тела на ось, проходящую через эти точки, равны.  [c.289]

Следствие 3. Скорости точек свободного твердого тела, распело женных в данный момент на прямой, параллельной мгновенной оси геометрически равны.  [c.290]

Таким образом, ускорение любой точки свободного твердого тела определяется построением многоугольника ускорений.  [c.292]

Как определяют скорости точек свободного твердого тела  [c.293]

Скорости каких точек свободного твердого тела равны между собой по модулю  [c.357]

ВИДЫ КОЛЕБАТЕЛЬНЫХ ДВИЖЕНИЙ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ. СВОБОДНЫЕ КОЛЕБАНИЯ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ  [c.26]

Пример 90. Определить уравнения движения точек свободной механической системы, движущейся по инерции.  [c.377]

Свободные колебания материальной точки. Свободными называются колебания материальной точки, которые происходят под действием восстанавливающей силы. При движении материальной точки М массы т по горизонтальной оси j (рис. 112) под действием восстанавливающей силы Р, равной по модулю F — с х (О — положение равновесия точки Ж), имеет место дифференциальное уравнение движения  [c.75]

Ускорения точек свободного твердого тела. Скорость любой точки М свободного твердого тела определяется формулой (1)  [c.157]

Пример. Пренебрегая сопротивлением воздуха, найдем, какую наименьшую направленную вертикально вверх начальную скорость надо сообщить точке, находящейся на поверхности Земли, чтобы она удалилась от этой поверхности на расстояние Н, а также какую скорость будет иметь точка, свободно падающая с высоты Н, достигнув поверхности Земли.  [c.347]

Аналогично и ускорение любой точки свободного твердого тела равно геометрической сумме ускорения полюса и ускорения этой точки при сферическом движении тела, определяемого формулами 99—101 (см. стр. 183).  [c.245]

Если к точке приложены восстанавливающая и возмущающая сила и сила сопротивления, то свободные колебания затухают и остаются только вынужденные  [c.285]

Скорости и ускорения точек свободного твердого тела в общем случае  [c.179]

Пусть А и В — две точки свободного твердого тела (рис. 86). Приняв за полюс точку А, для скорости точки В имеем  [c.185]

По формуле (1Г) вычисляется скорость в момент времени t в любой точке М пространства из малой окрестности точки О, если в этот же момент известны скорость, вихрь скорости и тензор скоростей деформаций 5 в точке О. Формула (1Г) является обобщением на случай сплошной среды формулы (21) (см. 8 гл. 4) для скорости точки свободного твердого тела в общем случае его движения. Для твердого тела Уд = 0. Кроме того, для сплошной среды роль угловой скорости выполняет половина вихря вектора скорости в точке О.  [c.216]

Рассмотрим распространенный частный случай равновесия жидкости, когда на нее действует лишь одна массовая спла — сила тяжести, и получим уравпепио, позволяющее находить гидростатическое дав-леиио и любой точке рассматриваемого объома жидкости. Если этот об ьом весьма мал по сравнению с объемом Земли, то свободную поверхность жндкости можно считать горизонтальной плоскостью.  [c.17]

При величине температуры, соответствующей точке р1 =Ра (т. е. в этой точке свободные энергии жидкого и твердого Р состояний одинаковы). При увеличении температуры до tl свободная энергия РцКРа, на величину AP . Более устойчивым в данном случае оказывается жидкое состояние, в результате чего вся система стремится к Рщ,]п, т. е. к процессу плавления. Этот процесс происходит при всех температурах, больших При уменьшении температуры до 2 свободная энергия Рь,>Ра на величину А/ 2 и более устойчивой системой оказывается твердое состояние. В результате стремления всей системы к / т1п в этом случае будет протекать процесс кристаллизации. В точке как было указано, Д/ =0, поэтому существует равновесие объемов жидкого и твердого состояния, что соответствует величине /ц.к.  [c.25]


Если же рассматривать реальный газ, у которого молекулы занимают конечный объем Имол, и учитывать объем зазоров между молекулами при их полной упаковке (Узазорос), то свободный объем для движения молекул будет равен v — Ь, где Ь = Умал + Узазоров-  [c.40]

В этой формуле первые три слагаемых составляют ускорение точки свободного твердого тела в общем случае его движения вместе с подвижной сис1емой осей координат относительно неподвижной. Первое слагаемое ускорение точки О, ехг и ю X (ю X / ) - соо тветс твенно вращательное и осестремительное ускорения точки М, если бы она двигалась только вместе с подвижрюй системой осей координат, не имея в рассматриваемый МОМС1ГГ времени относительного движения. После этого (8) примет вид  [c.312]

Докажем теорему об ускорениях точек свободного твердого тела. Ускорение точки свободного твердого тела равно геометрической сумме ускорения полюса, осестремительного ускорения точки и ее вращательного ускорения, определенных относительно мгновенной оси и оси углового ускорения, проходяо их через полюс.  [c.292]

Как связаны между собой скорости точек свободного 1ела, располо крнных на отрезке произвольного направления, и на отрезке, параллельном мгновенной оси  [c.293]

Откатывание орудия при выстреле. Внутренние силы взрыва, действующие в стволе орудия, при выстреле не могут привести н движение центр масс системы орудие — снаряд. Если снаряд вылетает в горизонтальном направлении, то свободно стоящее орудие откатывается в противоположную сторону, так как при отсутствии горизонтальных внешних сил центр масс системы орудие — снаряд пе может перемещаться по горизонтали. В действительности имеется горизонтальная внешняя сила (реакция шероховатой поверхности, на которой находится орудие), но величина ее недостаточна, чтобы устранить это явление.  [c.121]

Скорости точек свободного твердого тела. Рассмотрим свободное твердое тело, которое движется относительно основной (неподвижной) системы отсчета Возьмем подвижную систему координат Axyz с началом в произвольной точке А, неизменно связанную с твердым телом. Обозначим радиус-вектор точки А через ( , г] . Сл)> ра-диус-вектор любой точки М тела относительно неподвижной системы через р ( , т], I), а относительно подвижной—через г(х, у, z)  [c.155]

В этой формуле первые три слагаемых составляют ускорение точки свободного твердого тела в общем случае его движения вместе с подвижной системой осей координат относигелыю неподвижной. Первое  [c.189]


Смотреть страницы где упоминается термин Точка свободная : [c.157]    [c.195]    [c.199]    [c.316]    [c.495]    [c.43]    [c.352]    [c.185]    [c.189]   
Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.28 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.116 ]

Теоретическая механика Том 1 (1960) -- [ c.113 , c.123 , c.447 , c.499 ]



ПОИСК



Виды колебательных движений материальной точки. Свободные колебания материальной точки

Влияние силы сопротивления на свободные колебания материальной точки

Влияние силы сопротивления, пропорциональной первой степени скорости, на свободные колебания точки

Влияние силы сопротивления, пропорциональной скорости, на свободные колебания материальной точки

Вращение твердого тела вокруг неподвижной точки и движение свободного твердого тела (5 71). 5. Принцип возможных перемещений

Гамильтон. Об общем методе в динамике, посредством которого изучение движений всех свободных систем притягивающихся или отталкивающихся точек сводится к отысканию и дифференцированию одного центрального соотношения или характеристической функции (перевод Л. С. Полака)

ДВИЖЕНИЕ СВОБОДНОЙ ТОЧКИ Уравнения движения

ДИНАМИКА (продолжение) Отдел седьмой. О движении системы свободных тел, рассматриваемых как точки и находящихся под действием сил притяжения

ДИНАМИКА ТОЧКИ Дифференциальные уравнения движения свободной материальной точки

ДИНАМИКА ТОЧКИ Свободная материальная точка

Движение абсолютное свободной материальной точки

Движение двух свободных материальных точек иод действием сил взаимного притяжения или отталкивания

Движение свободной материальной точки

Движение свободной материальной точки в однородном поле тяжести

Движение свободной материальной точки под действием центральных сил

Движение свободной точки и движение точки по заданной поверхности Общие соображения. Первые интегралы

Движение свободной точки под действием

Движение твердого тела вокруг неподвижной точки I Движение свободного твердого тела в общем случае

Движение твердого тела вокруг неподвижной точки и движение свободного твердого тела

Движение твердого тела с одной неподвижной точкой. Свободное твердое тело

Движение твердого тела, имеющего одну неподвижную точку, и общий случай движения свободного твердого тела

Движение частицы (точки) по связи свободной

Динамика (кинетика) свободно движущейся материальной точки. Задача Кеплера

Динамика свободной материальной точки

Динамика системы свободных точек. Задача многих тел

Динамика точки. Теоремы о движении механических систем Две задачи динамики свободной точки

Динамические уравнения движения тела с неподвижной точкой и свободного тела

Дифференциальные уравнения движения свободной материальной точки

Дифференциальные уравнения движения свободной материальной точки и их применение к решению двух основных задач динамики точки

Дифференциальные уравнения движения свободной материальной точки. Две основные задачи динамики

Дифференциальные уравнения движения свободной точки

Дифференциальные уравнения. снижения свободной материальной точки

ЗУ Дифференциальные уравнения движения свободной материальной точки в декартовых координатах

Задачи динамики для свободной и несвободной материальной точки

Задачи обтекания препятствий, связанные с произволом выбора точек схода свободных поверхностей

Импульс суммарный системы свободных материальных точек

Кинетика свободной материальной точки Равновесие свободной материальной точки

Кинетическая энергия гироскопа свободных материальных точек

Кинетический момент системы свободных материальных точек

Классификация колебаний стержней. Дифференциальное уравнение продольных колебаний. Численные значения постоянных для стали. Решение для стержня, свободного на обоих концах. Вывод решения для стержня с одним свободным и другим закрепленным концом. Стержень с двумя закрепленными концами. Влияние малой нагрузки. Решение задачи для стержня с прикрепленной к нему большой нагрузкой. Отражение в точке соединения. Поправка иа поперечное движение. Хриплый звук Савара. Дифференциальное уравнение для крутильных колебаний. Сравнение скоростей продольной и крутильной волн Поперечные колебания стержней

Криволинейное движение свободной материальной точки

Лагранжиан ограниченной задачи трех тел. Ограниченная круговая задача трех Точки либрации. Вклад Луны в ускорение свободного падения Межпланетные полеты

Лекция шестая (Живая сила движущегося твердого тела. Моменты инерции. Главные оси Дифференциальные уравнения движения твердого тела для случая, когда оно свободно, и для случая, когда одна его точка закреплена)

Линии тока свободные точки перегиба

Метод свободного движения материальной точки

Наименьшее действие. Свободная точка

О силе реакций на свободную точку

Общий случай движения свободного твердого тела и движение твердого тела, имеЯнцего одну неподвижную точку

Основные теоремы динамики свободной материальной точки

Основные теоремы механики для свободной материальной точки

Основы динамики свободной точки в специальной теории относительности

Отклонение свободно падающей материальной точки от вертикали к востоку вследствие суточного вращения Земли

Пластинки прямоугольные, шарнирно опертые по контуру в отдельных точках — Колебания свободные

Потенциальная энергия материальной свободных материальных точек

Применение дифференциальных уравнений движения свободной материальной точки к решению второй задачи динамики точки

Применение дифференциальных уравнений движения свободной материальной точки к решению первой задачи динамики точки

Пятнадцатая лекция. Множитель системы дифференциальных уравнений с производными высшего порядка. Применение к свободной системе материальных точек

Равновесие свободной точки

Равновесие системы свободных материальных точек относительно вращающейся системы отсчета

Свободная и несвободная точки

Свободная точка, находящаяся под

Свободная точка, находящаяся под действием консервативных сил

Свободное падение тяжелой точки

Свободные гармонические колебания материальной точки

Свободные затухающие колебания точки

Свободные колебания материальной точки

Свободные колебания оболочек Расчет — Применение асиптотического метода 401—466 Уравнения 543: — Формы Уравнения 461 -- Частоты Точки сгущения

Свободные колебания оболочек Расчет — Применение асиптотического метода 401—466 Уравнения 543: — Формы Уравнения 461 -- Частоты Точки сгущения пологих 446 — Частоты собственные и их уравнения

Свободные колебания оболочек Расчет — Применение асиптотнческого метода 461—466 Уравнения 543 — Формы Уравнения 461 — Частоты Точки сгущения

Свободные колебания оболочек Расчет — Применение асиптотнческого метода 461—466 Уравнения 543 — Формы Уравнения 461 — Частоты Точки сгущения пологих 446 — Частоты собственные а их уравнения

Свободные колебания точки без учета сопротивления среды

Свободные колебания точки при наличии кулопова трения

Свободные незатухающие колебания точки под действием линейной восстанавливающей силы

Седловинная точка на поверхности свободной энергии

Система единиц свободных материальных точек

Система материальных точек свободная 174 317, *- — отсчета 328— — сил 65, — Главный вектор

Система свободных материальных точек замкнутая (изолированная)

Система свободных материальных точек и уравнения ее движения. Теоремы об изменении количества движения и о движении центра масс

Системы свободных материальных точек

Скорости и ускорения точек свободного твердого тела

Скорости и ускорения точек свободного твердого тела в общем случае

Скорости точек вращающегося тел свободного твердого тела

Скорость в относительном движении. Сложение поступательных и вращательных движений. Скорости точек свободного тела

Теорема о скоростях точек свободного твердого тела и ее следствия

Теорема об ускорениях точек свободного твердого тела

Точка асимптотическая кривой свободная

Точка геометрическая свободная

Точка изображающая свободная

Точка материальная свободная

Точка перегиба свободной границы

Уравнение в полных дифференциала свободной материальной точки

Уравнения Гамильтона системы свободных материальных точек

Уравнения Лагранжа для свободной точки

Уравнения движения свободного твердого тела в общем случае Разложение движения твердого тела на поступательное движение и движение вокруг некоторой точки

Уравнения движения системы свободных материальных точек Интегралы

Ускорения точек свободной системы

Устойчивость равновесия свободной материальной точки. Доказательство Лежен-Дирихле

Функция Гамильтона свободной точки в декартовых

Функция Лагранжа свободной точки в неинерциальной системе

Функция действия свободной точки



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте