Волны линейно поляризованные

Величины Г и /ц носят названия амплитудных коэффициентов отражения и пропускания для волны, линейно-поляризованной в плоскости падения. [c.474]

Эллиптически поляризованный свет можно представить как сумму двух волн, линейно поляризованных вдоль главных осей эллипса, разность фаз между которыми л/2. Пропуская исследуемый свет через пластинку Х/4, к этой разности можно добавить еще л/2 и тем самым сделать ее равной О или л, т. е. превратить эллиптическую поляризацию в линейную, в чем можно убедиться с помощью анализатора. Для этой цели пластинка Х/4 должна быть ориентирована так, чтобы ее главные направления (т.е. направление оптической оси и перпендикулярное ей) совпадали с главными осями эллипса колебаний, определенными предварительно с помощью анализатора (напомним, что для превращения света круговой поляризации в линейную пластинка может быть ориентирована как угодно). Таким образом, по направлению оптической оси пластинки Определяют ориентацию осей эллипса колебаний, а по положению анализатора, при котором гасится выходящий из пластинки пучок, — отношение этих осей. [c.178]

Заряд в поле электромагнитной волны. Линейно-поляризованная монохроматическая волна, распространяюш,аяся в направлении оси 2 , падает на свободную частицу заряда д. Напряженность электрического поля волны [2 [c.493]

Поляризация УЗ. При падении плоской продольной волны на границу раздела двух сред возникают смещения и напряжения, ориентированные только в плоскости падения (см. рис. 16.69). Следовательно, векторы смещения частиц в отраженных и преломленных волнах лежат в этой же плоскости. В продольных волнах векторы смещений направлены вдоль направления распространения волны, а в поперечных - перпендикулярно к ним. Таким образом, в данном случае поперечная волна линейно-поляризованная в плоскости падения. [c.289]

Линейная и эллиптическая поляризация. Поля Ех и Еу не связаны уравнениями Максвелла. Они независимы. Это значит, что можно создать электромагнитную плоскую волну с составляющей Ех, отличной от нуля, и составляющей Еу, равной нулю для всех 2 и t. В этом случае говорят, что волны линейно поляризованы по оси х. В случае линейно-поляризованных волн электрическое поле Ех и магнитное поле В у — единственные ненулевые (или непостоянные) составляющие. Аналогично, можно иметь электромагнитные волны, линейно-поляризованные по у, тогда ненулевыми компонентами будут Еу и Вх- Возможна также и любая комбинация Ех и Еу (для данной частоты) с произвольной относительной фазой. В этом случае говорят об эллиптической поляризации. Мы будем изучать поляризацию в главе 8. [c.321]

Различные представления состояния поляризации. Наиболее общее состояние поляризации может быть представлено суперпозицией волн, линейно-поляризованных по х и у. Естественно, что существует бесконечное число направлений, которые можно выбрать для X, и, соответственно, существует бесконечное число представлений состояния с линейной поляризацией. Переходя к комплексным величинам, можно сказать, что существует бесчисленное число полных наборов ортонормированных волновых функций ч з1 и г1)2, которые >южно использовать для получения суперпозиции, определяющей Е . Для примера положим, что единичные векторы С1 и ез получаются из первоначальных векторов х и у поворотом х и у на некоторый угол ф (направление вращения от х к у). Легко показать, что в этом случае справедливы соотношения [c.362]

Представление произвольно поляризованного колебания суперпозицией колебаний, поляризованных по кругу. В общем случае поляризация в гармонической бегущей волне может быть представлена как суперпозиция поляризованных компонент с левой и правой спиральностью, обладающих соответствующими амплитудами и начальными фазами. Например, волна, линейно-поляризованная по X, может быть представлена двумя эквивалентными выражениями [c.362]

Что представляет собой параметр 5о Чему равны эти четыре параметра для волны, линейно-поляризованной вдоль направления Оу, вдоль направления Ог и под углом 45° для света с правой круговой поляризацией, с левой круговой поляризацией и для естественного света [в этом последнем случае в (1) используйте средние значения амплитуды] [c.110]

Все изложенное относится и к сложению любых векторных колеба 1ий, в частности электромагнитных. Две электромагнитные волны, линейно поляризованные во взаимно перпендикулярных плоскостях, при сложении в общем случае дают волну, поляризованную эллиптически. В такой волне конец электрического (и маг- [c.399]

Рис. 273. Ребра параллелепипеда параллельны главным направлениям а, б—нормальные волны (линейно-поляризованные во взаимно перпендикулярных направлениях) в—волна, отличная от нормальной, изменение типа поляризации с глубиной проникновения в кристалл.

Пусть, наконец, направление распространения прежнее, но падающий свет поляризован эллиптически или линейно и притом так, что вектор Е в нем колеблется не в плоскости падения и не перпендикулярно к ней. Разложим мысленно падающую волну на 6>-волну (линейно-поляризованную волну с вектором Е, коллинеарным оптической оси) и /7-волну (ли- [c.290]

Получение эллиптически-поляризованного света. Рассмотрим взаимодействие двух когерентных волн со взаимно перпендикулярными электрическими векторами, распространяющихся вдоль одной прямой. Практически такой случай можно реализовать на следующей установке (рис. 9.15) естественный свет, исходящий из точечного источника S, проходя через призму Николя, превращается в линейно-поляризованный. Пластинка П толщиной d, вырезанная из одноосного кристалла параллельно оптической оси 00, располагается так, чтобы линейно-поляризованный свет падал на нее пер- [c.234]

В частном случае, если угол между оптической осью кристалла и направлением колебания линейно-поляризованной волны составляет 45°, то, как видно из (9.9), эллипс обращается в круг [c.236]

Если же вектор Ё D падающем линейно-поляризованном свете не совпадает ни с одним из вышеуказанных двух взаимно перпендикулярных направлений, то по мере прохождения волны в анизотропной среде должно происходить превращение линейной поляризации в эллиптическую с изменяющимися параметрами эллипса. Чтобы [c.253]

Можно показать, что гипотеза Френеля формально объясняет явление вращения плоскости поляризации. Линейно-поляризованную волну ( ), как известно, можно разложить на две волны, поляризованные по правому ( р) по левому ( ) кругам (рис. 12.7). 296 [c.296]

Пусть линейно-поляризованная плоская световая волна распространяется в системе К (х, у, г, t), связанной с источником излучения, в направлении k (fe — волновой вектор световой волны). Уравнение волны в этой системе запишется в виде [c.422]

Пусть приемник радиации представляет определенным образом ориентированный рупор, соединенный с кристаллическим детектором и волноводом. Такая система пропускает электромагнитную волну с вполне определенным направлением колебаний (с линейной поляризацией). При повороте излучателя относительно приемника на угол п/2 мы будем наблюдать полное исчезновение сигнала. Этот опыт иллюстрирует излучение передатчиком линейно поляризованной электромагнитной волны (если бы излуче- [c.22]

Взаимное расположение векторов Е и Н в линейно поляризованной волне [c.25]

Так как в свободной волне векторы Е и Н синфазны, т.е. одновременно и в одних и тех же точках пространства достигают максимального или минимального значения, то легко изобразить распространение линейно поляризованной волны на графике (рис. 1.5), избрав в качестве осей координат направления векторов Е (ось X) и Н (ось У) и направление распространения (ось Z). Совершенно аналогичная картина получается для зависимости от времени поля линейно поляризованной волны, наблюдаемой в определенной точке пространства. [c.30]

Распределение в пространстве поля линейно поляризованной волны [c.31]

Запишем выражение для линейно поляризованных волн — падающей (Е, Н), отраженной (Ei, Hi) и прошедшей (Е2, Нг) [c.72]

Запишем теперь выражение для падающей, отраженной и преломленной волн. Пусть по-прежнему плоскость XI, удовлетворяющая условию 2 = 0, служит границей раздела двух сред. Для определенности положим, что в падающей волне нормаль п лежит в плоскости ZX (т.е. os р = 0). Никаких ограничений на направления нормалей ni (в отраженной волне) и Пг (в преломленной волне) мы не налагаем. Рассмотрим частный случай линейно поляризованной волны, когда ось Y направлена вдоль вектора Е. Тогда [c.80]

Теперь можно полностью истолковать этот эксперимент. При падении на первое зеркало естественного (неполяризованного) света под углом Брюстера отраженный свет оказывается полностью поляризованным. От второго зеркала он либо отразится полностью (П2 II ni рис. 2. 13, а) или совсем не отразится от него (П2 X пх рис. 2.13, б), так как в последнем случае второе зеркало отражает свет только той поляризации, которая отсутствовала в пучке, отраженном от первого зеркала. Контрольными опытами нетрудно показать, что именно поляризация света при первом отражении и определяет условия отражения от второго зеркала. Для этого можно заменить первое зеркало каким-либо поляризатором (например, поляроидом или призмой Николя см. 3.1). Изменяя поляризацию падающего на второе зерка.по света, легко перейти от максимальной к минимальной интенсивности света на выходе. Укажем также, что если одно из диэлектрических зеркал заменить обычным металлическим, то ни при каком положении другого зеркала не удается добиться исчезновения света. Следовательно, при отражении света от металлического зеркала никогда не получается линейно поляризованная волна (см. 2.5). [c.88]

Покажем, что при внутреннем отражении происходит изменение поляризации излучения — линейно поляризованная волна становится эллиптически поляризованной. [c.98]

Действие призмы Френеля можно исследовать, используя оптическую схему, показанную на рис. 2.22. После прохождения поляризатора Pi падающий свет будет линейно поляризован. Вращая анализатор Рг. будем периодически наблюдать полное исчезновение прошедшего света, что соответствует определенному направлению линейно поляризованных колебаний, получивших в результате превращения призмой Френеля линейной поляризации в круговую и повторного превращения в линейную поляризацию в результате действия пластинки в четверть длины волны. Можно также продемонстрировать это в УКВ-диапазоне, для чего используется большой ромб Френеля , изготовленный из парафина. [c.99]

Призма Глана — Фуко образована двумя призмами из кальцита (СаСОэ), отделенными друг от друга узким воздушным зазором (рис. 9.13, в). Оптические оси обеих призм перпендикулярны плоскости рисунка угол ф равен 38,5° Сквозь призму проходит, не отклоняясь, световая волна, линейно поляризованная перпендикулярно плоскости рисунка (поляризация показана кружочками). Волна же, поляризованная в плоскости рисунка (поляризация показана стрелками), претерпевает отражение на границе кристалла и воздушного зазора. [c.238]

Поскольку в рамках линейной оптики величина абс. иптенсивиости не существенна, для упрощения ф-л можно нормировать векторы, полагая В таких обозначениях вектор Джонса волны, линейно поляризованной по оси X пли у, будет соответственно [c.603]

Ф. э. проявляется в том, что линейно поляризованное эл.-магн. излучение после прохождения слоя изотропного твёрдого вещества, помещённого в магн. поле, в направлении, перпендикулярном магн. полю, становится эллиптически поляризованным. Это обусловлено возникающей в магн. Лоле оптической анизотропией вещества с выделенным направлением вдоль магн. поля. Составляющие эл.-магн. волны, линейно поляризованные вдоль и поперёк магн. поля, имеют разную скорость распространения, поэтому при прохождении слоя вещества они приобретают разность фаз и выходящее из слоя излучение оказывается эллиптически поляризованным (обычно выбирают свет, линейно поляризованный под углом, близким к 45 относительно магн. поля). Фазовый сдвиг й, определяющий параметры эллипса подяризаиии, пропорционален толщине слоя I и разности показателей преломления лц и для волн, поляризованных соответственно вдоль и поперёк магн. поля [c.330]

Уравнения (20), (21) и (24) являются эквивалентными формами уравнения волновых нормалей Френеля. Это уравнение квадратично относительно что легко показать, умножив (24) на произведение знаменателей. Таким образом, каждому направлению s соответствуют две фазовые скорости v . (Два значения соответствующие любому значению v , считаются одним, так как отрицательное значение, очевидно, принадлежит противоположному направлению распространения —s.) Для каждого из двух значений из уравнений (23) можно определить отношения j, Е- соответствующие о-гнотения, содержащие вектор D, можно затем получить из (14.1.12). Так как эти отношения вещественны, поля Е и D линейно по.ыризованы. Таким образом, мы получили важный результат, а именно структура анизотропной среды допускает рш пространение в любом данном направлении двух монохроматических плоских волн, линейно поляризованных в двух разных направлениях и обладающих различными скоростями. Позднее будет показано, чю два направления вектора электрического смещения D, соо1ветствующие данному направлению распространения S, перпендикулярны друг к другу. [c.619]

Наблюдаемые полосатые спектры возникают благодаря изменению разности фаз между колебаниями вдоль главных направлений, производимыми двоякопреломляющей пластинкой, в зависимости от длины волны. Линейно-поляризованное колебание ОР от первого поляризатора (фиг. 27.2) попадает на шпат под угло.м 45° к ося.м шпата, одна из которых лежит в направлении оптической оси, а другая перпендикулярна ей линейно-поляризованное колебание ОР имеет равные проекции на этих осях. После выхода из пластинки колебание, параллельное оси и распространяющееся с показателем преломления Пе, меньшим, чем показатель преломления о колебания, перпендикулярного си, имеет оптический путь, превышающий оптический путь [c.124]

Что0 л составить представление о форме получающихся интерференционных полос, введем понятие изохроматической поверхности (поверхности одинакового цвета). Возьмем в неограниченной кристаллической среде произвольную точку О и представим, что через нее во всевозможных направлениях и притом в одинаковых фазах проходят плоские волны. В каждом направлении волновой нормали распространяются две волны, линейно поляризованные во взаимно перпендикулярных плоскостях. На расстоянии г от точки О между ними возникнет разность хода А = п — Пу) г, где щ и Пг — показатели преломления этих волн. Фиксировав Д, будем откладывать на волновых нормалях отрезки с длиной г = = Д/( 2 — Пд). Геометрическое место концов таких отрезков есть поверхность равной разности фаз между волнами, которые могут распространяться вдоль одной и той же волновой нормали. Она и называется изохроматической поверхностью. Придавая Д всевозможные значения, получим семейство изохроматических поверхностей с общим центром О. Линии, получающиеся от сечения такого семейства плоскостями, называются изохроматическими линиями, или изохроматами. Очевидно, изохроматыесть линии постоянной разности фаз между соответствующими волнами, могущими распространяться вдоль одной и той же волновой нормали. [c.487]

Эти коэффициенты выражают ртношение амплитуды отраженной волны к амплитуде падающей, если плоская волна, линейно поляризованная в одном из двух главных направлений, падает из вакуума на плоскую поверхность среды с показателем преломления т. [c.238]

Теория электрооптического эффекта была создана уже в первые годы существования квантовой механики [32]. Она содержится в нашей теории как частный случай, когда одна из частот равна нулю ыз = ыг = ы, oj = = 0. Рассмотрим, например, геометрию, используемую в кристалле KDP. Постоянное электрическое поле пост прикладывается по направлению тетрагональной оси z. Световая волна, линейно поляризованная по оси х, распространяется в направлении z. Наличие нелинейного коэффициента связи Хужг(ыз = U2-f-0) будет приводить к возбуждению волны той же частоты и с тем же волновым вектором, линейно поляризованной в направлении у. Систему амплитудных уравнений можно записать для этого случая в виде [ср. с уравнением (5.1)] [c.325]

Рассмотрим случай нормального падения плоской монохроматической и линейно-поляризованной волны на хорошо отражающую поверхность с относительным показателем преломления п> 1. Поглощением света при распространении пренебрежем. Отра)кен-ная световая волна, когерентная с падающей, будет распространяться в противоположном паправленгпг. В результате произо11дет интерференция двух когерентных волн—. падающей и отраженной. Считая, что в световых явлениях основную роль играет электрический вектор, запишем уравнение падающей световой волны, распространяющейся в положительном направлении оси х, в виде [c.96]

Обозначим амил1ггудные коэффициенты отражения (отношение амплитуд отраженной и падающей волн) и пр0пуска1п1я (отношение амплитуд прошедшей п падаюшей воли) через р и т. Пусть амплитуда падаюи1,ей линейно-поляризованной световой волны будет (рис. 5.6). При каждом прохождении через границу раздела пластинка — воздух амплитуда волны уменьшается в т раз, а при каждом отражении от такой границы она уменьшается в р раз- [c.100]

Выражение (9.9) есть уравнение эллипса, ориентированного относительно главных осей. Следовательно, если на пластинку толщнной в четверть волны направить линейно-поляризованный сает, из нее выйдет эллиптнчески-поляризованный, причем главные оси эллипса будут направлены вдоль 00 и перпендикулярно ей (рис. 9.16). [c.236]

Уравнения (10.19) и (10.20), как мы отметили, являются квадратичными соответственно относительно vn и v%. Это означает, что каждому направлению волновой нормали N соответствуют две скорости по нормали v n и v" , а каждому направлению луча S — две скорости по лучу Vs и v s, причем каждое из двух возможных значений скорости по нормали соответствует одной из двух линейно-поляризованиых плоских волн, которые могут распространяться по данному направлению /V. То же самое можно говорить и о скоростях по лучу, которые распространяются по данному направлению 5. Следует еще раз отметить, что упомянутые две волны по N (а также по S) поляризованы перпендикулярно друг другу. [c.256]

Пусть на такую молекулу, поляризуемость котолой отлична от нуля, только вдоль АВ (рис. 13.5) падает линейно-поляризованный свет, причем так, что электрический вектор падающего света, колеблющийся вдоль оси Z, составляет некоторый угол -ф с осью молекулы АВ. Положим, что АВ расположена в плоскости XZ. Из-за полной анизотропии молекулы возбуждение диполя под действием светового поля возможно только вдоль АВ, другими словами, вынужденное колебание будет вызываться вектором — составляющей вектора Ё вдоль АВ. Ввиду того что составляет отличный от 90" угол с направлениями ОХ и 0Z, вдоль оси (под углом 90° к первоначальному направлению падения света) распространяются световые волны с колебаниями электрического вектора как вдоль оси Z, так и вдоль оси X, т. е. происходит деполяризация рассеяшюго под углом 90° света. Линейная поляризация рассеянного света имела бы место, если бы рассеянный свет был обусловлен только колебанием электрического вектора вдоль оси 2, т. е. Ф О, Е- у. = 0. Поэтому в качестве количественной характеристики степени деполяризации удобно пользоваться отношением интенсивности рассеянного света /(. с колебанием электрического вектора вдоль оси X к интенсивности рассеянного света с колебанием электрического вектора [c.316]

Поляризация излучения является третьей основной характеристикой монохроматич( ской волны. Наиболее простой случай. нинейной поляризации имеет место в УКВ-области, и его можно искусственно создать и в оптическом диапазоне. Существует множество различных типов оптических поляризаторов — устройств, на выходе которых получа( тся линейно поляризованный спет (кристаллы исландского игиата или кварца, призма Николя и различные другие приспособле шя). ( помощью таких уст ройств можно не только поляризовать излучение, но и проверить, характеризуется ли неизвестная радиация линейной поляриза-иией.Методика подобных исследований ясна из рис. 1.12, где показаны две взаимные ориентации поляризатора и анализатора, при которых свет проходит целиком или нацело задерживается. Метод исследования эллиптически поляризованного света [c.36]

Исследуем полученную суммарную волну (2.6). Это линейно поляризованная стоячая волна на границе раздела находятся узел Е и пучность Н (только эта особенность связана с конкретизацией задачи — выбором ri2>ni). Временная зависимость полей для различных точек пространства (г = onst) представлена на рис. 2.3, а. Подставляя определенные значения t (например. [c.76]

Комплексное значение ф2 приведет к тому, что комп.тексными окажутся амплитуды отраженной и преломленной волн в формулах Френеля, что, как известно, связано с эллиптической поляризацией излучения. Следовательно, если на металл падает линейно поляризованная волна, то как отраженная, так и преломленная волны будут эллиптически поляризованы. Исследование преломленной волны затруднительно, так как она нацело поглощается в очень тонком слое металла, и поэтому обычно экспериментально изучают волну, отраженную от металла. Этот метод, предложенный в начале XX и. Друде, служит основным способом определения оптических характеристик металла. [c.102]

I о е I оказывается наибольшей. Следовательно, если на кристалл перпендикулярно его оптической оси падает линейно поляризованная волна ( в которой Е колеблется не в п.лоскости главного сечения и не перпендикулярно ей), то в нем в одном и том же направлении будут распространяться две волны с разными скоростями (ui = с/пц и U2 = jng), поляризованные в двух взаимно перпендикулярных направлениях. В зависимости от тол- [c.115]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...