Ми решение

При этом решения первого уравнения отражают статический изгиб сферического сегмента краевыми усилиями и момента.ми, решения второго уравнения затухают с удалением от края оболочки и характеризуют динамический краевой эффект, решения третьего уравнения совпадают с формами свободных колебаний всюду за исключением области, прилегающей к краю. [c.446]

Решение. Материал и допускаемые напряжения сохраняем [о//]=500 МПа для шестерни [а ] = 278 МПа и = 3,34 7 i = 262-10 Н-мм, Л]=160 мии 1. [c.170]

Простота построений, т.е. построение изображений и решение задач на них должны быть достаточно просты.ми. [c.5]

Если следовать по указанному пути, то в каждом напряженном состоянии (з1, С2, Од) нужно было бы для каждого материала иметь соответствующие диаграммы испытания с числовыми характеристика.ми предельных точек. Понятно, однако, что такой подход к решению вопроса является совершенно неприемлемым прежде всего в силу неисчерпаемости возможных типов напряженных состояний, а затем в связи с чисто техническими затруднениями, возникающими при постановке испытаний материалов. [c.260]

Решение. Выбрав за центр приведения какую-либо точку, например точку О, и перенеся по методу Пуансо в эту точку все силы, убедимся, что силовой мио- [c.78]

Решение. Строим в выбранном масштабе (кгс/ми) многоугольник силы PiP P>P умыкающая сила" равна сумме реакций неподвижных шарниров Й,1 и (рис. 24, в). [c.38]

Вследствие ограниченности поперечных размеров зеркал и активной среды лазера распространение волн в резонаторе сопровождается дифракционны.ми явлениями. Поэтому применение принципа цикличности к распределению амплитуды поля по волновому фронту сводится к решению дифракционной задачи квантовый генератор формирует когерентный световой пучок с таким поперечным распределением амплитуды, которое с учетом дифракционных явлений должно воспроизводить себя на протяжении одного цикла. [c.801]

Методы решения двух последних групп являются приближенны ми лишь условно, так как с их помош,ью можно достигнуть любой точности результатов, если решение допускает уточнение в виде учета последующих членов разложения какой-либо величины или построено в форме последовательных приближений, или связано с малым интервалом при определении значения исследуемой функции. Вариационные методы могут оказаться и точными, если уравнения Эйлера—Лагранжа при исследовании экстремума функционала (например, Э) допускают точное решение или задача имеет конечное число степеней свободы (см. задачу 1.5). [c.9]

Решение. Расчетное значение изгибающего момента во всех сечениях балки одинаково (см. эпюру на рис. а). Найдем составляющие изгибающего момента М = Л1д os 30° = 0,866 Ми и Му = Мц sin 30° = 0,5 Д/и- Наибольшие растягивающие напряжения возникают в точке J сечения, наиболь- [c.192]

Сравнение резз двтатов расчетов, проведенных по по.1 /ченным форм /лам, с шслен ш ми решениями ооответствующих задач в "точной постановке" показало их пригодность для практического применения. [c.24]

Эффективность модели продемонстрирована числовыми примера- ми — решениями краевых задач теории упругости для слоистых ком- позитов со свободными кромками. Предварительные результаты оказались многообещающими/хотя была очевидная потеря точности-при расчете малых компонент напряжений. Снять это осложнение можно посредством более мелкого разбиения локальной области, чем требуется обычно. Влияние вышеупомянутой переходной области на точность модели требует дополнительного исследования. [c.80]

В [Л. 122] приводится сопоставление расчетных характеристик пограничного слоя по приближенному методу М. Р. Хэда с их значениями для тех случаев, для которых получены точные решения дифференциальных уравнений пограничного слоя. Это соцоставление показывает, что данные приближенного метода хорошо согласуются с точны.ми решениями. [c.148]

Малоугловое приближение 258 Метод перевала 150 Ми решение 37 Милна проблема 201, 256 [c.275]

Направляющие а, Ь поверхностей Ф, Д не лежат в одной плоскости S. Тогда предварительно строят сечение, например, а поверхности Ф плоскостью S направляющей Ь второй поверхнсх ти Д. Далее задачу решают, принимая в качестве направляющей поверхности Ф кривую 2. Возможно другое решение задачи для такого варианта задания поверхностей Ф, Д. Строят точки М, М пересечения прямой л с плоекоетя -ми S, S направляющих й, Ь. Тогда плоскость-посредник Г будет пересекаться с плоскостью 2 направляющей а по прямой т, проходящей через точку М, а с плоскостью 2 направляющей Ь — по прямой гп, проходящей через точку М. При этом прямые т, т, принадлежащие одному посреднику Г, пересекаются в точке на прямой [юрессчения плоскостей 2,2. [c.125]

Одним из наиболее простых и широко известных методов решения задачи математического программирования является метод штрафных функций. Основная идея метода состоит в приближенном сведении задачи ми-нимизации функции F( ) при ограничениях Q,(XXO, i=l, п, к задаче минимизации функции [c.290]

Отметим, что, как следует из результатов решения задачи о теп.ломассообмене, рассмотренной в разд. 8.3, концентрация целевого компонента и температура на поверхности пленки слабо зависят от продольной координаты х. Тогда вместо условий (9. 1. 11), (9. 1. 14) и (9. 1. 15) на границе раздела фаз задаются величины s, и p)s, которые временно считаются постоян-пы.ми. В этом случае задачи о тепломассопереносе в газе и в пленке жидкости можно решать независимо. Решения этих задач будут паралштрнчески зависеть от величин s, Тя и (с ,,) . Последующая подстановка полученных решений в граничные условия (9. 1. 11), (9. 1. 14) и (9. 1. 15) даст возможность определить зависимость величин с , Т и (с ) от продольной координаты. Для процесса тепломассопереноса в пленке жидкости распределения температуры II концентрации целевого компонента имеют вид (см. разд. 8.3) [c.335]

Решение. Под усилиями в стержнях понимают значения сил, растягивающих или сжимающих эти стержни. Так как стержни считаются невесо.мы.ми, то их реакции (они действуют на шарнир С) направлены вдоль стержней. Тогда для. определения искомых усилий приложим силу Р в точке С и разложим ее по направлениям АС и СВ. Составляющие Sj и и будут искомыми силами. Из треугольника СОЕ находим [c.20]

При решении размерных цепей их изображают в виде размерных схем. В качестве примеров на рис. 8.14, <г показан эскиз и на рис. 8.14,6 — схема размерной цепи детали. Составляющие звенья размерной цепи делятся на две группы. Увеличивающими называются такие звенья размерной цепи, с увеличением которых увеличивается и замыкающее звено, например Ло на рис. 8.14,61. Уменьшающими соответственно называются такие звенья размерной цепи, с увеличением которых замыкающее звено уменьшается, например Л,, Л., иа рис. 8.14,6. На схеме размерной цепи звену приписывается определенное направление, обозначаемое стрелкой над букьенным обозначением звена, при этом увеличивающие звенья обозначаются стрелка.ми, направленными впра ю, а уменьшающие—стрелками, направленными гле щ. В формулах параметры (размеры,. [c.106]

L (п, к) = AGf (п) -f 2 X, (п (22.8) где li,..., Хг) — набор неопределенных множителей Лаг ранжа. Существует теорема (Куна и Таккера), утверждающая что если при некотором наборе п, К функция L(n, А.) имеет ми ннмум по переменным п и максимум по переменным Л, т. е если точка (п,Я) является седловой точкой поверхности L(n, Я.) то этот набор является решением задачи условной минимизации выпуклой функции AG/(n). Это необходимое условие решения используется и как основа для создания его алгоритма. Аналитическое выражение условия получается дифференцированием (22.8) [c.186]

Решение. Вследствие геометрической структуры и наложенных связей, положение системы в вертикальной плоскости определяется, очевидно, двумя углами Q и ф, образуе.мымн стержнями ОА и ОС с вертикалью (рпс. 257). Условием равновесия системы является равенство нулю суммы элементарных работ активных сил (при идеальных связях) на любом возможном перемещении системы из положения равновесия. Обобщенными координатами системы являются qi = Э, = ф возможные перемещения системы выражаются их произвольными ыалы ми приращениями fio, бф. [c.339]

Таким образом, при выполнении условия (2.59) равновесное состояние системы асимптотически устойчиво относительно тока i и напряжения и, а при выполнении условия (2.60) равновесное состояние системы неустойчиво. Случай R -- М требует дополнительного исследования, но практического интереса он не представляет, так как при небольшом парутонни )того условия (что всегда возможно, ибо все элементы системы инготовляются с определонньг-ми допусками) получится неустойчивая или асимптотически устойчивая система. В 4.5 разобранный здесь пример будет решен другим, более простым методом. [c.74]

Можно выделить следующие задачи механики -разрушегаия, решение которых может быть связано с одним или несколькими указанными выше параметра/ми. [c.13]

Решение. Решение всякой задачи на сложное движение следует начинать с выбора переносного движения, а значит, и относительного. Движения зти нужно выбирать, исходя из условий задачи, простыми и легко ноддающи.мися анализу, [c.118]

По решению Международного комитета. мер и весов (1956) в качестве эталона времени был принят тропический год, т. е. промежуток времени между двумя последовательны.ми н[)охождеииями Солнца через точку B iniero равноденствия. Но так как [c.47]

Подобная абстракция дает при решении многих основных задач гидравлики возможность применения законов теоретической механики как точки, так и системы материальных точек и получения дифференциальных уравнений молярного движения жидкости, пользуясь впедепны.ми Эйлером понятиями о давлении и скорости в жидкости, не принимая во внимание молекулярного движения, ио учитывая косвенно влияние его введением в рассмотрение сил трения. [c.13]

Решение. Опасное, сечение находится посредине пролета балки, что видно из эпюр Мх и уИу (рис. 6, в), построенных со стороны растянутого волокна. На рис. f дан общий вид эпюр а, знаки напряжений на которых установлены в соответствии с эпюрами и Ми. Для опасного сечения балки = qP % = 10 103. 6V9 = 40 кН. м Му = Р//4 = 1.6 10 . 6/4 = = 2,4 кН м. Наибольшие растягивающие напряжения возникают в точке 2 сечения, а численно равные нм сжимающие — в точке /. Задаваясь отношением п— 8 и используя условие прочности Омакс = MjWx-V [c.195]

Для аэровзвесей среднее расстояние между частицами обычно значительно превышает указанное значение характерной длины волны Ьц. в таком случае частицы можно считать как бы невзаимодействующими (Н. Hulst, 1957), и для определения коэффициентов поглощения и рассеяния достаточно решить задачу о поглощении и рассеянии теплового излучения на отдельной частице, которое описывается уравнениями Максвелла, заданными вне и внутри частицы с граничными условиями на ее поверхности. Решение в рядах этой задачи для сферических частиц получено Ми (см. М. Born, Е. Wolf, 1968). Для углерода рассчитанные по теории Ми данные имеются в монографиях S. Soo (1967), А. Г. Блоха (1967). [c.406]

Рис. 8,3.4. Автомодельное решение для равновесной схемы вытеснения ми-цвллярного раствора (состояние о) загущенным водным раствором полимера (состояние е). См. таки е подпись к рис. 8.3.2

Смотреть страницы где упоминается термин Ми решение : [c.335] [c.608] [c.135] [c.153] [c.115] [c.97] [c.164] [c.159] [c.32] [c.330] [c.170] [c.56] [c.61] [c.262] [c.117] [c.235] [c.323] [c.15] [c.49] [c.300] [c.92] [c.115]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...