Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Масса центру масс

Геометрия масс центр масс материальной системы, моменты инерции твердых тел  [c.262]

Поиск центра масс облегчается, если множество Q точечных масс обладает симметрией. Пусть Q, например, симметрично относительно плоскости П так, что симметричным точкам соответствуют одинаковые массы. Разбив Q на два подмножества, симметричных относительно плоскости П, найдем их центры масс. Центры масс подмножеств расположатся симметрично относительно плоскости П. Значит, центр масс всей системы принадлежит плоскости П. В том случае, когда множество Q обладает осевой симметрией, можно, группируя попарно симметричные точки, убедиться в том, что центр масс должен принадлежать оси симметрии. Подчеркнем, что сказанное справедливо лишь тогда, когда симметрично не только геометрическое расположение точек, но и распределение масс.  [c.44]


Решение. Поместим в вершинах четырехугольника одинаковые массы. Центр масс такой системы должен быть в пересечении средних линий четырехугольника. Этот же центр масс должен делить пополам отрезок, соединяющий середины диагоналей.О  [c.44]

У аппарата, выполненного по нормальной схеме, точка приложения управляющего усилия расположена за этими центрами у кормы, а по схеме утка — впереди (вблизи носовой части аппарата). По этому признаку схема бесхвостка аналогична нормальной схеме, а для аппарата с поворотным крылом характерно промежуточное положение точки приложения управляющего усилия. При этом для каждого аппарата, как уже говорилось, возможны три вида взаимного положения центров давления и масс центр масс находится перед центром давления (аппарат статически устойчив) положение этих центров носит обратный характер (статическая неустойчивость) оба центра совпадают (нейтральность в отношении статической устойчивости).  [c.118]

Ввиду того что С — ускорение центра масс, уравнение (4.6.3) выражает хорошо знакомую теорему о движении центра масс центр масс твердого тела движется, как частица с массой, равной полной массе тела, на которую действует равнодействующая всех сил, приложенных к твердому телу.  [c.128]

Движение системы материальных точек относительно центра масс. Центром масс называется точка, радиус-вектор которой  [c.35]

Напомним формулировку теоремы о движении центра масс центр масс материальной системы движется как материальная точка, масса которой равна массе материальной системы и к которой приложены все внешние силы, действующие на систему  [c.197]

В процессе автоматизированного конструирования фигурируют геометрические объекты, которые являются исходными данными, промежуточными и окончательными результатами конструирования. Детали и узлы конструкции имеют самые разнообразные геометрические характеристики. Например, поверхность детали характеризуется микрогеометрией (шероховатостью поверхности, отклонениями формы, размеров) и макрогеометрией (параметрами, определяющими форму и положение в пространстве). Через геометрические характеристики детали вычисляются исходные параметры для функциональных моделей масса, центр масс, моменты инерции, жесткость и демпфирование. Геометрические параметры определяют конструктивные элементы детали (шпоночный паз, канавка, лыска, фаска, взаимное расположение деталей и т, д.). Кроме того, параметры геометрии связаны с технологическими характеристиками, необходимыми для изготовления детали и сборки узла (материалом детали, параметрами режимов термообработки поверхностей, условиями сборки и т. д.).  [c.259]


Центр масс. При поступательном движении все точки тела совершают одинаковые движения, поэтому достаточно рассмотреть движение одной материальной точки. Обычно в качестве такой точки выбирают центр масс. Центр масс (центр инерции) — это воображаемая точка, которая имеет массу всего тела и к которой приложены все действующие на тело силы. Координаты центра масс определяются так же, как и координаты центра тяжести, но в формулы (1.51) вместо сил тяжести входят массы составляющих элементов. В условиях гравитационного притяжения какой-либо планеты (например. Земли) центр масс совпадает с центром тяжести. Для тела, находящегося в космическом пространстве, где силы гравитационного притяжения отсутствуют, понятие центра тяжести бессмысленно.  [c.221]

Перейдем к рассмотрению волчка Лагранжа. Пусть т гироскоп действует постоянная сила F, приложенная к его центру масс. Центр масс гироскопа покоится и его полярная ось составляет угол Р с силой Р. Вначале центр масс гироскопа приобретет скорость в направлении действия Р. Когда центр м с приходит в движение, возникает сила ТУз, которая отклоняет ось гироскопа в на-щ)авлении, перпендикулярном действию Р, — начинается вынужденная прецессия.  [c.74]

Как будет ясно из дальнейшего, закон изменения импульса механической системы тесно связан с понятием о центре масс. Центром масс или центром инерции механической системы называется воображаемая точка, которая как бы обладает массой, равной массе всей системы, и положение которой определяется радиусом-вектором  [c.94]

Отсюда следует теорема о движении центра масс центр масс (центр тяжести) системы движется так же, как материальная точка, масса которой равна массе всей системы и к которой приложены все внешние силы, действующие на эту систему. Поэтому, например, центр тяжести тела, брошенного под углом к горизонту (в пустоте), описывает всегда параболу.  [c.379]

Если Уу ч Кг — скорости и относительно центра масс (центр масс покоится), то полная энергия Е системы задается формулой  [c.117]

Закон движения центра масс. Центр масс движется так, как двигалась бы материальная точка массы М (равной массе системы) под действием силы, равной сумме всех внешних сил, действующих на точки системы  [c.19]

Формулу (14.2) называют теоремой о движении центра масс центр масс системы движется как точка, в которой сосредоточена  [c.135]

Это уравнение движения центра масс, действительно имеющее вид второго закона Ньютона, называют законом (теоремой) о движении центра масс центр масс системы материальных точек движется как материальная точка, в которой  [c.40]

Равносторонняя треугольная пластина, шарнирно опертая по всему контуру, нагружена случайной силой Л приложенной- в центре масс (рис. 9). Нагрузка Р распределена с равной вероятностью в пределах (1. .. 2) 10 Н. Необходимо подобрать толщину пластины так, чтобы надежность ее по жесткости была 0,99 при зад 0.32 10" м. Согласно уравнению (1.63) можно записать  [c.35]

Неравномерное вращательное движение звена рис. 46, б). Инерционная нагрузка состоит из силы инерции Рц> определяемой формулой (9.1), и инерционного момента М,,, определяемого формулой (9,2). Модуль полного ускорения центр. масс звена в этом случае равен  [c.78]

Равномерное вращательное движение звена (рис. 46, в). Инерционная нагрузка состоит только из силы инерции Яи звена, которая в этом случае направлена но линии >45 противоположно направлению вектора центростремительного (нормального) ускорения центра масс звена. Это ускорение равно  [c.79]

Пример. Для кривошипно-ползунного механизма (рис. 47) найти инерционную нагрузку всех звеньев, если длины звеньев равны = 0,074 м, l,ifj = 0,200 м положения центров масс звеньев 1 = 0,020 м, 1 = 0,060 м,  [c.79]


Определить инерционную нагрузку кулисы Ск механизма Витворта при том положении его, когда угол AB = 90°. Дано 1ав = 100 мм, 1ас = 200 мм, центр масс кулисы Сх совпадает с центром шарнира С, центральный момент инерции кулисы Is = 0,2 кгм , угловая скорость кривошипа постоянна и равна ojj = 20 сек Ч  [c.83]

Определить инерционные моменты М , и УИ , зубчатых колес рядового зацепления, если известно, что в рассматриваемый момент времени первое колесо вращается с угловой скоростью oj = 20 m и угловым ускорением ei = 100 сек Числа зубьев иа колесах Zi = 20, 2.2 = 40, центры масс колес лежат на осях их вращения центральные моменты инерции колес /s, = 0,1 кгм . Is, = 0,4 кгм .  [c.83]

Штифт барабана молотилки (масса шти( )та равна 200 г), центр масс которого расположен на расстоянии / 5 == 200 мм от оси вращения барабана, вращается вместе с барабаном, делающим п --- 1000 об/мин. Определить силу инерции штифта.  [c.84]

Пример. На валу 00 (рис. 48) закреплены грузы с массами/ ], пь ит . Надо найти массы противовесов и/и,установленных в плоскостях исправления I—I и И—II па расстояниях, равных = 50 мм и p ,jj = 40 мм, от их центров масс до оси вращения вала, если массы грузов н координаты их центров масс соответственно равны = 2 кг, pj = 10 мм, = 3 кг,, р2 = 15 мм, 1щ  [c.86]

Р е ш е н и е. Центры масс грузов лежат в одной плоскости, содержащей ось вращения вала 00 поэтому векторы Ki, K-i, К-л и Ki, представляющие собой дисбалансы т р , ЩЪ и /щр,,, лежат в той же плоскости.  [c.86]

ТЕОРЕМА [взаимности (перемещений перемещение точки А под действием силы, приложенной в точке В, равно перемещению точки В под действием силы, приложенной в точке А работ работа первой силы на перемещении точки ее приложения под действием второй силы равна работе второй силы на перемещение точки ее приложения под действием первой силы ) Гульдена — Панна ( площадь поверхности, полученной вращением дуги плоской кривой (или ломаной линии) вокруг оси, лежащей в ее плоскости, но ее не пересекающей, равна длине этой дуги, умноженной на длину окружности, описанной центром тяжести объем тела вращения, образованного вращением плоской фигуры вокруг оси, лежащей в плоскости этой фигуры и ее не пересекающей, равен произведению площади этой фигуры на длину окружности, описанной центром тяжести площади фигуры ) Гюйгенса точка подвеса физического маятника и центр качания суть точки взаимные Гюйгенса — Штейнера момент инерции тела относительно некоторой оси равен сумме момента инерции тела относительно оси, проходящей через центр масс параллельно данной, и произведения массы тела на квадрат расстояния между ними о движении центра масс ( центр масс системы движется как материальная точка, масса которой равна массе всей системы и к которой приложены все внещние силы, действующие на систему тела с переменной массой центр масс тела с переменной масой движется как точка затвердевшей массы, в которой сосредоточена масса тела в данный момент и к которой приложены главный вектор активных внешних сил и главный вектор реактивных сил ) Жуковского если силу, приложенную к какой-либо точке звена плоского механизма, перенести параллельно самой себе в одноименную точку повернутого плана скоростей, то момент этой силы относительно полюса плана скоростей будет пропорционален ее мощности ]  [c.282]

Из теоремы вытекает закон сохранения количества движения если геом. сумма всех действующих на систему внеш. сил равна нулю, то количество движения системы остаётся всё время величиной постоянной. Теорема применяется при изучении движения жидкостей, в теории удара, в теории реактивного движения и др. Следствием этой теоремы является также теорема о движении центра масс центр масс механич. системы движется как материальная точка, масса к-рой равна массе системы и на к-рую действуют все внеш. силы, приложенные к системе,  [c.617]

В основе всей динамики твердого тела лежат уравнения Эйлера, предложенные им в 1767 г. Уравнения эти определяют движение твердого тела около неподвижной точки и имеют место при произвольном движении твердого тела, так как самое общее движение твердого тела может быть представлено в виде суммы переносного поступательного движения, определяемого движением центра масс тела, и относительного движения тела вокруг центра масс. Центр масс твердого тела движется так, как если бы в нем была сосредоточена вся масса тела и приложены все действующие на тело силы. Относительное движение твердого тела вокруг центра масс определяется теоремой об изменении момента количества движения относительно осей Кёнига.  [c.368]

Пример 2. Движение тел Солнечной системы в неподвижной системе координат. Пренебрегая притяжением далеких звезд, нашу Солнечную систему можно считать изолированной, т. е. считать, что на тела Солнечной системы действуют только внутренние силы. По второму следствию теоремы о движении центра масс центр масс Солнечной системы, расположенный вблизи центра Солнца, находится в покое или двигается прямолинейно и рав- номерно. Наблюдения показывают, что он перемещается со скоростью 20 км/сек к некоторой точке небесной сферы, расположенной вблизи звезды Веги и называемой апексом. Таким образом, движение планет Солнечной системы является сложным их траектории относительно системы отсчета, связанной с центром масс Солнечной системы, — эллипсы (если пренебречь силами взаимного тяготения планет), а траектории относительно далеких звезд — пространственнее эллиптические спирали.  [c.186]


Следствие о движении дентра масс. Центр масс движется, как материальная точка, в которой сосредоточена масса всей системы, и приложены все силы действующие на систему  [c.122]

Это равенство по виду совпадает со вторым законом Ньютона, ваписанным для точки с массой М л ускорением щ = йчсШ, к которой приложена сила Р . Равенство (8.11) представляет математическую запись теоремы о движении цеитра масс центр масс материальной системы движется как материальная точка, в которой сосредоточена вся масса системы и к которой приложены все внешние силы, действующие на систему.  [c.394]

Мы ограничимся рассмотрением случаев, когда звено совершает плоскопараллельное движение и имеет плоскость материальной симметрии, параллельную плоскости его движения. При этом точкой приведения сил инерции авена целесообразно брать его центр масс (рис. 45), так как упрощается выражение момента инерционной пары сил — главного момента сил инерции, что то же, инерционного момента. Он оказывается равным М = -1 г, (9.2)  [c.78]

Неравномерное вращательное 1вижение звена при совпадение. центра масс S звена с его осью вращения А (рис. 46, д).  [c.79]

По правилу подобия находим точки Sj, Sj. з (концы векторов ускорений центров масс звеньев криво1нина АВ, шатуна ВС и ползуна 3).  [c.80]

Определить силу инерции Я махового колеса, вращающегося равномерно со скоростью 600 об1мин масса махового колеса равна m = 50 кг, его центр масс 5 находится на расстоянии l s =  [c.81]

Определить ннер[[ионную нагрузку шатуна ВС шарнирного четырехзвенннка в положении, при котором осн кривошипа АВ и коромысла D вертикальны, а ось шатуна ВС горизонтальна. Длины звеньев равны 1ав = ЮО мм, 1цс = ко = 400 мм. Масса н1атуна ВС равна = 4,0 кг, и его центральный момент инерции /sj = 0,08 /сглг центр масс звена ВС лежит на середине отрезка ВС. Угловая скорость кривошипа АВ постоянна и равна (Oj = 20 сек .  [c.82]

Определить силы инерции и шатуна ВС криво-шипно-ползунного механизма при статическом распределении Ma i.i шатуна в центры шарниров Б и С. Задачу решить для положения, когда угол pi = 90°. Дано = ЮО мм, 1цс = 400 мм, Ibsi == == 100 мм, точка 2—центр масс шатуна, масса шатуна m.j = 4,0 кг, угловая скорость кривошипа постоянна и равна со, = ЮОсек  [c.82]

Определить инерционную нагрузку шатуна Вл механизма с качающимся ползуном при том положении его, когда угол AB == == 90 . Дано 1ав = 100 лл, 1ас = 200 лл, координата центра масс 1натуна= 86мм, масса шатуна = 20 кг центральный момент ннерцип шатуна = 0,074 кгм , угловая скорость кривошипа постоянна н равна oj = 40 сек .  [c.82]


Смотреть страницы где упоминается термин Масса центру масс : [c.37]    [c.252]    [c.91]    [c.184]    [c.386]    [c.66]    [c.78]    [c.78]    [c.80]    [c.81]    [c.87]    [c.87]   
Курс теоретической механики. Т.2 (1983) -- [ c.210 ]



ПОИСК



403 — Центры тяжести переменной массы — Динамика

Астродинамические дифференциальные уравнения возмущенного движения спутника относительно центра масс

Беленький. О косвенном влиянии внутренних сил на движение центра масс системы

Вращение Земли относительно центра масс

Вычисление моментов инерции однородных тел относительно осей, проходящих через их центры масс и являющихся осями симметрии

Гектор полного ускорения центра масс -пен

Геометрия масс Центр масс. Момент инерции

Геометрия масс центр масс материальной системы, моменты инерции твердых тел

Групповая центра масс в неоднородном пол

Дальтона движения центра масс

Движение активное центра масс

Движение двух материальных точек в системе центра масс

Движение компонентов смеси относительно центра масс

Движение космического аппарата относительно центра масс и управление им

Движение около центра масс некоторых из запущенных искусственных спутников

Движение относительно центра масс

Движение спутника относительно центра масс в центральном ньютоновском поле

Движение центра масс

Движение центра масс законы изменения и сохранения импульса системы

Движение центра масс и вращение вокруг этого центра

Движение центра масс и поступательное движение

Движение центра масс ракеты

Движение центра масс системы материальных точек

Динамика твердого тела, имеющего одну неподвижную точку. Движение искусственного спутника относительно центра масс

Динамика твердого тела. Движение центра масс

Динамика. Передача силы по шатуну. Раг.носие сил на рычаге Жуковского. Уравновешивание движущихся масс противовесами. Динамическое действие механизма на стойку. Движение центра тяжести

Динамические характеристики механических систем Основные теоремы динамики системы Центр параллельных сил. Центр масс и центр тяжести

Дифференциальные уравнении возмущенного движения центра масс искусственного спутника Земли (2Г). 3. Уравнения возмущенного движения линейных систем

Дифференциальные уравнения движения ИСЗ относительно центра масс

Дифференциальные уравнения движения центра масс снаряда

Задание Д-7. Применение теорем об изменении количества движения и о движении центра масс к исследованию движения механической системы

Задание Д.7. Применение теоремы о движении центра масс к исследованию движения механической системы

Закон (теорема) движения центра масс

Закон движения движения центра масс

Закон движения твёрдого тела или в относительном движении вокруг центра масс

Закон движения твёрдого тела или вокруг центра масс

Закон движения точки вдоль движения центра масс систем

Закон движения центра масс

Закон движения центра масс материальной системы

Закон изменения кинетического момента системы в её относительном движении вокруг центра масс

Закон изменения кинетической энергии для относительного движения системы вокруг центра масс

Закон изменения количества движения системы (закон движения центра масс)

Закон сохранения движения центра масс

Закон сохранения импульса и теорема об изменении импульса и движении центра масс

Закон сохранения момента импульса и скорости центра масс

Законы изменения кинетического момента и кинетической энергии относительно поступательно движущейся- системы центра масс

Импульс системы Центр масс

Интеграл движения центра масс

Интеграл центра масс

Интегралы движения центра масс системы

Интегралы количества движения. Закон сохранения движения центра масс

Исследование движения общего центра масс механизма

Кинетическая энергия системы в абсолютном движении и в движении относительно центра масс. Теоремы об их изменении

Количество движения системы и его выражение через массу системы и скорость центра масс

Координаты центра масс

Координаты центра масс ротора

Координаты центра масс системы

Л Teope.ua о движении центра масс механической системы

Масса и центр масс системы материальных точек

Масса системы. Центр масс

Масса системы. Центр масс системы

Методы определения центров тяжести (центров масс)

Момент импульса и центр масс

Момент количеств движения относительно неподвижной точки и центра масс. Теоремы об их изменениях

Момент количеств движения относительно центра масс

Момент относительно центра масс

О сохранении вектора количества движения системы и движения ее центра масс

О теоремах динамики для движения относительно центра масс

Общие теоремы динамики относительно поступательно движущейся системы центра масс (системы осей Кенига)

Общие теоремы о движении системы материальных точек относительно центра масс

Определение положения общего центра масс механизма

Определение угловых ускорений и ускорений центров масс звеньев механизма

Определение элементов профиля, массы и центра тяжести лопатки

Переход к системе координат с началом в центре масс

Переход от лабораторной системы отсчета к системе центра масс

Понятие о моделях незамкнутых систем. Теорема о движении центра масс

Поступательно-движущаяся система центра масс (см. ц-система)

Применение теоремы о движении центра масс

Примеры применения теоремы о движении центра масс механической системы

Примеры, иллюстрирующие теорему о движении центра масс механической системы

Простейшие свойства центра масс

Радиус-вектор точки центра масс

Система динамических уравнений с началом в центре масс

Система отсчета связанная с центром масс

Система свободных материальных точек и уравнения ее движения. Теоремы об изменении количества движения и о движении центра масс

Система центра масс

Система центра масс и пороговая энергия

Системы отсчета с началом в центре масс. Формулы Кёнига

Скорость центра масс

Скорость центра масс системы

Скорость центра масс твердого тела

Случай Эйлера вращение твердого тела вокруг центра масс

Случай сохранения главного момента количеств движения материальной системы в относительном движении по отношению к центру масс системы

Случай сохранения скорости центра масс материальной систеТеорема об изменении главного вектора количеств движения материальной системы

Среда сплошная центр масс

Тела 1 — 1S0 — Масса — Вычисление однородные — Момент инерции 1 393 — Центры тяжести

Тело Положение центра масс

Теорема Вариньоиа относительно центра масс

Теорема Вариньона в движении относительно центра масс

Теорема Вариньона о движении центра масс

Теорема Кёнига об иаменении кинетической внергии системы в относительном движении (в движении по отношению к центру масс системы)

Теорема Реааля о кинетическом моменте системы в относительном движении (в движении по отношению к центру масс системы)

Теорема г о движении центра масс материальной

Теорема динамики точки о движении центра масс

Теорема зацепления основная о движении центра масс тела с пере

Теорема импульсов центру масс

Теорема о движении центра масс

Теорема о движении центра масс замкнутой системы

Теорема о движении центра масс материальной системы

Теорема о движении центра масс материальной системы. Случай сохранения скорости центра масс

Теорема о движении центра масс механической системы

Теорема о движении центра масс системы

Теорема о движении центра масс системы материальных точек

Теорема о движении центра масс системы материальных точек . Теорема о движении центра масс системы

Теорема о зависимости между кинетическими моментами механической системы относительно неподвижного центра и относительно центра масс системы

Теорема об изменении вектора-момента количества движения относительно неподвижного центра и движущегося центра масс системы

Теорема об изменении главного момента количеств движения материальной системы в относительном движении по отношению к центру масс

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы относительно центра масс

Теорема об изменении кинетического момента механической системы в относительном движении но отношению к центру масс

Теорема об изменении кинетического момента системы в относительном движении по отношению к центру масс

Теорема об изменении количества движении. Теорема о дни жегши центра масс механической системы

Теорема об изменении количества движения и движения центра масс

Теорема об изменении количества движения и движения центра масс системы при ударе

Теорема об изменении количества движения системы. Теорема о движении центра масс системы

Теоремы о движении системы относительно осей неизменного направления, проходящих через центр масс системы (осей Кёнига)

Теоремы о движении центра масс и об изменении количества движения и кинетического момента

Теоремы о количестве движения системы и о движении центра масс

Теоремы о количестве движения точки и системы и о движении центра масс

Теоремы об изменении количества движения и о движении центра масс для удара. Теорема Кельвина

Теоремы об изменении количества движения системы материальных точек и о движении ее центра масс

Теоремы об ичменении количества движения и о движении центра масс

Узел в центре масс

Уравнение Гамильтона—Якоби центра масс

Уравнение движения ИСЗ относительно центра масс

Уравнения движения системы центра масс дифференциальны

Уравнения движения спутника относительно центра масс в ограниченной задаче. Интеграл типа Якоби Устойчивое положение относительного равновесия

Уравнения движения тела относительно центра масс

Уравнения движения центра масс одноступенчатой ракеты

Уравнения рассеяния при столкновении двух частиц (исключение движения центра масс)

Ускорение мгновенное центра масс

Ускорение центра масс системы

Устойчивость стационарного движения центра масс искусственного спутника Земли

Устойчивость стационарных движений центра масс искуееттнпо) о спутника Земли

Формулы для координат центра масс непрерывно-протяжённых Центры масс некоторых линий и площадей

Ц-система (см. система центра масс

ЦЕНТР МАСС ДВИЖЕНИЕ ЦЕНТРА МАСС ПОД ДЕЙСТВИЕМ ВНЕШНИХ СИЛ

Центр инерции (центр масс)

Центр инерции масс системы материальных точек

Центр инерции, масс, тяжести

Центр инерции, масс, тяжести движение

Центр масс

Центр масс

Центр масс (центр инерции) материальной системы

Центр масс 207, XIII

Центр масс дуги окружности

Центр масс исключение движения

Центр масс как центр системы параллельных векторов

Центр масс конуса

Центр масс кругового сектора

Центр масс линии

Центр масс материальной системы

Центр масс механизма

Центр масс механической системы (центр масс

Центр масс многогранной пирамиды

Центр масс множества точек

Центр масс общей кинематической цепи

Центр масс сечения

Центр масс системы материальных точек

Центр масс системы материальных точек и его координаты

Центр масс системы. Теорема о движении центра масс системы

Центр масс. Момент инерции

Центр массы неравных материальных точек

Центр массы сплошного тела

Центр массы я равных материальных точек

Центр тяжести, центр масс

Центры масс некоторых объёмов

Центры масс. Моменты и произведения инерции

ЧАСТЬ ЧЕТВЁРТАЯ ДИНАМИКА СИСТЕМЫ ЧАСТИЦ Отдел I ГЕОМЕТРИЯ МАСС Центр масс

Шесть интегралов движения центра массы

Эллипсоида половины центр масс



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте