Движение плоскопараллельное

Силы инерции звена, совершающего плоскопараллельное движение. Плоскопараллельное движение звена АВ (рис. 3.4) можно рассматривать, как слагающееся из двух движений переносного, поступательного вместе с центром массы С со скоростью V и ускорением и относительного вращательного вокруг оси, проходящей через центр массы С, с угловой скоростью со и угловым ускорением е. [c.61]

Отсюда вытекает, что в этом случае либо движение потенциально, либо линии тока совпадают с линиями вихря. Если движение плоскопараллельно, то из (2.10) следует, что движение потенциально. [c.25]

II. Л = О U одновременно А = А = А = 0. В этом случае плоскости м = 0, 1> = 0, и = 0 пересекаются но одной прямой, которую назовем критической прямой, так как каждая ее точка является критической. Перенеся начало координат в одну из точек критической прямой, можем написать дифференциальные уравнения без свободного члена. Этот случай характеризуется тем, что О является корнем характеристического уравнения. Пусть (Oi = 0. Тогда один из интегралов будет = С, т. е. одна система поверхностей представляет собой параллельные плоскости. Имеем движение плоскопараллельное, классификация критических точек которого дана в моей статье [3]. [c.23]

Легко убедиться, что это будут отрезки прямых, а всё движение — плоскопараллельным потоком со скоростями, равными по величине [c.74]

Определим кинетическую энергию тела при плоскопараллельном движении. Плоскопараллельное движение, как было показано в кинематике, можно разложить на два движения поступательное вместе с некоторым полюсом и вращательное вокруг полюса. Соответственно и кинетическая энергия тела при плоскопараллельном движении складывается из кинетической энергии поступательного движения вместе с некоторым полюсом и кинетической энергии вращательного движения вокруг полюса [c.347]

Обтекание бесконечного круглого цилиндра суммарным плоскопараллельным и циркуляционным потоком (фиг. 18). При движении плоскопараллельного потока слева направо, а циркуляционного—по часовой стрелке суммирование скоростей для верх- [c.419]

Рассмотрим еще один пример. Пусть (рис. 1) на движение звеньев, входящих в сферическую пару, наложено условие, что они совершают плоскопараллельное движение относительно плоскости Оуг. В данном случае, помимо ранее наложенных связей, появились еще две общие связи — невозможность вращения вокруг осей Оу и Ог. Эту кинематическую пару надо отнести к пятому классу. [c.8]

Определить класс кинематической пары, образованной звеньями / и 2, если оба звена, вошедшие в кинематическую пару, совершают плоскопараллельное движение относительно плоскости Оуг. [c.8]

Из теоретической механики известно, что при плоскопараллельном движении твердого тела (звена механизма) это движение в каждый момент времени может быть представлено как вращение вокруг некоторой точки, называемой мгновенным центром вращения. В механизмах мы можем рассматривать движение звеньев относительно стойки и относительно любого из звеньев механизма. Если движение звена относительно стойки принять за абсолютное движение, то соответствующий мгновенный центр вращения будем называть мгновенным центром вращения в абсолютном движении рассматриваемого звена. Если же рассматривается движение звена относительно любого подвижного звена механизма, то соответствующий мгновенный центр вращения будем называть мгновенным центром вращения в относительном движении рассматриваемых звеньев. [c.64]

Исследуя плоскопараллельное движение вязкой жидкости, Ньютон нашел опытным путем, что величина силы Т, необходимой для перемещения одного слоя жидкости параллельно другим, равна [c.230]

Г. Как известно из теоретической механики, в общем случае все силы инерции звена ВС (рис. 12.1), совершающего плоскопараллельное движение и имеющего плоскость симметрии, параллельную плоскости движения, могут быть сведены к силе инерции Fa, приложенной в центре масс S звена, и к паре сил инерции, момент которой равен М . [c.238]

В общем случае плоскопараллельного движения звена его кинетическую энергию можно представить в виде суммы энергий в поступательном вместе с центром масс звена и вращательном вокруг его центра масс движениях. Поэтому для механизма можно написать [c.335]

Для звена, имеющего сложное плоскопараллельное движение, кинематическую энергию можно представить так [c.335]

Способ плоскопараллельного движения [c.85]

Определение. Движение фигуры в пространстве называется плоскопараллельным, если все ее точки перемещаются в параллельных плоскостях. [c.85]

Поэтому при перемещении горизонтальная проекция треугольника свою форму не меняет. Следовательно, справедлива теорема при плоскопараллельном движении фигуры относи тельно горизонтальной плоскости проекций фронтальные проекции ее точек перемещаются по прямым, пер пендикулярным линиям связи, а гори зонтальная проекция фигуры остается конгруэнтной самой себе. [c.85]

Идентичность формул плоскопараллельного движения и замены плоскостей проекций означает, что графические алгоритмы решения задач тем и другим способом должны быть принципиально одинаковыми. Проследим это на примерах решения основных задач. [c.86]

Сначала плоскопараллельным движением относительно 11 прямую преобразуют во фронтальную прямую [c.87]

Способом плоскопараллельного движения (см. п. 3.3.1) плоскость треугольника АВС преобразовываем в плоскость уровня. Построив биссектрисы двух углов треугольника, находим [c.161]

Построим сечение 123 призмы гори-зонта.тьно проецирующей плоскостью Д, перпендикулярной, с боковым ребрам. Способом плоскопараллельного движения относительно П, определяем натуральную величину треугольника 123 и, значит, натуральные величины его сторон. [c.171]

В случае плоскопараллельного движения аналогичным путем находим [c.67]

Для плоскопараллельного движения (плоская труба) [c.68]

Стержень АВ длины 0,2 м совершает плоскопараллельное движение. Ускорения его концов А н В перпендикулярны АВ, направлены в противоположные стороны и по модулю равны 2 м/с . Найти угловую скорость, угловое ускорение стержня и ускорение его середины С. [c.138]

Плоскопараллельное (плоское) движение твердого тела [c.306]

Звенья плоских рычажных механизмов могут совершать поступательное, вращательное и сложное плоскопараллельное движение. Скорости и ускорения точек этих звеньев определяются по формулам общей. механики. [c.31]

Е сли звенья механизма представляют собой твердые тела и совершают плоскопараллельное движение, то [c.53]

Глава XI ПЛОСКОПАРАЛЛЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА [c.127]

УРАВНЕНИЯ ПЛОСКОПАРАЛЛЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ (ДВИЖЕНИЯ ПЛОСКОЙ ФИГУРЫ). [c.127]

Плоскопараллельным (или плоским) называется такое движение твердого тела, при котором все его точки перемещаются параллельно некоторой фиксированной плоскости П (рис. 141). Плоское движение совершают многие части механизмов и машин, например катящееся колесо на прямолинейном участке пути, шатун в кривошипно-ползунном механизме и др. Частным случаем плоскопараллельного движения является вращательное движение твердого тела вокруг неподвижной оси. [c.127]

Рассмотрим сечение S тела какой-нибудь плоскостью Оху, параллельной плоскости П (рис. 141). При плоскопараллельном движении все точки тела, лежащие на прямой ММ, перпендикулярной сечению S, т. е. плоскости П, движутся тождественно. [c.127]

Если же ёе 1 Фг,- =0, то формула (7.21) налагает определенные ограничения на вид тензора напряжений Рейнольдеа. В этом случае рассматриваемая формула иногда может оказаться довольно грубым приближением к действительности. Рассмотрим, например, случай, когда осредненное движение плоскопараллельно, так что м1 = м1(л з), Н2 = мз = 0, и соответственно этому только компоненты Ф13 и Ф31 тензора Фг отличны от нуля. Тогда формулы (7.21) принимают вид [c.346]

Мы ограничимся рассмотрением случаев, когда звено совершает плоскопараллельное движение и имеет плоскость материальной симметрии, параллельную плоскости его движения. При этом точкой приведения сил инерции авена целесообразно брать его центр масс (рис. 45), так как упрощается выражение момента инерционной пары сил — главного момента сил инерции, что то же, инерционного момента. Он оказывается равным М = -1 г, (9.2) [c.78]

В отличие от споеоба замены плоскостей проекций, которым данная фигура преобразуется в фигуру частного положения путем изменения системы отнесения,способом плоскопараллельного движения фигура приводится в частное положение в результате ее перемещения в пространстве относительно неподвижной системы отнесения, В теории преобразований показывается, что движение / фигуры в пространстве можно представить как композицию двух алоскопараллсльных [c.85]

Справедлива аналогичная теорема о плоскопараллельном перемещении относительно П2 при плоскопара.т лельном движении фигуры относи тельно фронтальной плоскости проек ций горизонтальные проекции ее то чек перемещаются по прямым, пер пендикулярным линиям связи, а фронтальная проекция фигуры оста ется конгруэнтной самой себе. [c.85]

Эта задача способом вращения вокруг проецирующей прямой, как и изученными выше способами замены iUTO KO ra проекций, плоскопараллельного движения решается в два этапа [c.90]

Гармонический закон распределения скоростей. Распределение скоростей при гармоническом законе (рис. 2.3) является наиболее характерным для болынипства участков сложной конфигурации (за поворотом, за расширением, после сложного входа в аппарат и т. д.). В общем виде гармоническая функция может быть представлена уравнением (1.8). Ограничимся рассмотрением этого закона только для случая плоскопараллельного движения. Подставив значение гй из уравнения (1.8) в формулу (2.34) для средней скорости и интегрируя в общем случае от == г/т/Ьи до У2 (где 0 гр у [c.68]

Ограничения, которым должны удовлетворять вновь создаваемые проекции, обусловлены понятием плоскопараллельного движения. Так на 1ываи)т плоское движение геометрической фигуры, при котором все ее точки движутся паралАелыю пекоторой плоскости. [c.64]

Из приведенного определения следует, что вращательное движение фигуры является частным случаем плоскопараллельного, а способ врапгения — частный случай способа плоскопараллельного перемещения. [c.64]

Раньше чем переходить к кинетостатическому расчету плоских мехагизмов, рассмотрим задачу приведения к каноническому виду сил инерции звена, совершающего плоскопараллельное движение. ПусгЕ. звено имеет плоскость материальной симметрии и при дви-жени I звена его сечение этой плоскостью, условно изображенное на рис. 61, все время остается в одной и той же неподвижной г лоскости. Снеся мысленно массьЕ всех частиц звена в плоскость его материальной симметрии, получим возможность рассматривать звено как мате-риалЕшую плоскую фигуру, движущуюся в своей плоскости. [c.83]

В данной работа содержатся новые теоретические результаты силового взаимодействия круглого цилиндра о идеальной несжимаемой жидкостью. Рассмотрим установившееся плоскопараллельное движение круглого цилиндра в покоящейся идеальной несжимаемой жидкости со скоростью в направлении оси Л (рио.2). При движении в жидкой ореде сэада цилиндра образуется "свободное" пространство, мгновенно заполняемое как вытесняемой жидкостью, гак и. увлекаемой цилиндром. При этом вокруг цилиндра образуется некоторый слой жидкооти, двикущейоя относительно поверхности цилиндра /2/. В связанной с цилиндром системе ко-52 [c.52]

Отсюда заключаем, что для изучения движения всего тела достаточно изучить, как движется в плоскости Оку сечен)1е S этого тела или некоторая плоская фигура S. Поэтому в дальнейшем вместо плоского движения тела будем рассматривать движеиие плоской фигуры S в ее плоскости, т-. е. в плоскости Оху. При этом все результаты, которые будут получены в 53—59 для точек плоской фигуры, справедливы, конечно, и для точек сечения S твердого тела, движущегося плоскопараллельно. [c.127]

Аэрогидродинамика технологических аппаратов (1983) -- [ c.65 , c.68 ]

Классическая механика (1980) -- [ c.35 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.215 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.64 ]

Основы теоретической механики (2000) -- [ c.131 ]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.38 , c.257 ]

Теоретическая механика (1987) -- [ c.44 ]

Теоретическая механика (1988) -- [ c.233 ]

Курс теоретической механики (1965) -- [ c.299 , c.527 ]

Гидравлика Основы механики жидкости (1980) -- [ c.105 , c.115 ]

Газовая динамика (1988) -- [ c.244 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.343 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...