Импульс системы Центр масс

Импульс системы. Центр масс. Импульсом системы материальных точек называется гео- [c.131]

Но в этой системе импульс налетающего фотона не равен нулю, так как не существует системы отсчета, в которой импульс фотона мог бы исчезнуть ). Таким образом, в системе центра масс [c.404]

Единственный случай, в котором вся кинетическая энергия может быть использована в реакции, имеет место, когда импульс в начальном состоянии равен нулю. Но импульс можно всегда привести к нулю, рассматривая соударение в надлежащей системе отсчета, а именно в системе центра масс. [c.405]

В-третьих, соотношение между импульсом налетающей частицы в системе центра массы и импульсом в лабораторной системе различно для тяжелых частиц и для электронов. Учитывая это, Г. Бете дает формулы для ионизационных потерь энергии электрона на единицу пути [c.22]

Известны скорости частиц до столкновения и угол рассеяния в системе центра масс. Найти скорости и импульсы частиц после столкновения. [c.103]

При описании столкновения в л. с. трудно выделить, что в рассеянии определяется первым и что вторым фактором. Чтобы установить это, необходимо рассмотреть процесс столкновения в системе центра масс. По определению, с. ц. м.— это система отсчета, в которой полный импульс взаимодействующих тел равен нулю. Начало с. ц. м. совпадает с центром масс системы взаимодействующих тел. [c.24]

Таким образом, можно выбрать координатную систему, относительно которой полный импульс равен нулю. В этой координатной системе центр масс замкнутой системы будет неподвижен при любых изменениях внутри системы. Например, если центр масс пушки и снаряда до выстрела покоился относительно земли, то он будет неподвижным и после выстрела снаряд и сама пушка получат равные импульсы в противоположные стороны. [c.118]

Какова роль теоремы о моменте импульса в механике системы и твердого тела 2. Когда выполняется закон сохранения момента импульса 3. Каково значение теорем о движении центра масс и момента импульса относительно центра масс в исследовании движения системы В чем состоит принцип затвердевания [c.77]

Инвариантная масса двух частиц. Частица массы Ш2 сталкивается с неподвижной частицей массы шх. Найти инвариантную массу двух частиц и импульсы частиц в системе центра масс (с. ц. м.). Решение. Масса двух частиц = т + ( + Шо. Вычислим [c.477]

Точку С называют центром масс механической системы, а подвижную систему отсчета К с, связанную с этой точкой, — системой центра масс (или ц-системой). Так как импульс механической си- [c.70]

Так как частица 2 в лабораторной системе отсчета покоится, а в системе центра масс имеет импульс р, то относительная скорость этих двух систем отсчета будет равна хю и —энергии частиц в системе центра масс) [c.133]

Так как в системе центра масс импульсы равны друг другу и противоположны по знаку, то, согласно (5.27), получаем следующее уравнение [c.133]

Квадрат импульса, передаваемого налетающей частицей частице-мишени в системе центра масс, равен [c.135]

Соответственно вместо угла рассеяния в системе центра масс можно пользоваться либо передаваемым импульсом, либо передаваемой энергией в лабораторной системе отсчета. Значения первой из этих величин изменяются между нулем и удвоенным значением начального импульса (одной из частиц), а второй — между нулем и максимальной величиной (5.34). [c.136]

Аналогичная формула получается из (7.41). Обычно после выделения б-функции зависимость Т-матрицы от полного импульса в явном виде не указывают. Она определяется выбором системы отсчета. В системе центра масс, конечно, Р == 0. В дальнейшем, говоря оТ-матрице в случае столкновения двух частиц, мы будем иметь в виду формулу (7.44), а в случае рассеяния частицы на неподвижной мишени —выражение (7.40), а готическую букву больше использовать не будем. [c.180]

В то время как — импульс частицы 1 непосредственно в системе общего центра масс, ql — импульс частицы 2 в системе центра масс пары (2,3). Кинетическая энергия дается выражением [c.505]

Система центра масс (система ЦМ) имеет своим началом центр масс частиц, который движется равномерно и прямолинейно относительно лаб. системы. Частицы в этой системе приближаются к центру масс с одинаковыми по величине, но противоположно направленными импульсами полный импульс системы равен нулю 2р = О ( штрихом обозначается физическая величина в системе ЦМ). Уравнения, описывающие процессы рассеяния, намного проще в системе ЦМ, чем в лаб. системе, и именно поэтому часто предпочитают все вычисления проводить в системе ЦМ. [c.23]

Таким образом, момент импульса произвольно движущейся системы распадется на момент, вычисленный в системе центра масс, и момент, выражающий движение системы как целого (материальной [c.133]

При переходе к системе центра масс момент импульса преобразуется по формуле (13.9) [c.137]

Как и следовало ожидать, величины относительных скоростей обратно пропорциональны массам частиц, а направления их прямо противоположны (в системе центра масс импульс системы двух частей равен нулю). После столкновения скорости, изменив направления, останутся противоположными. При упругом столкновении сохраняется кинетическая энергия, поэтому не изменяются и абсолютные величины [c.141]

МАНДЕЛСТАМА ПРЕДСТАВЛЕНИЕ (двойное спектральное представление) — простейшее интегральное представление для амплитуды рассеяния элементарных частиц (см. Дисперсионных соотношений метод) как ф-ции инвариантных квадрата полной энергии в системе центра масс и квадрата передачи 4-импульса t. [c.44]

Антипротоны должны рождаться вместе с протонами (или нейтронами), и для их рождения в системе центра масс сталкивающихся частиц должна быть выделена энергия, превышающая удвоенную массу протона (тпр = 938 МэВ). Для этого протон, сталкивающийся с неподвижным протоном-мишенью, должен иметь энергию (в лабораторной системе координат) не меньше 6,5 ГэВ. Если же нротон-мишень движется навстречу летящему к нему протону, то энергия последнего может быть меньше. Нуклоны внутри ядер двигаются в разных направлениях ( ферми-движение ) со средним импульсом около 200 МэВ/с. Возможность для налетающего протона столкнуться с нуклоном ядра, двигающимся ему навстречу, снижает порог энергии для рождения антипротона почти до 4 ГэВ. [c.66]

Таким образом, в системе центра масс (которая в симметричных коллайдерах совпадает с лабораторной) вторичные частицы образуют два направленных в противоположные стороны пучка, сужающихся с ростом энергии, поскольку продольные импульсы при этом возрастают. В системе, где частица-мишень покоится, пучок частиц, испускаемых в с. ц. м. в направлении первичной, за счет преобразований Лорепца дополнительно сужается, а пучок, испускаемый в с. ц. м. в противоположную сторону, меняет направление и расширяется. В результате образуются два вылетающих вперед конуса — узкий и широкий . [c.97]

Соомошен ия (3.36), (3.34) и решение (3.33) дают возможность найти угол фт как функцию заданных величин и тем самым определить углы отклонения скоростей первой второй частиц в системе центра масс. Эти углы рйвны между собой, так как в указанной системе импульс двух частиц всегда равен нулю, и, следовательно, скорости обеих часхиц в любой момен.т времени [c.124]

При этом момент импульса центра масс частицы пропорционален Ат и, следовательно, является малой величиной порядка Я (I — характерный размер частицы). В то же время момент М относительно поступательно движущейся системы центра масс частицы пропорционален Ат-Р, т. е. является величиной порядка 1 . Момент сил (Ь ) относительно центра масс частицы также является величиной более высокого порядка малости по сравнению с другими моментами сил в (10.48). Следовательно, слагаемыми М и (И можно пренебречь. Тогда, учитьгвая, что [c.474]

В случае рассеяния электропов на средних и тяжелых ядрах такое приближение является хорошим, и ф-лой, обратной ф-ле (За), с успехом пользуются для опр( де-ления параметров распределения плотности заряда в ядре. При рассеянии электрона высокой энергии на нуклоне пренебрегать релятивистскими эффектами нельзя, и ф-лы (За), (36) имеют смысл только в сиец. лоренцовых системах координат, нанр. в системе центра масс. Поэтому связь ф-ций р к( ") и Р]( ]ч[( ) с реальными распределениями в нуклоне совершенно не ясна. Если в процессе рассеяния электрона нуклоном квадрат передаваемого импульса мал, то можно ограничиться двумя первыми членами ])аз-ложения ф-ций и по в точке д ==0. [c.464]

Допустим, что оператор взаимодействия двух частиц содержит часть Я,(р), которая зависит только от оМносищельного импульса р. Будет ли непрерывный спектр оператора Я (в системе центра масс) оставаться таким же, как н спектр оператора Яо, или изменится Если изменится, то каким образом [c.251]

Канонические параметры для трех нерелятивистских частиц вводятся следующим образом. Обозначим массы через rrii, m2, т , радиусы-векторы — через Ri, R2, R3 и импульсы — через рь рг, рз. В системе центра масс, где [c.505]

Спиральные амплитуды. Используем спиральности, возвращаясь тем самым для началыюго состояния к (15.25). Функции конечного состояния, соответствующие частице 1, записываются в системе координат с осью z по вектору к, а функции частиц 2 и 3 — в системе координат с осью z по вектору q. Вектор к совпадает по направлению с импульсом частицы 1 в системе центра масс пары (2,3J q направлен вдоль импульса частицы 2. Поэтому записать все спиральности в одной и той же системе координат невозможно. Спиновой осью z частицы 1 является ее импульс в системе координат общего центра масс. [c.508]

Если задача рассматривается в системе центра масс и полный импульс в числодинамических переменных больше не входит, то все же коммутирует с р1 и т. д. Поэтому в соответствии с леммой гл. 7, 3, п. 2 не будет вполне непрерывным оператором. Следовательно, полное ядро как сумма операторов такого типа не только не принадлежит классу Гильберта — Шмидта, но и не является вполне непрерывным. [c.510]

Симметричная параметризация. В системе центра масс три импульса Рь Рг и рз образуют замкнутый треугольник, форма которого полностью определяется величинами рь р2 и рз. Его положение в пространстве можно задавать при помощи углов Эйлера 1 з, 6 и <р, которые определяют ориентацию системы координат, жестко связанной с телом ), по отношению к неподвижной системе координат. Свяжем с треугольником правую систему координат, ось у которой перпендикулярна к его плоскости, а ось г направлена по одному нз илшульсов. Вместо величин импульсов можно ввести кинетические энергии [c.514]

Для придания результата возможно более общего характера мы будем использовать релятивистскую кинематику в следующем виде. Если W — полная энергия, nil и rri2 — массы покоя двух испускающихся частиц, то импульс в системе центра масс определяется выражением [c.546]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...