Центр масс исключение движения

Во всех без исключения случаях количество движения системы останется без изменения, если мы всю массу тела сосредоточим в центре масс и сообщим ей скорость, равную скорости этой точки тела. [c.77]

Если движение корпуса вибровозбудителя не плоскопараллельное, то реализуются четыре степени свободы при условии исключения вращения корпуса вокруг своей геометрической оси и перемещения вдоль этой оси. Движение корпуса при такой схематизации будет также осесимметричным. Все точки, расположенные на его геометрической оси, будут описывать окружности вокруг какой-то общей неподвижной оси. Вокруг той же оси будет описывать окружность центр массы дебаланса. [c.247]

Далее в выражение для энергии (5.1) и соответственно в оператор Гамильтона (5.6) следует включить члены, описывающие электрические и магнитные взаимодействия и обусловленные наличием электронных спиновых магнитных моментов и возможных магнитных и электрических моментов ядер. Но даже без этих дополнительных членов использование системы осей с началом в центре масс молекулы (после исключения энергии поступательного движения) дает более сложное выражение для гамильтониана, чем (5.6). Это обсуждается в гл. 6. Здесь же для достижения основной цели пренебрежем всеми дополнительными членами. Выражение (5.6) представляет приближенный оператор Гамильтона молекулы в этой главе исполь- [c.67]

Мы не можем из уравнения (10) определить искомое угловое ускорение ф кривошипа, ибо неизвестен модуль реакции Rjp. Поэтому для исключения R из уравнения (10) надо дополнительно применить к колесу 2 одну из общих теорем, например теорему об изменении главного момента количеств движения в относительном движении по отношению к центру масс [c.554]

Это уравнение полностью определяет движение свободного вращающегося твердого тела, закрепленного в точке центра масс. Вектор N постоянен и неподвижен в пространстве, уно изменяет свое направление относительно вращающегося тела, отсюда можно определить движение тела. Конечно, так будет, за исключением того положения, при котором а> и N совпадают, тогда = 0 и тело вращается, сохраняя неизменной ось вращения о в пространстве и теле. [c.251]

Уравнения упомянутых цилиндров получатся, очевидно, в результате исключения t из двух каких-либо пар уравнении (4.7) и (4.7 ). Если в начальный момент / = О точка М находится в центре масс и имеет отличную от нуля начальную скорость или если точка М в начальный момент имеет нулевую начальную скорость, то траектория движения есть прямая линия. При этом начальные значения (начальные составляющие скорости, или начальные координаты) всегда можно выбрать так, чтобы точка М достигла в конечное время любой из точек М и продолжала двигаться по своей прямолинейной траектории. [c.187]

УРАВНЕНИЯ РАССЕЯНИЯ ПРИ СТОЛКНОВЕНИИ ДВУХ ЧАСТИЦ (ИСКЛЮЧЕНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЦЕНТРА МАСС) [c.261]

ИСКЛЮЧЕНИЕ ДВИЖЕНИЯ ЦЕНТРА МАСС 375 [c.375]

Отложим на прямой ОГ от точки О длину ОС, равную I (фиг. 44). Точка С физического маятника будет двигаться совершенно так же, как простой маятник. Можно предположить, ничего не изменяя в движении этой точки, что вся остальная часть тела, представляющего собой физический маятник, за исключением этой точки, лишена массы. Точка С называется центром колебаний. Точка О на неподвижной оси называется точкой подвеса маятника. [c.76]

Работу, необходимую на приведение в движение массы и на преодоление силы трения, однако же, легко приблизительно выделить из всей работы СЬ. Для этого стоит только оставить без изменения все усилия движения за исключением сопротивления воздуха. С этой целью мы сделали крылья Р съемными и по удалении их прикрепляли к плечам А и В узкие полоски одинакового с крыльями Р веса и имеющие центры тяжести в тех же точках, и, следовательно, с одинаковыми моментами инерции относительно оси вращения. [c.58]

ДЛЯ рассеивания энергии необходимо относительное перемещение отдельных частей тела в этом случае прецессия вызывает периодически ускоренное движение всех частиц космического аппарата, за исключением центра масс. Устанавливая маятниковый механизм,систему с демпфирующей пружиной и массой-наконечником или диск, имеющие отличные от космического аппарата прецессионные характеристики (рис. 27), можно получить в результате две раз- личные динамические системы, перемещающиеся относительно друг друга на демпфирование относительного движения расходуется нежелательный избыток энергии. Наиболее распространенным демпфирующим устройством маятникого типа является расположенная по внешней стороне спутника изогнутая труба с движущимся внутри шаром собственная частота колебаний шара в трубе будет пропорциональна угловой скорости спутника, а вся система будет настроена на условия оптимального рассеивания энергии в широком диапазоне угловых скоростей спутника. Рассеивание энергии происходит за счет ударов, трения или гистерезиса. Иногда в подобном устройстве вместо шара используют ртуть—элемент с упругими и инерционными свойствами. Аналогичного эффекта можно добиться с помощью маятника, если подвеску его инерционной массы выполнить из упругого материала или поместить массу в вязкую среду [4, 9]. Маятник иногда располагают вдоль оси вращения на некотором расстоянии от центра масс с тем, чтобы усилить относительные перемещения, создаваемые прецессионными колебаниями (по сравнению с вариантом, когда тот же самый маятник располагается радиально от центра масс). Для демпфирования можно использовать также диск, помещенный в вязкую среду, поскольку отношения моментов инерции относительно соответствующих осей диска и космического аппарата различны. Аналогичную задачу мог бы выполнить элемент, установленный внутри спутника и вращающийся во много раз быстрее, чем сам спутник (такой элемент можно отнести к гироскопам). В принципе этот метод не отличается от предыдущих в том смысле, что он так-же основан на различии динамических характеристик указанного устройства и космического аппарата и на различии в частотах прецессии. Возникающее при этом относительное перемещение можно ограничить с помощью вязкой среды. [c.224]

Закон притяжения Ньютона 313—321 Следствия из консерватииных интегралов 322—332 Одновременные столкновения 333--339 Гелиоцентрические координать[ 340—347 Парные столкновения Й 348—354 Централыгые конфигурации 355—368 Гомографические решения 369—374 Гомографические решения и центральные конфигурации 375—382 Исключение движения центра масс 383—389 Исключение кинетического момента 390—406 Вещественные особенности 407—414 Теоретико-функциональный характер столкновений 415—425 Задача трех тел 426—440 [c.282]

Вычисления по методу частиц в ячейках проводятся аналогично, за исключением того, что поток массы находится по конечному числу частиц, притекающих из донорной ячейки. Частицы не располагаются в центре ячейки, а каждая частица р имеет свои лагранжевы координаты Хр и ур. Частицы перемещаются с осредненной скоростью, которая определяется по такой же формуле, что и в методе маркеров и ячеек (см. формулу (3.605) разд. 3.7.4). Если частица пересекает сторону ячейки, то за счет ее массы, количества движения и внутренней энергии меняются соответствующие средние величины в новой ячейке и по этим величинам вычисляется давление в этой ячейке. Как было отмечено выше, возникающие мгновенные сгущения и разрежения частиц в ячейках вызывают хаотические высокочастот- [c.360]

Рассматривая разбивку по квадрату с вертикальной и горизонтальной сторонами (способ а), мы видим, что проход пара здесь ничем не стеснен, имеются сквозные вертикальные коридоры через всю массу труб. Недостатком такого способа является нерациональное использование плош,ади решетки, так как в центре между четырьмя смежными трубами остаются заведомо неиспользуемые плош,ади, обозначенные на эскизе лит. а знаком X. Поэтому такой способ разбивки применяется только для крупных жаровых труб, при чем эти средние участки используются под постановку мелких (дымогарных) труб. Правда, здесь пар получает извилистое движение, и особых достоинств такая разбивка на первый взгляд как будто не имеет. Если же учесть, что разбивка жаровых труб по квадрату уменьшает количество различных размеров перегревательных элементов (различная длина соединительных труб элементов) по сравнению со всеми другими типами разбивки, то преимуш,ество такой разбивки по квадрату в указанных случаях (перегреватели Шмидта и Чусова) будет налицо. Все, без исключения, наши старые типы паровозов с перегревателями, а также и новые мош,ные, оборудованные перегревателями Чусова и Шмидта (например, четыре паровоза серии ФД , вьшуш,енные в 1936 г. в виде опыта с перегревателями Чусока), имеют и будут иметь разбивку жаровых труб, выполненную по способу лит. а. [c.137]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...