Сила постоянная

Какую вертикальную силу, постоянную по величине и направлению, надо приложить к материальной точке, чтобы при падении точки на Землю с высоты, равной радиусу Земли, эта сила сообщила точке такую же скорость, как сила притяжения к Земле, обратно пропорциональная квадрату расстояния точки до центра Земли [c.224]

Параллельные силы постоянной интенсивности, распределенные по отрезку прямой линии [c.57]

Установка шестерня на оси (схема II) улучшает условия работы подшипника вследствие увеличения его жесткости. В схеме II ось нагружена силой постоянного направления, в схеме I нагрузка на вал циклическая (круговой изгиб) [c.81]

Полагая силу / постоянной и интегрируя уравнение (3.28), получаем [c.140]

Для пластичных материалов модуль упругости Е, предел упругости и предел текучести при сжатии примерно те же, что и при растяжении. Напряжение, соответствующее разрушающей силе, при сжатии пластичных материалов получить нельзя, так как образец не разрушается, а превращается в диск и сжимающая сила постоянно возрастает. Характеристики, аналогичные относительному удлинению и относительному сужению при разрыве, при испытании пластичных материалов на сжатие также нельзя получить. [c.101]

Решение задач. -Уравнения (33) или (34) позволяют, зная как при движении точки изменяется ее скорость, определить импульс действующих сил (первая задача динамики) или, зная импульсы действующих сил, определить, как изменяется при движении скорость точки (вторая задача динамики). При решении второй задачи, когда заданы силы, надо вычислить их импульсы. Как видно из равенств (30) или (31), это можно сделать лишь тогда, когда силы постоянны или зависят только от времени. [c.203]

Решение задач. Теорема об изменении кинетической энергии [формула (52)1 позволяет, зная как при движении точки изменяется ее скорость, определить работу действующих сил (первая задача динамики) или, зная работу действующих сил, определить, как изменяется при движении скорость точки (вторая задача динамики). При решении второй задачи, когда заданы силы, надо вычислить их работу. Как видно из формул (44), (44 ), это можно сделать лишь тогда, когда силы постоянны или зависят только от положения (координат) движущейся точки, как, например, силы упругости или тяготения (см. 88). [c.215]

Как уже было отмечено в 89, вычислить стоящий справа интеграл, не зная закона происходящего движения (т. е. зависимостей X, у, Z от времени /), можно лишь в случаях, когда сила постоянна или зависит только от положения точки, т. е. от ее координат х, у, г. Такие силы образуют силовое поле (см. 32). Так как сила определяется ее проекциями на координатные оси, то силовое поле задается уравнениями [c.317]

Движение материальной точки под действием силы тяжести является примером движения под действием силы, постоянной по модулю и направлению. [c.20]

Чему равна работа силы грения скольжения, если эта сила постоянна по модулю и направлению [c.189]

Задачи, в которых рассматривается движение материальной точки под действием некоторой заданной силы (постоянной или переменной) в сопротивляющейся среде, причем сила сопротивления среды зависит от скорости материальной точки. [c.257]

В этих трех случаях теорема о количестве движения дает первые интегралы дифференциальных уравнений движения. В первом и во втором случаях, т. е. когда сила постоянна или является функцией времени, теорема применяется в конечной форме, выражаемой уравнениями (147). Из уравнений (147) по заданным проекциям силы находят проекции скорости на координатные оси. третьем случае теорема применяется в дифференциальной форме. [c.286]

Найдем ускорение точки. Сила постоянна, поэтому ускорение, приобретенное точкой, также постоянно и, следовательно, движение точки по прямолинейной траектории будет равнопеременным, т. е. [c.287]

Легко решаются задачи в случаях, когда моменты внешних сил постоянны либо являются функциями только времени. [c.208]

Легко решаются задачи, в которых силы и моменты пар сил постоянны либо зависят от положений точек системы. [c.305]

Теорему об изменении количества движения материальной точки применяют в задачах, где силы постоянны, либо являются известными функциями времени, а в число данных и неизвестных величин входят масса (вес) материальной точки, силы, приложенные к точке, промежуток" времени действия сил, скорости материальной точки в начале и в конце этого промежутка времени. [c.538]

Теорему об изменении кинетической энергии применяют в задачах, где силы постоянны либо зависят от положений точек твердого тела, а в число данных и неизвестных величин входят масса (вес) твердого тела, внешние силы, приложенные к твердому телу, перемещение центра инерции (либо любой другой точки), скорости центра инерции (либо любой,, другой точки) в начале и в конце этого перемещения. [c.541]

Если внешние силы постоянны либо зависят от положений точек твердого тела, то можно упростить интегрирование системы дифференциальных уравнений движения, применяя теорему об изменении кинетической энергии в задачах, где в число данных и искомых величин входят масса, главные центральные моменты инерции твердого тела, внешние силы, приложенные к твердому телу, перемещения точек (угловое перемещение) твердого тела, скорости центра инерции и угловые скорости твердого тела в начале и в конце этих перемещений. [c.543]

Итак, если вынужденные колебания вызываются силой постоянной по направлению, величина которой меняется с частотой собственного враш,ения ротора, то возможно появление колебаний двух видов, соответствующих обоим значениям (8) критической скорости. Первые колебания соответствуют прямой прецессии, а вторые обратной прецессии ротора. [c.621]

Таким образом, при действии возмущающей силы постоянного направления, изменяющейся по синусоидальному закону с частотой, равной угловой скорости ротора, существуют четыре или три критические угловые скорости ротора (в зависи.мости от соотношения мо- ментов инерции А и В). [c.642]

Заметим, что если сила постоянного направления зависит только от расстояния, то она будет потенциальной в этом случае элементарная работа Fj x) dx = dU (х) и потенциальная функция [c.353]

Поперечная сила постоянная, a момент уменьшается по линейному закону до нуля в точке В. Эпюра поперечной силы Q (л ) изображена на рис. 11.4, б. В точке приложения сосредоточенной силы функция Q (х) имеет разрыв, изменяясь на значение прикладываемой силы F. Эпюра момента Ж зг (х) изображена на рис. 11.4, в. В точке приложения силы график функции М зг(х) имеет излом. [c.136]

Bo внешней среде термодинамические силы постоянны (см. II), 6Z,°=0, поэтому для устойчивости системы в соответствии с критерием (12.4) достаточно, чтобы в выделенной произвольной подсистеме [c.121]

Ответ. Сила постоянна по величине и перпендикулярна к оси Oz. [c.264]

Как было 1Юка 1апо выше, угловая скорость oi входит в выражения для сил постоянным множителем. Поэтому величины сил Рщ и можно характеризовать статическими моментами масо WiPi и т р,2. [c.296]

На груз массы I кг, подвешенный на нити длины 1 м, й начальный момент времени находившийся в состоянии покоя га одной вертикали с точкой подвеса, кратковременно действует горя-зонтальная сила, постоянная во времени в течение интервала д. л-ствня. Сила Р и интервал времени ее действия т являются независимыми случайными величинами с гауссовским распределением, с математическими ожиданиями, равными соответственно т/ = 300 Н и тг = 0,01 с и средними квадратическими отклонениями, равными о/г = 5 Н и Ог = 0,002 с. Определить значения вероятности того, что амплитуда свободных колебаний груза на нити после окончания удара превысит 60° и 90°. [c.447]

Наиболее важные случаи прямолинейного движения материальной точки получаются тогда, когда сила f постоянна или она зависит только от времени, или от координаты или от скорости V. E JШ сила постоянна, имеем случай рав1Юпеременпого движения, т. е. движения с постоянным ускорением. От времени сила зависит обычно, когда ее изменяют путем регулирования, например регулируют силу тяги самолега изменением режима работы его двигателей. [c.247]

Если неподвижен вал, а вращается корпус, нагруженный силой постоянного направления, то зона повышенного давления сохраняет свое положение относительно вала. В этом случае наиболее целесообразно подводить масло через сверление в валу на участке, противоположном направлению нагрузки (рис. 365, с)). При других способах подвода (через корпус, кольцевые канавки, с торца) необходи.мо учитывать замечания, сделанные для случая неподвижного корпуса. [c.364]

Понятие о силе, как об основной мере механического действия, оказываемого на материальное тело, было введено в статике. Но в сгатике мы не касались вопроса о возможных изменениях действующих сил с течением времени, а при решении задач считали все силы постоянными. Между тем на движущееся тело наряду с постоянными силами действуют обычно силы переменные, модули и направления которых при движении тела изменяются. При этом переменными могут быть и заданные (активные) силы, и реакции связей. [c.180]

В частности, такой случай может иметь место, когда действующая сила постоянна по модулю и направлению (f= onst),. а точка, к которой приложена сила, двин<ется прямолинейно (рис. 229). В этом случае Ft =/ os а = onst и [c.209]

На рис. 522 показано два примера подобных систем. Стержень, защемленный одним концом (рис. 522, а), на1ружен на конце силой, постоянно направленной нормально к торцу. Нетрудно установить, что для стержня не существует форм равновесия с изогнутой осью. Если проанализировать законы движения стержня, то обнаруживается, что для случая равномерного распределения масс при [c.453]

Таким образом, на участке I поперечная сила постоянна и равна РЬ а- Ь) (рис. 2.69,6), а изгибающий момент при изменении л от О до а(0 х<а) увеличивается от О до РаЬ1 а+Ь) (рис. 2.69, в). [c.205]

Однако если действующая сила постоянна F = onst) или зависит только от времени, т. е. F = F t), то интеграл (4) непосредственно вычисляется и теорема дает один векторный или, в проекциях на оси координат, три скалярных первых интеграла уравнений движения точки. Эти первые интегралы выражаются равенствами (3) или (5), где стоящие справа импульсы S или 5 , S , будут (после вычисления соответствующих определенных интегралов) известными функциями времени. [c.327]

Если сила будет функцией одного только времени, т. е. = Fx t), или когда сила постоянна F = onst), импульс непосредственно вычисляется и теорема (6) дает первый интеграл уравнения движения (2). [c.352]

Определение прочности при растяжении. Прочность — способность материала сопротивляться разрушению под действием внешних сил, постоянных (статическая прочность) и переменных (сопротивление усталости). При статических испытаниях образец (рис. 10.14, а) со стандартными размерами деформируют плавно возрастающей нагрузкой. При испытании измеряют прилагаемую силу F и соответствующее удлинение Д/ образца. По измерениям строят диаграмму растяжения (рис. 10.14,6), которая имеет ряд характерных точек. Если разделить нагрузки, соответствующие характерны.м точкам диаграммы, на площадь поперечного сечения образца до растяжения, то можно определить следующие характеристики прочности предел пропорциональности a =FJAf [c.128]

Продольная сила, постоянная по всей длине, равна внешней силе N = F. Площадь опасного сечения тп - у4 о=80мм . Условие прочности в опасном сечении имеет вид [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...