Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Ц-система (см. система центра масс

МАССА СИСТЕМЫ. ЦЕНТР МАСС  [c.264]

Почему сила тяжести не влияет на изменение кинетического момента механической системы относительно центра масс и относитель]ю любой оси, проходящей через центр масс системы  [c.241]

Тогда для статического момента массы системы относительно центра масс  [c.241]

В плоскости движения центра масс тела, совершающего плоское движение, выберем неподвижную систему координат 0х у1, относительно которой рассматривается движение, и движущуюся поступательно вместе с центром масс систему Сху (рис. 228). Пусть Хс и Ус — координаты центра масс тела относительно неподвижной системы координат. Тогда по теореме о движении центра масс получим два следующих дифференциальных уравнения плоского движения твердого тела  [c.281]


По виду траекторий движения точки делятся на прямолинейные н криволинейные. Форма траектории зависит от выбранной системы отсчета. Одно и то же движение точки может быть прямолинейным относительно одной системы отсчета и криволинейным относительно другой. Например, если с летящего горизонтально Земле с постоянной скоростью самолета отцеплен груз, то, пренебрегая сопротивлением воздуха и учитывая только действие силы тяжести, получим в качестве траектории движения центра масс груза относительно самолета пря.мую линию, а относительно Земли — параболу.  [c.98]

Формула (38) и выражает рассматриваемую теорему об изменении кинетического момента системы относительно центра масс для относительного движения системы по отношению к системе координат, движущейся поступательно с центром масс, формулируемую так же, как если бы центр масс был неподвижной точкой.  [c.309]

Кинетические моменты механической системы относительно центра масс в абсолютном движении и в относительном движении по отношению к центру масс геометрически равны.  [c.6]

Производная по времени от кинетического момента механической системы относительно центра масс системы в её относительном движении по отношению к этому центру геометрически равна главному моменту внешних сил, действующих на точки системы относительно центра масс. 2. Изменение радиуса-вектора или координат точки характеризует относительное движение.  [c.57]

Так как в //-системе центр масс покоится, значит, согласно (3.9), 2i [c.112]

Определить модуль количества движения механической системы, если центр масс С цилиндра 1 движется со скоростью = 4 м/с, а массы тел 1, 2 и 3 равны соответственно mi = 40 кг, ГП2 = 10 кг, Шз = 12 кг. Тела 2 и 4 - однородные диски. (166)  [c.229]

В системе центра масс, начальная скорость Ui частицы 1 выразится следующим образом  [c.184]

Вполне возможно, но довольно утомительно решить совместно уравнения (22) — (24) и найти интересующие нас величины. Эти уравнения выражают собой содержание законов сохранения. Однако значительно удобней и более содержательно рассматривать столкновение в системе центра масс. Прежде всего найдем скорость центра масс относительно лабораторной системы отсчета. Положение центра масс определяется соотношением  [c.186]


Обозначим начальные скорости в системе отсчета, в которой центр масс покоится, через Ui и иг конечные скорости в этой же системе отсчета пусть будут равны ui и иг (рис. 6.10). Между скоростями в лабораторной системе отсчета и в системе центра масс, существуют следующие соотношения  [c.187]

Рис, 6,10. в системе центра масс Mi и Mi после столкновения должны разлетаться в противоположных направлениях. Возможны все углы  [c.187]

Рис. 6,11. Конечная скорость а в системе центра масс разлагается на компоненты по> Рис. 6,11. Конечная скорость а в <a href="/info/12385">системе центра масс</a> разлагается на компоненты по>
В данной системе отсчета центр масс покоится. Вследствие симметрии составляющая полного импульса по оси у должна  [c.377]

Переход от системы центра масс к системе, связанной с одной из частиц. Два протона движутся в противоположных направлениях от общей точки со скоростью р = 0,5.  [c.395]

Пороговая энергия для реакции релятивистской частицы гораздо выше при наблюдении в лабораторной системе отсчета, чем в системе центра масс. Этот эффект является одним из главных факторов, сужающих границы исследования в физике элементарных частиц.  [c.398]

Система центра масс и пороговая энергия  [c.403]

Но в этой системе импульс налетающего фотона не равен нулю, так как не существует системы отсчета, в которой импульс фотона мог бы исчезнуть ). Таким образом, в системе центра масс  [c.404]

Единственный случай, в котором вся кинетическая энергия может быть использована в реакции, имеет место, когда импульс в начальном состоянии равен нулю. Но импульс можно всегда привести к нулю, рассматривая соударение в надлежащей системе отсчета, а именно в системе центра масс.  [c.405]

Полную релятивистскую энергию в лабораторной системе связываем с полной релятивистской энергией в системе центра масс, применяя инвариант (12.16) к системе из двух протонов  [c.406]

По определению системы центра масс (pi + р2)ц.м = 0. Если в лабораторной системе протон 2 находится в покое, то 2(лаб) = = МрС и р2(лаб) = 0. Принимая во внимание равенство  [c.406]

Это отношение и является мерой коэффициента полезного действия . Чтобы получить полную энергию в 20 ГэВ в системе центра масс, учитывая, что МрС 1 ГэВ, потребуется  [c.406]

В этом случае из кинетической энергии протона, разогнанного до 200 ГэВ относительно лабораторной системы, для образования новых частиц доступны только 20 ГэВ. Вследствие такого низкого коэффициента полезного действия внимание было сосредоточено на таких системах ускорителей, в которых сталкиваются два пучка частиц, распространяющихся в противоположных направлениях, так что лабораторная система отсчета становится системой центра масс.  [c.406]

При выводе выражения пороговой энергии для взаимодействия частиц высоких энергий мы видели, что удобно рассматривать условия в системе центра масс. Рассмотрим реакцию у + р- -р + л , где гамма-фотон налетает на неподвижный протон и образует я -мезон.  [c.410]

В-третьих, соотношение между импульсом налетающей частицы в системе центра массы и импульсом в лабораторной системе различно для тяжелых частиц и для электронов. Учитывая это, Г. Бете дает формулы для ионизационных потерь энергии электрона на единицу пути  [c.22]

Соотношение (54) дает теорему об изменении кинетической энергии системы в дифференциальной форме для движения системы относительно центра масс дифференциал кинетической энергии механической системы в ее движении относительно системы координат с началом в центре масс и перемещаюицейся поступательно равен сумме элементарных работ внешних и внутренних сил на перемещениях относительно центра масс.  [c.648]


Определим эту скорость, а этим Мс — главный момент внешних сил, приложенных к ротору. В рассматриваемый момент времени поступательно движуп аяся система центра масс Схуг совпадает с главными центральными осями ротора, как это вытекает из условий задачи, сле-довательно, применимы формулы (1). Расстояние г конца вектора Ьс от оси относительного вращения D в системе центра масс находится проектированием составляющих этого вектора на направление DE  [c.79]

Величина К с является кинетически.м моментом системы относительно центра масс для относительного движения по отношению к системе координат, движущейся поступательно вмесче с центром масс, т. е. системы координат Схуг.  [c.280]

Энергия покоя протонно-антипротонной пары составляет 2jMp , так как массы покоя антипротона и протона одинаковы. В системе центра масс кинетическая энергия должна быть поэтому по меньшей мере равна 2М с , что составляет МрС на каждый из исходных протонов. К этому надо прибавить энергию покоя МрС каждого из исходных протонов, так что минимальная полная энергия в системе центра масс должна составлять  [c.407]


Смотреть страницы где упоминается термин Ц-система (см. система центра масс : [c.247]    [c.329]    [c.226]    [c.227]    [c.228]    [c.303]    [c.353]    [c.185]    [c.187]    [c.187]    [c.203]    [c.405]    [c.406]    [c.406]    [c.408]    [c.409]   
Курс теоретической механики для физиков Изд3 (1978) -- [ c.121 ]



ПОИСК



Беленький. О косвенном влиянии внутренних сил на движение центра масс системы

Геометрия масс центр масс материальной системы, моменты инерции твердых тел

Движение двух материальных точек в системе центра масс

Движение центра масс законы изменения и сохранения импульса системы

Движение центра масс системы материальных точек

Динамические характеристики механических систем Основные теоремы динамики системы Центр параллельных сил. Центр масс и центр тяжести

Дифференциальные уравнении возмущенного движения центра масс искусственного спутника Земли (2Г). 3. Уравнения возмущенного движения линейных систем

Задание Д-7. Применение теорем об изменении количества движения и о движении центра масс к исследованию движения механической системы

Задание Д.7. Применение теоремы о движении центра масс к исследованию движения механической системы

Закон движения точки вдоль движения центра масс систем

Закон движения центра масс материальной системы

Закон изменения кинетического момента системы в её относительном движении вокруг центра масс

Закон изменения кинетической энергии для относительного движения системы вокруг центра масс

Закон изменения количества движения системы (закон движения центра масс)

Законы изменения кинетического момента и кинетической энергии относительно поступательно движущейся- системы центра масс

Импульс системы Центр масс

Интегралы движения центра масс системы

Кинетическая энергия системы в абсолютном движении и в движении относительно центра масс. Теоремы об их изменении

Количество движения системы и его выражение через массу системы и скорость центра масс

Координаты центра масс системы

Л Teope.ua о движении центра масс механической системы

Масса и центр масс системы материальных точек

Масса системы

Масса системы. Центр масс

Масса системы. Центр масс

Масса системы. Центр масс системы

Масса системы. Центр масс системы

Масса центру масс

О сохранении вектора количества движения системы и движения ее центра масс

Общие теоремы динамики относительно поступательно движущейся системы центра масс (системы осей Кенига)

Общие теоремы о движении системы материальных точек относительно центра масс

Переход к системе координат с началом в центре масс

Переход от лабораторной системы отсчета к системе центра масс

Понятие о моделях незамкнутых систем. Теорема о движении центра масс

Поступательно-движущаяся система центра масс (см. ц-система)

Примеры применения теоремы о движении центра масс механической системы

Примеры, иллюстрирующие теорему о движении центра масс механической системы

Система динамических уравнений с началом в центре масс

Система отсчета связанная с центром масс

Система свободных материальных точек и уравнения ее движения. Теоремы об изменении количества движения и о движении центра масс

Система центра масс

Система центра масс

Система центра масс и пороговая энергия

Системы отсчета с началом в центре масс. Формулы Кёнига

Скорость центра масс системы

Случай сохранения главного момента количеств движения материальной системы в относительном движении по отношению к центру масс системы

Случай сохранения скорости центра масс материальной систеТеорема об изменении главного вектора количеств движения материальной системы

Теорема Кёнига об иаменении кинетической внергии системы в относительном движении (в движении по отношению к центру масс системы)

Теорема Реааля о кинетическом моменте системы в относительном движении (в движении по отношению к центру масс системы)

Теорема о движении центра масс замкнутой системы

Теорема о движении центра масс материальной системы

Теорема о движении центра масс материальной системы. Случай сохранения скорости центра масс

Теорема о движении центра масс механической системы

Теорема о движении центра масс системы

Теорема о движении центра масс системы материальных точек

Теорема о движении центра масс системы материальных точек . Теорема о движении центра масс системы

Теорема о зависимости между кинетическими моментами механической системы относительно неподвижного центра и относительно центра масс системы

Теорема об изменении вектора-момента количества движения относительно неподвижного центра и движущегося центра масс системы

Теорема об изменении главного момента количеств движения материальной системы в относительном движении по отношению к центру масс

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы относительно центра масс

Теорема об изменении кинетического момента механической системы в относительном движении но отношению к центру масс

Теорема об изменении кинетического момента системы в относительном движении по отношению к центру масс

Теорема об изменении количества движении. Теорема о дни жегши центра масс механической системы

Теорема об изменении количества движения и движения центра масс системы при ударе

Теорема об изменении количества движения системы. Теорема о движении центра масс системы

Теоремы о движении системы относительно осей неизменного направления, проходящих через центр масс системы (осей Кёнига)

Теоремы о количестве движения системы и о движении центра масс

Теоремы о количестве движения точки и системы и о движении центра масс

Теоремы об изменении количества движения системы материальных точек и о движении ее центра масс

Уравнения движения системы центра масс дифференциальны

Ускорение центра масс системы

Центр инерции масс системы материальных точек

Центр масс

Центр масс (центр инерции) материальной системы

Центр масс как центр системы параллельных векторов

Центр масс материальной системы

Центр масс механической системы (центр масс

Центр масс системы материальных точек

Центр масс системы материальных точек и его координаты

Центр масс системы. Теорема о движении центра масс системы

Центр системы

ЧАСТЬ ЧЕТВЁРТАЯ ДИНАМИКА СИСТЕМЫ ЧАСТИЦ Отдел I ГЕОМЕТРИЯ МАСС Центр масс



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте