Центр качания

Ответ Период качаний не изменится, так как точечная масса добавлена в центре качаний цилиндра. [c.286]

Положение центра качания А сегментов зависит от углов скосов ф на торцах сегментов. [c.439]

При одинаковых углах ф (вид а) центр качания находится на оси симметрии сегмента, незначительно отклоняясь от этого положения при самоустановке сегмента в пределах рабочих значений углов а. [c.439]

Для >ою чтобы сместить центр качания на расстояние Lot передней (но направлению движения) кромки (вид б), необходимо угол ф] переднего скоса делать меньше угла ф2 заднею скоса согласно соотношению [c.439]

Из этих формул видно, что точка К совпадает с центром качаний или центром удара звена. [c.86]

Итак, в рассматриваемом случае равнодействующая сил инерции звена такова, как если бы масса всего звена была сосредоточена в его центре масс, но приложена эта равнодействующая не в центре масс, а в центре качания звена. [c.86]

Длина li такого математического маятника, период колебаний которого равен периоду колебаний данного физического маятника, называется приведенной длиной физического маятника. Точка К, отстоящая от оси подвеса на расстоянии OK=h, называется центром качаний физического маятника (см. рис. 324). [c.327]

Отсюда следует, что расстояние ОК всегда больше, чем ОС=а т. е. что центр качаний маятника всегда расположен ниже его центра масс. [c.327]

Следовательно, точки АТ и О являются взаимными, т. е. если ось подвеса будет проходить через точку К, то центром качаний будет точка О (так как /j- i) и период колебаний маятника не изменится. Это свойство используется в так называемом оборотном маятнике, который служит для определения ускорения силы тяжести. [c.328]

Заметим, что согласно формуле (169) центр удара совпадает с центром качаний физического маятника. Следовательно, как было показано в 129, h>a, т. е. расстояние от оси до цент-ра удара больше, чем до центра масс. Если ось вращения проходит через центр масс тела, то а=0, и мы получаем /г=оо. В этом случае центра удара на конечном расстоянии не существует, и любой удар по телу будет передаваться на ось. [c.407]

Отложив по прямой ОС отрезок OOi = I, получим точку Oi, называемую центром качания маятника. Ось, проходящая через центр качания параллельно оси привеса, называется осью качаний маятника. Воспользуемся формулой (81.4) для установления особых свойств оси привеса и оси качаний физического маятника. Предположим, что маятник качается вокруг оси привеса Ох (рис. 181, а). Определим по формуле (81.4) его приведенную длину [c.215]

Отложив вдоль ОС отрезок 00, = 1 = 3/2 г, получаем центр качаний маятника Oi на ободе диска. Период качаний определяем по формуле (81.10) [c.217]

Согласно фор,муле (81,3) это расстояние равно приведенной длине маятника I. Таким образом, центр удара совпадает с центром качаний маятника. [c.277]

Покажем, что линия действия равнодействующей сил инерции Ф проходит через центр качаний. Для этого продолжим линию действия этой силы до пересечения с прямой ОС перенесем в точку их пересечения 0 силу Ф и разложим ее на две составляющие фЕ и Ф (рис. 224, г). На основании теоремы о моменте равнодействующей силы (ч. I, Статика , 29) [c.287]

Центр качаний физического маятника 215 [c.423]

Следовательно, центр качаний К данного физического маятника [c.223]

Найти положение центра качаний К тонкого однородного стержня длины АВ = 1. [c.117]

Отложим от точки о (рис. 193) по прямой ОС отрезок О А, равный приведенной длине физического маятника. Точку А называют центром качания маятника, а ось, проведенную через центр качания параллельно оси подвеса маятника,—осью качания маятника. Если ось качания сделать осью подвеса, то период качаний не изменится. Это свойство использовано в оборотном маятнике Катера для гравиметрических измерений . [c.335]

Обратим внимание на тождественность полученного равенства с (199), определяющим центр качания физического маятника, хотя, вообще говоря, центр качания И центр удара отличаются друг от друга и совпадают лишь в отдельных случаях 1. [c.350]

Различие между центром качания и центром удара установил Иван Бернулли в 1714 г. [c.350]

Одна из сил пары уравновешивается главным вектором Фр, j касательных сил инерции, и остается равнодействующая касательных сил инерции, которая равна произведению массы звена на касательное ускорение центра масс, но приложена в центре качания А звена. [c.412]

Перенесем в центр качания А по линии действия центробежную силу (рис. 227, г), сложим здесь обе составляющие (Фдг и Ф7) си.лы инерции и найдем равнодействующую всех сил инерции звена. [c.412]

Ответ. Сила инерции равна произведению массы звена на ускорение центра масс, направлена против ускорения центра масс, но приложена не в центре масс, а в центре качания. [c.412]

Следствие 6.4.1. Уравнение колебаний физического маятника совпадает с уравнением колебаний математического маятника (определение 3.9.1), вся масса которого сосредоточена в центре качания. Теория движения математического маятника может быть полностью применена к анализу движения физического маятника. [c.458]

Следствие 6.4.2. Точка подвеса и центр качания расположены по разные стороны от центра масс твердого тела, причем [c.458]

Теорема 6.4.1. (Гюйгенс). Точка подвеса физического маятника и центр качания суть точки взаимные. Если центр качания принять за точку подвеса, то прежняя точка подвеса будет центром качания. Период колебаний маятника при этом не изменится. [c.459]

Р и Л1 могут быть также сведены к одной равнодействующей Р (рис. 26, е), приложенной в центре качания, который находится на радиальной прямой, проходящей через центр тяжести. Расстояние от оси вращения О до центра качания К [c.42]

Если от точки привеса О отложить по линии ОС приведенную длину физического маятника I, то получим точку 0 , которая называется центром качаний. Для приведенной длины физического маятника справедливы следующие теоремы Гюйгенса [c.429]

Центр качаний и точка привеса физического маятника взаимны, т. е., если то же твердое тело подвесить за горизонтальную ось, проходящую через центр качаний, параллельно первоначальной оси, проходящей через точку привеса, то получим новый физический маятник, приведенная длина которого равна приведенной длине прежнего маятника, т. е. 4 = I. [c.429]

Вычислим приведенную длину физического маятника, у которого ось привеса проходит через точку Ох — центр качаний прежнего маятника. Согласно определению приведенной длины, применяя теорему Штейнера, имеем [c.429]

Если от точки О1 отложить отрезок длины = I, то получим точку О, т. е. центр качаний и точка привеса взаимны. Периоды малых ко- [c.429]

Для этого следует силу приложить, сохраняя ее направление, в центре К кячавия звена (рис. 46, в). Расстояние центра качания К звена от оси вращения последнего А равно [c.79]

Целесообразнее конструкция переставляющихся сег.ментов (вид г) с двумя ножевыми опорами, расстояние между которыми равно 0,16 L. Опорная ножка сегмента установлена в выемке с вогнутым днищем. При перемене направления вращения сегмент пол действием сил трения перемещается вдоль выемки до упора ножей в ее торцовые стенки. Если вал вращается в направлении, показанном на виде г, то работает левая опора центр качания сегмента расположен на оптимальном расстоянии 0,5 L-I-0,08 L= 0,58 L от передней кромки сегмента. Правая опора будучи расположена во впадине выемки не мешает самоустановке сегмен-la. При обратном направлении вращения работает правая опора также при оптимальном положении центра качания. [c.439]

Из этого равенства на основании (81.3) следует, что точка 0 , через которую проходит линия действия равнодействующей сил ниериии Ф, является центром качаний. [c.288]

Для определения положения центра качаний данного физическо10 маятника следует учесть, что центр качаний отстоит от точки привеса О на расстоянии приведенной длины физического маятника (напомним, что приведенной длиной физического маятника называется длина нити математического маятника, круговая частота качаний о-торого равна круговой частоте качаний данного физического маятника). [c.223]

Доказательство. Если центр качания принять за новую точку подвеса, то расстояние от этой точки до центра масс станет равным / — /, а приведенная длина / тогда вычислится по формуле [c.459]

Основы теоретической механики (2000) -- [ c.458 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.172 ]

Курс теории механизмов и машин (1975) -- [ c.85 ]

Механизмы с упругими связями Динамика и устойчивость (1964) -- [ c.23 ]

Словарь-справочник по механизмам (1981) -- [ c.175 ]

Теоретическая механика в примерах и задачах Том 2 Динамика издание восьмое (1991) -- [ c.392 ]

Теоретическая механика Изд2 (1952) -- [ c.566 ]

Беседы о механике Изд4 (1950) -- [ c.94 , c.293 , c.339 ]

Словарь - справочник по механизмам Издание 2 (1987) -- [ c.215 , c.506 ]

Техническая энциклопедия том 25 (1934) -- [ c.0 ]

Курс теоретической механики (2006) -- [ c.508 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...