Равные вероятности

Закон равной вероятности (равномерное распределение) [c.35]

Равносторонняя треугольная пластина, шарнирно опертая по всему контуру, нагружена случайной силой Л приложенной- в центре масс (рис. 9). Нагрузка Р распределена с равной вероятностью в пределах (1. .. 2) 10 Н. Необходимо подобрать толщину пластины так, чтобы надежность ее по жесткости была 0,99 при зад 0.32 10" м. Согласно уравнению (1.63) можно записать [c.35]

Прямоугольная пластина, два края которой шарнирно оперты, один защемлен, а один свободен, нагружена по шарнирно опертым сторонам продольной сжимающей нагрузкой q (рис. 13), величина которой случайна и распределена по закону равной вероятности в пределах (15. .. 25) 10 Н/м. Размеры пластины л = 2 М [c.43]

Так как частицы движутся, их координаты и импульсы меняются, и это значит, что микроскопическое состояние системы постоянно изменяется. И хаотичность теплового движения заключается в том, что в изолированной системе на достаточно больших интервалах времени это изменение оказывается совершенно случайным. Оказывается, что, в каком бы микросостоянии в данный момент система ни находилась, через некоторое время она может с равной вероятностью оказаться в любом возможном микроскопическом состоянии. Это значит, что, если подождать достаточно долго, изолированная система проведет равную долю времени во всех возможных микросостояниях. [c.13]

Через некоторое время после таких операций система, если она предоставлена самой себе, может с равной вероятностью оказаться в любом из возможных микросостояний. Но почти все из них будут соответствовать однородному равновесному состоянию. Например, равномерному распределению чернил по стакану. Это и означает, что система почти наверняка перейдет в состояние термодинамического равновесия. Почти наверняка означает с точностью до флуктуаций. [c.21]

Движущаяся молекула столкнется с неподвижной, если центр последней в поперечном направлении смещен от траектории движения на расстояние не более с1. Поэтому вероятность столкновения на участке пути длиной (И равна вероятности того, что какая-то из неподвижных молекул будет лежать в пределах цилиндра, ось которого совпадает с траекторией, площадь сечения ст = и высота [c.30]

Разобьем интервал I на к интервалов длительностью т к = 1/т. В течение г-го интервала частица может с равной вероятностью [c.32]

Ясно, что вероятность того, что 1 равна вероятности со = /V [c.43]

Определение вероятности процента деталей в партии, имеющих погрешности, значения которых лежат в каком-либо заданном интервале. Ветви теоретической кривой нормального распределения (см. рис. 4.3, б) уходят в бесконечность, асимптотически приближаясь к оси абсцисс. Площадь, ограниченная кривой нормального распределения и осью абсцисс, равна вероятности того, что случайная величина (например, погрешность размера) лежит в интервале от —оо до - -оо. Эта вероятность как вероятность достоверного события, равная 1 (или 100 %), определяется интегралом [c.91]

Чему равны вероятности переходов из возбужденных состояний в низшие состояния для разных механизмов этих переходов и в зависимости от параметров уровней [c.183]

Последующие соударения тепловых нейтронов с ядрами вещества не могут приводить к дальнейшему замедлению нейтронов, так как они с равной вероятностью могут как потерять, так и приобрести энергию порядка кТ° (все ядра вещества имеют энергию такого порядка). Поэтому при последующих соударениях тепловые нейтроны только перемещаются—диффундируют в веществе (с сохранением в среднем энергии теплового движения) до тех пор, пока не поглотятся каким-либо ядром или не вылетят за пределы замедлителя. В результате в замедлителе будет происходить накопление тепловых нейтронов. Спектр нейтронов в замедлителе должен быть близок к максвелловской кривой с приподнятым правым крылом (из-за непрерывно поступающих в замедлитель быстрых нейтронов). -Расчет показывает что спад числа нейтронов при больших энергиях должен происходить по закону Т (рис. 105). [c.299]

При исследовании энергетического распределения протонов отдачи в ионизационной камере оказалось, что это распределение имеет равную вероятность для всех возможных энергий протонов от О до То, где Тд—начальная энергия падающих нейтронов (рис. 207). Легко видеть, что равно- мерное распределение протонов отдачи [c.500]

Если атом диффундирует за счет перемещения вакансий, то вероятность того, что он переместится на одно межатомное расстояние, равна вероятности нахождения по соседству с ним вакансии, умноженной на вероятность того, что атом займет эту вакансию. Тогда скорость перемещения атома [c.203]

В отличие от дифференциального сечения рассеяния der величину а называют эффективным сечением, определяемым как площадь, вероятность попадания в которую равна вероятности столкновения частиц. [c.128]

Два тела с температурами 27 и 28 С приведены в соприкосновение. За некоторое время от тела с большей температурой к телу с меньшей температурой перешло количество теплоты, равное 10 Дж. Определить, во сколько раз вследствие этого перехода изменится вероятность состояния данных тел. Чему равна вероятность обратного перехода Как изменится результат для перехода количества теплоты, равного 1,2 10 Дж [c.89]

Кроме того, в силу причинного характера уравнений движения вероятность того, что система, которая в данный момент времени находится в точке qi° , —рр , в некоторый более ранний момент времени —t находилась в точке 9, , —р, , равна вероятности того, что система, первоначально находившаяся в точке i > —Pi)> по истечении времени t будет находиться в точке [c.184]

Из (3.10) видно, что направления полного магнитного и полного механического моментов протона не совпадают. Магнитный момент статистически прецессирует вокруг механического. В результате перпендикулярная механическому моменту часть магнитного момента будет с равной вероятностью направлена по любому азимуту и тем самым не даст вклада в экспериментально наблюдаемый магнитный момент в соответствии со сказанным в гл. II, 4, п. 5. Таким образом, экспериментально может быть измерена только проекция [Ху магнитного момента ш на механический момент / [c.100]

При переходе к макроскопическим масштабам отдельные акты поглощения, суммируясь, приведут к некоторому поглощению нейтронного потока, а суммарное действие большого числа актов рассеяния приведет к двум макроскопическим процессам — к замедлению нейтронов и к их диффузии. Замедление нейтронов с энергией выше тепловой происходит даже при упругих столкновениях с ядрами. Действительно, до столкновения ядро покоится, а после столкновения приходит в движение, получая от нейтрона некоторую энергию. Поэтому нейтрон замедляется. Однако это замедление не может привести к полной остановке нейтронов из-за теплового движения ядер. Энергия теплового движения ядра имеет порядок kT. Если нейтрон замедлится до этой энергии, то при столкновении с ядром он может с равной вероятностью как отдать, так и получить энергию. Другими словами, нейтроны с энергией kT находятся в тепловом равновесии со средой. При комнатной температуре нейтроны с энергиями поря 1,ка kT = 0,025 эВ, как мы уже говорили в 2, являются тепловыми. Поглощение и диффузия нейтронов происходят как во время замедления, так и после окончания этого процесса. [c.545]

Распределение размеров звеньев как случайных величин в зависимости от различных факторов может происходить с равномерной плотностью (закон равной вероятности) или следовать распределению Гаусса (нормальный закон). [c.114]

При простой мутации изменение значения каждого гена происходит с вероятностью Р , обычно эта вероятность невелика и составляет сотые-тысячные доли единицы. В другой разновидности простой мутации в хромосоме изменяется значение единственного гена, позиция этого гена выбирается с равной вероятностью среди генов хромосомы. [c.217]

Если подбросить монетку, то она может упасть либо гербом, либо противоположной стороной. Для хорошей монеты (не погнутой с ровными краями и т.п.) выпадение герба или решки" будет в среднем происходить почти одинаково часто. Мы говорим, что то и другое - события случайные, происходящие с равной вероятностью. [c.27]

НОЙ способности. В противном случае было бы невозможным тепловое равновесие внутри полости черного тела для тел из различных материалов. Закон Кирхгофа, однако, значительно сильнее, чем это кажется на первый взгляд. Уравновешиваться должны не только полная поглощенная энергия и полная энергия изучения, но должен быть сбалансированным каждый ин-ду цированный излучательный и поглощательный процесс. Это называется принципом детального равновесия и является фундаментальным результатом, основанным на статистической механике. В статистическом ансамбле, представляющем систему в равновесии, вероятность возникновения некоторого процесса должна равняться вероятности протекания обратного процесса. [c.323]

Случай 2. Разность начальных фаз слагаемых колебани меняется пронзвольиым образом. Тогда хаотически меняющаяся разность фаз с равными вероятностями примет одинаковые положительные и отрицательные значения и его среднее значение за время наблюдения будет равным нулю, т. е. os ( 2 — i) — О- Следовательно [c.70]

Эффективное сечение ядерной реакции выступает в роли харак теристики данного вида взаимодействия частицы с ядром и чис ленно равняется вероятности единичного акта данного взаимодейст вия с ядром в единицу времени при обстреле его единичным пото ком бомбардирующих частиц. (Единичным потоком называется поток, в котором через единичную площадку за 1 сек проходит 1 частица.) [c.272]

Это связано с тем, что никаким способом нельзя получить дальнейшего расщепления этих компонентов, а также с тем. что при равных условиях они появляются с равной вероятностью. Поэтому каждому из компонентов терма в магнитном поле должен быть приписан равный статистический вес. Если теперь осуш,ествить предельный переход, Я—>-0, то все 2F -Ь 1 компонента терма сольются в один нерасщепившийся терм, который в отсутствие поля будет иметь статистический вес, равный 2F + . [c.68]

При исследовании энергетического распределения протонов отдачи в понизать Г ционной камере оказалось, что это распределение имеет равную вероятность для всех возможных энергий протонов от О до Го, где Го — начальная энергия падающих нейтронов (рис. 18). Легко видеть, что равномерное распределение протонов отдачи по энергиям эквивалентно закону OS0 для углового распределения рассеянных нейтронов. Действительно, с учетом величины телесного угла закон os 0 для л. с. к. должен быть записан следующим образом [c.40]

Таким образом, если в каком-либо слабом процессе произвести инверсию координат и заменить все частицы античастицами, то должен получиться новый процесс, также встречающийся в природе, причем вероятности обоих процессов должны быть равны. Например, вероятность того, что нейтрон испустит электрон против спина, должна быть равна вероятности того, что антинейтрон испустит позитрон по спину (рис. 123). Но так как й= рионные заряды), то [c.201]

Чему равна вероятность нахождения электрона вне классических границ его движения для шнейного осциллятора в первом возбужденном состоянии [c.186]

На рис. 7.5 представлена схема кривой усталости, где одновременно нанесены функции плотности распределения P(lgN). Дисперсия S(lgiV) обычно зависит от амплитуды напряжения, увеличиваясь с ее уменьшением. Заштрихованные площади на графиках плотности распределения характеризуют накопленную вероятность разрушения P(lgAl) для числа циклов ilV. Если нанести точки, соответствующие P(lg JV) = onst, то через них можно провести кривую усталости, изображенную пунктиром. Эта кривая соответствует равной вероятности разрушения Р. [c.132]

Здесь бд —допуск замыкающего звена t —коэффициент риска, определяющий процент изделий, у которых допуск замыкающего звена может выйти за устаиосленные пределы величину t выбирают из табл. 8.1 /п — количество всех звеньев размерной цепи Кр — средний коэффициент, характеризующий закон распределения размеров звеньев цепи -ср = 1/3 — при распределении размеров звена по закону равной вероятности (или когда закон распределения неизвестен) Яёр = 1/6 — при распределении размеров по закону равнобедренного треугольника Яёр = 1/9 — при распределении размеров по нормальному закону Гаусса. [c.146]

Смотреть страницы где упоминается термин Равные вероятности : [c.189] [c.25] [c.32] [c.139] [c.260] [c.292] [c.377] [c.440] [c.580] [c.587] [c.152] [c.159] [c.184] [c.200] [c.53] [c.75] [c.417] [c.25] [c.135] [c.236] [c.279]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...