Закон изменения импульса

Получить уравнение движения тела переменной массы. Решение. Закон изменения импульса Р системы частиц [c.123]

Так как G — импульс, то это уравнение выражает закон изменения импульса или просто закон импульса. [c.14]

Уравнение (91.9) представляет собой закон изменения импульса. Интегрируя по объему V и пользуясь теоремой Гаусса, имеем уравнение [c.508]

Закон изменения импульса. Собственное поле деформаций, движущееся вместе с нагрузкой, переносит не только энергию, но и импульс (интересно заметить, что вопрос о волновом импульсе в упругих системах до сих пор остается дискуссионным [6.18]). Используя общее выражение для волнового импульса в струне и (6.6), получим для импульса собственного поляр [c.245]

При t > О струна и закрепление продолжают обмениваться импульсами, в процессе чего часть импульса уносится на бесконечность излучением. Таким образом, закон изменения импульса при > О имеет вид [c.246]

Исключая из (6.28) и (6.29) р , запишем интегральный закон изменения импульса при переходном излучении (форма закона сохранится и при учете инерционно сти движущегося обьекта) [c.246]

Процесс передачи импульса, описываемый (6.31), аналогичен процессу, происходящему при ударе упругого шарика о стенку. Действительно, интегральный закон изменения импульса при ударе может быть записан в виде (6.31), если считать, что при контакте шарика со [c.246]

Книга содержит систематическое изложение теоретической механики и основ механики сплошных сред. Большое внимание уделено фундаментальным понятиям и законам механики Ньютона — Галилея, законам изменения и сохранения импульса, кинетического момента и энергии, уравнениям Лагранжа, Гамильтона и Гамильтона — Якоби для класса обобщенно-потенциальных сил, а также законам механики сплошных сред, на единой основе которых рассматриваются идеальная и вязкая жидкости, упругое тело. В книге подробно излагаются-, задача двух тел и классическая теория рассеяния, законы изменения импульса, кинетического момента и энергии относительно неинерциальных систем отсчета, теория линейных колебаний систем под действием потенциальных, гироскопических и диссипативных сил, метод Крылова — Боголюбова для слабо нелинейных систем, методы усреднения уравнений движения. Книга содержит большое количество примеров интересных для физиков, в частности рассматриваются примеры на движения зарядов в заданных электромагнитных полях, задачи на рассеяние частиц, колебания молекул, нелинейные колебания, колебания систем с медленно меняющимися параметрами, примеры из магнитогидродинамики. Книга рассчитана на студентов и аспирантов физических специальностей. [c.2]

Закон изменения импульса материальной точки совпадает со вторым законом Ньютона. Действительно, импульсом точки р называется произведение массы точки т на ее скорость v (часто эту величину называют количеством движения). Поскольку масса точки постоянна, то из уравнения (1.58) получаем закон изменения [c.61]

Законы изменения импульса, момента и энергии [c.64]

Как будет ясно из дальнейшего, закон изменения импульса механической системы тесно связан с понятием о центре масс. Центром масс или центром инерции механической системы называется воображаемая точка, которая как бы обладает массой, равной массе всей системы, и положение которой определяется радиусом-вектором [c.94]

Таким образом, уравнение (4.66) представляет собой закон изменения импульса относительно неинерциальной системы отсчета [c.189]

Как мы видим, вывод и содержание этого закона аналогичны выводу и содержанию закона изменения импульса относительна инерциальной системы отсчета (2.103). Однако в неинерциальной системе кроме сил, действующих на точки со стороны различных тел, имеются силы инерции, которые не подчинены закону действия и противодействия. Эти силы играют роль внешних сил и также изменяют импульс системы. [c.189]

Заметим, что к свободному твердому телу как системе материальных точек применимы законы изменения импульса и кинетического момента, причем эти законы в силу жесткой связи точек тела друг с другом) будут полностью описывать движение тела, т. е. будут являться уравнениями движения . В последнем можно [c.338]

Законы изменения импульса и кинетического момента в применении к произвольной системе материальных точек не дают возможности получить полную информацию о движении системы. [c.338]

Таким образом, из (8.3), (4.17) — (4.19) следует, что импульс тела Р зависит от vos углов Эйлера и их производных, а кинетический момент М тела, сумма внешних сил F и сумма моментов внешних сил L кроме указанных величин могут содержать го. Итак, законы изменения импульса и кинетического момента твердого тела [c.340]

Чтобы найти реакцию плоскости, используем закон изменения импульса цилиндра (см. (8.7) и рис. 8.15.6) [c.366]

Продолжая изучать движение дайной частицы массы Дт и учитывая определение ее скорости V, как усредненной скорости центра масс, напишем закон изменения импульса частицы в виде [c.472]

Закон изменения импульса 61, 96, 111 [c.568]

Законы изменения импульса, кинетического момента и энергии при наличии связей 209, 211 [c.568]

Из закона изменения импульса системы частиц АР/А1 = Е находим проекцию полного импульса на ось х Р — I. [c.176]

Для вывода закона изменения импульса рассмотрим произвольный вектор е Тогда точное изменение имнульса системы в направлении е за время Н, 1 - - г] должно быть равно [c.154]

Понятие импульса материальной точки является одним из наиболее общих, универсальных понятий физической науки. Оно используется не только в механике, но и во всех других разделах физики. Поэтому знание закона изменения импульса оказывается весьма существенным. В механике как определение импульса, так и закон его изменения вытекают из законов Ньютона. Теорема об изменении импульса материальной точки является результатом простейшего тождественного преобразования основного уравнения механики. Ввиду постоянства массы материальной точки основное уравнение (6.1) можно написать в следующем виде [c.110]

При решении некоторых задач приравнивают значения импульса незамкнутой системы материальных точек в близкие моменты времени / и / + Д< / (/)ю/ (/+ Д/), поскольку изменением импульса за достаточно короткий промежуток времени Д< оказывается возможным пренебречь. Действительно, приближенно заменяя в законе изменения импульса (13.4) производную импульса на отношение малых приращений импульса и времени о / /о / я ДР/Д/, получим после умножения на Д/ [c.42]

Уравнения (21) и (22) выражают соответственно законы изменения импульса и кинетического момента шара, уравнение (23) — условие постоянства вектора у в инерциальпой системе отсчета, а уравнение (24) — условие отсутствия скольжения шара. Здесь К — реакция опорной плоскости, 0 = с11а ( 1, 1, Лз) — центральный тензор инерции шара и р = (—г71, — Г72, —г73 + а) — радиус-вектор точки касания шара с горизонтальной плоскостью по отношению к его центру масс. [c.437]

Уравнения Лагранжа с реакциями связей законы изменения импульса, кинетичес сЬго момента и энергии для систем со связями [c.206]

Законы изменения импульса, кинетического момента и энергии системы при наличии связей могут быть получены из уравнений Лагранжа (5.18) так же, как аналогичные законы для свободных систем были получены из уравнений движения Ньюто- [c.209]

Здесь Р — сумма внешних сил, приложенных к частице. Эта сила зависит от положения частицы и времени, т. е. должна быть задана Векторным полем. Силу Р следует рассматривать как результат усреднения правой части закона изменения импульса всех молекул, из которых состоит данная частица среды (см. (2.103)). Сила Р обусловлена, во-первых, силами взаимодействия молекул среды друг с другом и, во-вторых, включает в себя внешние по отношению ко всей среде силовые поля. Будем рассматривать среду с весьма малым радиусом действия межмолекулярных сил. Тогда сила, с которой физически бесконечно малые частицы среды действуют на данную частицу, проявляется только в тонком поверхностном слое этой частицы. Толщиной такого слоя в механике сплошных сред заведомо пренебрегают, а силы, с которыми соседние частицы среды действуют друг на друга, считают п оверхностными силами. Что касается внешних силовых полей, то они практически одинаково действуют на все молекулы, находящиеся в объеме АУ. Поэтому эти силы называются объемными силами (если эти силы пропорциональны массе частицы, то их называют массовыми силами). Такими силами являются гравитационные и электромагнитные силы, а также силы инерции, которые появляются при изучении движения среды относительно неинерциальных систем отсчета. [c.472]

Закон изменения импульса системы. Р. Декарт ввел вектор тг, который назвал количеством движения. Сейчас эту величину называют импульсом (от лат. impulsus — побуждение, толчок). Импульсом системы N частиц является вектор [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...