Вектор ускорения

Находим радиус кривизны траектории точки D, Через точку D (рис. 24, б) проводим линию тт, параллельную отрезку (pd) jna плане скоростей (рис. 24, в), — это будет направление касательной к траектории точки D. Линия (т) ]), проведенная перпендикулярно линии (тт), является нормалью к этой же траектории. На ней ра полагается центр кривизны 0 траектории точки D. Проектируем вектор ускорения точки D, отрезок (я ) (рис. 24, г), на направление нормали к траектории точки D. Получим отрезок (ял ,), соответствующий нормальному ускорению [c.47]

Далее через точку проводим направление ускорения а д (линию, перпендикулярную ED) и переходим к построениям, соответствующим второму векторному уравнению, указанному выше. В точке я помещаем точки и k, так как модули ускорений и равны нулю. Из точки п проводим направление ускорения а с (линию, параллельную хх) до пересечения с линией, ранее проведенной из течки Пдд. Точка пересечения е является концом вектора ускорения точки Е, т. е. ускорения а . Располагаем в полюсе плана точку а и на этом заканчиваем построение плана ускорения механизма. [c.51]

Далее через точку проводим направление ускорения (т. е. Л1 перпендикулярную D ) до пересечения с линией действия вектора ускоре Точка пересечения с есть конец вектора искомого ускорения точки Соединив точки и с на плане, получим отрезок (Ьс), соответствующий полному ускорению 0(-g. Вектор ускорения Оуг точки F (отрезок (я/)) находится по правилу [c.54]

В уравнении (4.43) векторы ускорений и ас известны. Величина ускорения аса определяется по формуле [c.89]

Векторы ускорений асв и асс.< входящие в уравнение (4.43), известны только по направлению. Первый вектор асв перпендикулярен к направлению ВС, а второй вектор асе, параллелен оси X — X направляющей поступательной пары D. Таким образо.м, в уравнении (4.43) неизвестны только величины ускорений а св и асс,- Для их определения строим план ускорений. Для этого (рис. 4.20, б) выбираем произвольную точку л за полюс плана ускорений и откладываем от нее известные ускорения точек В [c.89]

Индексом и обозначены векторы ускорений в начальном движении. [c.95]

Вектор ускорения а%п направлен от точки В к точке П, а веК тор ускорения а ьп перпендикулярен к отрезку ВП (рис. 4.28, а). Так как [c.102]

Сила Fl приложена в точке С, направлена в сторону, противоположную вектору ускорения, а , и равна [c.247]

Из уравнений (5-3.18) — (5-3.20) легко вычисляется вектор ускорения D IDt, который можно представить в виде градиента скалярного ноля. Следовательно, рассматриваемое течение контролируемо, причем поле избыточного давления определяется соотношением [c.194]

Векторы ускорений й д и а д, перенесенные с плана в точку С механизма, показывают направления угловых ускорений соот- [c.36]

ВЕКТОР УСКОРЕНИЯ ТОЧКИ [c.100]

Следовательно, вектор ускорения точки в данный момент времени рав н первой производной от вектора скорости или второй производной от радиуса-вектора точки по времени. [c.101]

Из формулы (10) следует также, что вектор ускорения точки а равен отношению элементарного приращения вектора скорости Av к соответствующему промежутку времени d . [c.101]

Найдем, как располагается вектор а по отношению к траектории точки. При прямолинейном движении вектор а направлен вдоль прямой, по которой движется точка. Если траекторией точки является плоская кривая, то вектор ускорения а, так же как и вектор а р, лежит в плоскости этой кривой и направлен в сторону ее вогнутости. Если траектория не является плоской кривой, то вектор направлен в сторону вогнутости траектории и лежит в плоскости, проходящей через касательную к траектории в точке М и прямую, параллельную касательной в соседней точке Mi (рис. 117). В пределе, [c.101]

Определение ускорения точки. Вектор ускорения точки a=d№ d/. Отсюда на основании формул (11) получаем [c.103]

Вектор ускорения а направлен при этом все время по нормали к траектории точки. [c.110]

Формула (49) определяет вектор ускорения любой точки вращающегося тела. [c.125]

План ускорений на рис. 3.10, г построен для начального звена. Изображены векторы ускорений точек В, С w D — ав, ас, ао и их составляющие нормальные а%, ас, аЬ и касательные ah, а , аЬ [c.71]

Ускорения центров масс S2, S >., S5 звеньев 2, 3. 5 находят по методу подобия фигур и пропорционального деления отрезков векторов ускорения точек в относительном движении и на схеме механизма. Например [c.85]

Предел, к которому стремится вектор среднего ускорения когда М стремится к нулю, является вектором ускорения точки w в данный момент времени / [c.169]

Установим направление вектора ускорения. [c.169]

Вектор среднего ускорения направлен по хорде NNi годографа скорости. Когда Ai стремится к нулю, точка Ni стремится к точке N и секущая NNi в пределе превращается в касательную к годографу скорости. Из этого следует, что вектор ускорения точки имеет направление касательной к годографу скорости (см. примечание 66). [c.169]

Из этого следует, что вектор ускорения точки w расположен в соприкасающейся плоскости и направлен в сторону вогнутости кривой. [c.169]

По правилу подобия находим точки Sj, Sj. з (концы векторов ускорений центров масс звеньев криво1нина АВ, шатуна ВС и ползуна 3). [c.80]

Вектор ускорения а в направлен от точки С к точке В параллельно направлению ВС, а вектор ускорения асо направлен от точки С к точке D параллельно направлению D. Таким образом, нормальные ускорения асв и асо известны по величине и направлению. Векторы асв и асо известны только по направлению. Первый направлен перпендикулярно к направлению ВС, второй — перпендикулярно к направлению D. Таким образом, в уравие. НИИ (4.31) неизвестными остаются только величины векторов уско. реиий асв и a D, которые могут быть определены следующим графическим построением. [c.84]

Через точку Пз проводим прямую, имеющую направление ускорения перпендикулярную к направлению ВС. Далее через точку л проводим прямую в направленин ускорения a i параллельную оси х к. Точка с пересечения двух проведенных прямых дает конец вектора ускорения точки С. Величина ускорения равна [c.94]

Если точку р (рис. 4.25, б) выбрать за начало плана ускорений в намальном движении, а отрезок, изображающий вектор ускорений а , принять равным (рй") = (рЬ), то будем иметь [c.95]

Ускорение любой точки звена может быть всегда выражено через ускорение переносного поступательного движения с ускорением точки П и ускорение относительного движения вокруг этой точки. Например, вектор ускорения точки В может быть нредставлеа в виде следующей геометрической суммы [c.101]

Сила инерции Fjjj приложена в центре масс S., звена 2 (рис. 12.9, а) и направлена в сторону, противоположную вектору ускорений (рис. 12.9, а). Сила инерции (рис. 12.9, а) приложена в центре масс. эвена 3 и направлена D сторону, противоположную вектору ускорения Наконец, сила инерции F [c.244]

Аналогично для начального движения механизма (рис. 12.9, ж) силы инерции его зиеньев сводятся к двум силе и силе F" - Сила F" приложена в точке В, направлена в сторону, противоположную вектору ускорения Сд, Н равна [c.246]

Согласно Эрделаи, воздействие силового потока на молекулы состоит в том, что при движении в направлении, совпадающем с вектором ускорения, полная энтальпия молекул возрастает. Если молекула перемещается в противоположную сторону, полная энтальпия убывает. Все это приводит к соответствующему полю температуры, вычисленному по выражению (4.7). Скорость истечения из завихрителя при использовании сверхзвукового сопла Лаваля [c.153]

Вектор ускорения точки Ъ изображается диагональю параллелограмма, построенного на составляющих- ах и Так как эти составляющие взаимно перпендикулйрны, то модуль вектора а [c.109]

Выясним расположение вектора ускорения точки по отношению к ее траектории, если траектория не является плоской кривой. Вектор иУер находится в плоскости, проходящей через касательную к траектории в точке М и прямую, параллельную касательной в точке AIi (см. рис. 225, а). Предельное положение этой плоскости при стремлении точки Ml к точке М называется соприкасающейся плоскостью. [c.169]

Курс теоретической механики Ч.1 (1977) -- [ c.169 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1982) -- [ c.166 , c.167 ]

Теоретическая механика Том 1 (1960) -- [ c.60 ]

Механика слоистых вязкоупругопластичных элементов конструкций (2005) -- [ c.30 ]

Молекулярное течение газов (1960) -- [ c.97 ]

Теория упругости и пластичности (2002) -- [ c.39 ]

Курс лекций по теоретической механике (2001) -- [ c.14 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.370 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.136 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...