Поверхность идеально нулевая

Ниже исследуется термопластическое состояние длинной толстостенной конической трубы из идеально-пластического материала, находящейся под действием осесимметричного стационарного температурного воздействия с одинаковыми значениями температуры по продольным направлениям внутренним -д = а и внешним д = 3 коническими поверхностями. Материал принимается несжимаемым как в пластической, так и в упругой зонах. Полагается, что температура на внутренней конической поверхности медленно и равномерно повышается, а на внешней конической поверхности поддерживается нулевая температура. [c.387]

На поверхности идеально мягкого рассеивателя р(т ) = и, поэтому равен нулю первый подынтегральный член (2). Сменим знак при нулевом члене (2) и преобразуем подынтегральное [c.320]

Эквипотенциальная, нулевая, идеальная, линейчатая, (не-) удерживающая. .. поверхность. Бесконечно близкие. .. поверхности. [c.63]

Существенным различием течения вязкой и идеальной жидкостей является также то, что в первой линии тока нельзя заменять твердыми поверхностями, как это можно делать для идеальной жидкости. Благодаря прилипанию частиц жидкости к твердой поверхности вблизи нее образуется область, называемая пограничным слоем, где осуществляется переход от нулевых значений скорости на поверхности к их значениям в невозмущенном потоке. В связи с этим замена свободной линии тока твердой поверхностью в вязкой жидкости ведет к резкому изменению кинематической структуры течения. [c.289]

Ранее упоминалось, что при течении вязкой жидкости вблизи твердой поверхности образуется слой, в пределах которого осуществляется переход от нулевых скоростей к тем их значениям, которые имели бы место в идеальной жидкости, обтекающей данную поверхность. Этот слой, называемый пограничным, представляет собой часть области течения, в которой главным образом проявляется действие вязкости. За пределами пограничного слоя ее влияние пренебрежимо мало и течение может считаться безвихревым. Это обстоятельство, установленное многочисленными экспериментальными и теоретическими исследованиями, является важнейшим, так как позволяет весь поток разделить на две области пограничный слой и внешний поток движение в каждой из них удается описать, учитывая только его главные, присущие данной области особенности. [c.357]

Граничные условия для нормальной составляющей скорости определяются непроницаемостью твердой стенки. Так как через твердую стенку тела жидкость не перетекает, то эту стенку можно считать нулевой линией тока при движении как идеальной, так и реальной жидкостей. Отсутствие перетекания через линию или поверхность тока и есть граничное условие для нормальной составляющей скорости, = 0. [c.74]

Поршневое кольцо с прямым замком обычно применяется при небольших поршневых усилиях. Этот тип разрезных колец для уплотнения штоков используется крайне редко. Плотное прилегание поршневого кольца к внутренней поверхности цилиндра при нулевом перепаде давлений обеспечивается пружинящим действием ( упругостью ) самого кольца. В идеальном случае распределение радиальных сил, возникающих при деформации кольца, должно быть равномерным (постоянное давление по окружности). Чтобы добиться этого, кольцу придается особая конфигурация. [c.60]

В отличие от уравнений Эйлера уравнения Навье — Стокса (2.50) описывают движение не идеальной, а реальной вязкой жидкости, характер движения которой наиболее заметно меняется вблизи обтекаемых твердых поверхностей. Теперь на твердых стенках, находящихся в покое, не только нормальные, но и касательные составляющие скорости потока с должны быть равны нулю. Условие нулевой скорости жидкости на стенках канала или поверхностях обтекаемых тел вытекает из гипотезы прилипания , согласно которой при соприкосновении вязкой жидкости с неподвижными стенками непосредственно на них частицы жидкости имеют нулевую скорость. Опыты показывают, что эта гипотеза хорошо соответствует действительности и нарушается только при обтекании твердых поверхностей сильно разреженными газами. [c.145]

G помощью формулы (8-24) на основе непосредственных измерений распределения давления по контуру профиля было подсчитано сопротивление давления для семейства симметричных профилей, показанных на рис. 15-3. Сопротивление трения может быть получено как разность между измеренным полным лобовым сопротивлением и измеренным сопротивлением давления. Отношение сопротивления трения к полному лобовому сопротивлению показано на рис., 15-4. Для вытянутых (тонких) сече-йий профилей сопротивле-1,0 ние трения составляет 70— 80% от полного для круглого цилиндра, однако, оно составляет только около 3% от полного. В последнем случае происходит отрыв пограничного слоя, причем точки отрыва лежат перед диаметральным сечением цилиндра. В результате вся кормовая часть оказывается в зоне пониженного давления в следе, что и приводит к высокому сопротивлению формы. Сопротивление поверхности почти целиком определяется пограничным слоем до точки отрыва. Теория движения идеальной (невязкой) жидкости предсказывает симметричное распределение давления и нулевое значение лобового сопротивления. Различия, имеющие место между случаями обтекания цилиндрического тела идеальной и вязкой жидкостями, иллюстрируются на рис. 15-1 и обсуждаются ниже. [c.402]

С точки зрения теоретического осмысливания явления краевого резонанса как одной из специфических особенностей колебаний упругих тел конечных размеров важную роль сыграли работы [179, 244 ]. В них показана связь между явлением краевого резонанса и особенностями процесса отражения волн от свободного торца упругого волновода. Оказалось, что в случае упругого волновода нет простого решения тривиальной задачи акустики об отражении распространяющейся моды от идеального торца волновода. В связи с наличием преобразования типов волн при отражении от свободной поверхности в упругом волноводе сумма падающей и отраженной распространяющихся мод не удовлетворяет нулевым граничным условиям по нормальным и касательным напряжениям одновременно. Обеспечить выполнение граничных условий можно только с привлечением нераспространяющихся мод. Авторы работ [179, 244] были первыми, кто использовал нераспространяющиеся моды для улучшения точности выполнения граничных условий и описания процесса отражения. [c.186]

Задачи подобного типа приобретают в технике все большее и большее значение. Они делятся на два типа. В задачах первого типа тепло поступает от плоского подогревателя, погруженного в твердое тело. Б этом случае потери тепла на границе отсутствуют и граничное условие точно удовлетворяется, если теплоемкость подогревателя пренебрежимо мала в противном случае его можно считать идеальным проводником, как и в 13 данной главы. В задачах второго типа, которые возникают при индукционном нагреве поверхности металла, эта поверхность может выделять тепло, и если постулируется линейный перенос тепла с коэффициентом теплообмена в среду с нулевой температурой, равным Н, то из соотношения (9.4) гл. I следует, что граничное условие запишется в виде [c.115]

На поверхности обтекаемого тела (у = 0) смещение линии тока исчезает у обоих сравниваемых потоков, действительного и идеального, общая нулевая линия тока совпадает с поверхностью крыла. При удалении от поверхности крыла смещения действительных линий тока по отношению к идеальным возрастают. Наконец, на границе пограничного слоя (у = б) величина смещения достигает своего максимального значения ) [c.617]

Докажем, что действительное распределение давления по поверхности крылового профиля при плоском его обтекании вязкой жидкостью совпадает с распределением давления при безвихревом обтекании идеальной жидкостью полутела (рис. 246), образованного наращиванием на профиль крыла и по обе стороны от нулевой линии тока в его следе толщины вытеснения, рассчитанной по действительному распределению давления, контур этого полутела назовем эффективным . [c.618]

Рассмотрим слоистую волноводную структуру (рис. 11.2) с металлической подложкой (среда III). Показатель преломления металлической подложки является комплексной величиной. Например, комплексные показатели преломления меди, золота и серебра при X = 6328 А равны соответственно = 0,16 - г3,37 0,16 - /3,21 и 0,067 - /4,05. Коэффициенты отражения этих металлических поверхностей крайне высоки (почти 100%), особенно при скользящем падении (в 90°), вследствие большой мнимой части (большого коэффициента экстинкции) и малой вещественной части показателя преломления 3. Действительно, если — чисто мнимое число, то волна в среде III всегда затухает. Коэффициент отражения света от такой идеальной металлической поверхности всегда равен 100% независимо от угла падения и состояния поляризации. Таким образом, идеальный металл, подобный этому, может обеспечивать полное отражение, необходимое для локализованного распространения. Среда с чисто мнимым показателем преломления имеет отрицательную диэлектрическую проницаемость и нулевую оптическую проводимость. Для меди, золота и серебра мы имеем соответственно п = -11,33 - /1,08 -10,28 - /1,03 и -16,40 - /0,54. Заметим, что мнимая часть величины п, которая пропорциональна оптической проводимости а, мала для всех трех металлов. [c.511]

Определить характер распространения электромагнитной волны при переходе из вакуума в диэлектрик, обладающий малыми потерями. Отражение электромагнитных волн от идеально проводящих поверхностей в принципе можно довести до нулевого, нанося на эти поверхности покрытия надлежащей толщины из диэлектрика с малыми потерями. Пусть для некоторых применений выбраны значения е = 400, а длина волны в вакууме равна 3 см. [c.48]

На поверхности обтекаемого тела ( у = 0) смещение линии тока исчезает у обоих сравниваемых потоков — действительного и идеального безвихревого — общая нулевая линия тока. При удалении от поверхности крыла смещения действительных линий тока по отношению к идеальным возрастают. [c.642]

Колеблющаяся поверхность, все точки которой имеют одинаковую фазу и амплитуду колебаний, является излучателем нулевого вида. Идеальным излучателем нулевого вида является пульсирующий шар. Излучателями высшего порядка являются поверхности, имеющие узлы и пучности колебаний. Корпуса электрических машин относятся к источникам колебаний как нулевого, так и высшего порядка. Излучатели высшего порядка при равных амплитудах излучают меньше энергии, чем излучатель нулевого порядка. Объясняется это тем, что звуковые давления, возникающие на поверхности двух смежных участков, имеющих различную фазу колебаний, вызывают ослабление звука в точке, отстоящей на каком-то расстоянии от корпуса. Это ослабление звуковой энергии проявляется тем в большей степени, чем больше длина излучаемой волны по сравнению с линейными размерами машины. В связи с этим в закрытых электрических машинах при прочих равных условиях вибрации высших порядков дают меньшую силу звука, чем вибрации нулевого и низших порядков. [c.10]

Движение газа под действием кратковременного удара. Представим себе полупространство ж > О, занятое идеальным газом с постоянной плотностью Ро и нулевым давлением. Полупространство X а О — пустое. Пусть, начиная с момента I = О, на наружную поверхность газа действует кратковременный импульс давления рл (t), например, газу дан толчок поршнем или в тонком поверхностном слое происходит энерговыделение. Иными словами, на поверхность в течение времени порядка т действует давление порядка П, так что Ри (t) = П / (i/t), где функция / характеризует форму импульса. [c.244]

При развертке цилиндрических, конических или многогранных тел на плоскости разметчик должен ясно представлять себе, каким образом из развернутой плоской фигуры на листе металла может получиться требуемое объемное тело котел, резервуар и и т. п. При разметке необходимо учитывать толщину металла в полых изделиях, так как построение развертки по правилам начертательной геометрии производится над идеальными или математическими поверхностями, т. е. как бы над листовым металлом нулевой толщины. [c.94]

Рассмотренные примеры не исчерпывают все возможные случаи пересечения и отражения С. у. Кро.ме того, они приведены для течений идеального газа с нулевой вязкостью. Если же газ вязкий, вблизи новерхности имеется пограничный слой и рассмотренная выше картина отражения С. у. от твердой новерхности существенно осложняется. В это 1 случае, при перепаде давления в С. у. больше критического, пограничный слой отрывается от твердой поверхности и образуется зона вихревого течения (рис. 4, >). Величина критич. перепада давлений зависит от безразмерной скорости X и числа Рейнольдса Ле в потоке перед ударной волной, а также от характера течения в пограничном слое [3]. [c.546]

Пусть полупространство у >> О заполнено идеальной сжимаемой жидкостью, поверхность которой у = 0) при л <С О свободна (давление равно нулю), а при л > О подвергается действию плоского штампа, перемещающегося при / > О с единичной скоростью вдоль оси у. Начальные условия нулевые. Решение этой задачи используется, в частности, в расчете движения жесткого тела при ударе [c.94]

Возвращаясь к возможности образования ненулевой циркуляции при обтекании твердого тела с острой задней кромкой при наличии в идеальной жидкости ( например, крыла ) поверхности разрыва, обратимся к рис. 89,а, где показано покоящееся тело и приведен ряд замкнутых жидких контуров, имеющих нулевую циркуляцию. Казалось, что и при безотрывном движении крыла циркуляция останется нулевой и движение будет безвихревым. Однако в этом случае имеет место сближение ранее разделенных жидких элементов верхних и нижних контуров ( рис. 89,6 ) вблизи задней острой кромки. Вдоль пунктирной линии касательная составляющая л скорости жидкости терпит разрыв и при сохранении сплошности жидкости без нарушения теоремы В.Томсона в ней возникает поверхностное распределение завихренности — вихревая пелена. Этому возможны возражения, состоящие в том, что обтекание с разрывом скорости не является единственно возможным. В идеальной жидкости допустимо перетекание жидких контуров за острую кромку с сохранением потенциальности поля скорости и отсутствием завихренности. Такое решение может иметь смысл с математической точки зрения. Однако оно приводит к бесконечному значению скорости и бесконечному отрицательному давлению на кромке. Данная ситуация не может существовать с физической точки зрения, поскольку жидкости не выдерживают отрицательных давлений — возникают кавитация и разрыв сплошности. Требование конечности скорости на задней кромке в [c.224]

Один из простейших примеров абсолютно неустойчивого потока жидкости представляет собой течение около поверхности тангенциального разрыва скорости, о котором уже упоминалось выше. Качественно возникновение здесь абсолютной неустойчивости может быть объяснено с помощью совсем простых физических соображений. В самом деле, рассмотрим идеальную жидкость с нулевой вязкостью, два слоя которой скользят один по другому с противоположными скоростями и и —IJ, образуя поверхность разрыва скорости. Допустим, что в результате некоторого возмущения на поверхности разрыва образовалась волна малой амплитуды (см. рис. 12). Предположим для простоты, что эта волна остается неподвижной. В таком случае над гребнями волны линии тока будут сгущаться, т. е. скорость повысится, а в ложбинах линии тока станут реже и скорость уменьшится. Вследствие уравнения Бернулли ы /2 + [c.95]

Отличие формулы углов (229) или (230)-для идеальной оптической системы от соответствующей формулы (174) и других, относящихся к нулевым лучам, заключается Hi том, что в данном случае действие формулы распространяется на оптическую систему любой сложности, заданную главными плоскостями и фокусными расстояниями, например на систему, склеенную из нескольких линз, в то время как формула (174) относится только к одной поверхности. [c.112]

КРИСТАЛЛЫ валентные (атомные) содержат в узлах кристаллической решетки нейтральные атомы (С, Ge, Те и др.), между которыми осуществляется гомеополярная связь, обусловленная квантово-механическим взаимодействием глобулярные представляют собой частный случай молекулярных кристаллов и имеют вид клубка полимеров жидкие обладают свойствами как жидкости (текучестью), так и твердого кристалла (анизотропией свойств) внутри малых объемов идеальные не имеют дефектов структуры иопные обладают гетерополярной связью между правильно чередующимися в узлах кристаллической решетки положительными и отрицательными ионами квантовые характеризуются большой амплитудой нулевых колебаний атомов, сравнимой с межатомным расстоянием металлические образуются благодаря специфической химической связи, возникающей между ионами кристаллической решетки и электронным газом (Си, А1 и др.) молекулярные (Лг, СН , парафин и др.) формируются силами Ван-дер-Вальса, главным образом дисперсионными нитевидные вытянуты в одном направлении во много раз больше, чем в остальных оптические [активные поворачивают плоскость поляризации света вокруг падающего линейно поляризованного луча анизотропные обладают двойным лучепреломлением, состоящим в том, что луч света, падающий на поверхность кристалла, раздваивается в нем на два преломленных луча двуосные имеют две оптические оси, вдоль которых свет не испытывает двойного лучепреломления одноосные (имеющие одну оптическую ось отрицательные, в которых скорость обыкновенного светового луча меньше, чем скорость распространения необыкновенного луча положительные, в которых скорость распространения обьпсновенного светового луча больше, чем скорость распространения необыкновенного луча))] КРИСТАЛЛИЗАЦИЯ— образование кристаллов из паров, растворов, расплавов веществ, находящихся в твердом состоянии в процессе электролиза и при химических реакциях [c.244]

X. п. является термодинамич. параметром в большом каноническом распределении 1иб6са для систем с перюм, числом частиц. В качестве нормировочной постоянной X. п. входит в распределения Больцмана, Бозе — Эйнштейна и Ферми—Дирака для частиц идеальных газов (см. Статистическая физика). В системах, к к-рым применима статистика Больцмана или Бозе—Эйнштейна, X. п. всегда отрицателен. Для ферми-газа X. п. при нулевой темп-ре положителен и определяет граничную ферми-энергию (см. Ферми-поверхность) и вырождения температуру. Если [c.412]

Если посмотреть на это с теоретической точки зрения, то можно отметить следующее. Напомним, что на ба,/ из (3.15) мы наложили требования о равновесии. Если материал упрочняющийся, мы приходим к уравнениям эллиптического типа при отсутствии упрочнения, а также при удовлетворении некоторых других условий мы получаем уравнения гиперболического типа[17,23]. Гиперболичность означает, что решение уравнений существует только на некоторых кривых (или поверхностях). С физической точки зрения это равносильно тому, что образуются линии скольжения или линии Людерса, имеющие существенно более сложный характер по сравнению с теми, которые возникают в простых испытаниях на растяжение, что объясняется более сложной геометрией образцов, предназначенных для исследования разрушения. С вычислительной точки зрения это значит, что вариационную теорему, использованную в приложении [(А.5), (А.6)], необходимо заменить другой, которая будет нечувствительной к изменению типа дифференциальных уравнений от эллиптического к смешанному эллиптически-гипер-болическому. Этот подход был рассмотрен только недавно [34,35] он оказался вполне работоспособным. Короче, существует реальная возможность моделирования материалов, деформационное упрочнение которых меняется от нуля до некоторого положительного значения, однако следует пользоваться специальными мерами предосторожности в предельном случае нулевого упрочнения, т. е. в случае так называемой идеальной пластичности. [c.335]

После цифровых отсчетов тока в цепи батареи ii и тока в оболочке iz полученные значения перемножались. Затем производилось интегрирование по всему времени, в течение которого длился импульс давления таким образом находилась максимальная скорость стенки оболочки (см. [8]). Затем начальная скорость стенки оболочки использовалась как исходная величина для вычислений по программе динамического расчета упругопластических геометрически нелинейных колец UNIVALVE [9]. Программа UNIVALVE основана на теории малых упругопластических деформаций в сочетании с механической моделью разбиения на слои. Как вписано в работе [10], модель состоит из ряда упруго-идеально-пластических элементов с нулевым модулем упрочнения, соединенных вместе так, чтобы имитировать динамическую кривую напряжения—деформации, показанную на рис. 3. Использовалась поверхность текучести кинематического типа, а также учитывался эффект Баушингера в чистом виде. [c.192]

Если теперь мы спросим, насколько отличаются действительные течения жидкости с очень небольшой вязкостью (например, как у газов или воды) от тех движений, которые получаются в предположении жидкости, совершенно не обладающей трением, то оказеявается, что влияние вязкости у таких жидкостей сказывается, главным образом, только в тонком слое у пограничной поверхности жидкости и твердого тела. Это происходит потому, что в этом слое, так называемом пограничном слое Прандтля, имеет место очень быстрое возрастание скорости, которому пропорциональны силы трения (т. II, глава XVI). 6 то время как в случае идеальной жидкости происходит скольжение жидкости по пограничной поверхности, каждая действительная жидкость, какой бы малой вязкостью она ни обладала, прилипает своими частицами, сопри-касаюшимися с твердым телом, к последнему. Но так как в жидкости, текущей около твердого тела и обладающей малым внутренним трением (например, вода в противоположность глицерину), значительные скорости (такие же, как если бы жидкость была идеальной) обнаруживаются уже в самом незначительном расстоянии от твердого тела, то, следовательно, переход к нулевой скорости около самого тела должен происходить в очень тонком слое это же, как было сказано, связано с наличием больших сил трения, которые в указанном слое достигают порядка величины градиента давления. [c.98]

Во всех рассматриваемых электрических условиях нагружения электрода-штампа предполагаются отсутствующими механические нагрузки и заряды на неэлектродированной поверхности, а полоса в начальный момент времени находится в состоянии покоя. Предполагается идеальный контакт между слоями, а также, что граница, противоположная электроду, жестко защемлена и имеет нулевой потенциал. [c.602]

Под первой космической скоростью относительно данного космического тела (планеты, звезды и т. п.) понимают круговую скорость VI у поверхности этого тела. Зная первую космическую скорость, легко подсчитать период обра-ш.ения так называемого нулевого спутника звезды (или планеты), то есть гипотетического спутника, который двигался бы по окружности в непосредственной близости от поверхности небесного тела при допуш,ении, что это тело — идеальный шар. [c.68]

Рассуждения Гриффита могут быть представлены в следующей форме. Представим идеально упругое тело, содержащее трещину (поверхность разрыва перемещений или разрез нулевой трещины) площадью S. Предположим, что тело деформировано некоторой системой внешних объемных и поверхностных усилий Fi, pi. Предположим далее, что внешняя граница тела фиксирована и поверхность разрыва перемещений получает некоторое приращение SS. Приращение SS соответствует освобождению внутренних связей в упругом теле. Работа внешних сил при фиксированных границах равна нулю, а упругая энергия тела уменьшается на величину SW. Величина SW/SS получила название скорости освобождения упругой энергии при распространении трещины. [c.377]

Методом расщепления асимптотических поверхностей можно установить неинтегрируемость задачи о движении четырех точечных вихрей [61]. Рассмотрим огргшиченную постановку задачи вихрь нулевой интенсивности (т. е. просто частица идеальной жидкости) движется в поле трех вихрей одинаковой интенсивности. Тогда уравнения движения нулевого вихря можно представить в гамильтоновой форме с периодическим по времени гамильтонианом они имеют гиперболические периодические движения с пересекающимися сепаратрисами. Поэтому задача не будет вполне интегрируемой, хотя (как и в неограниченной постановке) имеет четыре независимых некоммутирующих интеграла. [c.274]

Численное исследование обтекания линейчатых тел. Ниже представлены результаты расчета обтекания рассматриваемых пространственных конфигураций с числом отрезков п = 3 в начальном сечении сверхзвуковым потоком идеального газа нод нулевым углом атаки. Система стационарных трехмерных уравнений газодинамики, занисанная в виде интегральных законов сохранения, интегрируется но конечно-разностной схеме сквозного счета [10, 11]. Рассчитываемая область течения в каждом нонеречном сечении х = onst была ограничена поверхностью тела, двумя соседними плоскостями [c.429]

Приводимые ниже рассуждения основаны на том, что в тонком пограничном слое продольная компонента скорости и на протяжении малой толщины слоя б должна измениться от нулевого значения (м = 0) на поверхности тела у = 0) до некоторого конечного значения, имеющего порядок скорости внещнего безвихревого потока идеальной жидкости, о котором ул<е была речь в предыдущем параграфе. Уточним это понятие с количественной стороны, заметив, что благодаря тонкости пограничного слоя внешнюю скорость можно с достаточной точностью определить как скорость сколья ения идеальной жидкости по поверхности тела, которая имела бы место, если бы не было характерного для вязкой жидкости прилипания < твердой поверхности. Короче говоря, под внешней скоростью можно подразумевать скорость движения идеальной жидкости На поверхности тела при отсутствии пограничного слоя. Наличие необходимости в некоторых случаях учитывать обратное влияние пограничного слоя на внешнюю скорость будет в дальнейшем рассмотрено. [c.558]

Если поверхность тела и сходящую с нее вниз по потоку нулевую линию тока нарастить по нормали па местные значения o, то распределение давления по поверхности нового тела в потоке идеальной жидкости (газа) совпадаетсдействит. распределением давления по поверхности старого тела в потоке реальной жидкости (газа). Величина O, отражающая, с одной стороны, потерю расхода в U. ., а с дру)ой — дополнит, вытеснение телом окружающей его жидкости, принимается за одну из условных толщин П. с. и наз. толщиной вытеснения . Аналогично вводится еще одна условная толщина П. с. — толщина потери импульса [c.74]

Рис. 180. Пересечение различных плоскостей плоскостью (010). Если ноны не смещены относительно положений в идеальной решётке, то плоскость (100) имеет нулевой дипольный момент, поскольку она содержит взаимно компенсирующиеся положительные и отрицательные заряды. В случае ограничения плоскостью (110) поверхностные заряды, как это указано иа рисунке, положительны одиако соответствующие заряды в плоскостях (010) выше и ниже изображённой отрицательны, так что в этом случае не образуется поверхностного диполя. С другой стороны, при ограничении плоскостью (111) все поверхностные заряды либо положительны, либо отрицательны следовательно, в этом случае поверхность обладает липоль-ным моментом.

Таким образом, если двойной интеграл (54.11) при t = оо является непрерывной функцией 1//, то стационарная постановка действительно определяет предел, к которому стремится решение нестационарной задачи. Необходимо отметить, что существование стационарного решения (54.15), даже если оно единственно (в классе стационарных решений), еще не гарантирует указанной связи с решением нестационарной задачи. В качестве контрпримера можно привести задачу о действии движущейся нагрузки на поверхность призматической упругой конструкции, взаимодействующей с окружающей ее безграничной идеальной сжимаемой жидкостью. Если нагрузка на упругое тело действует вдоль нормали к поверхности, отделяющей его от жидкости, и движется со скоростью звука в ней, то единственным стационарным решением для волны в конструкции будет нулевое [ненулевая стационарная волна вызывает бесконечно большую реакцию жидкости (подробнее об этом см. в 58)]. Это решение соответствует распространению в жидкости плоской волны давления, совпадающей по форме и интенсивности с внешней нагрузкой и уравновешивающей ее. Но такая волна не удовлетворяет нулевым начальным условиям и не исчезает при t оо решение, вообще говоря, не имеет никакой связи с нестационарной задачей. [c.321]

Будем теперь считать, что число Рейнольдса Ке потока очень велико. В таком случае нелинейные инерционные члены уравнений (1.6) будут существенно превосходить по величине члены, содержащие коэффициент вязкост]а, так что на первый взгляд может показаться, что влиянием вязкости здесь можно попросту пренебречь. На самом деле, однако, дело будет обстоять не совсем так отбрасывая члены с V в уравнениях 1.6), мы тем самым понижаем порядок этих дифференциальных уравнений, и решения получающихся упрощенных уравнений идеальной жидкости йе могут уже удовлетворить граничным условиям прилипания , требующим обращения в нуль скорости на всех твердых поверхностях, ограничивающих поток. В то же время хорошо иавестно, что для вязкой жидкости (со сколь угодно малым коэффициентом вязкости) прилипание обязательно должно иметь место. Поэтому при движениях вязкой жидкости, характеризующихся большим числом Рейнольдса, только вдали от твердых стенок течение будет близким к тому, которое могло бы иметь место в случае идеальной жидкости (с нулевой вязкостью) вблизи же от етенок образуется тонкий слой, в котором скорость течения очень быстро изменяется от нулевого значения на стенке до значения на внешней границе слоя, весьма близкого к тому, которое получилось бы при те-чении идеальной жидкости. Быстрое изменение скорости внутри этого так называемого пограничного слоя приводит к тому, что в его пределах влияние сил трения на деле оказываете вовсе не малым, а и ёщишм. тот порядок, что и влияние сил инерции. ..... [c.48]

Возникновение этих составляющих обусловлено существованием пограничного слоя на поверхности тел при обтекании их вязкой жидкостью. Причины появления силы трения и методика расчета ее величины были изучены в гл. 15. Сила лобового сопротивление давления Ях д возникает вследствие взаимодействия пограничного слоя с внешним потоком. Для простоты, рассмотрим обтекание симметричного профиля при нулевом угле атаки. При обтеканиц его идеальной жидкостью сила сопротивления давления, действующая на переднюю часть профиля Ях дп, полностью уравновешивается силами давления тяги, действующими на кормовую часть профиля дк и сопротивление давления равно нулю. [c.347]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...