Фаза колебаний

О = i/m sin (<Й< + Ф), где U(t), Um, (О, ф — напряжение, амплитуда, частота и фаза колебаний. [c.187]

Безразмерная постоянная а называется начальной фазой колебаний. Она является значением фазы колебаний (kt + a) при / = 0. Начальная фаза может изменяться в пределах от [c.430]

Величина at + а носит название фазы колебаний, а величину а называют сдвигом фазы. На основании выражений (20.4) а может быть определено из условия [c.532]

Для определения амплитуды и фазы колебаний поверхности, в соответствии с [19], накладываем на функцию F (В, i) следующие требования [c.53]

Если функцию формы F В, t) представить в виде ряда по полиномам Лежандра, из соотношения (2. 6. 8) будет следовать, что только член, пропорциональный P (6) os t, даст отличный от нуля вклад в амплитуду в. Соотношение (2. 6. 9) означает, что функция F (0, t) всегда ортогональна функции (0) sin i и, следовательно, зависимость фазы колебаний от времени имеет вид os t. [c.53]

Уравнение (XI.26) есть уравнение гармонического колебания. В этом уравнении величина А представляет наибольшее отклонение (амплитуду) колеблющейся массы от положения равновесия, так как наибольшее значение sin (ш + ф) равно единице.. Аргумент й)/ + ф называется фазой колебаний, а величина Ф называется начальной фазой колебания, т. е. значение фазы при ( = 0. [c.300]

График колебаний (XI.26) представлен на рис. X1.I1. Найдем полный период колебания Т, т. е. тот промежуток времени, по истечении которого колеблющаяся масса возвращается в исходное положение. Так как период синуса и косинуса равен 2я, то по истечении времени Т фаза колебаний возрастает на 2л, т. е, на основании формулы (XI.26) имеем [c.300]

Свойства свободных колебаний. В заключение отметим следующие важные свойства свободных колебаний 1) амплитуда и начальная фаза колебаний зависят от начальных (или краевых) условий 2) частота к, а следовательно, и период Т колебаний от начальных (или краевых) условий не зависят [определяются равенствами (66) и (71)1 и являются неизменными характеристиками данной колеблющейся системы. [c.234]

Величина ц/пд представляет собой удлинение пружины под действием веса груза. Следовательно, колебания происходят около положения статического равновесия системы. Амплитуда и фаза колебаний определяются по-прежнему начальными условиями. Частота ш остается неизменной. [c.463]

Аргумент синуса kt называют фазой колебаний точки, а ве личину Р — начальной фазой. [c.194]

Амплитуду а и начальную фазу колебаний определим по формулам (11.8) и (11.9), пользуясь начальными условиями [c.31]

В этом случае фаза колебаний + б совпадает с фазой возмущающей силы и амплитуда вынужденных колебаний определяется формулой (16.5) [c.46]

Определяем сдвиг фазы колебаний относительно фазы возмущающей силы, пользуясь формулой (20.5а) [c.61]

Какова зависимость сдвига фазы колебаний е от частоты изменения возмущающей силы р и от коэффициента затухания п [c.62]

Сдвиг фазы колебаний 58 Сила [c.422]

Р — начальная фаза колебаний. [c.328]

Определим период колебаний — промежуток времени, в течение которого точка совершает одно полное колебание, т. е. возвращается в исходное положение с той же по величине и направлению скоростью. Обозначая период буквой Т, находим его величину из условия того, что приращение фазы колебаний за это время равно 2те [c.222]

Это — уравнение гармонических колебаний. Здесь а — амплитуда, наибольшее удаление точки от ее среднего положения. Расстояние между крайними положениями точки называется размахом колебаний. Угол ср, определяемый формулой (1 ), называется фазой колебания, а угол р — начальной фазой. Период колебания — промежуток времени, в течение которого точка совершает одно полное колебание, равен [c.355]

Начальную фазу колебания находим, разделив второе из уравнений (3) на первое [c.359]

Амплитуда колебаний груза а = 2 см, начальная фаза колебаний а = к, круговая частота колебаний k= A сек . [c.85]

Амплитуда колебаний а и начальная фаза колебаний а определяются из системы уравнений (6) [c.86]

Оиа зависит от начальных условий движения и круговой частоты колебаний. Начальная фаза колебаний а, находимая из той же системы уравнений, имеет вид [c.223]

Амплитуда и начальная фаза колебаний определяются по начальным условиям. Обозначая начальные значения обобщенной координаты и ее производной при = 0 через 9 = 9о> Ч= Чй> имеем [c.587]

Таким образом, при резонансе амплитуда вынужденных колебаний с учетом сил трения не растет неограниченно, а принимает конечное значение. Фаза колебаний отличается от фазы возмущающей силы на 0,5 и. [c.624]

Поскольку sin(A - -a) < 1. то постоянная а определяет наибольшее отклонение точки от центра колебаний О ее называют амплитудой колебаний. Величина kt- a, определяющая, как видно из (6) и (7), положение и скорость точки в данный момент времени, называется фазой колебаний следовательно, постоянная а есть начальная фаза. [c.361]

Таким образом, амплитуда и начальная фаза колебаний зависят от начальных условий. Из равенств (11) видно, что если начальная скорость равна нулю (г/о=0), то амплитуда равна начальному расстоянию Xq, а a = Y закон движения точки будет [c.362]

Реальные, т. е. обладающие определенными размерами, однородные тела Гиббс называл в отличие от фаз гомогенными массами или гомогенными частями гетерогенной системы. Эти тонкости в названиях в настоящее время утратились и хотя смысл гиббсовского определения фазы (т. е. независимость состояния вещества от размера и формы системы) сохранился, о фазах говорят как о конкретных образцах вещества. Именно так можно понимать сочетания слов число молей фазы , объем фазы , поверхность раздела фаз и другие часто встречающиеся в термодинамической литературе названия. По той же причине слово фаза употребляется сейчас только отдельно, а не как у Гиббса — фаза вещества (ср. фаза колебания, фаза Луны, фаза волны) [1]. [c.13]

Аргумент синуса (й/ + Р) называют фазой колебания, а Р — начальной фазой. Физический смысл фазы колебания выявляется при [c.277]

Аргумент синуса kt + Р) называют фазой колебания, а р — начальной фазой. Физический смысл фазы колебания выявляется при сравнении двух колебаний с одинаковыми частотами, но с разными начальными фазами. Колебание с фазой (kt + р) опережает колебание с фазой kt, а колебание с фазой kt — Р) отстает от него (разумеется при положительном р). [c.128]

В вынужденных колебаниях с сопротивлением всегда бывает сдвиг фазы колебания по отношению к фазе возмущающей силы. [c.282]

Обобн1енная координата q изменяется по закону синуса, который является периодической функцией аргумента с наименьшим периодом 2к следовательно, и q является периодической функцией. Значение периода колебаний х для переменной t получим из условия, но которому добавление периода к этой переменной должно изменить фазу колебаний на наименьший период сипуса 2тг. Имеем [c.431]

Таким образом, влияние сопротивления на вынужденные колебания материальной точки выражается в сдвиге фазы колебаний относительно фазы возму1цающей силы и g) в уменьшении амплитуды колебаний [c.60]

Сопоставляя этот результат с уравнением свободных колебаний, записанным в общем виде j = а sin -]- )> видим, что амплитуда колебаний а = 6,8 см, начальная фаза колебаний а = — и круго- [c.83]

В общем случае закон гармонических колебаний дается уравнением X —asin(M 4- ) где величина а является начальной фазой колебаний (фазой в момент = 0). В частности, при а = О получаем [c.60]

Уравнение (45) в точности совпадает с уравнением (3), следовательно, совпадут и законы этих колебаний, с той лишь разницей, что центром колебаний, описываемых уравнением (3), является точка О, а для колебаний, описываемых уравнением (45), центром колебаний будет точка Oj (амплитуда и начальная фаза колебаний определяются в каждом случае своими начальными условиями). При другом направлении силы Q центр будет. девее точки О. [c.376]

В вынужденных ко.тебаниях с сонротивлением всегда бывает сдвиг фазы колебания по отношению к фазе возмущающей силы. Величина этого сдвига определяется формулой (137). [c.286]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.233 ]

Курс теоретической механики Ч.1 (1977) -- [ c.194 ]

Курс теоретической механики Ч.2 (1977) -- [ c.0 ]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.59 , c.361 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.277 , c.282 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.198 , c.275 ]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.201 ]

Теоретическая механика (1980) -- [ c.258 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.167 ]

Курс теории механизмов и машин (1985) -- [ c.104 ]

Теоретическая механика (1970) -- [ c.146 ]

Теоретическая механика в примерах и задачах Т1 1990 (1990) -- [ c.302 , c.514 ]

Теоретическая механика в примерах и задачах Том 2 Динамика издание восьмое (1991) -- [ c.65 ]

Единицы физических величин (1977) -- [ c.96 , c.186 , c.236 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.302 ]

Курс теоретической механики Том1 Изд3 (1979) -- [ c.167 ]

Курс теоретической механики Том2 Изд2 (1979) -- [ c.38 ]

Курс теоретической механики для физиков Изд3 (1978) -- [ c.46 ]

Теория колебаний (2004) -- [ c.68 , c.83 ]

Курс теоретической механики (2006) -- [ c.143 , c.264 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.155 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...