Что такое волна

Рассмотрим расход нити в неподвижном сечении х, обусловленный двумя причинами а) движением нити при неподвижности ее формы, т. е. движением способом кажущегося покоя б) движением нити как жесткого тела. Поясним сказанное на примере поперечной волны на нерастяжимой нити. Мы показали, что такая волна на нити [c.73]

Второй нетривиальный вывод из (1.48) получаем при исследовании спектральных свойств эшелетта с прямоугольными зубцами (рис. 6, в). Во многих оптических и микроволновых устройствах используется важное свойство такой структуры — полное отражение энергии Я-поляризованной волны назад в передатчик в случае, когда угол падения ф равен углу блеска решетки (ф = 90° —г )) и одна из высших гармоник находится в авто-коллимационном режиме. Последнее условие означает, что такая волна распространяется в направлении, противоположном падающей волне, при этом q = —2х sin ф, где q — номер гармоники, находящейся в авто- [c.30]

Чрезвычайно обширный круг акустических задач рассматривается в этом линейном приближении. Вопрос о том, в какой мере получаемые при этом теоретические результаты соответствуют явлениям, наблюдаемым в экспериментальных условиях, не совсем прост и в каждом случае, вообще говоря, должен подвергаться анализу. В качестве простейшего примера можно привести задачу о распространении монохроматической плоской продольной волны в неограниченной среде. Более ста лет назад было показано, что такая волна при распространении в недиссипативной среде меняет форму профиля так, что ее передний фронт становится все более и более крутым и, наконец, на некотором расстоянии образуется разрыв — волна переходит в периодическую слабую ударную волну. Это расстояние образования разрыва обратно пропорционально амплитуде, и волна даже малой амплитуды все же на конечном расстоянии превратится в периодическую слабую ударную волну. [c.9]

Пожалуй, лучше спрашивать не что такое волны, а что можно сказать о волнах. Тогда не будет недоразумений. Мы понимаем под волнами некое состояние или некий процесс, которые могут быть описаны математически в общем виде, Применимо к различным физическим системам . [c.165]

Наверное, хватит определений. Их главная и общая для всех черта — подмена ответа на вопрос Что такое волны ответом на другой вопрос А что можно сказать о свойствах волн Ответим на него подробнее. [c.167]

В исследованиях, которые изложены выше, не принимались во внимание диссипативные силы, такие, как вязкость, теплопроводность и лучеиспускание. Практически же существование волны разрыва должно предполагать наличие конечной разности температур между частями жидкости, лежащими с обеих сторон плоскости разрыва поэтому, если даже оставить в стороне вязкость, рассеяние энергии должно происходить вследствие тепловых явлений на плоскости разрыва. То обстоятельство, что установившаяся волна разрежения должна была бы дать выигрыш энергии, показывает, что такого рода волна невозможна. Отсюда следует, что такая волна, если даже она когда-либо возникла бы, оказалась бы неустойчивой. [c.607]

Из законов волнового движения следует, что такие волны распространяются совершенно так же, как движутся материальные точки в классич. механике. Для движения отдельных атомов с массой порядка г и скоростями 10 см/сп А получается порядка 10" см и для электронов с массой т = 9 [c.126]

Как было указано, волны поляризации удовлетворяют полной системе однородных уравнений поля лишь в пределе к схэ. Тот факт, что такие волны могут существовать для кулоновской задачи особенно ясен, например, из выражения [c.68]

Здесь амплитуда S( x,t) и фаза фд(х,/) являются медленно меняющимися функциями времени на некотором масштабе времени т (сравните с формулой (3.19)). Естественно, что такая волна представляет собой группу гармонических волн, частоты которых располагаются вблизи основной частоты Юд в пределах интервала Аю 2%1х. Каждая из волн группы в среде с дисперсией имеет собственную фазовую скорость. В среде с нормальной дисперсией волны большей частоты будут двигаться медленнее, чем волны меньшей частоты. Возникает естественный вопрос что является скоростью [c.68]

Таким же образом можно показать, что второе из уравнений (13.9) дает волну, в которой Я четно, а и Я нечетны относительно середин, слоев. В результате, усредненное поле будет иметь только продольную компоненту Я. Однако нетрудно видеть, что такая волна будет быстро затухать [c.67]

Для бегущих сферически-симметричных волн давление принимает в центре волны бесконечное значение. Это значит, что такие волны не могут существовать во всем пространстве центр волны должен быть исключен. Чтобы реально осуществить чисто сходящуюся или чисто расходящуюся волну в отдельности, в центре нужно расположить некоторое тело поглотитель или излучатель (см. ниже, 85). [c.276]

Ясно, ЧТО такие волны полностью погасят друг друга и рассеянный свет в направлении 0 будет отсутствовать. Нетрудно видеть, что такое полное гашение будет происходить для любого положения фронта А А в однородной среде и для любого направления 0, кроме 0 = [c.19]

Отсутствие множителя i во втором слагаемом говорит о том, что такая волна является неоднородной. Она распространяется вдоль плоскости хОу, и амплитуда ее экспоненциально уменьшается (так как 0"<О) в направлении оси z. [c.243]

Предположим, что существует волна, бегущая вдоль границы твердого тела и состоящая из линейной комбинации продольной и поперечной волн Подстановка этого предполагаемого решения в волновое уравнение показывает, что такая волна должна затухать на расстоянии порядка длины волны от поверхности Подстановка решения в граничные условия (нормальные и тангенциальные напряжения на поверхности равны нулю) позволяет определить скорость распространения волны и соотношение компонент смещения частиц в нормальном и тангенциальном направлениях по отношению к границе Скорость распространения (точнее ее отношение к скорости поперечных волн) получаем из решения характеристического уравнения шестой степени Физический смысл- имеют лишь положительные его корни Оказывается [19], что для всех г==0. 0,5 имеется один действительный положительный корень, приближенное выражение для которого имеет вид [c.16]

Что такое волна (пересмотр термина) 7-14 [c.170]

В предыдущей главе мы использовали для получения голограмм волны, имеющие одинаковую длину волны, или — что то ше самое — одну и ту же частоту. Обычно говорят, что такие волны обладают хорошей монохроматичностью, или частотной когерентностью. Световые волны с чрезвычайно высокой степенью частотной когерентности дает лазер (особенно газовый лазер). Поскольку когерентные волны очень важны в голографии, рассмотрим подробнее, что такое когерентность. [c.27]

Таким образом, в данном разделе была предложена двухжидкостная модель течения газожидкостной смеси, использованная затем для описания режима расслоенного течения газожидкостной смеси в горизонтальном канале. Данный метод позволяет получить корректные результаты при условии, что длина волны возмущений, распространяющихся в системе, много больше характерного размера канала. В следующем разделе в рамках модели сплошной среды будет дан теоретический анализ расслоенного течения [c.202]

В дальнейшем предвидение Максвелла оправдалось как теоретически, так и экспериментально. Оказалось, что световая волна обладает всеми перечисленными свойствами электромагнитной волны. Поскольку в дальнейшем изложение будет основываться на этих свойствах, будет не лишним привести ниже их доказательство. [c.22]

Полагаем, что вторичные волны, исходящие от объекта в результате рассеяния от него, обладают той же частотой, что и падающие. Отражающий объект, обладающий таким свойством, называется рассеивателем Рэлея. [c.205]

Однако как понимать наличие у электрона волновых свойств Что такое волна де Бройля На эти вопросы ответа не было. В 1925 г. де Бройль ввел в употребление таинственное понятие о волнах материи , описываемых так называемой волновой функцией. В 1926 г, немецкий физик Эрвин Шредингер предложил для волновой функции дифференциальное уравнение, вошедшее в квантовую теорию как уравнение Шредингера . Еще через год в опытах Дэвиссона и Джермера и, независимо от них, П. С. Тарта- [c.89]

В этом пункте мы рассмотрим свойства ультрахолодных нейтронов. Скорости движения таких нейтронов не превышают четырех метров в секунду, а длины волн Я 1,5-10 см. Подставив к = 1,5-10 , а 0 т и N 5-10 " в формулу (10.23), находим, что показатель преломления ультрахолодной нейтронной волны является чисто мнимым. Это значит, что такие волны в веществе (разумеется, при длине рассеяния а >0) распространяться не могут и, следовательно, должны отражаться от поверхности вещества. Это свойство ультрахолодных нейтронов используется для создания нейтронных ловушек (Ф. Л. Шапиро и др., Дубна, 1971). Действительно, если впустить такие нейтроны в объем, ограниченный веществом с положительной длиной рассеяния (например, углеродом бС ), то они не могут уйти из этого объема, Сейчас уже имеются нейтронные ловушки, в которых в течение примерно 400 секунд [c.558]

О качестве другого примера рассмот-рим волну, порождаемую колебанием 2 (<)со5(1)<, амплитуда которого промодулирована по синусоидальному закону Е-2 1)=Ео +m osQt) с глубиной т(т<1) и частотой Легко видеть, что такая волна может [c.47]

Один тип волны, являющийся ясным и строгим решением уравнений Максвелла, представляет собой волну, фронт которой наклонен вперед и которая следует вдоль плоской поверхности Земли, затухая как в горизонтальном, так и в вертикальном направлениях. Она поляризована таким образом, что вектор Н горизонтален. Эти волны называются волнами Ценнека, так как в 1907 г. Ценнек высказал мысль, что такие волны вызываются излучением вертикально расположенной дипольной антенны. Это предположение было подтверждено расчетами Зоммерфельда (1909), но в 1916 г. Вейль предложил другое преобразование, при котором этот компонент обращается в нуль. С современной точки зрения Вейль был прав волны Ценнека не присутствуют в излучении антенн, и, следовательно, они не играют никакой роли в дальнем распространении радиоволн. [c.425]

Решения уравнений (10.15) будут давать в общем случае комплексные значения скорости V, что объясняется потерей энергии волн на излучение в окружающую среду. Однако если в окружающей среде возбуждаются неоднородные волны (случай V < с,), то излучение отсутствует, и волны в пластинке будут незатухающими. Подробное исследование [232] показывает, что таких волн будет две. Одна вз них принадлежит к симметричному, другая к аятисимкетричному типу. [c.52]

Предварительные замечания. Мы опишем лекционные эксперименты, наглядно демонстрируюш,ие существование электромагнитных волн, свойства которых находятся в полном согласии с теми, которые выводятся математически из теории Максвелла (см. 3). Опыты, которые мы опишем, аналогичным по содержанию опытам Герца (см. 1), сыгравшим решающую роль для признания теории Максвелла. Основная идея их — показать, что такие волны возникают вокруг проводника, по которому течет быстропеременный электрический ток, подобно тому как около тела, совершающего механические колебания и находящегося в упругой среде, возникают акустические (упругие) волны. Подходящее приспособление (вогнутое зеркало) позволяет придать электромагнитным волнам, излучаемым проводником, вид плоских волн. Опыты, которые будут здесь описаны, в значительной степени аналогичны опытам Герца и по выполнению главное отличие в следующем Герц работал с искровыми контурами и пользовался возбуждаемыми в них затухающими электромагнитными колебаниями и не имел возможности усиливать колебания, возникавшие в приборе, воспринимающем электромагнитные волны в описываемых здесь опытах колебания генерируются ламповым генератором (автоколебательной системой) и являются незатухающими в приборе, воспринимающем электромагнитные волны, применяется условие, что позволяет получать даже при очень малой мощности источника эффекты, вполне заметные для очень большой аудитории. [c.251]

Логичность и прекрасное согласие наших результатов со скоростью звука в воде оставляют мало места для сомнения в том, что Г-фаза распространяется как волна сжатия в воде. Дополнительным сильным аргументом является подобие между записями с помощью гидрофонов SOFAR Г-фазы и сигналами от взрывов бомб на оси звукового канала. Кроме того, гипотеза отождествления Г-фазы с 5Я-волнами в донных отложениях океана немедленно опровергается тем, что такие волны не могут выходить в воду и регистрироваться гидрофонами . [c.161]

Своеобразная ситуащ1Я возникает при рассмотрении поверхностных волн на мелкой воде. В [2.22] показано, что такие волны в системе [c.42]

Хотя рассмотренная нами модель из шаров и подставок слишком примитивна, тем не менее мы еще раз воспользуемся ею для выяснения роли отражателей в лазерах. Когда волны на поверхности воды распространяются во всех направлениях от точки, в которой они возникли, то их энергия распределяется по круговому периметру волн. А поскольку радиус круга постоянно растет, то, следовательно, высота и энергия волны все время уменьшаются. Если мы будем увеличивать расстояние между треногами (рис. 28), то вероятность того, что такая волна сможет отклонить рычаг второй подставки, будет уменьшаться. Аналогичная ситуация возможна и в случае свобадно расходящихся световых волн, то есть в случае вынужденного излучения света атомами в лазерах. [c.45]

Колеблющиеся электроны являются источником электромагнитных волн, так называемых рассеянных лучей, распространяющихся во все стороны. Можно считать, что эти волны исходят из центра атома. Вследствие правильного расположения атомов в кристалле рассеянные лучи взаимодействуют между собой в одинх направлениях усиливают друг друга, в других — гасят. Если по направлению потока этих лучей расположить фотопластинку, то в направлениях усиления лучей возникнут пятна или кольца. [c.36]

Специфический для германиевых термометров сопротивления эффект возникает вследствие довольно высокого значения коэффициента Пельтье для легированного германия. Он проявляется в том, что сопротивление элемента по постоянному и по переменному току различно [53, 54]. Прохождение постоянного тока через германиевый термометр сопротивления приводит к возникновению градиента температуры вдоль элемента вследствие выделения и поглощения тепла Пельтье на спаях элемента с выводами. Наличие градиента температуры вызывает появление небольшой термо-э. д. с. на потенциальных выводах, что приводит к некоторой погрешности в измерении сопротивления. Если же используется не постоянный, а переменный ток частоты f, то от каждого конца элемента распространяются затухающие тепловые волны. Затухание носит экспоненциальный характер, причем показатель экспоненты пропорционален Уf, так что по мере возрастания частоты тепловые волны все больше сосредоточиваются у концов элемента. Для четырехпроводных элементов в форме моста этот эффект исчезает, когда частота измерительного тока поднимается до такого значения, что тепловые волны перестают достигать потенциальных выводов. В этом случае на потенциальных выводах измеряется истинное сопротивление. Частота, на которой это происходит, зависит от температуропроводности и [c.237]

Связь между люменом и ваттом. Чувствительность человеческого глаза. На практике часто приходится выражать световой поток через единицы мощности. По этой причине возникает необходимость установить связь между люменом и ваттом. Следует отметить, что такая связь из-за специфичности физиологического воздействия света не является универсальной. Дело в том, что свет разных длин воли при одинаковом потоке энергии вызывает различное зрительное ощущение. Поэтому в зависимости от длины волны одному люмену соответствуют разные мощности. Чувствительность человеческого глаза заметно меняется в зависимости от длины волны падающего излучения. Наибольшая чувствительность для нормальных (не страдающих дефектами зрения) глаз наблюдается при длине волны А, = 5550 А. Одинаковое количество лучистой энергии других (как больших, так и малых) длин волн вызывает сравнительно меньшее ощущение. Свет с длинами волн, меньшими 4000 А и большими 7600 А, совершенно не вызывает зрительного ощущения вне зависимости от интенсивности. По этой причине часть иакалы электромагнитных волн в интервале от 4000 А до 7600 А называется видимой областью. [c.15]

Поляроиды. В качестве поляризаторов используются также поляроиды. Поляроид представляет собой пленку, на которую наносятся кристаллики герапатита, обладающие сильным селекшв-иым поглощением. Установлено, что такая пленка толщиной порядка 0,1 мм селективно поглощает одни из лучей. В результате мы имеем дело фактически с поляризатором. Поляроиды обходятся деи1евле, обладают апертурным углом, близким к 180, легко изготовляются и могут иметь большие размеры. Одним из недостатков поляроидов но сравнению с призмами из исландского шиата являются их недостаточная прозрачность п селективность поглощения при разных длинах волн. [c.234]

Следовательно, при значениях x= onst + U3B плотность жидкости (а также Р, v и ф) неизменна. Это означает, что картина движения распространяется в жидкэсти вдоль оси X со скоростью звука и..,п. Таким образом, функция f i x—VaJ) представляет бегущую плоскую волну, которая распространяется в положительном направлении оси X. Аналогично функция fi x + VaJ ) представляет плоскую звуковую волну, которая распространяется в отрицательном направлении оси X. Скорость движения жидкости направлена в рассматриваемом случае вдоль оси X, т. е. вдоль распространения звуковой волны. Такие волны называют продольными. [c.275]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...