Коэффициент экстинкции

Как видно из (11.20), введенный выше коэффициент х выражает поглощение света в среде. Его принято называть коэффициентом экстинкции. [c.272]

Рассмотрим слоистую волноводную структуру (рис. 11.2) с металлической подложкой (среда III). Показатель преломления металлической подложки является комплексной величиной. Например, комплексные показатели преломления меди, золота и серебра при X = 6328 А равны соответственно = 0,16 - г3,37 0,16 - /3,21 и 0,067 - /4,05. Коэффициенты отражения этих металлических поверхностей крайне высоки (почти 100%), особенно при скользящем падении (в 90°), вследствие большой мнимой части (большого коэффициента экстинкции) и малой вещественной части показателя преломления 3. Действительно, если — чисто мнимое число, то волна в среде III всегда затухает. Коэффициент отражения света от такой идеальной металлической поверхности всегда равен 100% независимо от угла падения и состояния поляризации. Таким образом, идеальный металл, подобный этому, может обеспечивать полное отражение, необходимое для локализованного распространения. Среда с чисто мнимым показателем преломления имеет отрицательную диэлектрическую проницаемость и нулевую оптическую проводимость. Для меди, золота и серебра мы имеем соответственно п = -11,33 - /1,08 -10,28 - /1,03 и -16,40 - /0,54. Заметим, что мнимая часть величины п, которая пропорциональна оптической проводимости а, мала для всех трех металлов. [c.511]

Пусть — п — (к, где п — вещественная часть величины п , а к — коэффициент экстинкции металла при этом Anj = -2шк. Тогда поправочный член можно записать в виде [c.513]

Имеются две главные оптические константы п — комплексный показатель преломления и k — коэффициент экстинкции, связанные таким образом [c.110]

Итак, коэффициент экстинкции оказывается пропорциональным молекулярному весу растворенного вещества. [c.742]

При уравнивании освещенностей двух средних изображений а и 5 с помощью анализатора отношение коэффициентов экстинкции или мутности определяется, как легко показать, выражением—где — угол поворота анализатора из положе- [c.743]

Поэтому можно считать, во-первых, что практически одинаково в двух кюветах, во-вторых, полагать, что яркость рассеянного света почти не меняется на малом расстоянии вдоль возбуждающего пучка света и является пропорциональной коэффициенту экстинкции к. [c.743]

Пусть диэлектрическая пластина без потерь покрыта тонким слоем вещества, показатель преломления которого меньше единицы (например, металлом вблизи плазменной частоты Шр или диэлектриком в окрестности узкого и ярко выраженного резонанса), а коэффициент экстинкции мал. Вычислите отражательную способность как функцию угла падения и длины волны. Покажите, что критический угол покрытия [c.242]

Теперь обратимся к получению количественных данных для таких непосредственно определяемых на опыте параметров, какими являются линейная восприимчивость, коэффициент экстинкции и коэффициент поглощения. Для этой цели мы используем значения для частот и моментов переходов из уравнения (3.11-8), атак- [c.287]

Таблица 4. Значения линейной восприимчивости, коэффициента экстинкции, коэффициента поглощения, а также вклада соответствующих переходов в диэлектрическую постоянную при <о = 0

Рис. 7. Схема взаимодействия излучения с веществом (а) зависимости коэффициента пропускания т и оптической плотности В от длины волны излучения Я (б) т и С от концентрации поглотителя С (в) В от X при разных концентрациях поглотителя С,- при выполнении закона Бугера (г) коэффициента экстинкции б от Я при разных концентрациях поглотителя С/ в случае невыполнения закона Бугера (д)

При изучении поглощения света растворами было установлено, что коэффициент погашения пропорционален концентрации С поглощающего вещества = Сг , где — молекулярный коэффициент экстинкции, зависящий от свойств отдельной молекулы исследуемого вещества. Учитывая выражение для к%, основной закон абсорбционной фотометрии можно записать в виде [c.88]

Рис. 2-5-10. Частотная характеристика показателя преломления п и коэффициента экстинкции к для металла, основанная на модели свободных электронов.

Коэффициент экстинкции. Рассмотрим малый рассеивающий объем F, расположенный в начале координат, как показано на фиг. 1. Пусть световой пучок с интенсивностью /о, распространяю щийся вдоль оси X, падает на данный малый объем. [c.99]

После прохождения через рассеивающий объем интенсивность пучка становится равной / . Измеряя интенсивность светового пучка до и после рассеивающего объема, можно найти ослабление интенсивности AI на расстоянии I внутри рассеивающего вещества. Это ослабление называется коэффициентом экстинкции т образца [c.99]

Коэффициент рассеяния и коэффициент экстинкции некоторого вещества иногда называют соответственно дифференциальным и полным сечением рассеяния. [c.100]

Коэффициент экстинкции непосредственно получается из коэффициента рассеяния интегрированием по телесному углу [c.100]

В последние годы значительный интерес вызывает рассеяние света в критической области фазового перехода жидкость — пар ). Как известно, по мере приближения к критической точке коэффициент рассеяния стремится к единице. При этом рассеяние вперед составляет значительную долю пропущенного света, так что коэффициент экстинкции становится весьма большим и его нельзя измерить обычными способами. [c.106]

На фиг. 6 и 7 изображена обратная коэффициенту экстинкции величина в зависимости от к 2яУ — (4/Яо) sin (0/2). Значения коэффициента экстинкции были получены на основе данных для коэффициента рассеяния i e с помощью формального применения соотношения (4), как если бы рассеяние было изотропным [c.118]

При одновременном ослаблении интенсивности за счет первичной и вторичной экстинкции оценка величины коэффициента экстинкции при съемке па отражение южет быть проведена по соотношению [c.723]

В большинстве атмосферно-оптических ситуаций свойства сред изотропны и вырождается в скаляр-коэффициент экстинкции [c.11]

Так как все параметры Стокса 5/ представляют собой интенсивности того же оптического пучка, только подвергнутого предварительному препарированию при помощи компенсаторов и анализаторов, то аналогичные (2.56) соотношения можно записать для изменения всех параметров. Следовательно, индекс 1 в левой части (2.56) можно заменить на /=1, 2, 3, 4. В случае анизотропных рассеивающих сред вместо коэффициента экстинкции е следует записать матрицу экстинкции е/,. Учет собственного излучения среды сводится к добавлению в правой части соответствующих параметров Стокса для собственного излучения, отнесенных к единице объема. [c.66]

Коэффициент экстинкции схл получается в результате вычисления полной рассеянной мощности путем интегрирования а (О, i) в (16.15) по полному телесному углу 4л [c.95]

В соответствии с формулами Френеля для отражения от среды с показателем преломления (со) и коэффициентом экстинкции к (со) для К (со) имеем [c.135]

Выражение (9.3) описывает волну с частотой со, распространяющуюся со скоростью jn и затухающую по закону ехрХ -X (—(nkxj ). Коэффициент k представляет собой мнимую часть комплексного коэффициента преломления и характеризует поглощение в веществе. Этот коэффициент называют коэффициентом экстинкции. Из (9.3) видно также, что п есть не что иное, как обычный показатель преломления света в кристалле. На практике обычно измеряют интенсивность света I, которая пропорциональна квадрату напряженности электрического (или магнитного) поля в электромагнитной волне. Из (9.3) следует, что интенсивность световой волны, распространяющейся в кристалле, уменьшается с глубиной проникновения х по закону [c.305]

Полностью оптический керровский затвор использовался для экспериментальной демонстрации оптического стробирования [15]. На рис. 7.2 схематично изображена экспериментальная установка. Для компенсации линейного двулучепреломления световода использовался компенсатор Бабине-Солейля. В качестве поляризатора использовался отрезок световода с больщим двулучепреломлением (коэффициент экстинкции около 20 дБ). Он также служил в качестве фильтра, поскольку этот световод имел высокие потери на длине волны накачки 1.06 мкм. В качестве сигнала служило излучение лазерного диода на длине волны 0,84 мкм. Стробируемый сигнал на выходе имел форму последовательности импульсов, расстояние между которыми и длительность определялись импульсами накачки. [c.182]

Фиг. 37. Зависимость коэффициента экстинкции от длины волны для меди по Суф-жинскому [38 ).

В хоропшх проводниках при частотах, много меньщих плазменной (видимый или ИК-диапазон), коэффициент экстинкции к значительно больще единицы и приведенные выще выражения в хорошем приближении можно записать следующим образом [c.233]

Максимум формы линии находится при (Оеа и составляет для лоренцевых линий, которыми мы ограничимся, gae(0)== 2/nA(uae- Коэффициент ЭКСТИНКЦИИ р - опреде-ляется как отрицательная мнимая часть комплексного показателя преломления — ipjfK т. е. = = (—1/2п >ец) 1га х (со) . Коэффициент поглощения сов- [c.288]

Если рассеиватели неизотропны, то рассеянное излучение не будет полностью поляризованным и формулы (8а) и (86) необходимо видоизменить. В частности, если падающий свет неполяризован, то правильные выражения для коэффициента рассеяния на 90° и коэффициента экстинкции имеют вид [c.102]

В отличие от растворов макромолекул в, простых жидкостях и газах сечение рассеяния либо мало (вдали от критической точки), либо слишком велико (вблизи критической точки). В прошлом изучение рассеяния в газах и относительно несжимаемых жидкостях, подобных воде, было затруднительным, однако с появлением лазерных источников света эти трудности полностью отпали. Отметим также, что, до того как в практику вошли фотоумножители, в экспе-рий1ентах по рассеянию использовались сходящиеся световые пучки, при этом рассеивающий объем не был достаточно четко ограничен. Чаще всего измерялся коэффициент рассеяния под углом 90°. (Так как типичное значение этого коэффициента для жидкостей и газов составляет 10 см , коэффициент экстинкции слишком мал, чтобы его можно было измерить в прямо проходящем пучке.) [c.106]

Надежные измерения поправки Орнштейна — Цернике вблизи критической точки газ — жидкость почти совершенно отсутствуют. В большинстве экспериментов по рассеянию света в газах в критической области (С2Н4, 8Гб, СО2) измерения проводились либо для фиксированного угла рассеяния (обычно 0 = 90°), либо в проходящем свете [28, 7, 135, 136, 15, 170]. Поэтому в настоящее время едва ли можно говорить об определении корреляционной функции или сжимаемости вблизи критической точки но результатам измерения рассеяния света. Авторы настоящей статьи произвели некоторые предварительные измерения ) рассеяния видимого света в СО2 в области критической опалесценции в интервале углов 15° < 0 <С 135°. В этом интервале не обнаружено угловой зависимости даже при температурах, отличающихся от критической на одну сотую градуса. Однако, поскольку вблизи критической точки не замечено соответствующего возрастания коэффициента экстинкции, вполне возможно, что при Т — Гс < 0,1 °С многократное рассеяние уже маскирует истинное поведение, согласующееся с теорией Орнштейна — Цернике. [c.117]

Фиг. 8. Зависимость величины, обратной коэффициенту экстинкции, от ЛТ/Г,. при рассеянии на нулевой угол в критической смеси 3-метилпентан — нитроэтан Яд = 5460 А.

Количоственпыми характеристиками способности вещества рассеивать свет служат 1) четырехрядная действительная матрица рассеяния (энергетическая) I), связывающая Стокса параметры (т. е. определенные ф-ции интенсивности) рассеянного и облучаюп.его световых пучков, или двухрядная комплексная (амплитудная) fr, связывающая напряженности их электрич. полой 2) поперечное сечение Р. с. частицей (или коэфф. Р. с. единицей объема или массы рассеивающей среды) о, характеризующее долю мощности светового nyi Ka, уносимую рассеянным светом 3) поперечное сечение (или коэффициент) экстинкции к, характеризующий ослабление облучающего частицу светового пучка за счет как рассеяния, так и поглощения света веществом. (Подробнее см. Оптика дисперсных систсм). [c.352]

Коэффпцнепт экстинкции аг, определяемый формулами (16.55) и (16.56), связан с флуктуациями в среде в гл. 20 будет показано (см. [194, 196]), что он совпадает с коэффициентом экстинкции, который получается из более строгого рассмотрения случая сильных флуктуаций. [c.96]

Показатель преломления диэлектрической конда сированной среды. В соответствии с уравнением (2.6.12) найдем выражение для комплексного показателя преломления (со) = (со) +/к (со) через соответствующие выражения для е(со). Действительная часть комплексного показателя преломления (со) носит название собственно показателя преломления [в дальнейшем будем опускать штрих у символа Гсо)] к (со) называют коэффициентом экстинкции. [c.134]

Рис. 51. Оптические характеристики КС1 и КС1-Т1, полученные с помощью СИ 1—спектры коэффициентов экстинкции (данные ДЭЗИ),

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...