Волна стационарная

Ниже для случая неподвижной двухфазной среды рассматривается один из путей решения такой задачи о скорости звука и приводятся более общие соотношения, необходимые для практических расчетов. Предполагается, что до момента прохождения волны стационарные давления и скорости паровой и жидкой фаз были одина- [c.86]

Xi < О (Gr > G (/ )) возможно инверсионно-симметричное стационарное движение (область V) и два движения в виде волн стационарной формы, не имеющих инверсионно-симметричного характера и бегущих соответственно вверх и вниз (область VI). [c.257]

Исследуем более детально изменение состояния в газе, получающееся при прохождении в нём ударной волны стационарного характера. Обратимся сначала к простейшей схеме, когда фронт волны составляет прямой угол с направлением распространения. Такая волна называется прямой ударной Фиг. 27. Схема прямого скачка уп- волной. [c.76]

При маховском отражении система волн при движении остается подобной самой себе. Система волн стационарна в системе координат, связанной с тройной точкой. [c.163]

Согласно уравнению (2.9.50), вне области локализации источников профиль акустической волны трансформироваться не должен (так как в нашей простейшей модели отсутствуют поглощение, дисперсия и дифракция звука, а сами акустические волны имеют бесконечно малую амплитуду и, следовательно, не испытывают нелинейных искажений). Поэтому не удивительно, что в пределе 2-> >, г->оо (7 = /со - конечная величина) решение (2.9.53) описывает волну стационарного профиля [c.178]

В разд. 3.4 и 3.6 соответственно мы показали, что волны на воде с длиной, меньшей 4 мм, являются капиллярными и что отношение их групповой скорости к скорости волны составляет 3/2. Предлагаем выполнить аналогичное проведенному в разд. 3.10 исследование порождения таких капиллярных волн стационарным движением по воде со скоростью F твердого тела (размеры которого не должны превышать 1 или 2 мм, чтобы точность исследования была хорошей). [c.346]

Для применения теории к исследованию периодических волн иногда бывает удобно взять интеграл (56) по одному периоду и по одной длине волны. Можно показать, что в этом случае вариационный принцип продолжает оставаться справедливым, если на вариации просто наложить требование быть периодическими с этими же периодом и длиной волны. Таким образом, из всех волновых движений с данными периодом и длиной волны в действительности осуп ествляется движение с таким волновым профилем, для которого интеграл (56), взятый но длине волны, стационарен. Это то же самое, что сказать средняя плотность лагранжиана X (усреднение проводится по длине волны) стационарна. [c.548]

Дифракцией называется огибание волной препятствия. При стационарных синусоидальных волнах (стационарная дифракция), подчиняющихся волновому уравнению (свет, звук), характер дифракции существенно зависит от соотношения между размерами препятствия и длиной волны. Относительно короткие волны по существу просто отражаются от препятствия, а не огибают его, так как для них препятствие кажется неограниченным. Длинные волны вообще не замечают препятствия (оно вносит малые возмущения). Таким образом, собственно дифракция возникает тогда, когда размеры тела и длина волны одного порядка. [c.207]

Вблизи границы области наблюдения боковой волны, где поле р2 разделяется на зеркально-отраженную составляющую и боковую волну, стационарные точки и сближаются. Одновременно становится необ-18. Л.М. Бреховских 273 [c.273]

Общий обзор состояния всей области был дан в материалах недавнего заседания Королевского общества (см. предыдущие статьи настоящего сборника) [6]. На стр. 51 сборника предварительно обсуждаются приложения теории Уизема к волнам, стационарным в однородном потоке. Более подробно это на правление обсуждается в настоящей работе, возникшей из попытки применить теорию Уизема к задаче о корабельных волнах. По отношению к равномерно движущемуся кораблю волновая картина неподвижна и соответственно экспериментальная проверка теоретических предсказаний нелинейных эффектов должна быть легче, чем в ранее рассмотренных случаях неуста-новившихся движений. [c.196]

Ключевые слова пленочное течение, пространственные нелинейные волны, стационарно бегущие периодические решения, солитоны. [c.176]

Будем рассматривать явление в системе координат, движущейся вместе с линией пересечения в этой системе ударные волны стационарны. Наиболее простая картина отражения заключается в том. что отражённая волна отходит Рис. 88. [c.503]

Можно попытаться решить уравнение (2-11) для стационарного состояния (т. е. тех энергетических состояний, которые не являются функцией времени и соответствуют стоячим волнам), используя решение в форме [c.76]

По отношению к резонансным частицам движение в волне стационарно поэтому обмен энергией меиаду ними и волной не обращается в нуль при усреднении по времени (как это имеет место для других яастии, по отношению к которым движение в волне осциллирует). Отметим также, что указанное направление обмена энергией отвечает стремлению к уменьшению градиента скорости течения, и в этом смысле отвечает учету сколь угодно малой вязкости. [c.243]

Результаты настоящих расчетов сравнивались с опытными данными L. Noordzij (1971,1973), В.Е. Накорякова и др. (1983), которые получены на вертикальных ударных трубах (см. 1). В экспериментах определялось изменение давления pi t) в фиксированном сечении трубы Хо. Еспи волна стационарная, когда все параметры, в том числе и давление в жидкости, являются функциями только одной независимой переменной [c.78]

Составляющая неподвижной стационарной нагрузки, соответствующая гармонике окружного распределения, способна вызвать вынужденные колебания системы,, вращающейся с частотой Q, по формам колебаний с числом окружных волн перемещений т = т.а. При этом неподвижный наблюдатель обнаружит неподиижную в пространстве волну перемещений, повторяющую с точностью до фазы 01кружное распределение волны стационарной неподвижной нагрузии. В системе координат, связанной с вращающейся системой, такое вынужденное колебание представится в виде назад бегущей волны, вращающейся относительно системы [c.37]

Причиной затухания Ландау являются те заряж. частицы, скорость к-рых V в направлении распространения волны совпадает с её фазовой скоростью 1 ф. По отношению к таким заряж. частицам поле волны стационарно, поэтому оно может производить над заряж. частицами работу, не равную нулю при усреднении по времени. Однако в связи с обратимым характером бесстолкновительной диссипации термодинамич. условия не требуют положитель-Йости диссипируемой энергии Q Она всегда положительна для изотропной Ф. р., а для анизотропных ф-ций может оказаться отрицат. величиной — заряж. частицы будут в ср. отдавать энергию волне, что может привести к возникновению неустойчивостей плазмы. [c.385]

Скорость звуковой волны (-— 10 см1сек) примерно в 10 раз меньше скорости Ферми для электронов в металлах. Поэтому в первом приближении можно считать, что градиенты электрического поля, создаваемые звуковой волной, стационарны в течение времени обращения электрона по циклотронной орбите. При этих условиях можно получить пространственный резонанс, когда магнитное поле перпендикулярно волновому вектору звука q. Это схематически показано на фиг. 40 для волны сдвига, поляризованной в направлении, перпендикулярном векторам q и Н. [c.115]

Подчеркнем, что в силу размазанности ударной волны давление установится по прошествии достаточного времени. Процесс отражения несильной ударной волны (стационарной к моменту отражения) от стенки показан на рис. 6.7.10, где приведены результаты расчетов для двух смесей, различающихся только размером пузырьков. Видно, что с уменьшением размера пузырьков длины релаксационных зон уменьшаются, а при Яо = = 0,5 мм волны имеют практически монотонные структуры. [c.97]

Все уравнения в этой книге были выведены для стационарного состояния (производные комплексных амплитуд по времени полагались равными нулю). Не вызывает сомнений, что стационарное состояние устанавливается быстро и, вероятно, существует даже для импульсов лазеров с модулируемой добротностью, длительность которых составляет всего 10 сек. Вместе с тем, желательно провести дальнейшее тщательное исследование проблем, связанных с переходными пр.оцес-сами. Кролль [12] выполнил недавно исследование переходного процесса для вынужденного рассеяния Мандельштама—Бриллюэна. В этом случае из-за относительно малой скорости звуковых волн длительность импульса лазера с модулируемой добротностью может оказаться недостаточной для того, чтобы успело установиться стационарное состояние. В случае процессов комбинационного рассеяния и параметрических процессов, в которых участвуют только световые волны, стационарные решения, по-видимому, являются хорошим приближением к существующей в действительности физической ситуации. [c.260]

Отметим также, что в линейном случае, когда е=0, ду дх=0 и, следовательно, профиль волны не изменяется, линейная волна в рамках сделанных предположений (отсутствие затухания, волна плоская) стационарна. В нелинейном случае профиль волны меняется — волна нестационарна. Эволюция профиля простой волны в зависимости от проходимого ею расстояния (или времени распространения) может быть проанализирована и другими методами, из которых существенную роль играют методы геометрических построений, в том числе метод характеристик. Характеристиками называют траектории движения возмущений скорости V в плоскости хх. Для линейных волн характеристикой служит уравнение 1—х/С(,= =соП81, и все характеристики являются параллельными линиями, поскольку профиль при распространении не меняет своей формы и волны стационарны. Для простых волн семейство характеристик в координатах х, т определяется формулой [c.70]

С точки зреиия ГТД излучение такого [отверстия в секторах I, 111 (—л/6<ф< Сл/б 5я/6С(р<7л/6) образовано только за счет двух сферических дифракционных волн, излучаемых угловыми точками контура AiiiVf2, В секторах II, IV (n/6краевыми волнами (стационарные точки Л), Лг ка рис. 5.20а). [c.165]

Решения уравнений механики насыщенных пористых сред, их обсуждения применительно к различным процессам и соответствующую библиографию можно найти в уже упоминавшихся книгах [20, 24], где изложены линейная теория распространения возмущений в средах с прочностью, вопросы нелинейной теории стационарных волн конечног интенсивности в мягких средах (без эффектов прочности), теория фильтрационной консолидации и обширный материал по ynpyroiiy режиму фильтрации. [c.245]

Торможение формы. Тепловые напряжения, вызванные торможением фор.мьг, возникают при неравномерном нагреве детали, когда отдельные волокна материала лишены возможности по конфигурации детали расширяться в соответствии с законом тепловой деформации. В отличие от торможения с.межности здесь напряжения возникают только при перепаде температур в теле детали (при стационарном тепловом потоке, когда тепло переходит от горячих участков к более холодным, или при пеустановившемся тепловом потоке, например при тепловом ударе, когда волна тепла распространяется по телу детали). [c.366]

Приведенные выше уравнения являются основными для всех одномерных газодинамических систем в режиме стационарного течения. Последние включают течение в соплах, течение Фанно и ударные волны. Для иллюстрации рассмотрим течения в соплах. Течение Фанно, или течение смесей в трубе постоянного сечения с трением на стенках, исследовалось аналитически и экспериментально [834, 835]. [c.300]

Волновое сопротивление тела в стационарном сверхзвуковом потоке газа равно нулю, если это тело не вызывает появления ударных волн, а обтекание его является безотрывным. Примером служит биплан Бузема-на. Простое исследование, не учитывающее детальной структуры потока, позволяет найти другую, верхнюю, границу волнового сопротивления при заданных габаритах тела. [c.167]

Синергетика рассматривает автово]товые процессы, возникающие при переходах устойчивость-неустойчивость-устойчивость, как имеющих иерархическую природу и возникающих при достижении управляющим параметром критического значения. Они проявляю тся в виде стационарных, периодических волн, обладающих в неравновесных системах свойсгвами автоволн их характеристики не зависят oi начальных и краевых условий и линейных размеров системы. В синергетических системах автоволны возникают как естественное свойство активной среды, в которой запасена скрытая энергия и набегающая волна служит средством к ее высвобождению, что в свою очередь является [c.252]

Гипотеза де Бройля и атом Бора. Гипотеза о волновой природе электрона позволила дать принципиально новое объяснение стационарным состояниям в атомах. Для того чтобы понять это объяснение, выполним сначала расчет длины дебройлев-ской волны электрона, движущегося по первой разрешенной круговой орбите в атоме водорода. Подставив в уравнение де Бройля выражение для скорости электрона на первой круговой орбите, найденное из правила кпантования Бора [c.340]

Это значит, что в атоме водорода, находящемся в первом стационарном состоянии, длина дебройлевской волны электрона в точности равна длине его круговой орбиты Для любой другой орбиты с порядковым номером п получаем [c.340]

Этот результат позволяет выразить постулат Бора о стационарных состояниях в такой форме стационарным состояниям атома соответствуют такие орби гы электронов, на которых укладывается целое число длин волн де Бройля. [c.340]

Для понимания интерференции и дифракции электромагнитной волны вводятся квааимонохроматические волны ("хаотически модулированные колебания" ). При введении этих понятий законы возникновения и распространения электромагнитных волн дополняют условиями обрыва колебаний оптических электронов в атоме и другими причинами, onpeдeляюn ими время когерентности. В рамках этой схемы обосновывается когерентность колебаний для точечных источников свети в пределах одного цуга волн, а затем выявляются условия пространственной когерентности, при которых может наблюдаться стационарная интерференционная картина от реальных источников. [c.7]

Мы пришли к кажущемуся противоречию опыт показывает, что при внутреннем отражении вся энергия отражается (этот результат будет подтвержден при анализе отраженной волны) и вместе с тем какая-то часть патока энергии распространяется во второй среде вдоль границы раздела. Наличие такой миграции энергии нетрудно подтвердить математическими выкладками для стационарного процесса среднее значение нормальной компоненты потока энергии <8норм> = [c.95]

Юнг получил стационарную картину интерференции от двух щелей и впервые измерил длину волны света. В 6.5 рассмотрен опыт Юнга, позволяющий связать допустимые угловые размеры источника с расстоянием между щелями, введя понятие площалки когерентности. [c.183]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...