Течение идеального газа

Основные условия течения идеального газа по каналам переменного сечения [c.208]

Это и есть искомое уравнение неразрывности для установившегося одномерного течения идеального газа в трубе переменного сечеиия. [c.591]

Нетрудно показать, что конвективная составляющая не оказывает заметного количественного влияния на общее сопротивление. В предположении изотермичности течения идеального газа интегрирование последних двух слагаемых правой части уравнения (2.9) по толщине 6 пористого материала и оценка величины их отношения [c.23]

Характеристики уравнений установившегося течения идеального газа [c.173]

Установившиеся плоские течения идеального газа описываются системой уравнений (92) —(94) гл. И. Уравнение неразрывности (93) может быть приведено к виду (98), и после подстановки соотношений (99) получаем уравнение [c.173]

Линия тока (96) гл. II является еще одной характеристикой с -характеристикой или характеристикой нулевого семейства) двумерного установившегося течения идеального газа. [c.176]

Течение идеального газа в геометрическом сопле (рис. 4.1) при отсутствии трения является изоэнтропическим. В критическом сечении (М = 1) сопла воздействие проходит через минимум (dF = 0). [c.204]

Как следует из соотношения (20), давление поперек пограничного слоя остается постоянным. Поэтому продольные градиенты давления в пограничном слое и во внешнем потоке совпадают. Дифференцируя по х интеграл Бернулли ( 4 гл. I), который связывает значения давления и скорости при течении идеального газа, получим [c.289]

Метод сквозного счета для двумерных сверхзвуковых течений идеального газа [c.276]

Система интегральных уравнений (115) —(117) из гл. II для установившегося двумерного (осесимметричного или плоского) течения идеального газа может быть записана в прямоугольной [c.277]

Рассмотрим течение идеального газа с гиперзвуковой скоростью в коническом сужающемся канале, схема которого призе- [c.288]

Но это и есть формула (9.42), в которой к взят разным к р. При изоэнтропическом течении идеального газа [c.308]

ОДНОМЕРНЫЕ ТЕЧЕНИЯ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА [c.407]

Кроме того, ограничимся рассмотрением одномерных течений идеального газа, подчиняющегося уравнению состояния (1.16), которое можно записать в виде [c.407]

Из п. 11,2 известно, что для теплоизолированного течения идеального газа уравнение Бернулли выражает закон сохранения энергии. Поэтому, предполагая, что скачок происходит без теплообмена с внешней средой (через стенки трубы), можно применить это уравнение к выбранным сечениям 1-1 и 2-2 потока [c.425]

Известное из 7 гл. 5 уравнение Бернулли для адиабатного течения идеального газа к [c.434]

Нестационарное одномерное течение идеального газа. Используя уравнения состояния, уравнения сохранения массы, импульса (количества движения) и энергии, описывающие одномерное нестационарное течение идеального сжимаемого газа, можно записать в следующем виде [c.33]

Стационарные двумерные течения идеального газа. Уравнения сохранения массы, импульса и энергии, описывающие двумерные стационарные течения идеального газа, могут быть записаны в следующем виде [c.34]

Отметим, что уравнения (4.60) справедливы не только для течения идеальных газов, но и для насыщенных и перегретых паров, которые при сравнительно малых давлениях удовлетворяют уравнению Клапейрона и имеют показатель адиабаты к, незначительно изменяющийся с изменением состояния пара. В отличие от идеальных [c.331]

При изоэнтропическом течении идеального газа [c.336]

Заметим, что в таком виде уравнения (7-26) справедливы не только дл течения идеальных газов, но также и для насыщенных и пересыщенных паров, которые при сравнительно малых давлениях удовлетворяют уравнению Клапейрона и имеют показатель адиабаты k, слабо меняющийся С изменением состояния пара (в отличие от идеальных газов у паров к не равняется отношению теплоемкостей Ср/с ). [c.268]

Отсюда и вытекает формула (7-28), в которой й = При изоэнтропическом течении идеального газа [c.272]

В том случае, если труба не теплоизолирована и, следовательно, происходит теплообмен между окружающей трубу средой и текущим газом, а последний, кроме того, производит техническую работу над внешним объектом работы, уравнения течения идеального газа имеют вид [c.293]

Простейшее решение уравнения одномерного течения идеального газа в скрещенных электрическом и магнитном полях получается для канала постоянного сечения при В = onst и Е = = onst последние два условия можно реализовать лишь при малых значениях магнитного числа Рейнольдса (Rh<1), когда индуцируемые в потоке газа поля значительно слабее наложенных полей ). [c.242]

Рассмотрим течение идеального газа, пренебрегая влиянием трения (идеальный газ, подчиняющийся уравнению Клапейрона—Менделеева, обладает, вообще говоря, вязкостью). В этом случае течение будет изоэнтропи-ческим и, следовательно, изменение плотности dp будет связано с изменением давления dp уравнением обратимой адиабаты [c.292]

Уравнение (9.75) называется дифференциальным уравнением для потенциала скорости при стационарном двумерном изоэнтропичееком течении идеального газа оно представляет собой нелинейное уравнение в частных производных второго порядка. В области w< с уравнение (9.75) является эллиптическим при ш — с—параболическим, а в области — [c.329]

В учебнике наряду с изложением общих уравнений и теорем механики жидкости рассмотрены основные методы решения прикладных гидродннамиче скнх задач. Основной объем книги отведен теории несжимаемой жидкости, но общие уравнения динамики даны применительно к сжимаемой среде. Кратко изложены закономерности одномерных течений идеального газа. [c.2]

Рассмотрим течение идеального газа, пренебрегая влиянием трения (идеальный газ, подчиняюш,ийся уравнению Менделеева—Клапейрона, обладает вязкостью). В этом случае течение изоэнтропическое, и, следовательно, [c.313]

При теченни идеального газа в этих условиях эффект не наблюдается [ai = 0). Дснствите,льно, из уравнения состояния (64) идеального газа dvldT) , — R , поэтому уравнение (625) получит вид [c.265]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...