Прилипание

При помош и методики, аналогичной рассматривавшейся в разд. 2-5 для круговой трубки, можно найти (с условием прилипания на стенке) [9] [c.88]

При обработке реактопластов со слоистыми и волокнистыми наполнителями охлаждающие жидкости jfe применяют из-за возможности набухания поверхностей материала. Для получения качественного поверхностного слоя обработку следует вести острозаточенным режущим инструментом при высоких скоростях резания, с малыми глубиной резания и подачей, В процессе обработки реактопластов образуется пылевидная и элементная стружка, которая плохо сходит с передней поверхности инструмента. Поэтому канавки для отвода стружки делают более емкими и полируют во избежание ее прилипания. Геометрия режущего инструмента характеризуется большими величинами переднего и заднего углов. Для обработки пластмассовых заготовок используют специальное или универсальное металлорежущее оборудование. [c.442]

Вследствие вязкости жидкости и ее прилипания к стенкам происходит резкое падение скорости до нуля в непосредственной близости к стенкам, т. е. образуется тонкий пограничный (пристеночный) слой, толщина которого возрастает с удалением от входного сечения (рис. 1.2, а—в). Так как количество протекающей жидкости остается неизменным, торможение потока в пограничном слое обусловливает соответствующее повышение [c.18]

При сварке плавлением и пайке сближение атомов твердых тел осуществляется вследствие смачивания поверхностей тел жидким металлом (припоем, расплавом), а активация поверхности твердого металла — путем сообщения ее частицам тепловой энергии. Жидкий металл может растекаться по всей поверхности тела и обеспечивать соприкосновение и прилипание (или адгезию) его молекул и поверхностного слоя твердых тел. [c.13]

Склеивание может происходить практически без введения энергии в месте соединения благодаря силам адгезии (прилипания) между жидким клеем и молекулами поверхностных слоев твердого тела, а также химическим реакциям. Способность клея соединять изделия объясняется силами остаточного химического сродства между находящимися на поверхности молекулами клея и склеиваемого материала. Эти силы примерно в 10... 100 раз меньше основных сил химической связи в простых молекулах. [c.15]

Проводимость газового промежутка определяют прежде всего электроны как высокоподвижные частицы. Захват электронов атомами (прилипание) и ионами в процессе рекомбинации можно в некоторых случаях рассматривать как процесс обратимый, а в других — как практически необратимый процесс. [c.46]

При постоянном значении ш формулы (3.5), (3.6) позволяют получать реше 1ия, з вая гармоническую функцию ф(г, р). Рассмотрим граничную задачу определения Ф с условиями прилипания и = и = 0 на аналитической кривой у = х). [c.194]

При = о и К = (1 -а ) решения определяют, соответственно, сдвиговое течение и вращательное течение Куэтта с прилипанием на окружности единичного радиуса. [c.195]

На рис. 4.3 изображены линии тока в квадрате il < 1, у < 1. Двойные линии отмечают разрезы. Стрелки показывают направление течения при l > 0. Жирная линия — парабола у = х , на которой выполнены условия прилипания. [c.196]

Аналогичным путем можно получить решения в случаях обтекания эллипса и гиперболы с прилипанием на них. [c.196]

Обращение в нуль функции и при О < г < го, у = 5г, где го — единица или бесконечность (условия прилипания на пластинке) использование (4.3), (4.2) при этом дает после сокращения [c.219]

В этом решении — О, — О при г - оо. Принятые граничные условия с Го = 00 выполнены полностью. В особой точке <р = О, г = 1 величина и обращается в бесконечность. Обтекание полубесконечной пластинки 0<г<оо, у> = 1гс прилипанием жидкости на ней можно считать происходящим под действием дублета в указанной точке. Линии тока такого течения показаны на рис. 4.13. [c.221]

При ламинарном режиме поток на входе в трубу круглого сечения диаметром d (рис. 21) формируется так, что там создается равномерное поле скоростей по всему нормальному сечению потока (за исключением бесконечно тонкого слоя у стенок трубы, где имеет место прилипание [c.82]

В качестве граничных условий для вязкой жидкости используется условие прилипания жидкости к поверхности тел, находящихся в потоке жидкости. Если эти тела неподвижны, то скорости жидкости на поверхности таких тел равны нулю, а следовательно, равны нулю касательные и нормальные по отношению к поверхности тел составляющие скоростей. [c.558]

К этим уравнениям следует добавить граничное условие прилипания вязкой жидкости к стенкам трубы, т. е. обращение в нуль скорости жидкости на стенках трубы. [c.562]

Такое рассмотрение, однако, опять будет неприменимо в пристеночном слое жидкости, поскольку при нем не будут выполняться на поверхности тела ни граничное условие прилипания, ни условие одинаковости температур жидкости и тела. В результате в пограничном слое происходит наряду с быстрым падением скорости также и быстрое изменение температуры жидкости до значения, равного температуре поверхности твердого тела. Пограничный слой характеризуется наличием в нем больших градиентов как скорости, так и температуры. [c.296]

Прежде всего, на всякой (неподвижной) твердой поверхности должна обращаться в нуль перпендикулярная к этой поверхности компонента потока массы j. Для выяснения граничных условий, налагаемых на надо вспомнить, что нормальное движение есть в действительности движение газа элементарных тепловых возбуждений в нем. При движении вдоль твердой поверхности кванты возбуждения взаимодействуют с ней, что должно быть описано макроскопически как прилипание нормальной части массы жидкости к стенке, подобно тому кан это имеет место для обычных вязких жидкостей. Другими словами, на твердой поверхности должна обращаться в нуль тангенциальная компонента скорости п- [c.717]

Как известно (см. 37), для нейтронов таких энергий ядро можно считать черным , так что коэффициент прилипания = 1 и о = SI = яR . Так как в этой области энергий очень велика вероятность испускания нейтрона на второй стадии реакции, то коэффициент дезинтеграции г) = 1, и сечение неупругого рассеяния [c.536]

Вышеприведенные положения нельзя, как это зачастую делается, переносить на случай дисперсных систем прежде всего в силу существенной макронеоднородности последних. В этом следует усматривать важнейшую особенность подхода к исследованию грубо-диоперсных потоков [Л. 75, 98]. Наличие макродискрет-ных элементов вызывает на границе жидкость — твердые частицы скачкообразное изменение физических, параметров (плотности, температуры и пр.) и их градиентов. На границе дисперсный поток — стенка канала условие прилипания (равенство скорости нулю) и равенство температур сохраняется в общем случае лишь для жидкости и не имеет места для твердых частиц, проскальзывающих мимо стенки. Таким образом, применение [c.26]

Для повышения коррозионной стойкости и некоторого улучшения режущих свойств проводят так называемую обработку паром, состоящую в нагреве готового инструмента в атмосфере пара (температура та же, что и при отпуске). При этом на поверхности образуется тонкая пленка магнитной окиси железа (2—3,5 мкм), которая предотвращает прилипание стружки к инструменту 1 попышает коррозионную стойкость ста. ш. [c.431]

Помимо связующего в состав композ1щионных пластмасс входят следующие составляющие 1) наполнители различного происхождения для повышения механической прочности, теплостойкости, уменьшения усадки и снижения стоимости композиции органические наполнители — древесная мука, хлопковые очесы, целлюлоза, хлопчатобумажная ткань, бумага, древесный шпон и др. неорганические — графит, асбест, кварц, стекловолокно, стеклоткань и др. 2) пластификаторы (дибутилфталат, кастровое масло и др.), увели-чнийю цие эластичность, текучесть, гибкость и уменьшающие хрупкость п. тастмасс 3) смазочные вещества (стеарин, олеиновая кислота и др.), увеличивающие текучесть, уменьшающие трение между частицами композиций, устраняющие прилипание к формообразующим поверхностям пресс-форм, 4) катализаторы (известь, магнезия и др.), ускоряющие процесс отверждения материала 5) красители (сурик, нигрозин и др.), придающие нужный цвет изготовляемым деталям, [c.428]

Перед формовкой на рабочие поверхности формы наносят разде-лительный слой (поливиниловый спирт, нитролаки, целлофановую пленку и др.), предотвращающий прилипание связующего к поверхности формы. По разделительному слою наносят слой связующего, затем слой предварительно раскроенной ткани, которую тщательно прикатывают резиновым роликом к поверхности формы. Этим достигаются плотное прилегание ткани к поверхности формы, удаление пузырьков воздуха и равномерное пропитывание ткаии связующим. Затем снова наносят связующее, ткань и т. д. до получения заданной толщины. Отверждение происходит при нормальной температуре в течение 5—50 ч, в зависимости от вида связующего. Время отверждения сокращают увеличением температуры до 60—120 °С. После отверждения готовую деталь извлекают из формы и в случае необходимости подвергают дальнейшей обработке (обрезке кромок, окраске и т. д.). [c.434]

Здесь М молекулярный вес сорбируемого газа, f — коэффит циент прилипания, f -— период осцилляции молекулы перпен-ди-кулярно к поверхности с), Ев — энергия десорбции, [c.89]

Еслп при этом одна из фаз — жидкость или газ, и в смеси отсутствуют фазовые переходы, то обычно можно принять, что на меялфазной поверхности равны не только нормальные, но и касательные составляющие скоростей фаз, что соответствует условию прилипания или отсутствию проскальзывания. Тогда из [c.63]

Это значение удовлетворяет граничному условию прилипания на стенках трубы, так как г = 0 при x + y = R . Остается дo[ЮJнштeльнo определить только константу А путем подстановки выражения (49) в (48). [c.582]

Наличие сил кулоновского взаимодействия между электронами и ионами делает их соударения в плазме значительно более сложными, чем соударения нейтральных частиц. Вместо броуновского зигзагообразного движения молекул траектория заряженной частицы становится извилистой, соответствующей изменениям (флуктуациям) электрического поля в плазме. Поэтому в плазме, вообще говоря, должны учитываться все возможные сечения соударений ион — атом — Qia (перезарядка) ион— ион — Qii (сечение Гвоздовера) электрон — атом — Qm (сечение Рамзауэра) электрон — ион — Qe, (прилипание или захват электрона) и электрон — электрон Qee. Тогда для k видов частиц [c.41]

Деионизация. В любой точке стационарного разряда концентрация заряженных частиц любого типа определяется равенством скоростей образования и потерь частиц в этой точке. Ионизация в плазме приводит к разделению зарядов, но электрическое притяжение ограничивает степень возможного разделения и плазма, как будет показано ниже, остается квазинейтральной. Наряду с ионизацией непрерывно происходят уравновешивающие ее процессы деионизации. К ним относятся рекомбинация заряженных частиц в нейтральные, захват электронов (прилипание), дрейф проводимости и диффузионные процессы, выравнивающие концентрацию (амбиполярная диффузия). [c.46]

Отметим, что все решения с ш = onst, удовлетворяющие системе уравнений (3.1)-(3.4), являются в то же время решениями уравнений Стокса (3.1), (3.2), (3.4), и давление в приближении Стокса в этом случае постоянно. Одновременно эти решения являются решениями системы уравнений гидродинамики идеальной жидкости (3.1)-(3.3), а в последних трех приведенных здесь примерах выполняются условия прилипания этой идеальной жидкости, соответственно, на параболе, эллипсе и на ветви гиперболы. [c.197]

При 1,98 > к > О структура линий тока соответствует структуре, изображенной на рис. 4.7 при к = I. Монолитное вихревое образование в меридиональной плоскости ограничено осью г = О и дугой, ца которых 1р = 0. Дуга пересекает ось по нормали. Это вихревое образование имеет вид разрушения витфя [18-27], но более простой пример будет приведен ниже при рассмотрении решения (3.59) с Ь = 0. По мере уменьшения величины к в рассматриваемом примере происходит деформация линий тока, они преимущественно растягиваются в направлении оси х. Почти отвесные части дуги ip = О уходят на -оо и оо. При к — О все течение стремится к течению Пуазейля [31] с прилипанием на прямой г = y/L/(2M) = 2,52. На рис. 4.7 стрелки показывают направление течения и создают достаточно полное представление о потоках в целом. [c.210]

Из этих формул видно, что при г — оо величины u- -U os v — i7 sin . Это означает, что при г —юо поток стремится к равномерному со скоростью и, параллельной лучам = т. Из поставленных граничных условий выполнены (4.5) и (4.6) при 0<г<оо, = 0иу> = 1г,а также условие (4.7) ттри 0<г<оо, = 0и условия (4.9), (4.10) при г = 0. Условие (4.8) при = тг выполнено только на отрезке О < г 1, то есть при Го = 1. При <р = 7Г, 1 < г < оо величина и = U. Иными словами, на пластинке = тг, 0 < г 1 осуществляется прилипание, а при ббльщих значениях г полубесконечная пластинка удаляется от полюса координат со скоростью U и увлекает с собой прилипающую к ней жидкость. Разрыв скорости при (р = тг, г = 1 обусловлен тем, что эти точки являются особыми для ф. Линии тока такого течения изображены на рис. 4.12. [c.220]

Возможна и рекомбинация через локальный уровень, лежащцр вблизи дна зоны проводимости (рис. 16.4, 5—8, 9). В этом случае электрон со дна зоны проводимости захватывается так называемыми ловушками — локальными уровнями (рис. 16.4, 6), иногда называемыми также уровнями прилипания. Если эти уровни лежат неглубоко от дна зоны проводимости, то под действием тепловой энергии электрон может быть переброшен обратно в зону проводимости (рис. 16.4, 7). В дальнейшем электрон, так же как и в первом случае, опускаясь на уровень активатора, рекомбинирует с образовавшейся дыркой в валентной зоне. Возбужденный ион активатора за счет получения энергии рекомбинации становится центром высвечивания. Ввиду задержки электрона на локальных уровнях такое свечение бывает продолжительным. Его длительность определяется также глубиной локальных уровней. Если локальный уровень лежит так далеко от дна зоны проводимости, что тепловая энергия при данной температуре кристалла недостаточна для возвращения электрона обратно в зону проводимости, то он может быть пленен на этом уровне до сообш,ения ему нужной энергии другим способом, скажем облучением. Электрон из этого пленения можно освободить также путем дальнейшего нагревания кристалла. Подобное свечение называется термовысвечиванием. [c.363]

Первые три уравнения (44) называются уравнениями движения идеальной несжимаемой жидкости или уравнениями Эйлера. Начальные условия п этом случае задаются так же, как и в случае вязкой жидкости. Существенно изменяются граничные условия. Вместо условия прилипания вязкой жидкости используется условие отсутствия проникания жидкости через поверхность твердого тела, при котором обращаются в нуль нормальные составляющие скоростей в точках поверхности неподвижного тела, т. е. принимается, что вектор скорости направлен по касательной к поверхности обтекаемого тела. [c.559]

Это значение V удовлетворяет граничному условию прилипания на стенках грубы, так как у =0 при = Л . Остается дополнительно определи1ь [c.563]

Вероятность прилипания к стенке в единицу времени определяется значением диффузионного потока Ddwidx при х = 0 искомая же вероятность W tj прилипания в течение времени t равна [c.332]

Физический смысл энергии связи (отделения) нейтрона таков это энергия, которую надо сообщить ядру (А, Z), чтобы отделить от него нейтрон. Очевидно, что если провести обратный процесс слйяния ядра М (А — 1, 2) с нейтроном, то образуется ядро М Л, Z), причем выделится энергия, равная энергии связи нейтрона е . В этом случае ее иногда называют энергией присоединения (или прилипания) к ядру (Л — 1, Z), Ясно, что энергия отделения нейтрона от ядра (Л, Z) по абсолютной величине равна его энергии присоединения к ядру (Л — 1, Z). [c.40]

Прочное прилипание суспензии к моделям и мелкозернистость ее пылеви (ной (10, 12, 14, 20 мкм) составляющей обусловливают точность воспроизведения конфигурации и поверхности моделей и как следствие - точность и чистоту поверхности отливок. [c.201]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...