Задняя кромка, острая

Передняя и задняя кромки острые. [c.363]

Обычно радиус кривизны у задней кромки профилей мал в теории крыла целесообразно сделать допущение, что верхняя и нижняя поверхности профиля образуют у задней кромки острый угол. В точке В окружности, которая при преобразовании переходит в заднюю кромку профиля, = 0. Если [c.53]

Н. Е. Жуковский доказал основную теорему о подъемной силе крыла, сформулировал гипотезу для подсчета циркуляции скорости около профиля крыла с острой задней кромкой, предложил ряд теоретических профилей крыльев и разработал вихревую теорию гребного винта. Все это сделало его творцом новой науки —аэромеханики, являющейся теоретической основой авиационной техники. [c.18]

Для обычного дозвукового крылового профиля характерны округленная передняя часть (носок) и заостренная задняя кромка (рис. 10.1). Сверхзвуковой профиль, в отличие от дозвукового, имеет острую (клиновидную) переднюю кромку. В ряде [c.5]

В целях выяснения этого условия рассмотрим обтекание потоком несжимаемой жидкости профиля, имеющего острую заднюю кромку, наличие которой характерно для современных аэродинамических профилей. Предположим сначала, что циркуляция скорости отсутствует (Г = 0), т. е. нет подъемной силы. Получающаяся в этом гипотетическом случае картина так называемого бесциркуляционного обтекания профиля может быть построена известными методами теоретической гидродинамики. [c.22]

В общем случае ввиду невозможности обтекания острой задней кромки (гл. II, 11) такое течение сопровождается отрывом потока от поверхности профиля. Только при некотором частном значении угла атаки (обычно отрицательном) точка схода струй совпадает с задней кромкой профиля, т. е. получается безотрывное бесциркуляционное течение соответствующий угол атаки ао называется углом нулевой подъемной еилы. [c.23]

Очевидно, что при некотором вполне определенном значении циркуляции Г вокруг крыла задняя критическая точка совпадет с задней острой кромкой профиля (рис. 10.8, б). В этом единственном случае циркуляционное течение может быть физически реализовано безотрывным образом. При всех других значениях циркуляции требуется обтекание задней кромки, что, как указывалось, невозможно без отрыва потока. [c.23]

Заметим, что, как уже указывалось (гл. II), вследствие нереальности такого давления безотрывное обтекание становится невозможным, и с передней острой кромки пластины происходит срыв струй. Поэтому применение описанных выше математических методов для определения обтекания невязким потоком пластины или других профилей с острыми передней и задней кромками, строго говоря, носит несколько условный характер. Исключение составляет только случай обтекания профиля под таким углом атаки, при котором точка разветвления струй совпадает с острой передней кромкой ). В этом случае обе острые кромки, передняя и задняя, лежат на линии раздела потоков, обтекающих верхнюю и нижнюю стороны профиля, и струи жидкости плавно входят и сходят с него. [c.27]

В соответствии с гипотезой Чаплыгина—Жуковского при плавном обтекании крыла поток обычно не огибает заднюю кромку, а сходит с нее (рис. 9.13, в). При этом скорости на острых задних кромках несущей поверхности конечны. Сход потока с таких кромок сопровождается образованием начального (разгонного) вихря и, как следствие, формированием свободных нестационарных вихрей, отделяющихся от присоединенных. Изменение интенсивности присоединенных вихрей вызывает сход с них пелены свободных вихрей, параллельных присоединенному вихрю. Эта вихревая пелена располагается на самой несущей поверхности и за ее пределами, сходя с задней кромки. Таким образом, в этом случае циркуляция по произвольному контуру, охватывающему сечение крыла, не равна нулю. [c.289]

При дозвуковом циркуляционном обтекании используется гипотеза о сходе потока с острых задних кромок и конечности на них скоростей. При этом перепад давлений на кромках Лр = 0, так как на вихревой пелене не создается разности давлений. В соответствии с этим на задних кромках интенсивность присоединенного вихревого слоя [c.290]

На рис. IX. 1 показаны четыре типа профилей. Форма первого профиля, относительно нетолстого и мало изогнутого, с закругленной передней кромкой, типична для крыльев и винтов дозвуковых самолетов, для компрессорных и гидротурбинных лопаток, второго профиля с острыми передними и задними кромками, — для крыльев сверхзвуковых самолетов форма третьего и четвертого профилей, довольно толстых и достаточно изогнутых — для лопаток реактивных и активных ступеней паровых турбин. [c.201]

При а = О или 6 = будет бесциркуляционное обтекание профиля. Следовательно, угол а определяется направлением скорости набегающего потока и направлением бесциркуляционного обтекания профиля. Этот угол часто называют теоретическим углом атаки. Если профиль не имеет острой задней кромки, то постулат Жуковского—Чаплыгина может быть использован только при дополнительном допущении о расположении задней критической точки. [c.212]

Для определения подъемной силы необходимо найти циркуляцию скорости по профилю. Однако величина циркуляции не входит ни в основные уравнения, ни в граничные условия и в идеальной жидкости, чисто теоретически, может выбираться произвольно. Примером этому служит задача об обтекании окружности, рассмотренная в разд. 4.2. Неопределенность в выборе циркуляции снимается постулатом Жуковского—Чаплыгина. Рассмотрим обтекание крыла с абсолютно острой задней кромкой (рис. 4.9). Величина циркуляции, как выяснено Б разд. 4.2, влияет на положение задней критической точки, в которой поток сходит с обтекаемого тела. [c.69]

Таким образом, ширина плоского следа растет пропорционально, а максимальная скорость падает обратно пропорционально корню квадратному из расстояния до тела. Следовательно, границы следа описываются квадратичной параболой. Полученные зависимости справедливы только на достаточном удалении от обтекаемого тела, где давление практически постоянно, а дополнительные скорости малы. Для плохо обтекаемых тел (цилиндр) теория применима только с расстояний в несколько десятков диаметров цилиндров (хотя достаточно хорошее согласование наблюдается с десяти, пятнадцати диаметров). Для хорошо обтекаемых тел с острой задней кромкой расчет хорошо согласуется с экспериментом на значительно меньших расстояниях. Подробное изложение теории струй см. в работе [2]. [c.195]

Исключая из параметрической системы (59) циркуляцию при помощи формулы (62), получим однозначное решение задачи о внешнем обтекании крылового профиля. Вывод формулы (62) основывался на наличии у крылового профиля острой задней кромки. В случае обтекания профиля плавной формы без угловой точки на задней кромке постулат Жуковского — Чаплыгина не имеет места и циркуляция остается неопределенной. Теоретический расчет обтекания такого рода профилей требует или специальных допущений, или задания положения задней критической точки. [c.183]

На задней кромке (г = с) скорость конечна и равна Моо, на передней кромке (z = — с) скорость остается равной бесконечности. Выбором циркуляции нельзя сделать скорость конечной на обеих острых кромках. Расположение линий тока в случае плавного обтекания задней кромки показано на рис. 74. [c.186]

Очертание задней кромки профиля до последнего времени не отличалось разнообразием — применялись острые кромки. Для дозвукового обтекания они были наивыгоднейшими во всех отношениях. Однако для сверхзвуковых скоростей (особенно для Af>2) могут оказаться выгодными тупые задние кромки они позволяют без ущерба для прочности крыла сделать более острой переднюю кромку профиля и уменьшить положительные избыточные давления перед крылом, которые при больших сверхзвуковых скоростях играют большую роль в создании волнового сопротивления, чем разрежение сзади. [c.79]

В рассматриваемых задачах необходимо дополнительное условие для определения циркуляций в сечениях несущей поверхности. Таковым обычно является гипотеза Чаплыгина — Жуковского о конечности скоростей на острых задних кромках, что эквивалентно требованию обращения в нуль интенсивности присоединенного вихревого слоя на них, [c.48]

Благодаря асимметричной форме крыла (рис. 10.41), наличию острой задней кромки вследствие описанных выше процессов, протекающих в пограничном слое, за крылом образуется [c.306]

На фиг. 173 показан резец, оснащенный пластинкой твердого сплава ВК8, успешно применяемый при чистовом строгании чугуна. Передняя и задняя поверхности тщательно доведены (V10) режущая кромка острая и прямолинейная, что существенно влияет на повышение качества обработанной поверхности. Для обеспечения постепенного входа и выхода резца по всей ширине среза, а также для уменьшения разрушающего действия ударной нагрузки на вершину резец имеет угол наклона режущей кромки А, = + + 15°. На длине 10 мм режущая кромка имеет угол ф = 1°, а на остальной части режущей кромки угол = 0. Длина части режущей кромки с углом ф1 = О должна быть не менее 1,5s по ней резец устанавливается в резцедержателе (по шлифованной плитке, положенной на предварительно простроганную поверхность). Обработку таким резцом рекомендуется вести не менее чем с двух проходов предварительного с глубиной резания 0,5— 0,8 мм, окончательного с глубиной резания не более 0,08 мм. При строгании чугунов для первого прохода рекомендуется скорость резания 15—20, а для окончательного 4—12 м/мин. Величина подачи назначается в зависимости от длины режущей Кромки Gj, имеющей угол фх == 0 s = (0,7s-0,3) Oj. Для повышения качества обработанной поверхности чугуна и охлаждения [c.215]

Профиль канавки должен быть построен так (фиг. 222, а), чтобы соответственно обрабатываемому материалу (табл. 42) был обеспечен угол поднутрения (передний угол у). При этом передняя поверхность делается плоской на протяжении 1,25 , где t — высота профиля резьбы, чтобы обеспечить одинаковые условия работы по всей высоте профиля. На фиг. 222, б изображена форма канавки, рекомендуемая для гаечных метчиков. Последние работают в тяжелых условиях и должны иметь массивные перья. Здесь ширина пера равна половине ширины канавки. Острый внешний угол задней кромки при этом неопасен, так как гаечные метчики не вращаются в обратную сторону при вывинчивании и, следовательно, стружка не защемляется. [c.286]

Поток у задней кромки не заворачивает вокруг нее, а сверху и снизу направлен вдоль крыла, омывает крыло с обеих сторон и смыкается за задней кромкой так, чго скорости направлены вдоль крыла. У передней кромки картина примерно такая же, как и в идеальной жидкости имеется критическая точка, и поток огибает переднюю кромку, обычно закругленную, а не острую, как задняя, и, прилегая к верхней поверхности крыла, достигает задней кромки. [c.398]

В последнее время этот результат был распространен на квазиконформное отображение (см. прим. 2) на стр. 26), которое состоит в том, что для данного числа Маха М < 1 имеется одно и только одно дозвуковое обтекание, по Жуковскому, для любого профиля с острой задней кромкой. [c.30]

Наиболее известным является то соображение, что сопротивление можно уменьшить при помощи улучшения обтекаемости. Под этим мы понимаем подбор для крыла самолета такого очертания, которое сводит к минимуму градиент противодавления. Это должно было бы задержать отрыв потока и таким образом уменьшить лобовое сопротивление, позволяя избежать застойной области у передней кромки либо отрыва вблизи нее. На практике это достигается тем, что передняя кромка округляется, а остальная часть тела постепенно суживается до острой задней кромки. [c.64]

Теория подъемной силы крыла, движущегося с дозвуковыми скоростями, основана на понятии циркуляции. Возникновение циркуляции может быть описано следующим образом. Рассмотрим крыло, находящееся первоначально в покое и получающее внезапно поступательную скорость. Уравнения движения в этом случае допускают решение, представляющее поток без циркуляции и, следовательно, без подъемной силы. Однако этот поток имеет бесконечную скорость в острой задней кромке крылового сечения. Так как всегда существует некоторая вязкость, то поток отрывается от профиля с последующим образованием вихря, называемого начальным вихрем. Реакция начального вихря вызывает циркуляцию вокруг профиля. Конечная величина циркуляции определяется условием плавного схода потока с задней [c.32]

Естественно, что частицы воздуха из области повышенного давления стремятся перейти в область с пониженным давлением, т. е. с нижней поверхности крыла на верхнюю. Такое пфетекание частиц воздуха возможно как через переднюю, так и через заднюю кромку крыла. Но перетекание через переднюю кромку оказывается более легким, так как она скруглена задняя кромка острая и через нее перетекание затруднено. При перетекании через переднюю кромку нижние частицы воздуха, идущие наверх, увеличивают объем воздуха, проходящего над верхней поверхностью крыла. Согласно основному закону физики — закону сохранения массы, который для аэродинамики выражен уравнением неразрывности, резко возрастает скорость частиц у передней кромки крыла и над всей его верхней поверхностью. [c.49]

При преобразовании окружности в профиль крыла в результате нарушения конформност- на острой задней кромке будет бесконечная скорость, если она не является критической. Таким образом, постулат Чаплыгина — Жуковского — условие отсутствия бесконечной скорости на профиле крыла. Используем постулат для определения Г. Так как критической точке профиля соответствует на окружности критическая точка 0 = 0, то из формулы (165.45) найдем [c.268]

Для вычисления подъемной силы хорошо обтекаемого крыла с помощью формулы Жуковского необходимо определтъ циркуляцию скорости Г. Это делается следующим образом. Везде, кроме области следа, движение потенциально. В данном же случае след очень тонок и занимает на поверхности крыла лишь очень небольшую область вблизи его задней заостренной кромки. Поэтому для определения распределения скоростей (а с ним и циркуляции Г) можно решать задачу о потенциальном обтекании крыла идеальной жидкостью. Наличие следа учитывается при этом тем, что от острой задней кромки крыла отходит поверхность касательного разрыва, на которой потенциал испытывает скачок ф2 —ф1 = Г. Как было уже показано в 38, на этой поверхности испытывает скачок также и производная d(f/dz, а производные д((,/дх и д(р/ду непрерывны. Для крыла конечного размаха поставленная таким образом задача имеет однозначное решение. Нахождение точного решения, однако, весьма сложно. [c.260]

Это условие заключается в требовании, чтобы скорость жидкости не обращалась в бесконечность на острой задней кромке крыла напомним в этой связи, что при огибании угла идеальной жидкостью скорость в вершине угла обращается, вообдце говоря, в бесконечность по степенному закону (задача 6 10). Можно сказать, что поставленное условие означает, что струи, стекающие с обеих сторон крыла, должны плавно смыкаться без того, чтобы поворачивать вокруг острого угла. Естественно, что при выполнении этого условия решение задачи о потенциальном обтекании приведет к картине, наиболее близкой к истинной, при которой скорость везде конечна, а отрыв происходит лишь у самой задней кромки. Решение становится г[осле этого вполне однозначным и, в частности, определяется и нужная для вычисления подъемной силы циркуляция Г. [c.261]

Ранее было отмечено, что характер обтекания цилиндра зави- сит от величины циркуляции. Как видно из рис. IX.4, каждому значению циркуляции соответствуют свои критические точки. Следовательно, если в физической плоскости z не наложить каких-либо ограничений, то критические точки могут разместиться в произвольных точках обвода профиля. Если заднюю критическую точку расположить не на задней кромке, а на профиле выше или ниже точки Ai, то на острой кромке в точке Ах будут возникать бесконечно большие скорости. С. А. Чаплыгин и Н. Е. Жуковский, имея в виду невозможность возникновения бесконечно большой скорости в какой-либо точке профиля, предложили считать практически осуществимым лишь такое обтекание, при котором поток плавно с конечной скоростью сходит с заостренной задней кромки профиля. Это предложение было впоследствии названо постулатом, Жуковского—Чаплыгина. Опыт показывает, что такое обтекание 1профиля может происходить не при одном значении угла атаки, а в некотором интервале углов атаки, а следовательно, и циркуляции. [c.210]

Пусть угловой точке В (рис. 69) на профиле С соответствует некоторая точка 5 на окружности круга С. Эти точки являются особыми точками преобразования, так как в них нарушается основное свойство конформного преобразования — сохранение углов между касательными к преобразуемым контурам. Действительно, внешний угол с вершиной в точке В на задней кромке, равный 2я — б, где б — внутренний острый угол на задней кромке, переходит в плоскости в не равный ему угол п с вершиной в точке В. [c.181]

Стационарное локально безвихревое плоское течение с циркуляцией можно определить как течение Жуковского , если оно удовлетворяет условию Жуковского. Течение Жуковского для плоской пластинки схематически изображено на рис. 2, б коэффициент подъемной силы = 2ir sin а, где а — угол атаки. Течение Жуковского для заданного профиля с острой задней кромкой представляет собой корректно поставленную краевую задачу. Ее решение в частных случаях (профиль Жуковского, профиль Кармана — Треффтца и т. д.) составляет основ1ную главу современной теории крыла впервые общую теорию (с приложениями) дал Мизес ). Ее справедливость основывается на следующей теореме чистой математики, которая позволяет нам преобразовывать элементарное течение Жуковского (12а) для единичного круга в несжимаемое течение Жуковского для произвольного профиля. [c.30]

Если задняя кромка крыла острая, то окажется, что полученное решение лает в этой кромке бесконечно большие значения для некоторых компонент скорости, т. с, постулат Чаплыгина — Жуковского в течении, соответствующем иолучеиному решению задачи, не выполнен. В этом решении нет произвольного параметра, который входил в решение для плоской задачи (там этим параметром была циркуляция Г). [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...