Показатель преломления комплексный

Показатель преломления комплексный 305 [c.383]

Для металла показатель преломления комплексная величина л = /г (1 — 1х). [c.81]

Показатели критические 533 Показатель преломления комплексный 353 Поле кристаллическое 191 [c.611]

V—показатель преломления комплексный у=га—м [c.12]

В работах [102, 403] получены уравнения переноса энергии вдоль пучка лучей, в которых многократное рассеяние выражено через однократное. Авторы работы [851] рассчитали теплообмен излучением в одномерном слое. В работе [8101 приведен расчет теплового потока излучения для полубесконечного цилиндрического газового столба без учета рассеяния. Лав и Грош [504] принимали рассеивающую среду состоящей из сферических частиц одинакового диаметра, имеющих комплексный показатель преломления. Поскольку этот метод можно непосредственно применить к задаче о множестве сферических частиц, рассмотрим его несколько подробнее. Запишем уравнение переноса энергии вдоль пучка лучей в следующем виде [c.238]

Фиг. 5.16. Сечение экстинкции в зависимости от параметра а, характеризующего размер частиц, для комплексных показателей преломления [504].

Поглощение света. Как следует из (11.15) и (11.16), поляризуемость атома и показатель преломления среды являются комплексными величинами. Это, как легко убедиться, означает, что при распространении плоской волны в данной среде помимо фазы меняется также и амплитуда. Если изменение фазы приводит к различию фазовой скорости света в среде от скорости света в вакууме, в ре- [c.271]

Обозначая комплексный показатель преломления в (11.16) через п, представим его в виде [c.272]

Как следует из (18.12), распространение сильного светового поля в среде в отличие от линейной оптики приводит к изменению в общем случае комплексного показателя преломления в зависимости от интенсивности света, в результате чего происходят пропорциональные интенсивности поля изменения как фазовой скорости света в среде, так и коэффициента поглощения. Другими словами, при распространении сильного светового поля в среде создается новое условие для распространения света самим же светом, т. е. возникает эффект взаимодействия. [c.397]

ОТРАЖЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЫ ОТ ПОВЕРХНОСТИ МЕТАЛЛА. КОМПЛЕКСНЫЙ ПОКАЗАТЕЛЬ ПРЕЛОМЛЕНИЯ [c.100]

Теперь сделаем следующий шаг, значение которого станет ясным чуть позже. Введем понятие комплексного показателя преломления [c.102]

Введение комплексного показателя преломления п позволяет воспользоваться формулами Френеля, полученными для незатухающих волн. В частности, [c.103]

Итак, измерив R и S, можно экспериментально определить действительную и мнимую части комплексного показателя преломления (величины п и пае). Теперь необходимо связать эти значения со свойствами среды, т.е. вычислить константы металла 6 и i . Для этого обратимся к уравнениям Максвелла [c.103]

Комплексный показатель преломления п связан с этим комплексным значением диэлектрической проницаемости к соотношением п ---= VT, . [c.104]

Прежде всего заметим, что в данном случае диэлектрическая проницаемость оказывается комплексной величиной. Следовательно, комплексным должен быть и показатель преломления [c.150]

Напомним, что исходную линейно поляризованную волну всегда можно разложить на две распространяющиеся в том же направлении циркулярно поляризованные волны (по правому и левому кругам). В этом и заключается физический смысл проведенной математической операции — перехода от вещественных уравнений (4.37) к комплексному уравнению (4.38). Если в результате решения уравнения (4.38) окажется, что показатели преломления для двух циркулярно поляризованных волн не одинаковы ( пр Плев)> то будет доказано наличие поворота плоскости поляризации суммарной волны, получающейся в результате сложения двух циркулярно поляризованных волн после прохождения ими в веществе некоторого пути I при наличии продольного внешнего магнитного поля / внеш О [c.163]

Какому закону подчиняется интенсивность поглощения света Каков смысл введения комплексного показателя преломления Всегда ли затухание волны связано с поглощением света [c.454]

Таким образом, при использовании комплексной формы волну в металле можно записать в обычном виде, но вместо обычного показателя преломления п в формулу входит комплексный показатель преломления п = п — гх), причем мнимая часть его [пх) определяет поглощение волны. [c.491]

Не останавливаясь на решении этого уравнения (см. упражнение 208), укажем лишь, что, так же, как и в случае распространения света в металлах, здесь следует ввести комплексную диэлектрическую проницаемость и комплексный показатель преломления п = п I — ix). Здесь п — действительная часть показателя преломления, определяющая фазовую скорость волны, а х (или пх) — показатель поглощения, характеризующий убывание амплитуды плоской волны, распространяющейся вдоль г [c.556]

Соответствующий комплексный показатель преломления равен п =У е = п (I —1х), [c.902]

Аналогично, для описания оптических свойств твердых тел вводится комплексный показатель преломления [c.305]

В выражении (21.11) диэлектрическая проницаемость е (а следовательно, и показатель преломления п) является величиной комплексной. Рассмотрим случай, когда уы< (сйц—со ), тогда (21.11) примет вид [c.92]

Диэлектрическая проницаемость и в этом случае является величиной комплексной. Следовательно, комплексным должен быть и показатель преломления п = п—шх = = (1— я), у которого, как известно (см. 16.6), действительная часть п характеризует преломление электромагнитной волны, а мнимая часть 1пу, описывает поглощение волны. [c.96]

Комплексный показатель преломления связан с диэлектрической проницаемостью равенством п = ]/е. [c.96]

Для этого сделаем несколько предварительных замечаний о связи между углом Брюстера и положением нулей и полюсов функции Гр(Л ). Действительно, если мы имеем дело со средой, у которой показатель преломления комплексный, и пытаемся продолжить коэффициент отражения Гр, определяемый выражением (3.8.1), в комплексную область, мы сразу обнаруживаем, что функция Гр(Л ) может иметь два определения, т. е. угол Брюстера может быть неоднозначной величиной. Заметим прежде всего, что при замене в (3.8.1) направления распространения падающей волны на направление отраженной величина преобразуется в обратную ей величину. Это легко доказать, заменяя Л<2) на — (напомним, что индекс 2 относится к первой среде). Таким образом, при брюстеровском угле падения может быть либо нулем, либо бесконечностью в зависимости от того, как мы определили Ьр. В соответствии с нашей договоренностью I Гр I =0, если КеЛ > О, и I Гр I = оо, если КеЛ < 0. Однако во многих задачах удобнее выразить как функцию величины к . При этом Гр является двузначной функцией от к , прцчем эти значения являются взаимно обратными. Действительно, если предположить для простоты, что среда 2 — это вакуум, и использовать выражение [c.232]

Показатель преломления комплексный 267 Полосатые спектры 123, 250 Поляризационные призмы 120 Поляризация резоиансного излучения 348 [c.411]

Для комплексного показателя преломления т = и — 1К. Кроми [1141 вычислил значения параметров, требуемых для определения сечения экстинкции Ке и атФт а также параметра, характеризующего размер частиц, а = 2ля/Л [c.244]

Фиг. 5.17. Отношение параметров, характеризующих рассеяние и экстинк-цию От/Ртт в зависимости от параметра а, характеризующего размер частиц, для комплексных показателей преломления [504].

Несмотря на эти неудобства, оказывается, можно, предложить методы экспериментального определения оптических параметров металла. Первый метод был предложен Кундтом в 1888 г. Им были приготовлены тонкие призмочки из металлов с малым преломляющим углом, которые позволили пронести прямое измерение вещест-ьешюй и мнимой частей комплексного показателя преломления. [c.65]

В заключение укажем на необходимость различать поглощение (диссипацию) электромагнитной энергии и ее затухание (например, в результате рассеяния до приемника доходит лишь некоторая часть распространяющегося в данном направлении света). Следует учитывать, что истинное поглощение электромагнитной энергии всегда связано с переводом ее в теплоту при совершении работы Ej О. Однако j = dP/dt, а поляризуемость вещества Р = жЕ, где восприимчивость ж связана с диэлектрической постоянной известным соотношением е = 1 + 4пге. Следовательно, дифференцирование dP/dt приводит к дифференцированию е, что связано с умножением ее на ко. Если г — величина комплексная, то поляризационный ток j будет иметь действительную часть (i = —1) и работа сил поля неизбежно приведет к поглощению части световой энергии. Мы видим, что истинное поглощение связано с комплексностью диэлектрической постоянной, которая приводит к комплексному значению показателя преломления п. Но показатель преломления п = Ve может быть комплексным и при действительном, но отрицательном значении е < О. В этом случае работа сил Ej = О и имеет место лишь затухание энергии, а не ее поглощение. В рассмотренном явлении нарушенного полного внутреннего отражения (см. 2.4) мы имеем пример такого ответвления части энергии от исходного направления, где проводилось ее измерение. Аналогичный про- [c.106]

Необходимо разобраться еще в одном вопросе как учесть неизбежное затухание колебаний осциллятора Физические причины, приводящие к затуханию излучения и связанному с ним уши-рению спектральной линии, были обсуждены выше (см. гл.1). Они сводятся к потере энергии вследствие излучения, к столкновениям, тушащим колебания осцилляторов, и к хаотическому тепловому движению атомов эффект Доплера). При феноменологическом описании можно объединить все эти разнородные процессы, вводя убывающую во времени амплитуду затухающей волны (что эквивалентно использованию комплексного показателя преломления). При составлении уравнения движения осциллирующего электрона для учета затухания нужно ввести тормозящую силу. Запишем ее в виде -gr, где g — некий коэффициент частное от его деления на массу электрона обозначают у и называют коэффициентом затухания. [c.140]

Согласно выражению (4.5), диэлектрическая проницаемость г. (а следовательно, и показатель преломления) — величина комплексная. Если в (4.5) пололшть у = О, то диэлектрическая проницаемость будет вещественной. Переход от комплексного значения показателя преломления к вещественному означает пре-непрел ение поглощением электромагнитной волны. -Рассмотрим это приближение более подробно [c.142]

Здесь г — радиус-вектор, со -, Vj — частоты и скорости волн (/ = = i, г, d), Ej — амплитуды волн, rtj — показатели преломления граничащих сред, Sj — единичные векторы. Поскольку условие SjK = onst определяет плоскость, перпендикулярную к Sj, то выражения (135.2) описывают плоские волны, распространяющиеся вдоль векторов Sj— Si, s , s . Согласно сказанному в 4 о комплексной записи колебаний, физическое содержание связано с вещественной частью этих выражений. Аргументы декартовых слагающих комплексных векторов Ег, Еа суть начальные фазы соответствующих колебаний. Как разъяснено в ПО, разность начальных фаз составляющих вектора , влияет на состояние поляризации волны. [c.472]

Выражение (9.3) описывает волну с частотой со, распространяющуюся со скоростью jn и затухающую по закону ехрХ -X (—(nkxj ). Коэффициент k представляет собой мнимую часть комплексного коэффициента преломления и характеризует поглощение в веществе. Этот коэффициент называют коэффициентом экстинкции. Из (9.3) видно также, что п есть не что иное, как обычный показатель преломления света в кристалле. На практике обычно измеряют интенсивность света I, которая пропорциональна квадрату напряженности электрического (или магнитного) поля в электромагнитной волне. Из (9.3) следует, что интенсивность световой волны, распространяющейся в кристалле, уменьшается с глубиной проникновения х по закону [c.305]

Выражения (16.41) и (16.42) представляют собой уравнения плоской волны (амплитуда o= onst), поэтому мы можем пользоваться всеми полученными ранее формулами, заменяя в них показатель преломления п комплексной величиной п = п—шх, где действительная часть п по-прежнему характеризует преломление электромагнитной волны, а МЕШмая часть шх описывает поглощение волны. Величины я и х являются параметрами, характеризуЕОЩими оптические свойства металла. [c.27]

Формулу (15) можно испольэова гь и для определения спектрального коэффициента излучения металлов, ojmaKo в этом случае показатель преломления является комплексной величиной [c.44]

Известно, что оптические свойства изотропных сред описываются двумя постоянными показателем преломления п и показателем поглощения к, однозначно определяющими амплитуду и фазу плоской световой волны в такой среде. В случае нормального падения волны на среду с комплексным показателем преломления п = п — 1к будет иметь место поглощение света, проходящего вдоль оси х, по экспоненциальному закону ехр (—2а>кх1с) = = ехр (—ал ). Величина [c.178]

Рассмотрим для простоты случай распространения через вещество плоской монохроматической линейно-поляризованной электромагнитной волны с угловой частотой со. Любую линейно-по-ляризованную волну можно представить в виде суммы двух составляющих— правой и левой круговых поляризаций. Если оптические свойства вещества характеризовать комплексным показателем преломления п = п — 1к, где пик — вещественные показатели преломления и поглощения, то распространяющаяся в веществе вдоль оси Z плоская волна может быть описана следующим выражением [c.193]

Оптика (1976) -- [ c.491 , c.556 ]

Физика твердого тела (1985) -- [ c.305 ]

Оптические волны в кристаллах (1987) -- [ c.511 , c.532 ]

Дифракция и волноводное распространение оптического излучения (1989) -- [ c.12 ]

Атмосферная оптика Т.4 (1987) -- [ c.8 , c.13 , c.64 , c.87 ]

Задачи по оптике (1976) -- [ c.267 ]

Теория твёрдого тела (1972) -- [ c.353 ]

Лазерное дистанционное зондирование (1987) -- [ c.43 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...