Частицы прилипание

При сварке плавлением и пайке сближение атомов твердых тел осуществляется вследствие смачивания поверхностей тел жидким металлом (припоем, расплавом), а активация поверхности твердого металла — путем сообщения ее частицам тепловой энергии. Жидкий металл может растекаться по всей поверхности тела и обеспечивать соприкосновение и прилипание (или адгезию) его молекул и поверхностного слоя твердых тел. [c.13]

Проводимость газового промежутка определяют прежде всего электроны как высокоподвижные частицы. Захват электронов атомами (прилипание) и ионами в процессе рекомбинации можно в некоторых случаях рассматривать как процесс обратимый, а в других — как практически необратимый процесс. [c.46]

В вязкой жидкости имеет место прилипание частиц жидкости к стенкам, ограничивающим течение, поэтому при интегрировании дифференциальных уравнений Навье — Стокса нужно использовать в качестве граничного условия равенство нулю скорости течения у стенки (W = 0). [c.69]

При развитом ламинарном движении жидкости скорость в нормальном сечении потока изменяется плавно от нулевых значений у твердых стенок до максимальных на оси потока. Нулевое значение скорости объясняется прилипанием жидкости на твердых границах. Характерным признаком развитого ламинарного движения является слоистая структура потока. Скорость слоев, равноудаленных от оси потока, одинакова. Частицы жидкости, движущиеся в трубе круглого сечения с одинаковой скоростью, образуют слои в форме цилиндрической поверхности. Слои, жидкости, движущиеся быстрее, увлекают за собой слои, движущиеся медленнее. Смещение слоев относительно друг друга вызывает между ними касательные усилия, т.е. силы вязкости. При ламинарном движении касательные напряжения при сдвиге слоев возникают в результате поперечного молекулярного переноса количества движения, т.е. носителями количества движения между слоями являются молекулы. [c.36]

Для определения постоянной интегрирования С зададимся начальными условиями при у = г, т. е. у стенки трубы, вследствие прилипания частиц жидкости и = 0. Тогда [c.69]

Следует отметить, что выведенные выше закономерности и формулы (5.14)—(5.22) справедливы только для участков трубопровода с развитым ламинарным движением, которое устанавливается на определенном расстоянии от входа в трубу. При входе в трубу частицы жидкости имеют примерно одинаковые скорости по сечению и только вблизи стенок (в тонком пристенном слое) вследствие прилипания жидкости к стенкам происходит почти внезапное падение скорости до нуля. По мере удаления от входа под влиянием [c.72]

Граничные условия на твердых поверхностях для идеальной и вязкой жидкостей существенно различны. При движении идеальной жидкости отсутствует прилипание частиц к твердым поверхностям и жидкость скользит вдоль стенки. Граничным условием в этом случае служит непроницаемость границы, что для неподвижной стенки означает равенство нулю на ней нормальной составляющей скорости жидкости [c.100]

Существенным различием течения вязкой и идеальной жидкостей является также то, что в первой линии тока нельзя заменять твердыми поверхностями, как это можно делать для идеальной жидкости. Благодаря прилипанию частиц жидкости к твердой поверхности вблизи нее образуется область, называемая пограничным слоем, где осуществляется переход от нулевых значений скорости на поверхности к их значениям в невозмущенном потоке. В связи с этим замена свободной линии тока твердой поверхностью в вязкой жидкости ведет к резкому изменению кинематической структуры течения. [c.289]

Задавать давление нет необходимости, так как для момента оно может быть определено из исходных уравнений по заданным fi, /2 и fa. Граничные условия зависят от характера границ. На неподвижной непроницаемой стенке граничные условия заключаются в равенстве нулю на ней скоростей жидкости ( о = 0), что обусловлено прилипанием к стенке частиц вязкой жидкости. Это условие запишется в виде [c.92]

На поверхности цилиндра г = Ь п и, распределения скоростей, как известно из 2 гл. 7, характерен для потенциального течения в поле одиночного плоского вихря идеальной жидкости. Следовательно, в рассматриваемом случае движения вязкой жидкости поле скоростей является потенциальным. При этом граничные условия для вязкой жидкости, состоящие в прилипании частиц жидкости к твердой поверхности. [c.335]

Граничное условие для касательной составляющей скорости определяется прилипанием к стенке частиц жидкости или газа вследствие вязкости. Таким образом, скорость жидкости на поверхности неподвижного обтекаемого тела должна равняться нулю, а для движущегося тела она должна быть равна скоростям соответствующих точек движущейся поверхности. [c.74]

Наибольшие расхождения между выводами теории движения невязкой жидкости и действительными процессами течения наблюдаются вблизи стенок (обтекаемых поверхностей), т. е. у границ потока. Как показывает опыт, имеет место прилипание к стенке тончайшей (молекулярной) пленки жидкости скорость частиц этой пленки равна скорости движения пограничной поверхности, и следовательно, скорость этих частиц по отношению к поверхности равна нулю. [c.10]

Второе граничное условие вытекает из известного физического условия прилипания частиц газа к твердой поверхности. [c.373]

Новейшие исследования не подтверждают наличия у стенки подслоя со строго ламинарны.м течением в ней в действительности турбулентные пульсации существуют и в самой непосредственной близости к стенке. Измерения показывают, что вблизи стенки периодически за счет прилипания частиц жидкости образуется вязкий подслой, который увеличивается под действием сил вязкости, а затем под воздействием турбулентности, господствующей во внешней зоне, быстро разрушается. При разрушении вязкого подслоя происходит интенсивный выброс жидкости во внешнюю зону, причем после разрушения подслоя скорость у стенки оказывается близкой к средней скорости потока. Вследствие прилипания жидкости на стенке снова образуется вязкий подслой, и цикл повторяется. Таким образом, жидкость в подслое периодически обменивается и смешивается с жидкостью други.х областей турбулентного потока. [c.188]

На рис. 14.1 показано температурное ноле вблизи холодной стенки, вдоль которой течет нагретая жидкость. Благодаря выполнению условия прилипания частицы жидкости, находящиеся в непосредственной близости к твердой поверхности тела, образуют тонкий неподвижный слой. В неподвижной среде, как известно, перенос теплоты осуществляется только путем теплопроводности, поэтому можно записать [c.316]

В частности, из-за прилипания, обусловленного свойством вязкости, на неподвижных стенках скорости газа и жидкости всегда равны нулю, поэтому вблизи стенок и поверхностей обтекаемых тел всегда имеет место существенная неравномерность в распределении скорости частиц жидкости и газа. [c.88]

Область перехода или точка перехода характеризуется возникновением в пограничном слое интенсивных пульсаций скорости, давления, плотности (в сжимаемых средах) и т. п. Распределения скоростей по сечению в ламинарном и в турбулентном пограничных слоях, вообще говоря, резко отличаются друг от друга. Так же как и при турбулентных движениях в трубах, в турбулентном пограничном слое происходит интенсивное перемешивание макроскопических частиц жидкости в поперечном направлении, за счет этого в турбулентном пограничном слое происходит выравнивание средних скоростей. Вместе с этим прилипание на обтекаемых стенках приводит к появлению более резких градиентов скоростей вблизи стенок, что вызывает резкое увеличение поверхностных сил трения и соответственно сопротивления трения. [c.265]

Условия прилипания . В настоящее время в гидродинамике вязкой жидкости получила признание гипотеза о том, что частицы жидкости, непосредственно прилегающие к твердому телу, адсорбируются последним, как бы прилипают к его поверхности, т. е. их скорость равна скорости тела (а если тело неподвижно, то нулю). [c.138]

Склонность к прилипанию частиц [c.17]

Склонность частиц к прилипанию к поверхности можно оценить и значением кажущейся вязкости золы, (см. рис. 1.5), определяющим температуру появления жидкой фазы в золе. [c.39]

Магнитопорошковый метод основан на индикации частицами магнитного порошка магнитных полей рассеивания, возникающих над дефектом при намагничивании деталей из ферромагнитных материа.тов [121, 125]. В процессе нанесения на деталь частицы могут находиться во взвешенном состоянии в жидкостях (мокрый метод) или в воздухе (сухой метод). Этот метод очень чувствителен к состоянию поверхности детали. Поэтому его применение возможно к поверхностям при их высокой чистоте. Любые посторонние частицы влияют на контролируемую поверхность, понижая чувствительность метода. Могут даже появляться ложные сигналы в зоне контроля, если произошло прилипание порошка к поверхности. [c.70]

Условие прилипания жидкости к поверхности полости муфты означает, что скорость частиц жидкости, прилегающих к поверхности, равна скорости движения соответствующих точек поверхности [c.92]

В случае весьма мелких частиц какого-нибудь порошка, например кварцевого песка, площадь контакта не только не будет больше, чем при контакте более грубых частиц или обычных тел, но, наоборот, из-за их неправильной формы будет меньше. Даже для частиц с плоскими гранями площадь контакта мала из-за малой вероятности (при беспорядочном расположении частиц) контакта их плоских граней. Несравненно вероятнее контакт граней с ребрами и углами соседних частиц. Более заметное действие силы прилипания объясняется у таких тонких порошков только тем, что хотя силы прилипания соответственно меньшей площади контакта становятся меньше, но действие других сил, например силы тяжести, на подобные частицы уменьшается соответственно малым размерам частиц в еще большей степени. Поэтому на первый план выступает действие сил молекулярного притяжения. В сущности говоря, для частиц ряда порошков, вроде сажи, трудно говорить о площади контакта, так как частицы их скорее можно уподобить маленьким шарикам, чем телам с плоским ограничением, которое делало бы возможным контакт на каких-то плоских участках их поверхностей. [c.136]

Отложение взвешенных веществ в порах фильтрующей основы (объемное фильтрование) происходит, если их размер меньше размера пор и траектория движения частиц приводит к их контакту с поверхностью поровых каналов. Этому способствуют диффузия за счет броуновского движения прямое столкновение инерция частиц прилипание за счет ван-дер-ваальсовых сил осаждение под действ1ием гравитационных сил вращательное дв1ижение под действием гидродинамических сил. Фиксирование частиц примесей воды на поверхности и в порах фильтрующего материала обусловлено малыми скоростями движения жидкости, силами когезии и адсорбции. [c.147]

Вышеприведенные положения нельзя, как это зачастую делается, переносить на случай дисперсных систем прежде всего в силу существенной макронеоднородности последних. В этом следует усматривать важнейшую особенность подхода к исследованию грубо-диоперсных потоков [Л. 75, 98]. Наличие макродискрет-ных элементов вызывает на границе жидкость — твердые частицы скачкообразное изменение физических, параметров (плотности, температуры и пр.) и их градиентов. На границе дисперсный поток — стенка канала условие прилипания (равенство скорости нулю) и равенство температур сохраняется в общем случае лишь для жидкости и не имеет места для твердых частиц, проскальзывающих мимо стенки. Таким образом, применение [c.26]

Помимо связующего в состав композ1щионных пластмасс входят следующие составляющие 1) наполнители различного происхождения для повышения механической прочности, теплостойкости, уменьшения усадки и снижения стоимости композиции органические наполнители — древесная мука, хлопковые очесы, целлюлоза, хлопчатобумажная ткань, бумага, древесный шпон и др. неорганические — графит, асбест, кварц, стекловолокно, стеклоткань и др. 2) пластификаторы (дибутилфталат, кастровое масло и др.), увели-чнийю цие эластичность, текучесть, гибкость и уменьшающие хрупкость п. тастмасс 3) смазочные вещества (стеарин, олеиновая кислота и др.), увеличивающие текучесть, уменьшающие трение между частицами композиций, устраняющие прилипание к формообразующим поверхностям пресс-форм, 4) катализаторы (известь, магнезия и др.), ускоряющие процесс отверждения материала 5) красители (сурик, нигрозин и др.), придающие нужный цвет изготовляемым деталям, [c.428]

Наличие сил кулоновского взаимодействия между электронами и ионами делает их соударения в плазме значительно более сложными, чем соударения нейтральных частиц. Вместо броуновского зигзагообразного движения молекул траектория заряженной частицы становится извилистой, соответствующей изменениям (флуктуациям) электрического поля в плазме. Поэтому в плазме, вообще говоря, должны учитываться все возможные сечения соударений ион — атом — Qia (перезарядка) ион— ион — Qii (сечение Гвоздовера) электрон — атом — Qm (сечение Рамзауэра) электрон — ион — Qe, (прилипание или захват электрона) и электрон — электрон Qee. Тогда для k видов частиц [c.41]

Деионизация. В любой точке стационарного разряда концентрация заряженных частиц любого типа определяется равенством скоростей образования и потерь частиц в этой точке. Ионизация в плазме приводит к разделению зарядов, но электрическое притяжение ограничивает степень возможного разделения и плазма, как будет показано ниже, остается квазинейтральной. Наряду с ионизацией непрерывно происходят уравновешивающие ее процессы деионизации. К ним относятся рекомбинация заряженных частиц в нейтральные, захват электронов (прилипание), дрейф проводимости и диффузионные процессы, выравнивающие концентрацию (амбиполярная диффузия). [c.46]

Гидравлическим сопротивлением здесь является тормозящее дер1ствие стенок трубы, обусловленное прилипанием к ним жидких частиц. [c.139]

При обтекании вязкой жидкостью неподвижных твердых поверхностей распределение скоростей всегда неравномерное, так как помимо вытесняющего влияния на жидкость твердая поверхность оказывает еще тормозящее действие, являющееся следствием прилипания к ней жидких частиц. При малых числах Рейнольдса переход от нулевых скоростей на стенке к их конечным значениям может происходить постепенно так, что область тормозящего влияния стенки оказывается сравнимой со всей областью течения. Рассчитать такое течение можно, используя полные уравнения Навье—Стокса (или уравнения Рейнольдса, если поток турбулентный), решение которых является непростой задачей. Однако при больших числах Рейнольдса течение приобретает некоторые особенности, позволяющие эту задачу упростить. Так, по мере возрастания Re область вблизи стенки, где происходит интенсивное нарастание скоростей, становится все более узкой в этой области сосредоточивается основное влияние вязкости в ней локализуется интенсивное вихреобразование, а за ее пределами поток оказывается слабозавихренным и может приближенно считаться потенциальным. [c.325]

Рассмотрим в качестве примера потенциальное бесциркуляционное обтекание круглого цилиндра (см. п. 7.4). Начиная от передней критической точки (см. рис. 7.6) давление убывает dpIdx < 0), а скорость возрастает вплоть до точки С, за которой начинается обратное изменение давления и скорости. Жидкие частицы на участках пути вблизи границы К С испытывают ускорение, обусловленное падением давления в накравлении движения, и их кинетическая энергия возрастает. В идеальной жидкости ускоренному движению ничто не препятствует, но в реальной — движение тормозится трением, развивающимся благодаря прилипанию частиц жидкости к твердой поверхности и образованию пограничного слоя. Все же благодаря падению давления в направлении движения ускорение частиц жидкости наблюдается, по крайней мере, до точки С. [c.348]

Рассмотрим в качестве примера потенциальное бесциркуляционное обтекание круглого цилиндра ( 4 гл. 7). Начиная от передней критической точки /<1, давление убывает dpldx < 0), а скорость возрастает вплоть до точки С, за которой начинается обратное изменение давления и скорости. Жидкие частицы на участках пути вблизи границы Ki испытывают ускорение, обусловленное падением давления в направлении движения, и их кинетическая энергия возрастает. В идеальной жидкости этому ускорению ничто не препятствует, но в реальной движение тормозится трением, развивающимся благодаря прилипанию жидкости к твердой поверхности и образованию пограничного слоя. Все же благодаря прямому перепаду давления ускорение в нем наблюдается, по крайней мере, до точки С. Иначе обстоит дело на участках С/<2. Здесь dpldx > 0 и частицам приходится двигаться против нарастающего давления, В идеальной жидкости это приводит лишь к убыванию кинетической энергии и восстановлению полного давления, достигаемого в точке К2- В реальной жидкости часть кинетической энергии должна быть затрачена еще на компенсацию работы сил трения, оказывающих тормозящее действие. В связи с этим частицы, двигавшиеся в пограничном слое и имевшие малый запас кинетической энергии, начиная с некоторой точки О (рис. 186), не могут уже преодолевать совокупное действие обратного перепада давления и трения они в этом сечении останавливаются, а частицы, двигающиеся по более удаленным от тела траекториям, отклоняются в сторону внешнего потока. Часть жидкости, расположенная ниже точки О, под действием обратного градиента давления получает возвратное движение. Это явление и называют отрывом пограничного слоя. Структура течения и конфигурация линий тока вблизи точки отрыва показаны ка рис. 186. [c.382]

На рис. 8.2.2 схематично пре ставлено распределение скоростей частиц углеводородной и водной жидкостей, где показано, что некоторые части этих жидкостей имеют практическн нулевую скорость из-за наличия тупиковых пор, прилипания к твердому скелету и действия тол лю что упоминавшихся капиллярных сил на межфазных границах между жид1 остями. [c.306]

С течением времени начинают сказываться силы вазко-сти. Течение жидкости у поверхности тела замедляется. Наиболее сильно уменьшается скорость частиц у позерх-ности цилиндра (и = п = О в силу условия прилипания), в то время как при у = оо скорость не уменьшается ( 1у==оо = ос)- Поэтому из-за необратимой потери эн(ргии давление в кормовой точке (у = О, й = я) не восстанавливается до значения рд, где рд — давление в лобовой критической точке. Более того, за точкой минимума давления аере-мещение жидкости вниз по потоку становится невозможным, так как в этой области под действием противодавления возникает обратное течение. В результате в зоне встречи прямого и обратного течений возникает искажение безотрывного обтекания. Пограничный слой раздувается и, г ако-нец, отрывается. [c.432]

После проведенных реконструкций и использования всех возможных средств для очистки котла (воздушной обдувки, дробеочи-стки, виброочистки и ручной очистки) не удалось достигнуть его надежной и длительной работы. Особенно сильно шлакуется часть заднего экрана, расположенная против входного окна газов, в результате удара газового потока о стенку и прилипания к ней частиц шихтового уноса, находящихся в размягченном состоянии. Это приводит к повышению температуры газов по всему тракту котла, интенсифицирует занос фестонов и пароперегревателя. Длительность непрерывной работы котла-утилизатора составляет от одного до двух месяцев, после чего он останавливается для ручной чистки. После чистки котел может пропускать только 50% расчетного количества уходящих газов, обеспечивая без подтопки выработку 20 т/ч пара проектных параметров. В связи с дефицитом пара на заводе предусмотрена подтопка котла природным газом и мазутом. Производительность его с подтопкой составляет около 30 т/ч. [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...