Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Жидкость поверхности

Рассеяние света происходит также на свободной поверхности (на границе раздела жидкость—воздух) жидкости и на границе раздела двух несмешивающихся жидкостей. На возможность такого рассеяния указал Смолуховский еще в 1908 г. Однако это явление им не было обнаружено и теория явления не была разработана. Этот вопрос рассеяния света как экспериментально, так и теоретически был решен Л. И. Мандельштамом . Он пишет Ниже мне хотелось бы подробнее обсудить вопрос, относящийся к форме поверхности жидкостей. Поверхность жидкости, которая при идеальном равновесии должна быть, напрнмер, плоской, вследствие нерегулярного теплового движения непрерывно деформируется. Если заставить отражаться от такой поверхности световой луч, то наряду с регулярным отражением должно появиться н диффузионное. Достаточны уже очень малые — по сравнению с длиной волны — шероховатости, чтобы это рассеяние обладало заметной величиной .  [c.321]


При полном смачивании жидкостью поверхности твердого тела силу поверхностного натяжения можно считать направленной вдоль поверхности твердого тела перпендикулярно к границе соприкосновения твердого тела и жидкости. В этом случае подъем жидкости вдоль смачиваемой поверхности продолжается до тех  [c.84]

От линии отрыва отходит, как мы знаем, уходящая в глубь жидкости поверхность, ограничивающая область турбулентного движения. Движение во всей турбулентной области является вихревым, между тем как при отсутствии отрыва оно было бы вихревым лишь в пограничном слое, где существенна вязкость жидкости, а в основном потоке ротор скорости отсутствовал бы. Поэтому можно сказать, что при отрыве происходит проникновение ротора скорости из пограничного слоя в глубь жидкости. Но в силу закона сохранения циркуляции скорости такое проникновение может произойти только путем непосредственного перемещения движущейся вблизи поверхности тела (в пограничном слое) жидкости в глубь основного потока. Другими словами, должен произойти как бы отрыв течения в пограничном слое от поверхности тела, в результате чего линии тока выходят из пристеночного слоя в глубь жидкости. (Поэтому и называют это явление отрывом или отрывом пограничного слоя.)  [c.231]

Вихревой слой. До сих пор мы рассматривали только одиночные или дискретно расположенные источники, вихри, диполи. Представим теперь, что вдоль некоторой цилиндрической поверхности, след которой на плоскости чертежа изображается кривой (рис. 116), в каждой ее точке расположены точечные вихри, т. е. рассматривается непрерывное распределение вихрей на поверхности. Будем называть совокупность этих вихрей вихревым слоем. В теории идеальной жидкости вихревой слой может служить моделью встречающихся в реальных жидкостях поверхностей, при переходе через которые скорость течения меняется очень резко.  [c.237]

Зная закон распределения гидростатического давления в жидкости, можно найти полную силу давления на ограничивающие жидкость поверхности — стенки и дно сосуда. Эта задача сводится к определению силы давления (по величине и направлению) и  [c.38]

Граничные условия первого рода, когда задают значения температуры на ограничивающих жидкость поверхностях. В общем случае температура на границе может зависеть от координат точек границы и времени.  [c.27]


Пленочная конденсация —это процесс перехода вещества из газообразного состояния в жидкое на гидрофильной (хорошо смачиваемой жидкостью) поверхности твердого тела, при котором образуется сплошная пленка конденсата.  [c.251]

Внезапное расширение трубопровода. Рассмотрим случай, который часто встречается на практике, когда трубопровод внезапно расширяется от диаметра ii до диаметра 2 (рис. 4.36). Как показывают наблюдения, поток, выходящий из узкой трубы, не сразу заполняет все поперечное сечение широкой трубы жидкость в месте расширения отрывается от стенок и дальше движется в виде струи, отделенной от остальной жидкости поверхностью раздела. Поверхность раздела неустойчива, на ней возникают вихри, в результате чего транзитная струя перемешивается с окружающей жидкостью. Струя постепенно расширяется пока, наконец, на некотором расстоянии от начала расширения не заполняет все сечение широкой трубы.  [c.200]

Живое сечение. Проведем в потоке жидкости поверхность так (см. рис. 60), чтобы пересекающие ее элементарные струйки были бы нормальны к этой поверхности. Такая поверхность образует живое сечение потока и обозначается буквой (О. Если струйки параллельны между собой, живое сечение представляет собой плоскость, в частности, для цилиндрической трубы — круг (на рис. 64, а — прямая линия). Если струйки между собой не параллельны, живое сечение образует неплоскую, криволинейную поверхность, например для конусообразной трубы — сферическую (на рис. 64, б — вогнутая и выпуклая линии).  [c.104]

Механизм отрыва при обтекании угла может быть объяснен свойством инерции пограничного слоя. Этот инерционный срыв в точке С (рис. 158, а) с последующим распадом на вихри уже рассматривался в 17 с позиций динамики невязкой жидкости (поверхности раздела). На рис. 159 представлена картина обтекания угловатого тела, где хорошо видны отрывные течения за углами.  [c.302]

Проследим за изменением температур обеих жидкостей в теплообменном аппарате, простейший тип которого труба в трубе изображен на рис. 8-3. Как видно, этот аппарат состоит из двух концентрически расположенных труб, в каждой из которых движется в том или другом направлении жидкость. Поверхность нагрева F пропорциональна длине аппарата.  [c.266]

Кипящая жидкость Поверхность нагрева Способ нагрева Предел изменения давления насыщения, МПа Й1 Автор  [c.200]

Анализ экспериментальных и теоретических работ [6—10J по вопросу охлаждения жидкостью поверхности нагрева подтверждает вышеизложенную классификацию кризисов, характеризующих условия прекращения пузырькового кипения.  [c.44]

Важнейшим фактором формирования границы раздела является также состояние поверхности жидкости. Поверхность жидкости представляет собой чрезвычайно интенсивно движущиеся молекулы. Согласно кинетической теории, масса молекул, ударяющихся о поверхность жидкости в 1 см за 1 сек, равна  [c.262]

При увеличении разности температур (или удельного теплового потока) наступает режим развитого пузырькового кипения, при котором интенсивность теплообмена определяется процессом парообразования, т. е. конвекцией жидкости, обусловленной возникновением, ростом и движением пузырьков пара. Величина коэффициента теплоотдачи в этом случае зависит от М (или q), физических свойств жидкости, давления и физических свойств системы жидкость — поверхность нагрева.  [c.95]

Наблюдается влияние времени старения рабочего участка на воспроизводимость экспериментальных данных, но после нескольких часов работы в условиях кипения жидкости поверхность нагрева стабилизируется. На графиках, представленных в настояш ей работе, даны некоторые характерные кривые. Кривая фиг. 2 относится к процессу кипения воды, насыщенной воздухом при 20°, в большом объеме. На фиг. 3 показаны различные кривые, характеризующие кипение. иета-терфенила в большом объеме при различных количествах растворенного в нем газа. На фиг. 4 и 5 приведены результаты опытов с терфенилом ОМг в условиях вынужденной конвекции. Изучение этих кривых выявило наличие трех зон, следующих за областью конвекции жидкости в однофазном состоянии. Эти три зоны соответствуют трем различным условиям кипения, обнаруженным при визуальном наблюдении процесса кипения воды.  [c.115]


В действительности в процессе контактного роста паровая ножка пузырька весьма тонка (доли мм), отрывной диаметр его мал (обычно меньше 1 мм), а частота генерации составляет 50 пузырьков в секунду. Примыкающее к паровому пузырьку колечко рассола на границе пар — жидкость — поверхность теплообмена за счет сброса теплоты перегрева жидкости внутрь пузырька при его контактном росте имеет наименьшую (а не наибольшую, как утверждал Холл) температуру в граничном слое.  [c.71]

В соответствии с первым началом термодинамики изменение энергии системы определяется полученным системой количеством теплоты и совершенной ею работой, В данном случае под системой будем понимать-часть движущейся однокомпонентной однофазной среды в объеме V, который ограничен неподвижной в пространстве проницаемой для жидкости поверхностью F. Полная энергия жидкости, находящейся в данный момент времени в объеме V, равна сумме кинетической и внутренней энергии  [c.14]

Картину, с чисто внешней стороны идентичную обтеканию невязкой (идеальной) жидкостью, можно получить буксированием тела по смоченной пластине с прилипшим к ней слоем жидкости. Поверхность слоя обсыпается порошком. Хотя в этом случае течение само по себе обладает большим трением, Стокс показал, что дифференциальные уравнения такого течения совпадают с дифференциальными уравнениями движения жидкости без трения такие течения всегда ламинарны. Медленно подливая воду во время движения, можно наблюдать постепенный переход ламинарного течения в турбулентное.  [c.338]

Однако поскольку процесс теплообмена при кипении очень сложен и зависит от большого числа физических факторов, критериальные формулы не охватывают всего разнообразия условий теплообмена при кипении для конкретных пар жидкость—поверхность нагрева.  [c.174]

Предположим, что жидкость занимает правое полупространство х 0 и ограничена плоской поверхностью дг=0. Гравитационное поле g выделяет направление, которое антипараллельно оси у. Будем считать, что оси х, у взаимно перпендикулярны. Вдоль направления оси у во всем полупространстве имеется постоянный градиент температур дТ(,1ду = у. Пусть ограничивающая жидкость поверхность может колебаться в собственной плоскости вдоль оси у с частотой со, а температура поверхности меняется во времени по гармоническому закону. Требуется определить возникающее при этом установившееся движение и распределение температур в жидкости. Сформулированная задача является типичной двумерной задачей совместной свободной и вынужденной конвекции и описывается следующей системой уравнений  [c.252]

Амплитуды и фазы этих волн зависят от условий на ограничивающей жидкость поверхности. Чтобы удовлетворить граничным условиям (3-6-40), будем искать решение в виде суммы обеих волн— слабозатухающей и сильнозатухающей—с частотой ш и волновыми векторами K=Ki + iK2, К = к + iKi"  [c.255]

Ниже рассматривается метод приближенного аналитического Исследования свободномолекулярного течения пара с учетом поверхностной диффузии в цилиндрическом капилляре, ограниченном с одной стороны (Х = 0) плоской поверхностью испаряющейся жидкости, а с другой (X = L)—соединенном с резервуаром, заполненным парами этой жидкости. Поверхность жидкости характеризуется коэффициентом зеркального отражения а.  [c.338]

То, что угол смачивания жидкостью поверхности твердого тела не зависит от условий гравитации, следует из работ В. В. Шулейкина [Л.5-84]. Автор рассматривает изменение формы мениска воды в стеклянном стакане (радиусом R) при разных значениях гравитации и в случае невесомости. Общее уравнение равновесия поверхности воды с главными радиусами кривизны ri и при наличии поверхностного натяжения а берется в виде  [c.382]

Капиллярная конденсация — процесс перехода пара в жидкость, заполняющую капилляры, щели или промежутки между частицами, с образованием вогнутых капиллярных менисков. Необходимое условие капиллярной конденсации — смачивание жидкостью поверхности конденсации, ей предшествует адсорбция молекул пара на поверхности. Степень заполнения капилляров или пористых тел капиллярно-конденсированной жидкостью описывается ур-иием Кельвина (подробнее см. в ст. Капиллярная конденсация).  [c.241]

Внезапное расширение трубопронода. Рассмотрение местных сопротивлений целесообразно начать со случая, который часто встречается на практике, когда тру1зопровод внезапно расширяется от диаметра d до диаметра (рис. XIII.1). Как показывают наблюдения, поток, выходящий из узкой трубы, не сразу заполняет все поперечное сечение широкой трубы жидкость в месте расширения отрывается от стенск и дальше движется в виде свободной струи, отделенной от остальной жидкости поверхностью раздела.  [c.203]

Из общей теории разрывов ) следует, что в покоящейся жидкости возможны только поверхности разрыва плотности, а давление должно быть непрерывным. Из непрерывности давления и потенциала % получим, что соотношение (1.5) при р2 может удовлетворяться вдоль поверхности разрыва только при d% = dp = о, т. е. в покоящейся жидкости поверхности разрыва плотности должны бъшь эквипотенциальными поверхностями % = onst.  [c.6]

После достижения пузырьком определенного размера он отрывается от поверхности. Отрывной размер определяется в основном взаимодействием сил тяжести, поверхностного натяжения и инерции. Последняя величина представляет собой динамическую реакцию, возникающую в жидкости вследствие быстрого роста пузырьков в размерах. Обычно эта сила препятствует отрыву пузырьков. Кроме того, характер развития и отрыва пузырьков в большой мере зависит от того, смачивает жидкость поверхность или не смачивает. Смачивающая способность жидкости характеризуется краевым углом 0, который образуется между стенкой и свободной поверхностью жидкости. Чем больше 0, тем хуже смачи-  [c.122]

При расширении пара на последних ступенях паровых турбин также может наблюдаться процесс объемной конденсации водяного пара. Для возникновения объемной конденсации пар должен быть пересыщен (его плотность должна превышать плотность насыщенного пара). Мерой насыщения пара служит отношение давления пара р к давлению насыщенного пара в равновесии с жидкостью, поверхность которой плоская. При pips ll пар пересыщен, npnp/ps= 1 пар насыщен. Степень пересыщения p/ps, необходимая для начала объемной конденсации, зависит от наличия в паре мельчайших пылинок (аэрозолей), которые служат готовыми центрами конденсации. Чем чище пар, тем выше должна быть начальная степень пересыщения,  [c.139]


Сопоставление экспериментальных данных по кризису теплообмена в двухфазном потоке, полученных на стержневых ТВС и цилиндрических трубах при одинаковых режимных условиях, показало, что влияние основных режимных параметров p,pw,x) на критическую плотность теплового потока в пучках стержней качественно аналогично таковому для цилиндрических труб [87]. Однако критические плотности тепловых потоков в ТВС существенно ниже, чем в цилиндрических трубах при прочих равных условиях. Частично это объясняется общими факторами, указанными во введении, а также и дополнительными конкретными факторами, связанными с геометрическими и конструктивными особенностями различных ТВС. К этим факторам можно отнести геометрические формы каналов, диаметр и количество твэлов, зазоры между твзлами и необогреваемым каналом, наличие дистанционирующих элементов, их форма, количество и шаг расположения по длине сборки. Более низкие значения критических плотностей теплового потока в стержневых ТВС по сравнению с цилиндрическими трубами, по-видимому, можно объяснить еще и различием в обтекании жидкостью поверхностей различной кривизны, обнаруженным в [88, 89]. Суть этого различия состоит в том, что при одинаковых условиях на выпуклых поверхностях (стержневых твэлов) образуется более тонкая жидкая пленка, чем на вогнутых.  [c.143]

Ввиду незначительной разности температур между теплоносителем и рабочим телом (испаряемой жидкости) поверхность нагрева парогенераторов необходимо поддерживать в чистоте с тем расчетом, чтобы не допустить снижения производительности парогенератора. Это достигается, во-первых, путем строгого соблюдения режима питательной воды относительно содержания в ней продуктов коррозии и соединений, образующих накипь во-вторых, с помощью периодических чисток и промывок парогенераторов кислотой. Поэтому предупреждение коррозии металла парогенераторов при кислотных промывках — также очень важная задача Парогенераторы могут под-вер Дться еледутощим ВидД м"коррозии кислородной — как во время работы, так и при остановке агрегатов щелевой и контактной коррозионному растрескиванию змеевиков и других деталей, изготовленных из нержавеющей стали кислотной во время промывок оборудования кислотой. Одновременно следует отметить, что такие виды коррозии, как кислородная, контактная и щелевая, как в смысле условий протекания, так и способов предупреждения, достаточно подробно рассмотрены в V и VI главах этой работы.  [c.339]

Известно, что для процесса теплообмена между телом и жидкостью наиболее существенны явления, протекающие в непосредственной близости к омываемой жидкостью поверхности тела. Область потока, в которой происходит изменение скорости течения от нуля до величины, практически совпадающей со скоростью не-возмущеиного потока, называется гидродинамическим пограничным слоем. Область потока, в которой изменяется температура, от ее значения на поверхности тела до величины, практически совпадающей с температурой невозмущенного потока, называется тепловым пограничным слоем.  [c.163]

Однако основные закономерности пузырькового режима кипения распространимы на все жидкости. Зародыши пузырьков пара при заданных внешних условиях имеют строго определенные размеры и возникают только в определенных точках теплоотдающей поверхности, где имеются необходимые условия, а именно наличие кривизны границы жидкость — поверхность и соответствующее превышение температуры над температурой насыщения.  [c.191]

Пытаясь объяснить механизм выпадения в твердый осадок таких легкорастворимых солей, как Na I, N32804 и даже Na(OH), Холл утверждал, что при выпаривании воды в кольцевой пленке на границе пар — жидкость — поверхность нагрева концентрация всех солей достигает предела насыщения.  [c.71]

КАПИЛЛЯРНАЯ КОНДЕНСАЦИЯ — конденсация пара в капиллярах и микротрещинах пористых тел, а также в промежутках между тесио сближенными твердыми частицами или телами. Необходимое условие К. к.— смачивание жидкостью поверхности тела (частиц). К. к. иачинается с адсорбции молекул нара поверхностью конденсации и образования менисков жидкости. Т. к. имеет место смачивание, форма менисков в капиллярах вогнутая и давление насыщенного пара над ними р, согласно Кельвина уравнению, ниже, чем давление насьпц. пара ро над плоской поверхностью. Т. о., К. к. происходит при более низких, чем Р(,, давлениях. Объём жидкости, скопденсировавптейся в порах, достигает продельной величины при р—Ро- этом случае поверхность раздела жидкость — газ имеет нулевую кривизну (плоскость, катеноид).  [c.239]


Смотреть страницы где упоминается термин Жидкость поверхности : [c.83]    [c.518]    [c.44]    [c.286]    [c.267]    [c.328]    [c.373]    [c.114]    [c.129]    [c.15]    [c.75]    [c.72]    [c.14]    [c.278]   
Лекции по термодинамике Изд.2 (2001) -- [ c.102 , c.105 ]



ПОИСК



669 — Чистота поверхност сплава 662, 663, 667, 669675 — Выбор смазочноохлаждающей жидкост

865 — Поверхности — Вычислени гидравлические — Жидкости рабочие

Адсорбция на поверхности жидкости

Анализ волнового движения плоской границы раздела неподвижных Исследование результатов анализа. Волны на поверхности жидкости

Белоножко, А.И. Григорьев (Ярославль). Нелинейные движения вязкой жидкости со свободной поверхностью

Боковые поверхности разгрузочных устройств, погруженных в жидкость шарикоподшипников, полостей без протока

Вектор главный сил давления жидкости на поверхность тела

Взаимодейстшш пленкообразующей жидкости с поверхностью твердого тела

Вид поверхности жидкости при распадении корабельных волн

Влияние на теплоотдачу необогреваемого начального участка и неизотермичности поверхности при обтекании тела потоком жидкости с переменной скоростью вне пограничного слоя

Влияние поверхности на кипение жидкостей

Влияние разницы в величине вязкости между жидкостями с обеих сторон поверхности раздела

Волновые движения на поверхности жидкости в канале переменной глубины

Волны в сплошной среде . 158. Волны на поверхности жидкости

Волны на поверхности жидкости

Волны на поверхности жидкости. Гравитационные волны

Волны на поверхности завихренной жидкост

Волны на поверхности завихренной жидкости

Волны на поверхности несжимаемой жидкости

Волны на поверхности раздела двух жидкостей

Волны на поверхности раздела двух потоков жидкостей

Волны на поверхности раздела между двумя жидкостями

Волны на поверхности тонких слоев вязкой жидкости

Волны на свободной поверхности жидкости

Волны от концентрированного возвышения поверхности жидкости

Волны от местного подъема поверхности жидкости

Волны периодические на поверхности завихренной однородной жидкости

Волны при наклонном дне на поверхности неоднородной жидкости

Глава семнадцатая УСТАНОВИВШЕЕСЯ НЕРАВНОМЕРНОЕ ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОСТИ В ПРИЗМАТИЧЕСКИХ РУСЛАХ 17- 1. Формы свободной поверхности потока в призматических руслах с прямым уклоном дпа

Горизонтальный удар твердых тел, плавающих на поверхности идеальной несжимаемой жидкости

Граничные условия на поверхности контакта жидкости и деформируемого твердого тела

Граничные условия на свободной поверхности однородной жидкости

Групповая скорость волн на поверхности жидкости

Да на замкнутую поверхность погруженного в жидкость твердого тел

Давление жидкости на криволи юйные поверхности. Закон Архимеда

Давление жидкости на криволинейные (цилиндрические) поверхности

Давление жидкости на криволинейные поверхности

Давление жидкости на криволинейные поверхности Закон Архимеда

Давление жидкости на наклонную стенку и цилиндрические поверхности

Давление жидкости на ограничивающие поверхности

Давление жидкости на плоские и криволинейные поверхности

Давление жидкости на плоские поверхности

Давление жидкости на плоские поверхности. Центр давления. Эпюра давления

Давление жидкости на поверхности

Давление жидкости на поверхности произвольной формы

Давление жидкости на цилиндрические поверхности Равнодействующая элементарных сил давления. Тело давления Расчет давления на стенки труб и резервуа Основы гидродинамики

Давление жидкости на элементарную площадку ограничивающей поверхности

Давление над искривленной поверхностью жидкости

Давление насыщенного пара над искривленной поверхностью жидкости

Давление струи жидкости на ограждающие поверхности (преграды)

Давление струи жидкости на твердые поверхности

Давление тяжелой несжимаемой жидкости на поверхность тела Сила и момент, приложенные к телу, плавающему в тяжелой жидкости. Случай вращающейся жидкости

Движение глиссера по поверхности жидкости конечной глубины

Движение жидкости со свободной поверхностью

Движение источника и диполя по круговому пути под поверхностью жидкости

Движение источника под поверхностью жидкости

Движение круглого цилиндра под поверхностью жидкости конечной глубины

Движение сферы под поверхностью жидкости

Движение тела со звездообразным поперечным сечением в сжимаемой жидкости со свободной поверхностью Г опор

Двумерные движения идеальной жидкости в слоях, расположенных на криволинейной поверхности

Действие волнующейся жидкости малой глубины на плавающие на ее поверхности тела

Деопт и индикаторная диаграмма для потока жидкости со свободной поверхностью

Динамическая реакция трехслойной круглой пластины при ударе о поверхность идеальной сжимаемой жидкости

Дифференциальное уравнение поверхности равного давления в жидкости, находящейся в относительном покос

Дифференциальное уравнение установившегося движения несжимаемой жидкости со свободной поверхностью в пласте, имеющем непроницаемую подошву

Диффузионно-конвективный перенос пара в газовой среде при испарении жидкости на поверхности

Длинные волны на поверхности жидкости, стекающей по

Доказательство существования установившихся периодических волн на поверхности бесконечно глубокой тяжелой жидкости

Дополнительные замечания о диффузии механической энергии через боковую поверхность элементарных струек, составляющих поток реальной жидкости. Функция диссипации механической энергии

Жидкости для клеймения рабочие — Применение при притирке поверхностей

Жидкость со свободной поверхностью в топливном баке

Жидкость. Свободная энергия поверхности и поверхностное натяжеРабота адгезии и когезии. Методы измерения поверхностного натяжения

Зависимость интенсивности света, рассеянного поверхностью раздела двух жидкостей, от длины волны возбуждающего света

Задача о движении жидкости со свободной поверхностью

Задача о движении жидкости со свободной поверхностью напряжениями

Закон Архимеда. Давление жидкости на замкнутую твердую поверхность

Зародыш на поверхности твердого тела образование при конденсации органических жидкостей

Зубофрезерование — Выбор смазочно-охлаждающих жидкостей 503 — Чистота поверхности 461 —Элементы резания

Зубофрезерование — Выбор смазочно-охлаждающих жидкостей 503 — Чистота поверхности 461 —Элементы резания модульными Фрезами 834 835,- 859, 863 / 864 , 866 Режимы резания

Испарение жидкости, свободно растекающейся по поверхности нагрева

Источники и стоки. Дублеты. Замена безвихревого движения жидкости источниками, распределенными по поверхности

КИНЕМАТИКА СТАЦИОНАРНОЙ ВОЛНЫ НА ПОВЕРХНОСТИ ЖИДКОСТИ

Картина движения жидкости около твердой поверхности при свободной конвекции

Колебания поверхности жидкости периодически

Колебания твердого тела под поверхностью жидкости

Колебания тела под поверхностью жидкости

Конденсация пар — жидкость криогенных поверхностях

Контур плоский под поверхностью жидкости, движение неустановившееся

Критический тепловой поток при продольном обтекании поверхности нагрева в большом объеме жидкости

Ламинарное движение газа и жидкости в пограничном слое с поверхностью разрыва. Черный

Леви-Чивита условие для поверхности жидкости

Линеаризованная теория движения тел под поверхностью жидкости

Линейная теория параметрически возбуждаемых волн на свободной поверхности жидкости или поверхности раздела несмешивающихся жидкостей

Малые волны на поверхности несжимаемой жидкости

Марчук, Б. Шейд (Новосибирск, Брюссель) Деформация свободной поверхности в движущемся локально нагреваемом тонком слое жидкости

Механизм теплоотдачи при кипении жидкостей на поверхности нагрева

Микропотоки в жидкости вблизи твердой поверхности

Момент главный сил давления жидкости на поверхность тела

Моющие жидкости для очистки наружных и внутренних поверхностей летательных аппаратов

Непрерывность давления в жидкости при прохождении поверхности, ограничивающей вихри

Несжимаемая жидкость трубка тока. Функция у не имеет максимума и минимума Скорость не имеет максимума. Среднее значение функции р на сферической поверхности

Нестационарные волны на поверхности тонкого слоя вязкой жидкости

Норкин (Ростов-на-Дону). Вертикальный удар твердого тела, плавающего на поверхности идеальной несжимаемой жидкости в ограниченном бассейне произвольной формы

О волнах на поверхности жидкости неоднородной плотВ9СТИ

О волнах, возникающих на поверхности жидкости конечной глубины от неравномерного внешнего давления

О волнах, возникающих от неравномерного давления, распределенного вдоль поверхности текущей жидкости

Об ударе твердых тел простой геометрической формы, плавающих на поверхности идеальной несжимаемой жидкости

Об установившихся колебаниях твердого тела под поверхностью жидкости бесконечной глубины

Обогрев поверхности автострад по уносу жидкости

Общий случай движения жидкости между двумя поверхностями. Уравнение Рейнольдса

Определение поверхностей уровня жидкости и свободных поверхностей

Определение силы давления жидкости на плоскую поверхность

Определение силы давления жидкости на поверхности Плоская поверхность

Определение уровней жидкости и свободных поверхностей

Определение формы поверхности жидкости

Основное уравнение гидростатики и поверхности равного давления для несжимаемой жидкости, подверженной действию сил тяжести и давления

Отражение волн на поверхности жидкости

Отражение от поверхности раздела между двумя жидкостями

Отрыв установившегося ламинарного потока жидкости на двумерных поверхностях

Палеев, Ф. А. Агафонова. Теплообмен между горячей поверхностью и газовым потоком, несущим капли испаряющейся жидкости

Периодические колебания поверхности жидкости

Пластина, одна из поверхностей которой соприкасается со слоем идеального проводника или хорошо перемешиваемой жидкости

Пленки на поверхности жидкости

Плоская задача о бесконечно малых волнах на поверхности тяжелой жидкости

Плоские поперечные колебания жесткого бака с жидкостью, имеющей свободную поверхность

Плоскость сравнения, напор и напорная плоскость, свободная поверхность жидкости

Плотность критического теплового потока при кипении жидкости на погруженной поверхности теплообмена

Поверхности равного давления. Относительный покой жидкости

Поверхности раздела в эвтектиках с жидкостью

Поверхность жидкости свободная

Поверхность жидкости свободная координатная

Поверхность изобарическая тяжелой жидкости, вращающейся как твердое тело

Поверхность раздела жидкостей

Поверхность раздела жидкости и газа

Подъем поверхности жидкости концентрированный, волны от него

Подъем поверхности жидкости концентрированный, волны от него местный, волны от него

Приток энергии к выделенному контрольной поверхностью объему жидкости

Пространственная задача о бесконечно малых волнах на поверхности тяжелой жидкости

Равновесие жидкости и поверхности равного давления

Равновесие несжимаемой жидкости. Давление тяжелой жидкости на поверхность тела. Закон Архимеда

Равновесие несжимаемой жидкости. Уравнение поверхности раздела. Равновесие вращающейся жидкости

Равновесие тел, плавающих на поверхности жидкости

Равновесная форма свободной поверхности жидкости, характеризуемой одним радиусом кривизны (капилляры, плоские задачи)

Распределение присоединенных вихрей по поверхности крыла и теория потенциального движения жидкости вокруг крыла

Рассеяние света поверхностью жидкости

Расширение газового пузыря у свободной поверхности жидкости

Режим оттеснения жидкости от проницаемой поверхности

Резонансные явления на поверхности раздела жидкостей

Рейнольдса. Пограничный слой Волны на поверхности жидкости

Роль твердых поверхностей и посторонних включений в процессах конденсации пара и вскипания (кавитации) жидкости

Рост паровых пузырьков в объеме перегретой жидкости и на твердой поверхности

Сила давления жидкости на горизонтальную плоскую поверхность

Сила давления жидкости на криволинейную поверхности. Закон Архимеда

Сила давления жидкости на криволинейные поверхности

Сила давления жидкости на криволинейные поверхности сложных форм

Сила давления жидкости на криволинейные цилиндрические поверхности

Сила давления жидкости на плоские поверхности

Сила давления жидкости на плоские поверхности, произвольно ориентированные

Сила давления жидкости на поверхности

Сила давления жидкости на цилиндрическую поверхность

Сила суммарного давления жидкости на плоские поверхности

Сила суммарного давления жидкости на цилиндрические поверхности

Силовое воздействие установившегося потока несжимаемой жидкости на твердые поверхности (одномерные задачи)

Силы давления жидкости на твердые поверхности

Силы давления покоящейся жидкости на криволинейные поверхности (стенки)

Силы суммарного давления жидкости на криволинейные поверхности

Солитоны на поверхности тонких слоев вязкой жидкости

Сопротивление волновое двойного слоя трехосного эллипсоида, движущегося под поверхностью жидкости

Сравнение методов расчета турбулентного пограничного слоя в сжимаемой жидкости на теплоизолированной поверхности

Статическое давление жидкости на плоскую поверхность. Гидростатический парадокс

Статическое давление жидкости нт криволинейные поверхности

Стоячие волны на поверхности жидкости бесконечной глубины

Стоячие волны на поверхности слоисто-неоднородной жидкости внутренние волны

Сфера движущаяся под поверхностью жидкости

Сфероидальное состояние жидкости на горячей поверхности

Твердые поверхности. Адгезия жидкостей к твердым поверхностям

Температура поверхности раздела жидкость пар

Тепловой поток и температурное поле в жидкости, движущейся между двумя пористыми поверхностями

Теплоотдача оребренной поверхности стенки в охлаждающую жидкость

Теплоотдача при продольном омывании Теплоотдача плоской поверхности вынужденным потоком в однофазной среде жидкости

Теплоотдача при пузырьковом кипении на поверхностях нагрева, погруженных в большой объем жидкости

Теплоотдача при свободном растекании жидкости по поверхности нагрева

Течение жидкости со свободной поверхностью, аналогия с ударными волнами

Торцовые поверхности опор, использующих перекачиваемую жидкость

Трение и теплообмен в ламинарном пограничном слое сжимаемой жидкости на непроницаемой поверхности

Удар твердого тела о поверхность идеальной сжимаемой жидкости

Удар тела о поверхность несжимаемой жидкости

Украинский Л. Е. О пространственных формах движения пузырьков и условиях их проникновения в колеблющуюся жидкость со свободной поверхностью

Условия механического взаимодействия на поверхности раздела сред жидкость — газ

Условия на поверхности раздела двух жидкостей

Условия смачивания жидкостью твердой поверхности

Установившееся движение твердого тела произвольного вида под поверхностью жидкости

Установившиеся периодические волны на поверхности жидкости конечной глубины

Установки для относительных измерений интенсивности света, рассеянного объемом жидкости и поверхностью раздела двух жидкостей

Устойчивость поверхности раздела жидкостей в поле высокочастотных поступательных вибраций произвольной ориентаПоведение границы раздела жидкостей в вибрационном поле, поляризованном по кругу

Ферми-жидкость поверхность

Фильтрационный поток жидкости со свободной поверхностью

Формирование вихревых структур при падении капель па поверхность жидкости

Формы поперечных колебаний свободной поверхности жидкости

Центр статического давления жидкости на плоскую поверхность

Шлепок по свободной поверхности жидкости

Явления, происходящие при ударе капли жидкости по поверхности твердого тела



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте