Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

О газе в движении

Наличие межмолекулярных сил отталкивания приводит к тому, что молекулы могут сближаться между собой только до некоторого минимального расстояния. Поэтому можно считать, что свободный для движения молекул объем будет равен у —6, где — тот наименьший объем, до которого можно сжать газ. В соответствии с этим длина свободного пробега молекул уменьшается и число ударов о стенку в единицу времени, а следовательно, и давление увеличивается по сравнению с идеальным газом в отношении v/(v — b), т. е.  [c.9]


Однако для обычных систем, состоящих из большого числа частиц, наиболее вероятное направление процесса практически совпадает с абсолютно неизбежным. Поясним это на следующем примере. Пусть имеется равновесный газ. Выделим в нем определенный объем и посмотрим, возможно ли в этом объеме самопроизвольное увеличение давления. Из-за теплового движения чис ]о молекул в объеме непрерывно флуктуирует около среднего значения JV. Одновременно флуктуируют и температура, и давление, и внутренняя энергия, и т, д. Теория показывает, что относительная величина этих флуктуаций обратно пропорциональна корню квадратному из числа молекул в выделенном объеме, поэтому Др/р=1/ //У,  [c.28]

Опытные данные о влиянии скорости движения газовой среды на скорость окисления металлов (рис. 38, 39 и 96), согласно которым уже при небольших скоростях газового потока достигаются предельные значения скорости окисления металлов при данной температуре, указывают на то, что окисление металлов, дающих при окислении полупроводниковые окислы /7-типа, контролируется не только диффузией реагентов через окалину, но и переносом окислителя к поверхности раздела окалина — газ, т. е. внешней массопередачей (см. с. 65). Таким образом, увеличение скорости движения газовой среды в какой-то степени эквивалентно повышению парциального давления окислителя.  [c.135]

Члены, стоящие в правой части, за исключением g2, есть силы инерции. При рассмотрении микродвижения несущей фазы эти силы инерции не учитывались. Для дисперсной фазы эти силы могут играть роль только за счет большой плотности вещества частиц (p2 pi)i что имеет место, например, в смеси газа с твердыми частицами. В частности, только при pa pi за счет инерции частиц может сохраниться относительное движение ( j Ф г ) и вращение ( а Ф о) фаз в очень вязкой жидкости.  [c.163]

Очень часто закрученные течения, особенно в каналах представляют собой свободно-вынужденный вихрь. Граница между ними для осесимметричных каналов представляет собой также осесимметричную условную поверхность раздела вихрей. В зарубежной научно-технической литературе такой составной закрученный поток принято называть вихрем Рэнкина. Разделительная фаница для вихря Рэнкина определяется радиусом разделения вихрей Tj. Для Tj <г< г, движение газа подчиняется закону потенциального вихря, а для области О < г < — закону движения вынужденного вихря. В 1 л. 1.2 приведены общие характеристики вихрей [44].  [c.24]


В соответствии с предположениями о характерных размерах дисперсных систем газ—жидкость, движение среды в любой области газожидкостной смеси определяется уравнениями гидродинамики однофазной среды  [c.10]

Математическая постановка и решение задачи о движении несферического пузырька газа в жидкости могут быть осуществ-.лены для случая слабодеформированного пузырька. Сформулируем основные предположения. Будем считать, что Re 1, т. е. течение жидкости является ползущим . Пузырек газа свободно всплывает в жидкости под действием силы тяжести с постоянной скоростью и. Поместим начало координат в центр массы пузырька. Течение жидкости и газа будем считать осесимметричным. Уравнения движения жидкости вне пузырька и газа внутри пузырька будут иметь вид (2. 2. 7). Слабая деформация пузырька может быть описана при помощи малой безразмерной величины С ( os 0), так что уравнение формы поверхности примет вид  [c.65]

Известно, что присутствие ПАВ в газожидкостных системах может в значительной степени повлиять как на гидродинамические характеристики обеих фаз, так и на интенсивность процессов тепло- и массопереноса. В данном разделе в соответствии с [38] будут даны постановка и решение задачи о влиянии ПАВ на движение совокупности одинаковых сферических пузырьков газа в вязкой жидкости. Результаты, полученные в данном разделе, будут использованы в седьмой и восьмой главах при теоретическом анализе тепломассообмена между пузырьками газа и жидкостью.  [c.103]

Отметим, что, хотя в уравнении (4. 7. 1) интегрирование по размерам пузырьков ведется до бесконечности, из-за быстрого убывания константы коалесценции К (У, У) при У У . фактически учитывается коалесценция пузырьков с размерами меньше критического. Перемещение мелких пузырьков газа в жидкости происходит благодаря их тепловому (броуновскому) движению, а электрическое поле при этом только увеличивает вероятность коалесценции пузырьков в силу их диполь-дипольного взаимодействия. Поскольку такое взаимодействие является короткодействующим, электрическое поле не влияет на относительно большие перемещения пузырьков. Для больших пузырьков газа роль теплового движения сильно уменьшается, математически это отражается на быстром убывании К , У) при У, У оо.  [c.162]

Рассмотрим опять (см. 113), установившееся течение жидкости (газа) в трубке тока (или в трубе). Выделим в трубке объем жидкости 1—2, ограниченный сечениями 1 н 2, который за промежуток времени dt переходит а положение 3—4 (рис. 30J). Найдем, как за время dt изменится мо.мент количеств движения Ко этого объема жидкости относительно некоторого центра О. Рассуждая так же, как в ИЗ, придем к выводу, что это изменение определится равенством, аналогичным полученному при выводе формулы (23), т. е. что  [c.298]

При достаточно больших значениях числа Рейнольдса сопутствующее горению движение газа в трубе становится турбулентным, что в свою очередь оказывает обратное турбулизирующее действие на пламя. В вопросах о турбулентном горении еще много неясного, и они здесь не будут рассматриваться.  [c.667]

В частности, при истечении газа в пустоту через сопло конечных размеров (ри = О, По = < , q Xa) Q) в уравнении количества движения (108) исчезает второе слагаемое правой части, вследствие чего оно принимает вид  [c.422]

Вследствие весьма сложной картины движения частиц жидкости в турбулентном потоке до сих пор еще нет законченной строгой теории такого движения. Практическое значение пока имеют теории, которые базируются на аналогиях с кинетической теорией газов в сочетании с теми или иными гипотезами о характере распределения пульсационных величия.  [c.81]

Так как объем газа в большой ере зависит от температуры и давления, выводы, полученные при изучении капельных жидкостей, можно распространять на газы лишь в том случае, если в пределах рассматриваемого явления изменения давления и температуры незначительны. Значительные разности давлений, вызывающие существенное измене ше плотности газов, могут возникнуть при их движении с боль пими скоростями. Соотношение между скоростью движения жидкости и скоростью звука в ней позволяет судить о необходимое и учета сжимаемости р каж-  [c.15]


За расчетную схему примем наиболее общий случай течения в вихревой трубе с дополнительным потоком (рис. 4.7). В этом случае режим работы обычной разделительной вихревой трубы представляет собой предельный при О- Используем понятие элементарного объема вращающегося газа dQ. = V nrdr. Условие осевой симметрии обеспечивает отсутствие фадиентов в направлении угловой координаты ф. В сформированном потоке вихревой трубы радиальные скорости пренебрежимо малы. В процессе построения аналитической расчетной цепочки можно использовать принцип суперпозиции, т. е. независимость законов движения по нормальным друг к другу осям координат. Процесс энергообмена в сопловом сечении считаем заверщенным. Определим предельно возможные по разделению энергетические уровни потенциального и вынужденного вихрей. Длина пути перемешивания и фадиент давления определяют предельный эффект подофева приосевого турбулентного моля при его переходе на более высокую радиальную позицию. При этом делается допущение о переходе в сечении, перпендикулярном оси. Осевой снос моля не учитывают. Вязкость и теплопроводность проявляют себя, если присутствуют фадиенты скорости и температуры. Поэтому при формировании свободного вихря вязкость будем учитывать, анализируя процесс затухания окружного момента  [c.191]

Рассмотрим движение одиночного газового пузырька с постоянной скоростью и в неограниченной вязкой жидкости. Поскольку значение критерия Рейнольдса мало, можно считать, что за частицей отсутствует кильватерный след. Поскольку течение осесимметрично, теоретический анализ движения пузырька удобно проводить в терминах функции тока ф.. Сначала рассмотрим случай так называемого ползущего течения (Не 0). Решение данной задачи впервые было получено независимо Адамаром [8] и Рыбчинским [9] и является одним из наиболее важных аналитических решений задачи о движении пузырьков газа в жидкости.  [c.21]

При решении мы подразумевали, что линейная амплитуда колебаний газа в трубочке мала по сравнению с ее длиной I. В противном случае колебания соировон<даются выходом из трубочки наружу заметной д,оии находящегося в ней газа, и становится пеирименимым использованное выше линейное уравнение движения газа в трубочке.  [c.378]

Мы не рассматриваем вопроса о движении тел в очень разреженных газах, в которых длииа пробега молекул сравнима с размерами тел. Этот вопрос по существу не является гидродинамической проблсглой и должен рассматриваться с помощью кинстичсско теории газов.  [c.441]

Понятие о характеристиках (в трехмерном случае — характеристических поверхностях) имеет и несколько иной аспект. Это — лучк, вдоль которых распространяются возмущения, удовлетворяющие условиям геометрической акустики. Если, например, стационарньЕй сверхзвуковой поток газа обтекает достаточно малое преаятстаие, то вдоль отходящих от этого препятствия характеристик расположится стационарное возмущение движения газа. К этому результату мы пришли еще в 68 при изучении геометрической акустики движущихся сред.  [c.444]

Наконец, несколько слов об области применимости полученной формулы. К этому вопросу можно подойти следующим образом. Амплитуда колебаний газовых частиц в излучаемых телом звуковых волнах — порядка величины толщины тела, которую мы обозначим посредством S. Скорость же колебаний — соответственно порядка величины отношения St i// амплитуды б к периоду волны //О]. Но линейное приблил< ение для распространения звуковых волн (т. е. линеаризованное уравнение для потенциала) во всяком случае требует малости скорости движения газа в волне по сравнению со скоростью звука, т. е. должно быть i/p Vib/l, или, что фактически то же  [c.646]

Леко видеть, что не могут реально осуществляться также и качки, соответствующие участку над точкой О (vi > С], 2 < s). Такой скачок перемещался бы относительно находящегося перед ним газа со сверхзвуковой скоростью, а потому его возникновение никак не отражалось бы на состоянии этого газа. Это значит, что скачок должен был бы возникнуть вдоль поверхности, заранее определяемой условиями обтекания (поверхность, на которой при непрерывном течении достигались бы необходимые условия начала быстрой конденсации). С другой стороны, скорость скачка относительно остаюндегося позади него газа в данном случае была бы дозвуковой. Но уравнения дозвукового движения не имеют, вообще говоря, решений, в которых все величины принимают заранее определенные значения на произвольно заданной поверхности ).  [c.690]

Поясним закон сохранения количества движения простым примером. Рассмотрим систему орудие — снаряд , причем для простоты будем пренебрегать массой пороховых газов, обра-зуюихихся при выстреле. Пусть тело орудия имеет массу Шор, снаряд — массу пьп- Будем предполагать, что конструкция лафета такова, что ствол расположен горизонтально и откат его происходит также в горизонтальном направлении. Примем ось ствола в направлении выстрела за ось Ох тогда силы тяжести не дают проекций на эту ось, точно так же, как и опорные реакции лафета, если пренебречь трением ствола в направляющих и реакцией гидротормоза, возникающими при откате орудия. При этих условиях, применяя закон сохранения количества движения в проекции на ось Ох и обозначая соответственно через t op и t H абсолютные величины скоростей орудия и снаряда после выстрела, будем иметь  [c.109]

Течение газа в любом участке смесительной камеры описывается тремя уравнениями сохранения энергии, массы и количества движения. Если поток газа в выходном сечении камеры считать одномерным, т. е. полагать процесс выравнивания параметров смеси по сечению полностью закончившимся, то указанных трех уравнений достаточно для определения трех параметров потока в выходном сечении по заданным начальным параметрам газов на входе в камеру. Три параметра, как известно, полностью характеризуют состояние потока газа и позволяют найти любые другие его параметры. В частности, если это требуется, по величине полного давления смеси Ps можно определить потери в процессе смешения потоков. Таким образом, при составлении основных уравнений мы не вводим никаких условий о необратимости процессов, однако после решения уравнений приходим к результату, который свидетельствует о том, что в рассматриваемом процессе есть потери полного давления, т. е. рост энтропии. Аналогичное положение возникало при решении задачи о параметрах газа за скачком уилотнения, которые, кстати сказать, определялись по начальным параметрам потока теми же тремя уравнениями.  [c.505]


Мы определили выше расход газа в длинной трубе при полностью диффузном отражении молекул стенками если часть молекул о отражается диффузно, а остальные молекулы отражаются зеркально, то расход газа по трубе возрастает (скорость движения вдоль трубы зеркально отраженных молекул после ударов о стенку не изменяется). Смолуховскип ) показал, что  [c.174]

Н. Е. Жуковский, О движении воды в открытом 1ка1нале и о ивижении газов в трубах, 1 9Й2 Аналогия между движением газа В трубе с большой скоростью , 1925 (Поли. собр. сон., т. VII, 1932, стр. 364—Зв9, 390—404).  [c.14]


Смотреть страницы где упоминается термин О газе в движении : [c.119]    [c.136]    [c.64]    [c.223]    [c.161]    [c.65]    [c.50]    [c.304]    [c.484]    [c.522]    [c.550]    [c.564]    [c.591]    [c.207]    [c.208]    [c.67]    [c.233]    [c.499]    [c.499]    [c.540]    [c.417]    [c.117]    [c.297]    [c.280]   
Смотреть главы в:

Статистические теории в термодинамике  -> О газе в движении



ПОИСК



Автомодельные движения газа со сферическими, цилиндрическими и плоскими волнами

Адиабатическое движение газа в трубе постоянного сечения при наличии сопротивления трения

Анализ характера движения газов в циркуляционной установке и его влияния на процесс диффузионного насыщения

Безвихревое сверхзвуковое движение газа

Брезертоновский механизм понижения подвижности газа. Движение индивидуального пузыря

Броуновское движение в сильно разреженном газе

Вагранки Движение газов

Взаимодействие жидкостей и газов с обтекаемыми телами при установившемся движении

Вихревые движения газа

Влияние движения газов на движение материалов

Влияние электрического поля на движение пузырька газа в жидкости

Вязкое движение сжимаемого газа по трубе

Газогенераторы с противоточным движением газа

Газы Уравнение движения

Газы движение по трубам

Газы: Истечение из отверстия 35—41 Режимы движения

Глава одиннадцатая. Движение газа через решетки турбомашик

ДВИЖЕНИЕ ГАЗОВ В ПОРИСТОЙ СРЕДЕ Движение газов в пористой среде Установившееся течение газов. Линейные системы

Давление в критической точке потока газа. Измерение скорости движения газа

Движение абсолютно твердого в идеальном газе

Движение в потоке газа капель, оторвавшихся от поверхности

Движение вытекших газов

Движение вязкого газа дозвуковое

Движение газа автомодельное

Движение газа адиабатическое

Движение газа адиабатическое изотермическое

Движение газа адиабатическое пеустановнвшееся

Движение газа адиабатическое установившееся

Движение газа баротропное

Движение газа в диффузорах. Ступень эжектора 7- 1. Основные характеристики и расчет диффузоров

Движение газа в криволинейных каналах

Движение газа в трубе переменного сечения. Сопло Лаваля

Движение газа в трубе постоянного сечения с подогревом

Движение газа в цилиндрической трубе

Движение газа вне выпуклой поверхност

Движение газа вне выпуклой поверхности. Обтекание угла, большего чем Выход из отверстия. Движение внутри трубы Сопло Лаваля

Движение газа дозвуковое

Движение газа за обратными уступами

Движение газа и газированной жидкости в пористой среде Дифференциальные уравнения движения газа в пористой среде

Движение газа изотермическое

Движение газа около вогнутой поверхности. Образование сильного разрыва. Движение внутри угла, меньшего чем я. Обтекание профиля с острой передней частью

Движение газа перед поршнем

Движение газа по прямолинейной трубке постоянного сечения

Движение газа под действием кратковременного удара

Движение газа под поршнем

Движение газа при наличии сопротивлений

Движение газа при наличии трения 5- 1. Температура торможения в вязкой жидкости

Движение газа с малыми возмущениями Вывод уравнения движения

Движение газа со взвешенными в нем твердыми частицами

Движение газов

Движение газов

Движение газов в печах

Движение газов в печах и сушилках

Движение газов в трубах

Движение газов и материалов

Движение газовых молекул и свойства газов

Движение жидкостей и газов Движение твердых тел в жидкостях и газах ОТДЕЛ И. МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ОСНОВЫ ТЕРМОДИНАМИКИ Основы молекулярно-кинетической теории

Движение несжимаемого газа (жидкости)

Движение одиночного пузырька газа в сплошной среде

Движение печных газов

Движение подогреваемого газа

Движение подогреваемого газа по трубе постоянного сечения

Движение с подогревом газа

Движение сжимаемого газа по трубе

Движение совокупности сферических пузырьков газа в идеальной жидкости

Движение сферического пузырька газа при больших числах Рейнольдса

Движение тел в газах при сверхзвуковых скоростях. Сопротивление снарядов

Движение тел в жидкости или газе

Движение тел в жидкостях и газах

Движение тонкого профиля в сжимаемом газе с дозвуковой скоростью

Движение шихтовых материалов и газов в доменной печи

Движения газа пространственно-однородные

Движения газа с малыми возмущениями

Динамика идеальной жидкости и газа. Основные уравнения и общие теоремы Идеальная жидкость. Основные уравнения движения

Дифференциальные уравнения движения жидкостей и газов в пористых средах

Дополнительные условия подобия потоков при движении газа с большой скоростью

ЗД Исследование теплоотдачи при движении газа с больЪщюй скоростью

Задача о движении газа за поршнем, выдвигаемым с постоянной скоростью

Задача о движении газа перед поршнем в общем случае

Законы движения газа

Законы сохранения массы и энергии при движении газа

Зоб Оглавление Уравнение движения сжимаемых жидкостей и газов

Изменение площади поперечного сечения канала по направлению движения газа

Изоэнтропическое движение газа

Интеграл Бернулли в случае движения газа с усложненной термодинамикой

Интегрирование уравнений неустановившегося изотермического движения газа в трубопроводе

Интегрирование уравнения установившегося одномерного движения газо-жидкостных смесей при расслоенной структуре течения

Использование законов движения газов и тепломассообмена для интенсификации процес3- 1. Общие положения

Исследование теплоотдачи при движении газа с большой скоростью

К общей теории одномерных движений газа

Картина движения газа и частиц

Количество движения жидкости и газа

Коэффициент волнового при движении газа по трубе

Краткий вывод основных уравнений движения газа методами молекулярной теории. Уравнения Барнета

Критический режим движения газа

Ламинарное движение газа и жидкости в пограничном слое с поверхностью разрыва. Черный

Ламинарное движение, влияние броуновского движения частиц газом

Ламинарный пограничный слой при движении газа с большими скоростями

Литье под давлением — Гидродинамические условия удаления газов из полости критические скорости ламинарного движения, максимальная скорость заливки

Литье под давлением — Гидродинамические условия удаления газов из полости формы 260 — Движение струи

МОЛЕКУЛЫ ЯВЛЯЮТСЯ СИЛОВЫМИ ЦЕНТРАМИ ВЛИЯНИЕ ВНЕШНИХ СИЛ И ВИДИМЫХ ДВИЖЕНИЙ ГАЗА Вывод дифференциального уравнения с частными производными для

Матричная форма записи решений уравнений для участка тракта с неизотермическим движением газа

Место механики жидкости и газа в науке о движении материальных тел

Метод касательных клиньев в осесимметричном движении газа

Метод касательных клиньев в плоском движении газа

Механика движения газов в вагранке

Моделирование движения взвеси в потоке газа или жидкости

Моделирование движения газов

Модель продувки цилиндра при послойном движении воздуха и газа

Неизэнтропическое движение газа по трубе при наличии сопротивления

Нелинеаризированные уравнения движения идеального сжимаемого газа. Переход в плоскость годографа. Уравнения Чаплыгина

Нестационарные волновые движения жидкости с пузырьками газа

О движении разреженного газа в пористых телах

О нестационарных потенциальных движениях политропнош газа с вырожденным годографом

Об уравнениях равновесия и движения массы газа, моделирующей звезду

Обтекание конических тел при движении газа с большой сверхзвуковой скоростью. А. Л. Гонор

Обтекание тел вращения сверхзвуковым установившимся потоком газа Уравнение движения

Общая теория установившихся движений идеальных жидкости и газа. Интеграл Бернулли

Общие уравнения движения однородного сжимаемого газа

Одномерное движение газа 2- 1. Основные уравнения одномерного течения. Скорость звука

Одномерное движение газа по трубе переменного сечения Истечение из резервуара большой емкости сквозь сходящееся сопло

Одномерное движение невязкого газа

Одномерное движение сжимаемого газа

Одномерное движение сжимаемого газа (газовая гидравлика)

Одномерное неустановившееся движение газа с конечными возмущениями Волна разрежения в трубе

Одномерное прямолинейное движение сжимаемого вязкого газа. Движение внутри скачка уплотнения. Понятие о толщине скачка

Одномерное стационарное движение газа Основные уравнения для непрерывного течения

Одномерное стационарное движение газа по трубе переменного сечеИстечение газа сквозь сопло

Одномерное стационарное движение газа по трубе переменного сечения

Одномерное течение в сопле Лаваля. Движение газа с.притоком тепла

Одномерные неустановившиеся движения газа, несущего электрический заряд при нулевом давлении. В. А. Левин

Основные законы движения газа

Основные законы движения газов

Основные понятия о движении газов

Основные уравнения движения вязкого газа

Основные уравнения движения газа в двигателях и их элементах

Основные уравнения механики многофазных сред .. — Законы сохранения системы уравнений взаимопроникающего движения смеси газа н твердых частиц

Основы газовой динамики Законы движения газов

Особенности процесса теплоотдачи при движении газа с большой скоростью

Осредненные уравнения движения вязкого сжимаемого теплопроводного газа

Относительное движение единичной струйки газа в рабочем колесе

Памфилова движения дымовых газов

Первые интегралы уравнений движения идеального газа

Плоские установившиеся движения идеальных жидкости и газа

Плоское безвихревое движение идеального газа

Плоское безвихревое движение сжимаемого газа Основные уравнения плоского стационарного безвихревого движения сжимаемого газа. Линеаризированные уравнения

Плоское движение газа при постоянной энтропии 3- 1. Потенциальное движение жидкости

Плоское дозвуковое движение газа с конечными возмущениями Вывод уравнений Чаплыгина

Полная система уравнений движения газа с физико-химическими превращениями. Простейшие интегралы. Предельные режимы

Понятие о подобии гидродинамических явлений. Безразмерные уравнения движения вязкой жидкости и газа. Условия подобия

Понятие о стационарном (установившемся) движении газа

Постановка и решение задачи о движении несферического пузырька газа в жидкости

Потенциальное движение газа с дозвуковыми скоростями Приближенные методы С. А. Чаплыгина и С. А. Христиановича

Потенциальное движение газа со сверхзвуковыми скоростями. Метод характеристик

Потенциальное движение газа. Общее уравнение для потенциала скоростей

Потенциальное движение идеального газа

Потенциальное движение реального газа

Потенциальное движение сжимаемого газа

Потенциальное дозвуковое движение газа в случае малых возмущений в потоке

Потенциальное сверхзвуковое движение газа в случае малых возмущений в потоке

Предельная скорость движения газа. Критерий подобия

Предельная скорость движения газа. Число Мака

Приложение теоремы к движению жидкости (газа)

Приложение теоремы моментов к движению жидкости (газа)

Пример неадиабатического движения газа

Произвольное одномерное движение сжимаемого газа

Пространственное безвихревое движение жидкости и газа

Пуассона Стокса движения вязкого газа

Развитое движение жидкой пленки, обтекаемой газом

Разлёт газа при одномерном движени

Распространение возмущений давления в сжимаемой жидкости (газе) и движение тела со сверхзвуковой скоростью

Расчет сопел при дозвуковом и сверхзвуковом движении газа

Расширяющийся сверхзвуковой поток. Движение газа в секторе разрежения

Ребров, Теплообмен цилиндра при свободном движении газа в разреженном пространстве

Результаты опытного исследования теплоотдачи при больших скоростях движения газа

Связь между параметрами газа в абсолютном и относительном движениях

Се pfpeji сКонвективная теплоотдача, ( р,У e.rJpt, Теплоотдача при вынужденном движении жидкости и газов

Сеточные аппроксимации уравнений одномерного нестационарного движения газа

Скорость газа относительная движения газа максимальная

Скорость предельная (максимальная) движения газа

Скорость распространения ударной волны. Спутное движение газа за ударной волной

Слой вихревой при движении газа с большими скоростями

Слой пограничный при движении газа

Смесь жидкости и газа движение по трубам)

Сопротивления движению газов

Состояние слоя. Аэродинамика струевых и факельных процессов. . — Естественное и принудительное движение газов

Струя газа свободная свободная, ее движение

Схемы движения газов

Теорема Бернулли о сохранении полной механической энергии при стационарном баротропном движении идеальной жидкости и газа

Теплообмен между неподвижной насадкой и стенкой аппарата при движении газа через насадку

Теплообмен при большой скорости движения газа

Теплообмен при движении газа через неподвижную насадку

Теплообмен при движении газа через неподвижную насадку в условиях нестационарного режима

Теплообмен при движении газа через неподвижную насадку в условиях стационарного режима

Теплоотдача при большой скорости движения газа

Теплоотдача при вынужденном движении жидкостей и газов

Теплоотдача при движении газа или

Теплоотдача при движении газа или жидкости

Теплоотдача при движении газа или жидкости в трубах

Теплоотдача при свободном движении газа или

Теплопередача излучением в условиях противоточного и прямоточного движения газов и нагреваемого материала

Троектория движения газов в вагранке

УРАВНЕНИЯ - УСИЛИЯ движения газов

УРАВНЕНИЯ движения газов

УСТАНОВИВШЕЕСЯ ДВИЖЕНИЕ ИДЕАЛЬНЫХ И РЕАЛЬНЫХ ГАЗОВ В ТРУБАХ

УСТАНОВИВШИЕСЯ ДВИЖЕНИЯ Установившиеся движения газа. Основные уравнения и их интегралы Двумерные движения

Уравнение Д. Бернулли для установившегося движения идеальной, сжимаемой жидкости. Критическая скорость газа

Уравнение Чаплыгина (общая задача о двухмерном стационарном движении сжимаемого газа)

Уравнение баланса энергии при адиабатическом движении идеального и совершенного газа

Уравнение движения реального газа

Уравнение движения частицы в потоке газа или жидкости — Правила моделирования движения взвеси

Уравнение динамической возможности движения жидкостей (газов)

Уравнение моментов количества движения для вязкого теплопроводного газа

Уравнение моментов количества движения для идеального газа

Уравнение неразрывности движения газа вдоль криволинейной поверхности

Уравнения Чаплыгина для плоского потенциального движения газа

Уравнения адиабаты при переменной движения газа

Уравнения движения вязких жидкостей и газов

Уравнения движения вязкого газа

Уравнения движения вязкого сжимаемого однородного теплопроводного газа в произвольной криволинейной системе координат

Уравнения движения вязкого теплопроводного неоднородного сжимаемого газа в произвольной криволинейной системе координат

Уравнения движения вязкого теплопроводного, химически реагирующего газа

Уравнения движения газа Деформация частицы газа

Уравнения движения газа в напряжениях

Уравнения движения для нестационарного течения газа

Уравнения движения жидкости и газа

Уравнения движения идеальной баротропной сжимаемой жидкости или газа

Уравнения движения идеальных (не вязких) жидкостей и газов

Уравнения движения неравновесного газа

Уравнения движения струй жидкости в потоке газа

Уравнения двумерного автомодельного неустановившегося движения газа

Уравнения для характеристик в плоскости годографа для частных случаев движении газа

Уравнения кинетической теории газов Описание движения системы многих частиц

Уравнения одномерного движения газа

Уравнения пограничного слоя при больших скоростях движения газа

Уравнения турбулентного движения вязкого газа

Уравнения турбулентного движения газа

Ускорение движения жидкости и газа

Установившееся движение газов в трубах

Установившееся изотермическое движение идеального газа в трубопроводе постоянного сечения

Установившееся сверхзвуковое течение газа — с конечными возмущениями Вывод основных уравнений движения

Установившиеся движения газа в трубке

Установившиеся движения газа в трубке. Течения с разрывами (продолжение)

Федоров, Применение теории локального моделирования к исследованию теплообмена и сопротивления при движении газа в каналах

Физические свойства несовершенных газов. Уравнения движения

Физическое моделирование многоструйного изотермического и не изотермического движения газов

Фокусирование газа в точке при одномерном движени

Характеристики уравнений осесимметричного установившегося движения газа

Характеристические поверхности уравнений пространственного движения газа

Центрированная волна разрежения как пример автомодельного движения газа

Экспериментальное подтверждение закона Стокса для движения в газах

Эффективность передачи количества движения от частиц газу



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте