Сжимаемость жидкостей

Для сжимаемых жидкостей можно записать [c.49]

Для тихоходных насосов, работающих при невысоких давлениях, когда запаздывание клапанов и влияние сжимаемости жидкости незначительны, их индикаторные диаграммы близки по форме к прямоугольным (a d g a па рис. 3.10). В этом случае потери гидравлического происхождения можно разделить на мощность потерь Хрц давления и мощность утечек qy. [c.291]

На практике в уравнение (1-84) вводят эмпирический коэффициент для учета рассеяния энергии вследствие трения и других необратимых процессов. Уравнение (1-84) также находит применение для сжимаемых жидкостей, когда изменение давления достаточно мало по сравнению с абсолютным давлением. В таких случаях изменение удельного объема среды незначительно. [c.56]

Влияние давления на равновесный состав смеси можно объяснить принципом Ле-Шателье — с повышением давления возрастают равновесные концентрации компонентов для той части уравнения реакции, которой соответствует меньший объем. Это влияние наиболее ярко проявляется в газовых системах влияние давления на равновесные концентрации незначительно для мало сжимаемых жидкостей и твердых веществ. [c.303]

Пренебрегая сжимаемостью жидкости, составить дифференциальное уравнение колебаний выведенного из положения равновесия клапана и определить частоту его колебаний, считая, что сила трения А, действующая на клапан, линейно зависит от его скорости [c.363]

Дифференциальное уравнение сплошности, или непрерывности, для сжимаемых жидкостей имеет вид [c.408]

При более сильных сокращениях пузырька амплитуда возмущений может стать сравнимой с его радиусом и он может раздробиться. При этом при достаточно больших неустойчивость пузырька может проявиться еще до того, как станет существенным влияние поверхностного натяжения (влияние 22/а), а также влияние вязкости и сжимаемости жидкости. [c.259]

Введя сжимаемость жидкости в виде [c.232]

В случае сжимаемой жидкости давление должно уравновешивать массовые силы, а функции и, v, w, ро необходимо подчинить уравнению энергии. [c.184]

При учете сжимаемости жидкости появится новое число подобия — число Маха М = У/а, где а — скорость звука в сжимаемой жидкости. Это число подобия тоже войдет в критериальную зависимость типа (46). [c.561]

Рассмотрим движение газа (сжимаемой жидкости) параллельно оси Ох. Такое движение газа называют одномерным. В случае одномерного движения = г = 0. — V (х, I) и уравнения (45) в случае баротропного процесса [c.565]

Объем жидкости, протекающей через поперечное сечение трубки, отнесенный к единице времени, называется расходом. Расход вдоль трубки тока будет постоянным, если пренебречь сжимаемостью жидкости. Назовем далее отнесенное к единице времени количество движения жидкости, протекающее через поперечное сечение трубки тока, потоком количества движения. [c.52]

В этой книге не излагается значительно более сложная и менее наглядная теория пограничного слоя в сжимаемой жидкости. Сжимаемость должна учитываться при скоростях, сравнимых со скоростью звука (или превышающих ее). Ввиду возникающего при этом сильного разогрева газа и обтекаемого тела оказывается необходимым рассматривать уравнения движения в пограничном слое совместно с уравнением теплопередачи в нем. Может оказаться также необходимым учет температурной зависимости коэффициентов вязкости н теплопроводности газа, [c.230]

Следует иметь в виду, что при тех больших скоростях, когда наступает кризис сопротивления, может уже стать заметным влияние сжимаемости жидкости. Параметром, характеризующим степень этого влияния, является число M=J7/ , где с — скорость звука жидкость можно рассматривать как несжимаемую, если М С 1 ( 10). Поскольку из двух чисел М и R лишь одно содержит размеры тела, то эти числа могут меняться независимо друг от друга. [c.257]

Переходя к изучению движения сжимаемой жидкости (или газа), мы начнем с исследования малых колебаний в ней колебательное движение с малыми амплитудами в сжимаемой жидкости называют звуковыми волнами. В каждом месте жидкости в звуковой волне происходят попеременные сжатия и разрежения. [c.350]

Эта формула представляет собой обобщение формулы (16,3) на случай сжимаемой жидкости и наличия теплопроводности. [c.423]

Когда скорость движения жидкости делается сравнимой со скоростью звука или превышает ее, на передний план выдвигаются эффекты, связанные с сжимаемостью жидкости. С такого рода движениями приходится на практике иметь дело у газов. Поэтому о гидродинамике больших скоростей говорят обычно как о газодинамике. [c.441]

Тангенциальные разрывы, на которых испытывают скачок касательные компоненты скорости, рассматривались нами уже в 29. Там было показано, что в несжимаемой жидкости такие разрывы неустойчивы и должны размываться в турбулентную область. Аналогичное исследование для сжимаемой жидкости показывает, что такая неустойчивость имеет место и в общем случае произвольных скоростей (см. задачу 1). [c.452]

ПренеГфсгать сжимаемостью жидкости, как это обычно допускается в задачах гидравлики, и данном случав нельзя, так как малая сжимаемость жидкости и являете) причиной Еоэпикнопепия большого, ио конечного ударного даьленин. [c.141]

Действительная подача насоса меньше идеальной вследствие утечек через зазоры нз рабопих камер и полости нагнетання, а при больших давлениях насоса еще н за счет сжимаемости жидкости. [c.274]

Влияние сжимаемости жидкости растет с уоеличением давления насоса. На рис. 3.9 приведен график подачи трехцилиндрового насоса, аналогичный гра [c.286]

Рис. 3.9. Влияние сжимаемости жидкости на равномерность подачи трсхциливдрового насоса

На том же графике нанесены наклонные прямые зависимости Mj. от И[, при постоянных значениях рабочего объема или, что то же, при е onst и = onst. Эти прямые представляют нагрузочные характеристики гидропривода, которые были показаны на рис. 3.94. Их наклон характеризует уменьшение частоты вращения выходного вала гидропривода (просадку) с возрастанием давления рг из-за утечек li сжимаемости жидкости. [c.390]

В некоторых случаях многофазная смесь может быть описана в рамках одной из известных классических моделей, в которых неоднородность отражается в значениях модулей, коэффициентов сжимаемости, теплоемкостей и т. д. (заранее определяемых через физические свойства фаз), т. е. только в уравнениях состояния смеси (см. 5 гл. 1). Например, жидкость с пузырями может иногда описываться в рамках идеальной сжимаемой жидкости, а грунт — в рамках упругой или упруго-пластической модели. Но при более интенсивных нагрузках, скоростях движения или в ударных процессах эти классические модели обычно перестают работать и требуется введение новых моделей и новых параметров, в частности, последовательно учитывающих неоднофазность, а именно существенно различное поведение фаз (различие плотностей, скоростей, давлений, температур, деформаций и т. д.) и взаимодействие фаз между собой. При этом проблема математического моделирования без привлечения дополнительных эмпирических или феноменологических соотношений и коэффициентов достаточно строго и обоснованно (например, методом осреднения более элементарных уравнений) может быть решена только для очень частных классов гетерогенных смесей и процессов. Эти случаи тем не менее представляют большое методическое значение, так как соответствующие им уравнения могут рассматриваться в качестве предельных или эталонов, дающих опорные пункты при менее строгом моделировании сложных реальных смесей, с привлечением дополнительных гипотез и феноменологических соотношений. Два таких предельных случая подробно рассмотрены в 5, 6 гл. 3. [c.6]

Дисперсные смеси двух сжимаемых фаз с фазовыми превращениями. Рассмотрим подробнее гетерогенную смесь двух сжимаемых жидкостей т = 2), в каждой из которых отсутствуют эффекты нрочностп. Пусть вторая фаза (i = 2) присутствует в виде отдельных. одинакового размера включений, непосредственными взаимодействиями (например, столкновениями) между которыми можно пренебречь первая фаза (i = 1) является несущей средой, описываемой моделью вязкой жидкости. В этом случае при достаточно малых объемных содержаниях дисперсной фазы будем полагать, что воздействие вдоль граничной поверхности выделенного объема смеси, описываемое тензором, приходится на несущую фазу, а воздействие на дисперсную фазу определяется силой со стороны несущей фазы на целое число частиц, находящихся в этом объеме. Таким образом, примем [c.33]

В данном уравнении используют поправки, учитывающие в некотором, так называемом квазиакустическом приближении малую сжимаемость жидкости, которая может приводить к акустическому излучению энергии пульсационного радиального движения в бесконечность и к дополнительному сдвигу фаз между пульсациями давления в жидкости и скоростью стенок пузыря. Эти поправки (см. [54]) основаны на гипотезах, состоящих в том, что возмущения Гф (гипотеза Триллипга — Херринга, где ф — потенциал радиального движения) или величины г ш 12 - - Ui — p/pi) (гипотеза [c.268]

Эти уравнения можно обобщить для учета акустического излучения из-за сжимаемости жидкости с помощью уравнения (5.8.6а) и для учета возможной неадиабатичности поведения газа с помощью показателя политропы п, где п = 1 для изотермического поведения газа (0g = 0) и п = 7 для адиабатического поведения [c.301]

Это связано с трудностями, определяемыми, с одной стороны, малыми размерами вихревых труб, а с другой — существенными радиальными фздиентами параметров, что усложняет само измерение и заметно снижает его точность. Зонды калибруют обычно в безградиентном комбинированном потоке, что приводит к появлению заметной по величине систематической погрешности при измерении в трехмерном закрученном потоке сжимаемой жидкости в условиях высоких значений радиального фадиента давления. [c.106]

Однако устойчивость будет наблюдается и при политропном распределении с показателем политропы I <п< к, гпе к = С /С,. В этом диапазоне процесс переноса тепла против градиента температуры обусловлен крупномасштабной турбулентностью. Хин-це считает также, что аномальная температура в следе за телами при их обтекании сжимаемыми жидкостями с большим числом Маха [197] может быть объяснена переносом энергии при совершении турбулентными молями квазимикрохолодильных циклов. По мнению Хинце [197], это явление объясняет и физическую сущность эффекта Ранка. К тому же выводу приходят И.И. Гусев и Ф.Д. Кочанов [35], получившие для плоского кругового потока в сопловом сечении политропное распределение параметров [c.165]

На динамику парового пузырька в жидкости влияют различные факторы, зависящие от стадии его роста или охлопывания и от условий, в которых они происходят, в число этих факторов входят вязкость, поверхностное натяжение, сжимаемость жидкости, ее инерция и плотность теплового потока от пузырька к жидкости при конденсации или испарении. Исчерпывающий обзор по этому вопросу представлен в работе [218]. [c.134]

Кроме того, при ж = 1 Пр рц и и т]р т]. Решение уравнения (8.100) можно получить, используя метод Блазиуса [686] для пограничного слоя на плоской пластине аналогично тому, как используется метод Чепмена и Рубезина для адиабатического потока сжимаемой жидкости на плоской пластине [6861. [c.359]

Маррей [564] подробно исследовал различные аспекты неустойчивости в псевдоожиженных слоях, включая распространение малых возмущений, распространение поверхностной волны, горячив слои (сжимаемая жидкость), центробежные слои и электромагнитные эффекты. Рассмотрим метод, примененный им при исследовании распространения малых возмущений в двумерных (координаты X, у Т1 единичные векторы 1, несжимаемых слоях для случая рр/р 1, и учтем только влияние силы тяжести. Устойчивое состояние можно описать выражениями [c.411]

Для насоса, если пренебречь сжимаемостью жидкости в полостях насоса, неравномерностью подачи из-за кинематики, влиянием индикаторных характеристик, можно использовать эквивалентную схему, показанную на рис. 2.25. Здесь зависимый источник момента силы М и момент инерции J представляет механическую часть насоса, зависимый источник Qm и сопротивление утечки Ry — гидравлическую часть. Связь между подсистемами — гираторного типа. Поскольку применяются источ- [c.106]

Рассмотрим земную атмосферу как покоящуюся сжимаемую жидкость, на которую действуют силы тяжести, наттравленные в сторону, противоположную радиусу Земли. [c.252]

В механике ньютоновских жидкостей рассматривают различные их модели, Наиболее простой моделью жидкости является несжимаемая идеальная жидкость, для которой плотность р = onst (несжимаемая) и коэффициент динамической вязкости р = О (идеальная). Другой моделью является вязкая несжимаемая жидкость. Для нее р = onst и р = = onst. Самой простой моделью сжимаемой жидкости является идеальная сага-маемая жидкость, или идеальный газ. Для него р = О, а плотность уже не является постоянной. Она для совершенного газа связана с давлением р и температурой Т уравнением состояния (уравнением Клапейрона) [c.557]

Уменьшение объема при постоянном давлении может происходить до тех пор, пока весь газ в сосуде не превратится в нсидкость. Дальнейшее уменьшение объема приводит к резкому возрастанию давления. Это объясняется малой сжимаемостью жидкости. [c.87]

Гидравлика и аэродинамика (1975) -- [ c.10 ]

Гидравлика и аэродинамика (1987) -- [ c.9 ]

Гидравлика и гидропривод (1970) -- [ c.10 ]

Жидкости для гидравлических систем (1965) -- [ c.20 , c.112 , c.113 , c.290 , c.291 ]

Справочное пособие по гидравлике гидромашинам и гидроприводам (1985) -- [ c.8 , c.9 , c.17 , c.256 ]

Гидроаэромеханика (2000) -- [ c.11 , c.48 ]

Пластичность и разрушение твердых тел Том1 (1954) -- [ c.47 ]

Ультразвук и его применение в науке и технике Изд.2 (1957) -- [ c.213 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...