Нулевая скорость

Таким образом, как динамическая вязкость, так и динамическая жесткость (или модуль упругости) представляют собой величины, зависящие от частоты. Динамическая вязкость монотонно убывает до нуля с увеличением частоты. Значение, соответствующее (0 = 0, должно совпадать с вискозиметрической вязкостью при нулевой скорости сдвига [c.220]

Космический аппарат массы m приближается к планете по прямой, про.ходящей через ее центр. На какой высоте Н от поверхности планеты нужно включить двигатель, чтобы создаваемая им постоянная тормозящая сила, равная тТ, обеспечила мягкую посадку (посадку с нулевой скоростью) Скорость космического аппарата в момент включения двигателя равна с о, гравитационный параметр планеты р, ее радиус R притяжением других небесных тел, сопротивлением атмосферы и изменением массы двигателя пренебречь. [c.396]

Если отнести Тг и W2 к потоку с нулевой скоростью (при полном торможении газа), 7i и Ш1 к сечению потока, который еш,е не испытывает торможения, то получим [c.438]

Положение системы материальных точек, определяемое в некоторой системе отсчета обобщенными координатами = (/= = 1, п), называется положением равновесия для наблюдателя, связанного с этой системой отсчета, если система материальных точек, будучи приведена в это положение с нулевыми скоростями q / = 0 (/=1, )> остается в нем сколь угодно долго. [c.209]

Задача 817. Материальная точка массой т= кг под действием силы F = i (е — х- -2х) движется вдоль оси Ох (х м, t—сек, F—hi. Определить уравнение движения точки, если в начальный момент она имела нулевую скорость и находилась в начале координат. [c.305]

Поместив начало координат в начальном положении проекции точки на плоскость и направив ось Ох вдоль направления силы F, а ось Oz — по нормали к плоскости, найти координаты места падения точки на плоскость и модуль скорости точки в этот момент, если в начальный момент она находилась на расстоянии h от плоскости и имела нулевую скорость. Весом точки пренебречь. [c.316]

Найти уравнения движения точки, если в начальный момент она имела нулевую скорость и занимала положение М , О, 0). [c.318]

При движении системы к части цепочки, свешивающейся со стола, добавляются новые фрагменты, имеющие в момент присоединения по условию задачи нулевую скорость. Имеем систему переменного состава, к которой применимы уравнения Леви-Чивита. [c.411]

Для критических точек (точки с нулевой скоростью), находящихся на окружности, [c.267]

Гидростатические опоры скольжения. В опорах, несущих значительную нагрузку при сравнительно малой скорости скольжения, жидкостный режим трения обеспечивается подачей смазки под давлением. Необходимая величина давления определяется из условия всплывания вала при пуске, начиная от нулевой скорости, и поддержания его в таком состоянии при полной нагрузке. Нагнетаемая насосом смазка разделяет поверхности цапфы и подшипника и обеспечивает длительную работу практически без износа. Одна из конструкций гидростатических [c.447]

Мгновенная ось была выше определена как ось бесконечно малого поворота тела. Мгновенную ось можно также определить как геометрическое место точек тела, имеющих в данный момент нулевую скорость. Если обозначить вектор-радиус какой-нибудь точки М мгновенной оси через г, то из условия равенства нулю скорости этой точки получим [c.274]

Контроль решения. Графики на рис. 58 не имеют разрывов. При f=0 и t=x угловые скорости звеньев близки нулю, что отвечает нулевой скорости груза А в эти моменты времени. Проведем графоаналитическую проверку. Извлечем из таблицы счета значения Ч>1. ф2, <рз. соответствующие моменту времени t=0,56, и вычислим для этого момента времени скорость точки А [c.87]

Картина бесциркуляционного обтекания профиля обладает следующими основными особенностями. Набегающий поток разделяется у профиля на две части, обтекающие соответственно его верхнюю п нижнюю поверхности (рис. 10.8, а). Точка А, в которой струи разделяются и поток имеет нулевую скорость, называется передней критической точкой пли точкой раздела струй. Точка С, где струи вновь сходятся, называется точкой слияния струй или задней критической точкой. [c.22]

Как Яд, так и т)( возрастают с увеличением скорости полета, но с уменьшением скорости экономичность двигателя и тяга резко падают, а при нулевой скорости тяга будет [c.171]

Ранее упоминалось, что при течении вязкой жидкости вблизи твердой поверхности образуется слой, в пределах которого осуществляется переход от нулевых скоростей к тем их значениям, которые имели бы место в идеальной жидкости, обтекающей данную поверхность. Этот слой, называемый пограничным, представляет собой часть области течения, в которой главным образом проявляется действие вязкости. За пределами пограничного слоя ее влияние пренебрежимо мало и течение может считаться безвихревым. Это обстоятельство, установленное многочисленными экспериментальными и теоретическими исследованиями, является важнейшим, так как позволяет весь поток разделить на две области пограничный слой и внешний поток движение в каждой из них удается описать, учитывая только его главные, присущие данной области особенности. [c.357]

При гидростатическом равновесии фазы неподвижны. Давление в них меняется линейно с высотой за счет поля тяжести. Уравнения баланса импульса (при нулевой скорости) [c.90]

Вектор VPA перпендикулярен АР и направлен в сторону вращения фигуры, т. е. РА = - Va. Тогда V, = Va+Vpa= = Va — Va = О, т. е. точка Р фигуры является в данный момент времени ее мгновенным центром скоростей, что и требовалось доказать. Очевидно, что эта точка единственная, так как при наличии второй точки с нулевой скоростью фигура в данный момент была бы неподвижна и скорости всех ее точек равнялись бы нулю, что противоречит исходным предпосылкам. [c.50]

Если тело А катится без скольжения по неподвижному основанию В (рис. 34), то точки их контакта имеют одинаковые скорости и, поскольку основание В неподвижно, точка контакта тела А имеет нулевую скорость, т. е, является мгновенным центром скоростей, [c.53]

ОНО соответствует нулевым скоростям на части поверхности Sy. Составим уравнение равновесия в форме Лагранжа [c.490]

Установим зависимость, связывающую толщину ламинарного подслоя б с числом Re. Градиент скорости в пределах ламинарного подслоя, учитывая его малую толщину и наличие нулевой скорости на стенке, можно определить зависимостью [c.116]

При увеличении скорости тело приобретает дополнительную кинетическую энергию, так что его полная энергия возрастает. Поэтому и масса тела должна расти со скоростью. Масса тела при нулевой скорости называется его массой покоя. Именно массы покоя всегда приводятся в таблицах элементарных частиц. В старину (т. е. лет 30—40 назад) массу покоя частицы обычно отличали индексом О (например, писали /Ид). Однако понятие массы движущейся частицы оказалось не очень удобным, и сейчас в статьях, монографиях и обыденной речи специалистов по ядер ной физике оно практически не встречается. Массу покоя частицы теперь обычно называют просто массой и нулевым индексом не снабжают. Поэтому [c.12]

Верхняя зона — поверхностная, которую называют водоворотной областью, или вальцом. Эта часть потока сильно насыщена воздухом (аэрирована). Частицы жидкости в вальце находятся в сложном движении, которое происходит под действием поступательно движущейся части потока и силы тяжести. В верхней части вальца направление движения — обратное общему поступательному движению (рис. 21.11). На некотором заглублении от поверхности осредненные скорости равны нулю. Линия нулевых скоростей показана на рис. 21.11. Между вальцом и транзитной частью потока происходит постоянный обмен частицами, которые из вальца попадают в транзитную часть и уносятся вниз по течению. Но и частицы из транзитной части поступают в валец и могут находиться там в движении, пока не будут унесены транзитной частью потока. На замену им поступят другие частицы. На границе между вальцом и транзитной частью потока возникает поверхность раздела, через которую и происходит непрерывный обмен частицами, т. е. обмен количеством движения. Линия (поверхность) раздела и линия нулевых скоростей — не одно и то же. [c.100]

При отсутствии гидравлических сопротивлений во всасывающей линии и при нулевой скорости жидкости на входе в насос геометрическая [c.153]

Гипотеза Ньютона подтверждается и для нулевой скорости у неподвижной стенки опытами с помощью современной измерительной аппаратуры. [c.14]

Этот же результат можно получить, не налагая условия потенциальности течения, для течения вдоль линии тока и принимая нулевую скорость в критической точке на основании данных эксперимента. [c.87]

В сечении С поток отходит от стенки, а пограничный слой трансформируется в отрывное течение. Границей отрывного течения и внешнего потока является условная линия раздела (в двухмерном представлении), хорошо прослеживаемая, например, для случая обтекания цилиндра (рис. 160, 161). Обратные скорости отрывного течения убывают с увеличением расстояния от стенки, и можно наметить линию нулевых скоростей, вокруг которой происходит циркуляция частиц. Это течение носит неустойчивый характер. Возникающие вихри, отрываясь от тела, уплывают вниз по течению на их месте возникают новые и т. д. Таким образом, несмотря на общий установившийся характер движения, в области отрывного течения скорости в отдельных точках пространства периодически колеблются. [c.304]

Постоянную с определим из условия, что при у = г скорость и = О, так как частицы жидкости, смачивая сгенку, прилипают к ней, т. е. имеют нулевую скорость. Подставив в формулу (67) эти значения, будем иметь [c.54]

Наличие такой (нулевой) скорости на стенке (даже абсолютно гладкой) можно, по-видимому, в какой-то мере объяснить, используя модель твердой воды (см. конец 1-4). [c.137]

Геометрическая интерпретация предложенного метода представлена на рис. 1.1. На первой итерации каждого этапа нагружения предполагается упругое деформирование, т. е. = = l/2Gsh. Для этого значения вычисляется матрица [D] и проводится стандартная конечно-элементная процедура, в результате которой вычисляется значение интенсивности активных напряжений и сравнивается со значением функции Ф для нулевой скорости деформации Ф(и, = 0, Т). Если это значение [c.20]

Эти условия известны из механики однофазной среды. Отметим, что для получения простейшего нетривиального решения необходим ряд дополнительных условий. Так как соударения частиц не учитываются и поскольку само определение ламинарного движения исключает столкновения частиц со стенкой, частицы, попавшие на стенку, должны скользить вдоль нее. Подробный анализ движения частиц со скольжением вдоль стенки требует знания законов сухого трения. Простейшее допущение состоит в том, что это сухое трение не учитывается, но учитывается торможение частиц жидкостью, которая замедляется у стенки до нулевой скорости. Уравнение (8.33) для условий на стенке (Ур = О, и = 0) дает (дир1дх) = —Р. Интегрируя, получим [c.347]

Исследованиям электрохимического поведения металлов в раст-во )ах солей угольной кислот i посвящено много работ. Установлено, например, что в карбонатах и бикарбонатах натрия, наблюдаются нулевые скорости корроаии вследствие самопассива19Ш желеяа. что подтверждает правомерность их испольаования в качестве ингибиторов коррозии. [c.27]

В случае, когда твердое тело имеет одну неподвижную точку О, основание винта поля скоростей в каждый момент времени до.чжно проходить через эту точку. Иначе возникает противоречие с требованием равенства нулю скорости точки О. Точки тела, расположенные на основании винта, также будут иметь нулевую скорость, а скорость произвольной точки тела будет выражаться формулой [c.133]

Определение 4.1.1. Пусть существует конфигурация системы такая, что в некотором репере. при отсутствии относительных скоростей всех точек системы эта конфигу зация сохраняется неограниченно долго. Такая конфигурация называется положением равновесия системы относительно репера. 5 . Состояние сислемы, попавшей в положение равновесия с нулевыми скоростями всех ее точек, называется равновесием (относителънъш равновесием). [c.304]

Впрочем, у этой системы отсчета есть и другое конкурируюш,ее название, которое применяется достаточно широко. Эту систему отсчета часто называют неподвижной. Конечно, термин неподвижная система отсчета имеет смысл, только если суш,ествует другая система отсчета, относительно которой первая действительно является неподвижной. Для коперниковой системы отсчета эту другую систему отсчета можно указать. Можно полагать, что вся масса небесных тел по отношению к коперниковой системе отсчета обладает в среднем нулевой скоростью. Поэтому по отношению ко всей массе небесных тел коперникову систему отсчета можно называть неподвижной . Чтобы не забывать некоторой условности этого термина, мы будем брать его в кавычки. [c.65]

Пусть поток из какого-либо резервуарг входит в трубу, имеющую хорошо закругленный вход (рис. XI.4). Тогда частицы жидкости на входе (за исключением очень тонкой пленки вблизи ст нки) будут двигаться с одинаковой скоростью. Частицы, примыкающие к сгенке, имеют нулевую скорость, и поэтому в пленке наблюдается большой гр 1диент скорости, а следовательно, и значительное трение. Вследствие этого слои жидкости, прилежащие к стенке, тормозятся, а в центральной части потока скорости возрастают (так как заданный расход должен пройти через неизменную площадь сечения, а средняя скорость должна оставаться постоянней). При этом толщина слоев заторможенной жидкости постепенно возраст 1ет, пока не делается равной радиусу трубы, после чего устанавливается характерный для ламинарного режима параболический профиль скорости. Участок трубы, на котором происходит стабилизация параболического профиля скоростей, называют начальным участком ламинарного течения. Длина этого участка /вач зависит от числа Рейнольдса и определяется по формуле Бус инеска [c.161]

Г > 4лиоГо. Поскольку sin 0 р не может быть больше единицы, для этого случая на поверхности цилиндра нет ни одной критической точки. Более подробный анализ показывает, что точка с нулевой скоростью расположена внутри потока на петлеобразной линии тока, ограничивающей замкнутую область вблизи поверхности цилиндра, в которой происходит циркуляционное течение (рис. 7.10, в). [c.228]

При обтекании вязкой жидкостью неподвижных твердых поверхностей распределение скоростей всегда неравномерное, так как помимо вытесняющего влияния на жидкость твердая поверхность оказывает еще тормозящее действие, являющееся следствием прилипания к ней жидких частиц. При малых числах Рейнольдса переход от нулевых скоростей на стенке к их конечным значениям может происходить постепенно так, что область тормозящего влияния стенки оказывается сравнимой со всей областью течения. Рассчитать такое течение можно, используя полные уравнения Навье—Стокса (или уравнения Рейнольдса, если поток турбулентный), решение которых является непростой задачей. Однако при больших числах Рейнольдса течение приобретает некоторые особенности, позволяющие эту задачу упростить. Так, по мере возрастания Re область вблизи стенки, где происходит интенсивное нарастание скоростей, становится все более узкой в этой области сосредоточивается основное влияние вязкости в ней локализуется интенсивное вихреобразование, а за ее пределами поток оказывается слабозавихренным и может приближенно считаться потенциальным. [c.325]

На рис. 8.2.2 схематично пре ставлено распределение скоростей частиц углеводородной и водной жидкостей, где показано, что некоторые части этих жидкостей имеют практическн нулевую скорость из-за наличия тупиковых пор, прилипания к твердому скелету и действия тол лю что упоминавшихся капиллярных сил на межфазных границах между жид1 остями. [c.306]

Ют нулевую скорость, и поэтому в пленке наблюдается большой градиент скорости, а следовательно, и значительное трение. Вследствие этого скорости слоев жидкости, прилегающих к стенке, тормозятся, а в центральной части потока возрастают (так как заданный расход должен пройти через неизменную площадь сечения, а средняя скорость должна оставаться постоянной). Толщина слоев заторможенной жидкости постепенно возрастает, пока не делается равной радиусу трубы, после чего устанавливается характерный для ламинарного режима параболический профиль скорости. Участок трубы, на котором происходит стабилизация параболического профиля скоростей, называют начальным участком ламинарного течения. Длина этого участка / зависит от числа Рейнольдса и определяется по формуле Буссинеска / / = 0,065Не, (4.27) [c.164]

Жидкость, находящаяся в самом крице/ трубы, в раесматржемый начальный момент будет иметь нулевую скорость исте,чения в связи с эти идкость в данный момент времени, выйдя из трубы (под действием своего весмг должна падать вертикали вниз. - [c.354]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...