Движение жесткое

При положении прямого угла хОу центр мгновенного вращения Л2 совпадает с точкой Р . Когда прямой угол займет положение х О у, искомый центр найдется как точка пересечения перпендикуляров, восставленных из точек В и С к сторонам его у О и х О. Это вытекает из того, что скорости точек жесткого угла хОу, совпадающих с точками й и С, направлены вдоль его сторон. Фигуры BPi и BP ii — треугольники с прямым углом при вершинах Р[.,, опирающиеся на один и тот же отрезок ВС. Следовательно, центроидой в движении жесткого угла хОу относительно отрезка ВС будет окружность с центром в точке А (в середине отрезка ВС) и радиусом, равным 0,5 ВС. [c.63]

Для тех систем, в которых силы притяжения между молекулами достаточно велики, например в жидком или твердом состоянии, различные формы энергии не могут быть рассмотрены как независимые, и квантование энергетических уровней должно быть проведено относительно целой системы из п молекул. В данной книге квантованные энергетические уровни поступательного движения, жесткого ротатора и гармонического осциллятора будут вычислены при допущении, что они не зависят друг от друга. [c.70]

Хотя в настоящее время даже спектроскопические данные недостаточны для обычного применения этих расчетов ко всем веществам в широком диапазоне условий, тем не менее значения термодинамических функций для состояния идеального газа могут быть с большой точностью использованы при расчете суммы состояний для поступательного движения, жесткого вращения и гармонического колебания, если незначительно влияние одного вида энергии на другой. Вычислять термодинамические функции для неидеального газового, жидкого и твердого состояний удобнее всего с помощью эмпирических уравнений состояния. [c.114]

Уравнение движения жестко связана с Землей и имеет [c.141]

Разность работ движущих сил и сил сопротивлений расходуется на приращение кинетической энергии звена приведения. При этом возникает возможность составления дифференциальных уравнений движения жесткого звена приведения с переменным моментом инерции [c.105]

В первом поколении схем сбора измерительных данных математическая идея метода реализуется в самом последовательном и ясном виде. Объект сканируется одиночным коллимированным лучом. Сначала при поступательном (линейном) движении жесткой рамы, на которой закреплены излучатель и детектор, регистрируется полная проекция слоя р (г, ф) при фиксированном угле ф = ф . Затем рама поворачивается на достаточно малый угол Дф = 80/М, и повторяется очередной цикл линейного перемещения рамы. Такой процесс заканчивается обычно после измерения М проекций в процессе поворота рамы на 180°. Каждая четная проекция измеряется при обратном направлении линейного сканирования. [c.462]

Любое движение жесткой системы отсчета можно рассматривать как поступательное движение плюс вращение. После изучения чисто поступательного движения системы перейдем к случаю чистого вращения. Общая задача представляет собой суперпозицию этих двух задач. [c.124]

Перемещение поверхности текучести склерономного подэлемента аналогично механическому движению жесткого кольца на плоскости под действием цапфы при отсутствии трения между последней и кольцом. Если материал реономен, наглядное представление о работе подэлемента дает движение кольца на плоскости при наличии между ними вязкого трения. Цапфа с кольцом соединена упругим элементом (рис. 7.43), таким образом усилие, передающееся на кольцо, пропорционально смещению цапфы относительно центра кольца (т. е. вектору г ). [c.217]

Принцип действия механизма, показанного на рис. 42, не является новым мысль jo6 использовании такого движения жесткого угла, при котором одна его сторона проходит через постоянную точку, а конец другой стороны скользит вдоль заданной прямой, была высказана впервые Ньютоном. Непосредственная материализация этой идеи в механизме дает компактное четырехзвенное устройство с двумя вращательными и двумя поступательными парами пя-80 [c.80]

Появление двух дополнительных степеней свободы движения ротора нарушает раздельное определение неуравновешенности в плоскостях коррекции. Для выяснения интересующих нас зависимостей воспользуемся уравнениями движения жесткого колоколообразного ротора с гибким валом (типичного для многих гироскопов), выведенными в работе [2] при исследовании рамной балансировочной машины. Из трех полученных в этой работе [c.267]

Для описания возмущенного движения жесткого твердого тела с отсеком, частично заполненным маловязкой несжимаемой жидкостью, используются следующие системы координат [c.64]

Движение жесткого вытянутого сфероида параллельно его оси вращения (рис. 4.30.1) можно рассчитать методами, очень [c.180]

ГЛАВА 5. ДВИЖЕНИЕ ЖЕСТКОЙ ЧАСТИЦЫ [c.184]

Гл. 5. Движение жесткой частицы [c.186]

Для заданного движения жесткого тела эта сила не должна зависеть от выбора центра О. [c.187]

Для определения положения движущегося тела (или точки) в разные моменты времени с телом, по отношению к которому изучается движение, жестко связывают какую-нибудь систему координат, образующую вместе с этим телом систему отснетл. В дальнейшем будем говорить о движении тела (или точки) по отношению к данной системе отсчета, подразумевая под этим движение по отношению к тому телу, с которым эта система отсчета связана. Изображать систему отсчета будем в виде трех координатных осей (не показывая тело, с которым они связаны). Выбор системы отсчета в канематпке произволен (определяется целью исследования), и в отличие от динамики (см. 74) все кинематические зависимости, полученные при изучении движения в какой-нибудь одной системе отсчета, будут справедливы и в любой другой системе отсчета. [c.95]

Стержень шатуна кривошипно-шатунного механизма проверяют на устойчивость от осевой сжимающей силы, причем в плоскости движения шатуна концы его считают шарнирно опертыми, а в плоскости, нормальной к плоскости движения, - жестко заделанными. При каком соотношении между осевыми моментами инерции шатуна обеспечивается его равноустойчивость в указанных плоскостях [c.203]

Процесс износа отслаиванием практически состоит из пластической деформации слоя конечной толщины, образования пустот и распространения трещин под поверхностью. Первоначальный постулат теории О поверхностном слое с пониженной плотностью дислокаций послун ил предметом дискуссии [144, 145], однако в [143] указано, что образование в результате движения жесткой неровности поверхности, свободной от окислов, приводит к тому, что генерированные дислокации могут подвергаться действию сил изображения, достаточных, чтобы оттолкнуть их от поверхности. Следовательно, возможно существование слоя конечной толщины (в промышленных сортах металлов меньше 1 мкм), в кото- [c.92]

При обводе штифтом А замкнутой кривой у = = / (х) каретка 1 переместится по направляющим 2 вдоль оси X, а зубчатое колесо 3, жестко соединенное с обводным рычагом 4, повернется на некоторый угол вокруг оси О на каретке / и с помощью зубчатого колеса 5, вращающегося вокруг оси А на каретке 1, приведет в движение жестко соединенную с ним ось счетного колеса 6. Звенья механизма удовлетворяют условию г, = 2г , где Лз и Aj — радиусы начальных окружностей зубчатых колес 5 и 5. Кроме того, в исходном положении механизма звенья расположены так, как указано на чертеже. Механизм дает возможнооть вычислять величину статического момента площади. [c.186]

Известно, что при кинематическом анализе механизмов не рассматривают источники энергии, силы и крутящие моменты, приводящие в движение звенья механизма, а изучают лишь геометрию движения звеньев, траектории, скорости и ускорения их точек [.5]. При изучении кинематики механизмов на деформируемых элементах дело обстоит точно так же изучая, например, кинематику движения садовой гусеницы (рис. 2..5 2.6), мы можем не интересоваться тем, образуется ли выпуклый участок (волна) на теле гусеницы впутрепнимп силами (как это имеет место в теле живой гусеницы) или, скажем, движением какого-либо тела-генератора, например круглого катка, между телом гусеницы и опорной поверхностью (рис. 3.3, а), движением магнита над магниточувствительной гибкой полоской (рис. 3.3, б), движением жесткой волнообразно изогнутой проволоки внутри гирлянды шариков (рис. 3.3, fl), движением волнообразно изогнутой трубки, сквозь которую проходит гибкий шнур (рис. 3.3, г), движением выпуклой нол]н,1 на опорной поверхности, образуемой вертикально смещаемыми стер- [c.44]

Для обработки деталей с особо сложным профилем итальянская фирма Вайонен и Боери по лицензии фирмы Грау и Фло (США) выпускает гидрополировальные установки Спин-финиш . Принцип действия установки —. сложное планетарное движение жесткой подвески с деталями в среде масла с вишневой косточкой. Среда может быть заменена на другие компоненты. Габаритные размеры 1600 x 2800 x 2800 мм производительность 130— 640 деталей в час. [c.8]

Торцовыми движениями жесткой кисти (волосяной или капроновой) стеклоткань пропитывают ) связующим. Операция считается законченной, когда ткань приобретает темный цвет. При формовании панелей пропитку осуществляют непосредственно на форме. Пропитывать стеклоткань на верстаке, а затем укладывать ее на форму не целесообразно, так как при этом повышается расход смолы и увеличивается содержание ее в готовом материале, а отсюда уменьшается его прочность, а также образуется большое количество пузырей между слоями, которые очень трудно удалить (что также снижает прочность). Переносить и укладывать пропитанную ткань очень неудобно. Поэтому так поступать можно лишь в случае доформовки стыков панелей и формования мест, не доступных для кисти, если при этом используются небольшие куски стеклоткани. При неполной пропитке стеклопластик набухает в воде, бензине и т. д., что еще больше снижает его прочность. [c.159]

Этот случай соответствует случаю движения жесткого ротора на упругих равножестки.х опорах [1]. Из решений (13) видно, что для ротора типа диска при Iх > Я резонанса не существует. 286 [c.286]

Коэффициенты уравнений (109) определяются по общей схеме, описанной в начале этого параграфа. Уравнения (109), полученные методом Бубнова—Галеркина, представляют собой математическую модель рассматриваемой конструкции. При ду = О уравнення (109) переходят в уравнения возмущенного движения жесткого тела с N отсеками, частично заполненными жидкостью. [c.88]

При предварительном анализе обычно пpинн raют 1) аэродиналшческие силы не зависят от упругих поперечных колебаний корпуса 2) аэродинамические силы, обусловленные движением жесткого корпуса, не вызывают упругих поперечных колебаний 3) поворот вектора силы тяги вследствие упругих колебаний корпуса не влияет на движение ракеты как твердого тела. [c.498]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...