Преломление лучей

Полное внутреннее отражение. В предыдущем параграфе мы получили закон преломления света, согласно которому отношение синуса угла падения к синусу угла преломления равно показателю преломления второй среды относительно первой. Из этого закона следует, что при прохождении световой волны из оптически менее плотной среды в более плотную преломленный луч приближается к нормали. И обратно, когда свет распространяется из оптически более плотной среды в менее плотную, преломленный луч удаляется [c.53]

При переходе света через границу раздела двух изотропных сред наблюдается преломление света, закономерности которого вытекают из принципа Гюйгенса. Со способом построения преломленного луча мы уже знакомы. Аналогичное построение имеет место при переходе света из изотропной среды в анизотропную. В этом случае при известном знаке кристалла и направлении оптической оси строят лучевые поверхности обыкновенного и необыкновенного лучей. [c.261]

Опыт показывает, что при достижении такого значения угла падения интенсивность преломленного луча становится равной нулю свет, падающий на границу раздела двух сред, полностью отражается от нее. [c.266]

Так как г.р, го сра ф" >, т.е. преломленные лучи поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях и распространяются в кристалле в двух разных направлениях. Следовательно, если на кристалл падает естественный (не поляризованный) свет, то в нем произойдет разложение исходного пучка света на два непараллельных пучка, каждый из которых полностью линейно поляризован. [c.130]

Если на пластинку Люммера—Герке падает свет от широкого источника, то падающие, а следовательно, и преломленные лучи соответствуют различным значениям г. Поэтому мы получим в фокальной плоскости собирающей линзы (или в трубе, установленной на бесконечность) систему полос разного порядка ш, m -f I, m 4- 2,. .., соответствующих разным углам г , r +i, определенным по формуле 2 dn os г = т. Распределение интен- [c.141]

Поскольку функция F (Ь, X, ф) максимальна при а = ад, наибольшую интенсивность будут иметь те главные максимумы, для которых углы ф близки к углу 6 геометрического преломления лучей на грани штриха. [c.207]

Возьмем какой-либо луч из этого пучка, например ЬА, падающий на Е под углом (, построим сопряженный ему преломленный луч AL (угол преломления л), и найдем положение точки, в которой преломленный луч пересечет ось системы. [c.280]

Точно так же в зависимости от того, будут ли и иметь разные знаки или одинаковые, мы будем иметь случаи, когда изображение располагается с противоположной по сравнению с источником стороны преломляющей поверхности или лежит по одну сторону с ним. В первом случае > 0) точка, именуемая изображением, есть действительно точка пересечения преломленных лучей. Такое изображение называется действительным. Во втором случае а <С 0), очевидно, преломленные лучи, идущие во второй среде, остаются расходящимися и реально не пересекаются. В этом случае название изображения относится к той воображаемой точке, которая представляет собой место пересечения предполагаемого продолжения преломленных лучей. Такое изображение называется мнимым. Наши рассуждения и ( ормула (71.3) показывают, что гомоцентрический пучок после преломления направлен так, что его лучи или пересекаются в одной точке (действительное изображение), или могут быть представлены как пересекающиеся в одной точке (мнимое изображение). Именно в этом смысле он и остается гомоцентрическим. Так как для всех наших рассуждений нам важно знать направление световых лучей, то при всех построениях мы одинаково можем пользоваться как действительным, так и мнимым изображением. [c.282]

Так как для всех точек АСВ все 1 имеют одно и то же значение, то и все 2 одинаковы элемент сферы с радиусом R — отобразится в виде элемента сферы с радиусом — R с общим центром О. Для графического отыскания точки В, например, можно провести луч ВМ СО] тогда преломленный луч должен пройти через фокус луч же ВО проходит без преломления. Пересечение продолжений Мр2 и ВО и определит положение В. [c.285]

Описанный опыт с двумя кристаллами турмалина, по существу дела, не отличается от опыта, впервые выполненного Гюйгенсом с двумя кристаллами исландского шпата. Основное отличие турмалина, выгодное для описанного опыта, состоит в том, что турмалин, будучи также двоякопреломляющим кристаллом, весьма сильно поглощает один из двух преломленных лучей, так что практически тонкая пластинка турмалина пропускает только один из двух преломленных лучей. [c.374]

При падении под углом Брюстера поляризация преломленных лучей максимальная, но далеко не полная (для обычного стекла она составляет около 15%). Если преломленные и, следовательно, частично поляризованные лучи подвергнуть второму, третьему и т. д. преломлениям, то, конечно, степень поляризации преломленных лучей возрастает. [c.376]

Это обстоятельство, равно как и ряд других отступлений от обычных законов преломления, о которых речь пойдет ниже, дали повод назвать второй из этих лучей необыкновенным (е), сохраняя за первым название обыкновенного (о). Различие в отклонении обоих лучей показывает, что по отношению к ни.м кристалл обладает разными показателями преломления. Исследуя явление при различных направлениях преломленных лучей внутри кристалла, [c.381]

В кристалле исландского шпата существует одно определенное направление, вдоль которого оба преломленных луча распространяются, не раздваиваясь и с одной скоростью, как в обычной изотропной среде. Направление это составляет определенные углы с ребрами естественного кристалла в случае куска кристалла, имеющего вид ромбоэдра, оно параллельно диагонали, соединяющей тупые углы ромбоэдра. Направление это принято называть оптической осью кристалла. Существование оптической оси у исландского [c.382]

Рассмотрим несколько детальнее опыт, при котором световой пучок падает нормально на естественную грань кристалла. Главную плоскость проведем через падающий луч (через нормаль к кристаллу). Опыт показывает, что внутри кристалла идут два луча, из которых один (обыкновенный) есть продолжение падающего, а второй (необыкновенный) отклонен и лежит вместе с первым в главной плоскости. Из кристалла выходят два луча, лежащих в главной плоскости и параллельных падающему, но смещенных друг относительно друга. При вращении кристалла вокруг направления падающего луча один из преломленных лучей будет неподвижным, второй будет обходить вокруг первого. [c.383]

Построение преломленных лучей показывает, что в этом случае в отрицательном кристалле необыкновенный луч преломляется силь нее, чем обыкновенный (в положительном — наоборот). [c.514]

Если на достаточно толстый кристалл исландского шпата направить узкий пучок света, то после преломления он даст два пространственно разделенных световых пучка (рис. 17.1). Даже в том случае, когда первичный пучок света падает нормально к естественной грани кристалла, т. е. угол падения равен нулю, преломленный пучок разделяется на два, причем один из них представляет собой продолжение падающего, а второй отклоняется, так что угол преломления отличен от нуля. При вращении кристалла вокруг направления падающего света один из преломленных лучей останется неподвижным, а второй будет обходить вокруг первого. [c.31]

Устройство установки. В работе используется спектрограф с призмой Резерфорда и съемными коллиматором и камерой. Средняя часть призмы сделана из тяжелого стекла с большой дисперсией. С двух сторон ее наклеены призмы из легкого стекла с малой дисперсией. Добавочные призмы лишь немного уменьшают дисперсию всей призмы по сравнению с ее средней частью, но заметно уменьшают углы преломления лучей на входе и выходе, что [c.24]

Дефектоскопы на основе геометрического метода целесообразно использовать для обнаружения и локализации дефектов. На рис. 33 показана схема реализации указанного метода с применением согласующих пластин, устраняющих отражения от границ раздела объекта контроля. Сигнал от дефекта будет выделяться в чистом виде, давая наиболее точную информацию о его геометрии, пространственном положении и глубине залегания. Суть метода в том, что если оптические оси передающей и приемной антенн направить под одинаковым углом к поверхности объекта контроля и датчик сканировать по поверхности, то максимум сигнала при наличии дефекта будет при таком положении датчика и антенн, когда их оптические оси (после преломления лучей) сходятся на дефекте. Здесь обнаружение дефекта сочетается с определением глубины его залегания и формы путем сканирования. При использовании в антеннах датчика контактных призм из того же материала, что и объект контроля, отпадает необходимость применения согласующей пластины на передней границе раздела. [c.235]

Система с механическим сканированием. Структурная схема такого интроскопа может не отличаться от приведенной на рис. 78. Существенно отличается лишь конструкция сканирующего устройства (рис. 80). В отличие от системы с ручным сканированием, здесь положения преобразователя жестко заданы. Однако при различии скоростей распространения в объекте контроля и среде акустической задержки (вода) приходится учитывать соответствующее преломление луча. [c.269]

Этот метод быстро внедряется в световую микроскопию (46—59]. Следует коротко сказать о принципе действия и указать на преимущества его применения для металлографических исследований. При методе фазового контраста (МФК), открытого Цернике [60] для просвечивающей микроскопии, необходимо создать разницу хода в /4 длины световой волны, т. е. разницу фаз в 90° преломленного луча по отношению к непреломленному. Это оказалось возможным благодаря применению стеклянной пластины, на которую наносят тонкий, сдвигающий фазу на 90° слой относительно прозрачного вещества. Фазовая пластинка влияет на открывание диафрагмы и изменяет картину дифракции так сильно, что в поле зрения вновь передается разница уровней (глубина резкости) при разной яркости освещения. [c.14]

Для определения хода лучей отправимся от элементарного случая неограниченной среды, состоящей из двух частей Sq, S (фиг. 29), каждая из которых в отдельности однородна, с различными показателями преломления /Iq, п, и пусть а есть поверхность раздела. Как в Sq, так и в 5 всякий луч распространяется по. прямой линии, так что при переходе из одной произвольной точки Pq среды 5 в какую-нибудь другую, тоже произвольную, точку Р среды 5 луч следует по пути, составленному из двух последовательных прямолинейных отрезков PqQ (падающий луч) и QP (преломленный луч), где Q есть некоторая, заранее неизвестная точка поверхности о. Известно, что для преломления имеют место два экспериментальных закона Декарта ). [c.416]

Положение точки Q на поверхности о таково, что углы i и г падения и преломления, т. е. углы, образованные с нормалью соответственно падающим и преломленным лучами, ориентированные одинаково с нормалью в сторону распространения света, связаны с показателями преломления уравнением [c.417]

Потенциал полного притяжения 320 Преломленный луч 416 Преобразование вполне каноническое 257, 258, 261, 265 -- — бинарное 260 [c.548]

Пусть две различные среды, разделенные поверхностью, представленной линией СО, таковы, что скорость света в среде, которая находится сверху, равна т, а в среде, которая находится снизу, равна п. Пусть луч света, выходящий из заданной точки А, должен достичь заданной точки В чтобы найти точку О, в которой он должен преломиться, я отыскиваю точку, в которой при преломлении луча количество действия является наименьшим и я нахожу, что тАО nRB должно быть минимумом. [c.26]

Однако в некоторых особых случаях осталась как бы некая тень этого общего принципа. Среди них прежде всего заслуживает упоминания отражение света, относительно которого уже Птолемей, объясняя, что угол отражения постоянно равен углу падения, показал, что путь, который совершает таким образом луч, является кратчайшим, так что, если бы он отражался иначе, он описал бы более длинный путь. Одновременно, однако, было замечено, что это объяснение никоим образом не может иметь места для преломления лучей света, где ломаная линия никак не может иметь ничего общего с кратчайшим путем. [c.99]

Я заверяю Вае, что предложу решение этой задачи, когда это Вам будет угодно, и сделаю из него те выводы, которые смогут прочно обосновать правильность нашего мнения. Во-первых, я выведу из него, что перпендикулярный луч не преломляется что свет, преломившись на первой поверхности, больше не изменяет принятого им направления что преломленный луч то приближается к перпендикуляру, то удаляется от него, в зависимости от того, переходит ли он из среды более редкой в более плотную или наоборот одним словом, эта теория точно согласуется со всеми явлениями. [c.744]

Уравнения (3.2) выражают изменение показателя преломления для каждого преломленного луча по сравнению с начальным показателем преломления для оптически изотропной среды. Однако в поляризационно-оптическом методе чаш е пользуются разностями показателей преломления. Исключив щ из уравнений (3.2) путем вычитания, получаем [c.63]

Законы преломления и отражения, определяя направления отраженного и преломленного лучей, не дают никаких сведений об интенсивностях и фазах. Задачу определения интенсивностей и фаз отраженного и преломленного лучей можно решить, исходя из взаимодействия электромагнитной волны со средой. Согласно электронной теории, под действием электрического поля падающей волны электроны среды приводятся в колебания в такт с возбуждающим полем — световой волной. Колеблющийся электрон при этом излучает электромагнитные волны с частотой, равной частоте возбуждающего поля. Излученные таким образом волны называются вторичными. Вторичные Bojnibi оказываются когерентными как с первичной волной, так и мемаду собой. В результате взаимной интерференции происходит гашение световых волн во всех направлениях, кроме двух — в направлениях преломленного и отраженного лучей. В принципе можно, решая задачу интерференции, определить направления распространения, интенсивности и фазы обоих лучей. Однако решение ее, хотя и привело бы к результатам, согласующимся с опытными данными, представляется довольно сложным. Эту же задачу можно решить более простым путем,- используя систему уравнений Максвелла. [c.45]

Поскольку любой путь от точки А до точки в, лежащий вне плоскости, проведенной через точки А и В нормально к границе раздела , проходится светом за большее время, чем путь АОВ, лежащий в плоскости иадепия, то из принципа Ферма следует путь, требующий минимального времени, лежит в плоскости падения, т. е. падающий и преломленные лучи лежат на одной плоскости — плоскости падения. Аналогичное положение имеет место и при отражении света от границы раздела двух сред. [c.170]

Это выражение называется законом преломления волн пада о-щин луч, преломленный луч и перпендикуляр к границе раздела двух сред, восставленный в точке падения луча, лежат в одной плоскости отпошеяис синуса угла падения к синусу угла преломления есть величина постоянная для двух даннык сред. [c.227]

Соотношение (71.3) позволяет найти длину 2= 81, если задано 1 = 8, т. е. позволяет отыскать положение точки Ь по заданному . При выводе его мы, кроме закона преломления, пользовались еще допущением, что луч А принадлежит к параксиальному пучку. Следовательно, соотношение справедливо для любого луча параксиального пучка. Из формулы (71.3) видно, что Па при заданных параметрах задачи щ, п . Я) зависит только от а . Таким образом, все лучи параксиального гомоцентрического пучка, выходящего из Ь, пересекают ось в одной и той же точке которая является, следовательно, стигматическим изображением источника Ь. Итак, гомоцентрический пучок при преломлении на сферической поверхности остается гомоцентрическим, если он удовлетворяет условию параксиальности. Основное уравнение (71.3) охватывает все случаи преломления лучей на сферической поверхности. Пользуясь установленным выше правилом знаков, мы можем разобрать случай выпуклой (Я > 0) или вогнутой ( < 0) поверхности. [c.281]

Оптическая ось О О" лежит в плоскости падения под некоторым углом к преломляющей поверхности кристалла (рис. 17.21, а). Пусть на преломляющую поверхность кристалла падает плоский фронт волны АВ. Угол падения равен I. За время, в течение которого свет от точки В достигнет О на границе двух сред, в кристалле около А возникнут две волновые поверхности — сферическая и эллиптическая, соприкасающиеся друг с другом в направлении оптической оси АО. На рис. 17.21, а эллиптическая поверхность лежит внутри сферической, что соответствует случаю положительного кристалла. Около всех точек между А п О возникнут такие же волновые поверхности. По принципу Гюйгенса необходимо провести две плоскости, касательные к сфере (ОР) и эллипсоиду (ОЕ). Первая плоскость дает фронт преломленной обыкновенной волны, вторая — необыкновенной. Обыкновенные преломленные лучи Л , Со, Оо получим, проведя линии к точкам касания сферических поверхностей с плоскостью ОЕ. Колебания электрического вектора в этих лучах происходят перпендикулярно к плоскости главного сечения кристалла, которая совпадает с плоскостью чертежа (на рис. 17.21, а они отмечены точками). Необыкновенные преломленные лучи Ае, Се, Ое получим, проведя ЛИНИИ К точкзм касания эллиптических поверхностей с плоскостью ОЕ. В рассматриваемом случае они лежат в плоскости падения, но они не нормальны к волновому фронту. Колебания электрического вектора в необыкновенных лучах происходят в плоскости главного сечения кристалла (на рис. 17.21, а они отмечены стрелками). Таким образом, из рис. 17.21, а видно образование двух систем лучей — обыкновенных и необыкновенных, идущих в кристалле в разных направлениях. [c.48]

Показатель преломления луча обыкновенного для оптических кристаллог, при температуре 293 К [37] [c.777]

Падающий луч АР, преломленный луч РАу и норм4ль PN к поверхности S находятся в одной плоскости. [c.193]

Физически явление протекает так, что плоскости колебаний преломленных лучей в среде с временной оптической анизотропией совпадают с плоскостями квазиглавных напряжений, которые различны для каждого выбранного направления просвечивания. [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...