Гипотеза прилипания

Для решения конкретных задач необходимо определить граничные условия. В данном случае эти условия вытекают из гипотезы прилипания жидкости к обтекаемой поверхности, согласно которой как нормальная Сп, так и тангенциальная составляющие скорости на поверхности обтекаемого тела должны обратиться в нуль. [c.46]

В отличие от уравнений Эйлера уравнения Навье — Стокса (2.50) описывают движение не идеальной, а реальной вязкой жидкости, характер движения которой наиболее заметно меняется вблизи обтекаемых твердых поверхностей. Теперь на твердых стенках, находящихся в покое, не только нормальные, но и касательные составляющие скорости потока с должны быть равны нулю. Условие нулевой скорости жидкости на стенках канала или поверхностях обтекаемых тел вытекает из гипотезы прилипания , согласно которой при соприкосновении вязкой жидкости с неподвижными стенками непосредственно на них частицы жидкости имеют нулевую скорость. Опыты показывают, что эта гипотеза хорошо соответствует действительности и нарушается только при обтекании твердых поверхностей сильно разреженными газами. [c.145]

На стенках (точки Си Сг, Сз) составляющие скорости и, V согласно гипотезе прилипания равны нулю, и, следовательно, [c.184]

В системе координат, движущейся вместе со сферой, обычная гипотеза прилипания на поверхности раздела между жидкостью и твердым телом приводит к следующим граничным условиям, определяющим поле скоростей v [c.343]

Проинтегрируем это выражение по области, на границах которой величины и, и, W повсюду исчезают, как это имеет место для жидкости, заполняющей замкнутый сосуд согласно гипотезе прилипания тогда скольжения нет, члены во второй строке (после интегрирования по частям) исчезают, и мы получаем [c.726]

Так как гипотезу прилипания можно считать в настоящее время вполне установленной, то сравнение формулы (4) с опытами дает прямой способ определять значение коэфициента ц для различных жидкостей ). [c.733]

Согласно гипотезе прилипания для г = а получим из формул (12) [c.756]

В рамках гипотезы прилипания жидкости к поверхности тела скачкообразное изменение скорости его движения обуславливает скачкообразное изменение поля скоростей движения жидкости. Следовательно, вопрос о вычислении произведения V Vt относится к проблеме умножения обобгценных функций. Ниже используется формула (см. приложение В). [c.48]

Турбулентное касательное напряжение Рейнольдса т = - ри и на стенке равно нулю (на стенке и = и = О — гипотеза прилипания). Оно [c.161]

Условия прилипания . В настоящее время в гидродинамике вязкой жидкости получила признание гипотеза о том, что частицы жидкости, непосредственно прилегающие к твердому телу, адсорбируются последним, как бы прилипают к его поверхности, т. е. их скорость равна скорости тела (а если тело неподвижно, то нулю). [c.138]

Теоретически можно допустить конечную скорость движения граничного слоя жидкости по отношению к твердой поверхности (расчеты течения с такими граничными условиями произведены в ряде работ), однако для большинства реальных систем, подобных исследованным нами, хорошо оправдывается экспериментально гипотеза полного прилипания жидкости и твердого тела (т. е. отсутствие скольжения граничного слоя жидкости по твердой поверхности) (например [4 ). Мы считаем поэтому, что вязкое тече- [c.92]

Таким образом, если принять гипотезу о прилипании жидкости к поверхности лопаток и предположить, что при г/о 10% траектории движения частиц жидкости в криволинейном канале не зависят от уо, то зависимость i=f yo) должна быть близкой к линейной. Однако этот теоретический вывод подтверждается экспериментально только в области малых значений Уо уо [c.174]

Поверхностные явления в твердых телах имеют место на внешней поверхности К ним относятся сцепление (когезия), прилипание (адгезия), смачивание, трение. Значительную группу поверхностных явлений составляют адсорбционные явления, при которых изменяется состав поверхностного слоя. На использовании поверхностных явлений основаны многие технологические процессы смазка, флотация, При количественном описании этих процессов часто приходится отказываться от гипотезы сплошной жидкой среды. [c.17]

Рассмотрим теперь решение задачи, поставленной в 28, без использования допущения об однородности напряженного и деформированного состояний по высоте цилиндра и гипотезы плоских сечений, т. е. рассматривая задачу как двумерную [72, 111]. Для решения ее применим метод конечных элементов в форме метода перемещений. Так же, как и в 27, примем условие прилипания , т. е. предположим, что в точках этой поверхности скорость радиального перемещения равна нулю (скорость окружного перемещения равна нулю по условию осевой симметрии задачи). Тогда кинематические граничные условия при расположении начала координат на оси цилиндра на половине высоты его при г = О = О, при z = h Vz — —v 2, = 0. [c.112]

Как уже отмечалось раньше, необходимые признаки ламинарного течения в круглой трубе установлены не только на основании результатов опытов, но и на основании результатов решения дифференциальных уравнений движения вязкой несжимаемой жидкости с удовлетворением граничным условиям прилипания частиц жидкости к стенкам. Что же касается перечисленных необходимых признаков турбулентного движения в трубе, то они пока установлены только на основании экспериментальных наблюдений и измерений. Среди исследователей, занимающихся вопросами течений жидкости, широко распространено мнение, что указанные признаки турбулентного режима течения в трубе нельзя получить в результате решения краевой задачи на базе общих дифференциальных уравнений движения вязкой жидкости, в основе которых лежит гипотеза Ньютона о силе вязкости и гипотеза о сплошности среды и непрерывности изменений скоростей частиц. Извилистый и неупорядоченный характер траекторий отдельных частиц побудил ряд исследователей отказаться от непосредственного использования дифференциальных уравнений движения вязкой жидкости для изучения турбулентных течений и стать на путь видоизменения этих уравнений с помощью математического метода осреднения ряда величин и введения в связи с этим методом новых неизвестных величин. [c.435]

Уравнения (2.2) легко решаются методом разделения переменных. При определении граничных условий воспользуемся гипотезами, аналогичными принятым в [8]. Будем считать, что частицы, находящиеся на свободной поверхности пластической области АВС (рис. 3), имеют лишь радиальные составляющие скоростей перемещений, а по остальной части границы пластической зоны О А и СЕ (рис. 3) имеет место прилипание частиц к упругой ( жесткой ) области. Тогда [c.224]

Условие прилипания. Так как теплоотдача является процессом теплового взаимодействия между жидкостью и омываемым ею твердым телом, интерес представляют особенности течения жидкости у твердой поверхности. В настоящее время в гидродинамике вязкой жидкости получила признание гипотеза о том, что частицы жидкости, непосредственно прилегающие к твердому телу, как бы прилипают к поверхности, т. е. их скорость равна скорости тела (если тело неподвижно, то нулю). [c.126]

Молекулярная теория трения. Гипотеза о молекулярной теории трения наибольшее развитие получила в трудах Харди и Б. В. Дерягина. Гипотеза исходит из того, что в случае гладких поверхностей трение обусловлено молекулярной шероховатостью, т. е. силами борновского отталкивания электронных оболочек контактирующих тел, а силы прилипания или молекулярного притяжения должны рассматриваться как факторы, объясняющие отклонения от закона Амонтона. Основная концепция молекулярной теории трения приводит к двучленной формуле [c.9]

Гипотезы могут быть разделены на две группы первой группой трение приписывается прилипанию поверхностей, второй — упругому взаимодействию шероховатостей. [c.85]

I. Kn = /L<0,01—течения континуума. Справедливы законы гидрогазодинамики сплошных сред. При обтекании твердых тел сплошной средой молекулы ее прилипают к твердой поверхности (гипотеза Прандтля о прилипании) и поэтому скорость жидкости на поверхности твердых тел всегда равна скорости этой поверхности, а температура жидкости на стенке равна температуре стенки [c.11]

Замечания. 1. Условие прилипания — это гипотеза, которая подтверждается опытами по измерению скорости вблизи стенки. [c.93]

Значительная роль, которую играет склеивание в машиностроении, требует теоретического разъяснения природы адгезионных явлений при склеивании, что должно способствовать научной разработке клеящих материалов с заданными свойствами. Однако до настоящего времени нет такой обобщенной теории происхождения адгезионных сил и их зависимости от структуры клея в отвержденном и неотвержденном состоянии и от качества поверхностного слоя склеиваемых материалов. Существующие теории адгезии по существу являются гипотезами или только частными объяснениями происхождения связи адгезив-субстрат, В связи с этим в данной главе, наряду с краткими сведениями из области химии и физики поверхностей, излагаются также современные взгляды на процессы прилипания и склеивания, которые дают общее представление [c.7]

Как видно из формулы (14.23), скольжение и температурный скачок существуют при любом давлении проявляются же они в слое Кнудсена толщиной (l- 2) . Так как при больших давлениях Т мало, значения и АТ, пропорциональные I, пре-небрежимы по сра внению со значением скорости течения и температурного напора. На этом и основана гипотеза прилипания газа к стенке в динамике сполошной среды. [c.332]

Возникновение касательного напряжения на рис. 3.2 иллюстрируется на примере обтекания поверхности твердого тела, на которой изотаха, совпадающая с поверхностью, имеет нулевую скорость. Это следует из гипотезы прилипания потока текучей среды к поверхности, которая неоднократно проверена и не подлежит сомнению, по крайней мере, для вязкостного режима течения (числа Клудсена меньще 0,1). С математических позиций величина проекции скорости потока для нахождения градиента может быть произвольной, но с физической точки зрения, при нулевой скорости потока, жидкость находится в состоянии покоя, и сила вязкого трения не возникает по определению. [c.82]

Впервые уравнения движения жидкости в пограничном слое, ставшие основой теории сопротивления тел в жидкости, были получены Прандтлем в 1904 г. Необходимо отметить, что следовало также решить вопрос и о граничных условиях на стенке, т. е. ответить на вопрос, равна относительная скорость жидкости на стенке нулю, или жидкость скользит вдоль стенки. Жуковский и Прандтль здесь были единодушны и приняли гипотезу полного прилипания жидкости к стенке. Последующие опыты подтвердили эту точку зрения, а сама идея о пограничном слое получила плодотворное развитие в последующих работах Прандтля, а также в работах Кармана, Блазиуса, Польгаузена, Шлихтинга, Толмина и др. Большой вклад в теорию пограничного слоя внесли советские ученые Л. Г. Лойцянский, А. П. Мельников, К. К. Федяевский, А. А. Дородницпн, Н. Е. Кочин, Е. М. Минский, Г. И. Петров, В. В. Струминский и др. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...